工程力学课件LLLX5.ppt

1、1 工程中常常存在着很多各力的作用线不在同一平面内的力系，即空间力系，空间力系是最一般的力系。 (a)图为空间汇交力系；(b)图为空间任意力系； (b)图中去了风力为空间平行力系。迎 面风 力侧 面风 力b2第四章第四章 空间力系空间力系 41 空间汇交力系空间汇交力系 42 力对点的矩与力对轴的矩力对点的矩与力对轴的矩 43 空间力偶系空间力偶系 44 空间一般力系向一点的简化空间一般力系向一点的简化 45 空间一般力系简化结果的讨论空间一般力系简化结果的讨论 46 空间一般力系的平衡方程及应用空间一般力系的平衡方程及应用 47 平行力系的中心与物体的重心平行力系的中心与物体的重心 3一、力

2、在空间轴上的投影与分解一、力在空间轴上的投影与分解： 1.1.力在空间的表示力在空间的表示： 力的三要素： 大小、方向、作用点(线) 大小：大小： 作用点作用点：在物体的哪点就是哪点 方向方向： 由、g三个方向角确定 由仰角 与俯角 来确定。gFxyOFF 4-1 4-1 空间汇交力系空间汇交力系42、一次投影法（直接投影法）、一次投影法（直接投影法）由图可知：g cos, cos, cosFZFYFXgcoscoscoscossinFFFXxygsincossinsinsinFFFYxygsincosFFZ3、二次投影法（间接投影法）、二次投影法（间接投影法） 当力与各轴正向夹角不易确定时，

3、可先将 F 投影到xy面上，然后再投影到x、y轴上，即54、力沿坐标轴分解、力沿坐标轴分解： 若以 表示力沿直角坐标轴的正交分量，则： zyxFFF,zyxFFFF222ZYXFFZFYFXgcos,cos,coskZFjYFiXFzyx,而：kZjYiXF所以：FxFyFz6 1、几何法、几何法：与平面汇交力系的合成方法相同，也可用力多 边形方法求合力。 即：合力等于各分力的矢量和inFFFFFR3212、解析法、解析法： 由于 代入上式合力由 为合力在x轴的投影， kZjYiXFiiiikZjYiXRiiiiXixXRiyYRizZR二、空间汇交力系的合成二、空间汇交力系的合成：73、合力

4、投影定理、合力投影定理： 空间力系的合力在任一轴上的投影，等于各分力在同一轴上投影的代数和。222222)()()(:ZYXRRRRzyx合力RRRRRRzyxgcos,cos,cos8三、空间汇交力系的平衡：三、空间汇交力系的平衡： 0X0Y0Z 称为平衡方程称为平衡方程空间汇交力系的平衡方程空间汇交力系的平衡方程解析法解析法平衡充要条件为：几何法几何法平衡充要条件为该力系的力多边形封闭力多边形封闭。0iFR空间汇交力系平衡的充要条件是：空间汇交力系平衡的充要条件是：力系的合力为零，力系的合力为零，即：即：9 在平面中：力对点的矩是代数量。 在空间中：力对点的矩是矢量。 例例 汽车反镜的球铰

5、链4-2 4-2 力对点的矩与力对轴的矩力对点的矩与力对轴的矩一、力对点的矩的矢量表示一、力对点的矩的矢量表示面积AOBdFFmO2)(如果r 表示A点的矢径，则：10即：力对点的矩等于矩心到该力力对点的矩等于矩心到该力作用点的矢径与该力的矢量积。作用点的矢径与该力的矢量积。dFFrFrFmFrFmOO),sin()(,)(21 kZjYiXF由于kzj yi xrZYXzyxkjiFrFmO)(kFmjFmiFmkyXxYjxZzXizYyZzOyOxO)()()()()()(两矢量夹角为O11定义：定义：它是代数量，方向规定 + 的面积2)()(BOAdFFmFmxyxyOz二、力对轴的矩

6、二、力对轴的矩结论结论：力对力对/它的轴的它的轴的矩为零。即力矩为零。即力F与轴共与轴共面时，力对轴之矩为零。面时，力对轴之矩为零。)()()()(xyOxyzzzzFmFmFmFm证证12力对力对/它的轴的矩为零。即力它的轴的矩为零。即力F与轴共面时，力对轴之矩为零。与轴共面时，力对轴之矩为零。13即：)(cos)(FmFmzOg)()(FmFmzzO三、力对点的矩与力对通过该点的轴之矩的关系三、力对点的矩与力对通过该点的轴之矩的关系面积由于AOBFmO2)(证证2)()(BOAFmFmxyzz通过O点作任一轴Z，则：cosBOAOABg由几何关系：2cos2BOAOABg所以：14 定理定

7、理：力对点的矩矢在通过该点的任意轴上的投影等于这力力对点的矩矢在通过该点的任意轴上的投影等于这力对于该轴的矩。这就是力对点之矩与对通过该点轴之矩的关系。对于该轴的矩。这就是力对点之矩与对通过该点轴之矩的关系。 )()(cos,)()(cos,)()(cosFmFmFmFmFmFmOzOyOxg222)()()()(FmFmFmFmzyxOkFmjFmiFmFrFmzOyOxOO)()()()(kFmjFmiFmzyx)()()(又由于所以力对点O的矩为：154-3 4-3 空间力偶系空间力偶系 由于空间力偶除大小、转向外，还必须确定力偶的作用面，所以空间力偶矩必须用矢量表示。一、力偶矩用矢量表

8、示：一、力偶矩用矢量表示：力偶的转向为右手螺旋定则。从力偶矢末端看去，逆时针转动为正。空间力偶是一个自由矢量。16 证证 作II/，cd / ab 作一对平衡力R, R (在E点,且 使-R=R) 由反向平行力合成得： F1与R合成得F2，作用在d点 F1与R合成得F2，作用在c点 且R-F1=F2 ，R- F1= F2 在I内的力偶（F1，F1）等效变成II内的（ F2， F2 ） 二、空间力偶的等效定理二、空间力偶的等效定理 作用在同一刚体的两平行平面的两个力偶，若它们的转向相作用在同一刚体的两平行平面的两个力偶，若它们的转向相同，力偶矩的大小相等，则两个力偶等效。同，力偶矩的大小相等，则

9、两个力偶等效。17由此可得出，空间力偶矩是自由矢量空间力偶矩是自由矢量，它有三个要素： 力偶矩的大小力偶矩的大小= 力偶矩的方向力偶矩的方向与力偶作用面法线方向相同 转向转向遵循右手螺旋规则。m三、空间力偶系的合成与平衡三、空间力偶系的合成与平衡 由于空间力偶系是自由矢量，只要方向不变，可移至任意一点，故可使其滑至汇交于某点，由于是矢量，它的合成符合矢量运算法则。 合力偶矩 = 分力偶矩的矢量和18niinmmmmmm1321 投影式投影式为：0 xm0ym0zmmmmmmmmmmmzyxzyxgcos,cos,cos;2220imm显然空间力偶系的平衡条件是：19 把研究平面一般力系的简化方

10、法拿来研究空间一般力系的简化问题，但须把平面坐标系扩充为空间坐标系。 4-4 4-4 空间一般力系向一点简化空间一般力系向一点简化nFFFF321, 设作用在刚体上有空间一般力系向向O点简化点简化（O点任选）点任选）20根据力线平移定理，将各力平行搬到O点得到一空间汇交力系： 和附加力偶系 注意 分别是各力对O点的矩。由于空间力偶是自由矢量，总可汇交于O点。, , 321nFFFFnmmm,21nmmm,2121合成 得主矢即（主矢 过简化中心O， 且与O点的选择无关）合成 得主矩即： （主矩 与简化中心O有关）, , 321nFFFFRiiFFRRnmmm,21OM)(iOiOFmmmOM2

11、2若取简化中心简化中心O点为坐标原点，则： 主矢大小主矢大小 主矢方向主矢方向 根据力对点之矩与力对轴之矩的关系: 则主矩大小主矩大小为： 主矩方向主矩方向：222222)()()(ZYXRRRRzyxcos,cos,cosRZRYRXg)( )( ; )( )( ;)( )(FmFmmFmFmmmFmFmzzOOzyyOOyOxixxiO222OzOyOxOMMMMOOzOOyOOxMMMMMMcos,cos,cosg23 空间一般力系向一点简化得一主矢和主矩，下面针对主矢、主矩的不同情况分别加以讨论。4-5 4-5 空间一般力系简化结果的讨论空间一般力系简化结果的讨论1 1、若 , 则该力

12、系平衡平衡（下节专门讨论）。0, 0OMR2 2、若 则力系可合成一个合力偶合力偶，其矩等于原力系对于简化中心的主矩MO。此时主矩与简化中心的位置无关。0, 0OMR3 3、若 则力系可合成为一个合力合力，主矢 等于原力系合力矢 ，合力 通过简化中心O点。 （此时与简化中心有关，换个简化中心，主矩不为零）0, 0OMRRRR24 4 4、若 此时分两种情况讨论。即： OMR OMR / 0, 0OMR由于做iOOOFRRMRMddRM合力,若时OMR )(dRMO可进一步简化，将MO变成( R, ,R)使R与R抵消只剩下R。25若 时，为力螺旋的情形为力螺旋的情形（新概念，又移动又转动）例例

13、拧螺丝 炮弹出膛时炮弹螺线OMR /R不平行也不垂直M0，最一般的成任意角 在此种情况下，首先把MO 分解为M/和M 将M/和M 分别按、处理。26M 使主矢R搬家，搬家的矩离：sinRMRMOOO所以在O点处形成一个力螺旋点处形成一个力螺旋。因为M/ / 是自由矢量，可将M/搬到O处M/不变， 27)(RmROOMMOO)(iOOFmM主矩又)()(iOOFmRM)()(izzFmRM常用投影式 空间力系向O点简化后得主矢R和主矩MO , 若MO R，可进一步合成为一个作用在新简化中心O点的合力R 。空间力系的合力矩定理空间力系的合力矩定理：28 一、空间任意力系的平衡充要条件是：一、空间任

14、意力系的平衡充要条件是：0)(iOOFmM00FR222)()()(ZYXR又222) )() )() )(FmFmFmMzyxO所以空间任意力系的平衡方程空间任意力系的平衡方程为：还有四矩式，五矩式和六矩式，同时各有一定限制条件。0)(, 00)(, 00)(, 0FmZFmYFmXzyx4-6 4-6 空间一般力系的平衡方程及应用空间一般力系的平衡方程及应用29空间汇交力系的平衡方程为：空间汇交力系的平衡方程为：因为各力线都汇交于一点，各轴都通过因为各力线都汇交于一点，各轴都通过该点，故各力矩方程都成为了恒等式。该点，故各力矩方程都成为了恒等式。000ZYX空间平行力系的平衡方程，设各力线

15、都空间平行力系的平衡方程，设各力线都 / z 轴。轴。 因为因为 均成为了恒等式。均成为了恒等式。0)(0)(0FmFmZyx000)(YXFmz301、球形铰链、球形铰链二、空间约束二、空间约束 观察物体在空间的六种（沿三轴移动和绕三轴转动）可能观察物体在空间的六种（沿三轴移动和绕三轴转动）可能的运动中，有哪几种运动被约束所阻碍，有阻碍就有约束反力。的运动中，有哪几种运动被约束所阻碍，有阻碍就有约束反力。阻碍移动为反力，阻碍转动为反力偶。阻碍移动为反力，阻碍转动为反力偶。例例31球形铰链球形铰链322、向心轴承，蝶铰链，滚珠、向心轴承，蝶铰链，滚珠(柱柱)轴承轴承333、滑动轴承、滑动轴承

16、344、止推轴承、止推轴承 355、带有销子的夹板、带有销子的夹板366、空间固定端、空间固定端37 空间平行力系，当它有合力时，合力的作用点C 就是此空间平行力系的中心空间平行力系的中心。而物体重心问题可以看成是空间平行力系中心的一个特例。 4-7 4-7 平行力系的中心平行力系的中心 物体的重心物体的重心一、空间平行力系的中心、物体的重心一、空间平行力系的中心、物体的重心1 1、平行力系的中心、平行力系的中心由合力矩定理：)()(iOOFmRmnnCFrFrFrRr2211380110,PFFPRR令nnCrFrFrFrR2211iiinnCFrFRrFrFrFr2211RzFzRyFyR

17、xFxiiCiiCiiC , , :投影式39如果把物体的重力都看成为平行力系，则求重心问题就是求平行力系的中心问题。 由合力矩定理： iiCxPxPPPzzPPyyPPxxiCiCiC,物体分割的越多，每一小部分体积越小，求得的重心位置就越准确。在极限情况下，(n )，常用积分法求物体的重心位置。二、重心坐标公式二、重心坐标公式：40设g gi表示第i个小部分每单位体积的重量，Vi第i个小体积，则 代入上式并取极限，可得：式中 ，上式为重心重心C 坐标的精确公式坐标的精确公式。 PdVzzPdVyyPdVxxVCVCVCggg,iiiVPgVdVPg对于均质物体，g =恒量，上式成为：VdV

18、zzVdVyyVdVxxVCVCVC,同理对于薄平面和细长杆均可写出相应的公式。41 根据平行力系中心位置与各平行力系的方向无关的性质，将力线转成与y轴平行，再应用合力矩定理对x 轴取矩得：PzPzzPPziiCiiC ,综合上述得重心坐标公式重心坐标公式为：PzPzPyPyPxPxiiCiiCiiC ,若以Pi= mig , P=Mg 代入上式可得质心公式MzmzMymyMxmxiiCiiCiiC ,42 同理：可写出均质体，均质板，均质杆的形心（几何中心）坐标分别为：VzVzVyVyVxVxiiCiiCiiC,:立体AzAzAyAyAxAxiiCiiCiiC,:平板lzlzlylylxlxiiCiiCiiC,:细杆43解解：由于对称关系，该圆弧重心必在Ox轴，即yC=0。取微段dRdL cos RxRdRLdLxxLC2cos 2sinRxC下面用积分法求物体的重心实例求物体的重心实例：例例 求半径为R，顶角为2 的均质圆弧的重心。O44三、重心的求法三、重心的求法： 组合法cm4 . 6 212211SSySySAyAyiiC由解解：cm248 cm4 21 ,80cm212 221)R(y,y,RSS 求：该组合体的重心？已知：450)(FmB由01CxPlP称PlPxC1称简单图形的面积及重心坐标公式可由表中查出。实验法： 悬挂法称重法46