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1、第第3章章 力系的平衡力系的平衡第3章 力系的平衡 返回【内容提要内容提要】 作用于物体上的力系分为平面力系和空间力系，工作用于物体上的力系分为平面力系和空间力系，工程中最常见的是平面力系。本章介绍平面力系向一点简程中最常见的是平面力系。本章介绍平面力系向一点简化的结果及其计算，由此得到平面力系的平衡条件和平化的结果及其计算，由此得到平面力系的平衡条件和平衡方程，着重讨论平衡方程的应用和物体系平衡问题的衡方程，着重讨论平衡方程的应用和物体系平衡问题的解法。本章是刚体静力分析的重点。解法。本章是刚体静力分析的重点。【学习要求学习要求】 1. 理解力的平移定理。理解力的平移定理。 2. 了解平面力

2、系的简化理论和简化结果。了解平面力系的简化理论和简化结果。 3. 熟练掌握力在坐标轴上投影的计算。熟练掌握力在坐标轴上投影的计算。 4. 理解各种平面力系的平衡方程，熟练掌握运用平理解各种平面力系的平衡方程，熟练掌握运用平衡方程求解平衡问题的步骤和技巧。衡方程求解平衡问题的步骤和技巧。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡第3章 力系的平衡 返回 31 平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化32 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录31 平面力系向一点的简化 作用于物体上各力的作用线都在同一平面内，作用于

3、物体上各力的作用线都在同一平面内，这种力系称为这种力系称为平面力系平面力系。 例如，图示用起重机吊装钢例如，图示用起重机吊装钢筋混凝土大梁，作用于梁上的力筋混凝土大梁，作用于梁上的力有梁的重力有梁的重力W、绳索对梁的拉力，、绳索对梁的拉力，这三个力的作用线都在同一铅直这三个力的作用线都在同一铅直平面内，组成一个平面力系。平面内，组成一个平面力系。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 屋架受到屋面自重和积雪等重力载荷屋架受到屋面自重和积雪等重力载荷W、风力、风力F以及以及支座反力支座反力FAx、FAy、FB的作用，这些力的作用线在同一平的作用，这些力的作

4、用线在同一平面内，组成一个平面力系面内，组成一个平面力系(如图如图)。第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 有时物体本身及作用于其上的各力都对称于某一平有时物体本身及作用于其上的各力都对称于某一平面，则作用于物体上的力系就可简化为该对称平面内的平面，则作用于物体上的力系就可简化为该对称平面内的平面力系。面力系。 例如水坝例如水坝(图图a)，通常取单位长度的坝段进行受力分，通常取单位长度的坝段进行受力分析，并将坝段所受的力简化为作用于坝段中央平面内的一析，并将坝段所受的力简化为作用于坝段中央平面内的一个平面力系个平面力系(图图b)。第第3章章 力系的平衡力

5、系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录311 力的平移定理力的平移定理 平面力系向一点简化的理论基础是平面力系向一点简化的理论基础是力的平移定理力的平移定理。 设在刚体上设在刚体上A点作用一个力点作用一个力F，现要将其平行移动到，现要将其平行移动到刚体内任一点刚体内任一点O (图图a)，但不能改变力对刚体的作用效应。，但不能改变力对刚体的作用效应。第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 根据加减平衡力系公理，可在根据加减平衡力系公理，可在O点加上一对平衡力点加上一对平衡力F 、F ，力，力F 和和F 的作用线与原力的作用线与原力F的作用线平行

6、，且的作用线平行，且F F F (图图b)。 力力F 和和F 组成一个力偶组成一个力偶M，其力偶矩等于原力，其力偶矩等于原力F对对O点之矩。点之矩。FdMMO)(F即即第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 由此得到力的平移定理：由此得到力的平移定理：作用于刚体上的力可以平行作用于刚体上的力可以平行移动到刚体内任一指定点，但必须同时附加一个力偶，此移动到刚体内任一指定点，但必须同时附加一个力偶，此附加力偶的矩等于原力对指定点之矩。附加力偶的矩等于原力对指定点之矩。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 根据力的平移定

7、理，也可以将同一平面内的一个力根据力的平移定理，也可以将同一平面内的一个力和一个力偶合成为一个力和一个力偶合成为一个力，合成的过程如图所示。，合成的过程如图所示。第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 力的平移定理不仅是力系向一点简化的理论依据，力的平移定理不仅是力系向一点简化的理论依据，而且也是分析力对物体作用效应的一个重要方法。而且也是分析力对物体作用效应的一个重要方法。 例如，在设计厂房的柱例如，在设计厂房的柱子时，通常都要将作用于牛腿子时，通常都要将作用于牛腿上的力上的力F(图图a)平移到柱子的轴平移到柱子的轴线上线上(图图b)，可以看出，轴向，可

8、以看出，轴向力力F使柱产生压缩，而力偶使柱产生压缩，而力偶矩矩M将使柱弯曲。将使柱弯曲。第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录312 平面力系向一点简化的结果平面力系向一点简化的结果 设在刚体上作用一个平面力系设在刚体上作用一个平面力系F1、F2、Fn ，各力的作用点分别为，各力的作用点分别为A1、A2、An(图图a)。在平面内任意取一点。在平面内任意取一点O，称为，称为简化中心简化中心。nFFF、21 利用力的平移定理，将各力都向利用力的平移定理，将各力都向O点平移，得到一个汇交于点平移，得到一个汇交于O点的平面汇点的平面汇交力系交力系 。和一个附加的和

9、一个附加的平面力偶系平面力偶系MO1、MO2、Mon(图图b)。这些附加力偶的矩分别等于原力系中的这些附加力偶的矩分别等于原力系中的各力对各力对O点之矩，即点之矩，即 MO1=MO（F1）、MO2=MO（F2）、MOn=MO（Fn） 第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 平面汇交力系平面汇交力系 可以合成为一个作用可以合成为一个作用于于O点的合矢量点的合矢量 (图图c)，即，即 nFFF、21RFFFFRRF式中式中 平面力系中所有各力的矢量和，平面力系中所有各力的矢量和，称为该力系的称为该力系的主矢主矢。它的大小和方向与简。它的大小和方向与简化中心的选

10、择无关。化中心的选择无关。平面力偶系平面力偶系MO1、MO2、MOn可以合成为一个力偶，可以合成为一个力偶，其矩其矩MO为为 FOnOOOOMMMMM21第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 即即MO等于各附加力偶矩的代数和，也就是等于原力系等于各附加力偶矩的代数和，也就是等于原力系中各力对简化中心中各力对简化中心O之矩的代数和。之矩的代数和。MO称为该力系对简称为该力系对简化中心化中心O的的主矩主矩。其大小和转向与简化中心的选择有关。其大小和转向与简化中心的选择有关。 如果选取的简化中心不同，主矢不会改变，故它与如果选取的简化中心不同，主矢不会改变，故

11、它与简化中心的位置无关；但力系中各力对不同简化中心的矩简化中心的位置无关；但力系中各力对不同简化中心的矩一般是不相等的，因而主矩一般与简化中心的位置有关。一般是不相等的，因而主矩一般与简化中心的位置有关。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录313 力在坐标轴上的投影力在坐标轴上的投影 在力在力F作用的平面内建立直角作用的平面内建立直角坐标系坐标系Oxy。Fx=a1b1Fy=a2b2式中的正负号规定为：从式中的正负号规定为：从a1到到b1（或（或a2到到b2）的指向与坐）的指向与坐标轴正向相同时取正，相反时取负。标轴正向相同时取正，相反时取负。 x yA

12、B 由力由力F的起点的起点A和终点和终点B分别分别向坐标轴作垂线，设垂足分别为向坐标轴作垂线，设垂足分别为a1、b1和和a2、b2，线段，线段a1b1、a2b2冠以适当的正负号称为力冠以适当的正负号称为力F在在xa1b1a2b2FxFy轴和轴和y轴上的投影，分别记作轴上的投影，分别记作Fx、Fy，即，即 F第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 由图可知，若已知力由图可知，若已知力F的大的大小及力小及力F与与x、y轴正向间的夹角轴正向间的夹角分别为分别为 和和 ，则有，则有coscosFFFFyx即即力在某轴上的投影等于力的大小乘以力与该轴正向间夹力在某轴

13、上的投影等于力的大小乘以力与该轴正向间夹角的余弦角的余弦。当。当 、 为钝角时，为了计算简便，往往先根为钝角时，为了计算简便，往往先根据力与某轴所夹的锐角来计算力在该轴上投影的绝对值，据力与某轴所夹的锐角来计算力在该轴上投影的绝对值，再由观察来确定投影的正负号。再由观察来确定投影的正负号。 x yABa1b1a2b2FxFyF第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 反之，若已知力反之，若已知力F在直角坐在直角坐标轴上的投影为标轴上的投影为Fx、Fy，则可，则可求出力求出力F的大小及方向，即的大小及方向，即xyyxFFFFFtan22 应该指出，力在坐标轴上

14、的投影与力沿坐标轴的分力应该指出，力在坐标轴上的投影与力沿坐标轴的分力是两个不同的概念。是两个不同的概念。力的投影是代数量，而力的分力是矢力的投影是代数量，而力的分力是矢量。量。x yABa1b1a2b2FxFyF第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录jFiFyxyxFFF式中：i、j坐标轴x、y正向的单位矢量。 在直角坐标系中，力在轴在直角坐标系中，力在轴上的投影和力沿该轴的分力的上的投影和力沿该轴的分力的大小相等，而投影的正负号可大小相等，而投影的正负号可表明该分力的指向。因此，力表明该分力的指向。因此，力F沿平面直角坐标轴分解的表沿平面直角坐标轴分解

15、的表达式为达式为 ijx yABa1b1a2b2FxFyF第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录 例例31 试试分别计算图示各力在分别计算图示各力在x轴和轴和y轴上的投影。轴上的投影。已知已知F1= F2=100N，F3=150N， F4=200N。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录解解 由公式由公式 coscosFFFFyx可算出各力在可算出各力在x轴和轴和y轴上轴上的投影分别为的投影分别为 F1x=F1cos 45 = 100 N0.707=70.7NF1y=F1cos 45 = 100 N0.707 =70

16、.7NF2x=F2cos 30 =100 N0.866 =86.6NF2y=F2cos 60= 100 N0.5= 50NF3x=F3cos 90= 0F3y=F3cos 0=150N1=150N第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录F4x=F4cos 60=200N0.5=100NF4y=F4cos 30=200N0.866=173.2N第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录314 主矢和主矩的计算主矢和主矩的计算 设主矢设主矢FR 在在x、y轴上的投影分别为轴上的投影分别为FRx 、FRy ，力，力系中各力系中各力

17、Fi(i=1，2，n)在在x、y轴上的投影分别为轴上的投影分别为Fix、Fiy。则。则 FR = FRx i+FRy j 以及以及 F1 +F2+ Fn=(F1x i+F1y j)+ (F2x i+F2y j)+(Fnx i+Fny j) =( F1x +F2x +Fnx) i+（F1y+ F2y +Fny）j =(Fix)i+(Fiy)j 第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录比较后得到比较后得到 FRx =Fix，FRy =Fiy 即主矢在某坐标轴上的投影，等于力系中各力在同即主矢在某坐标轴上的投影，等于力系中各力在同一轴上投影的代数和。一轴上投影的代

18、数和。 求得主矢在坐标轴的投影后，可求出主矢的大小和方求得主矢在坐标轴的投影后，可求出主矢的大小和方向分别为向分别为 222R2RRiyixyxFFFFFxyFFRRtan 至于主矩可直接利用式至于主矩可直接利用式MO=MO1+MO2+MOn=MOi进行计算。进行计算。第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点的简化目录315 平面力系向一点平面力系向一点简化结果的讨论简化结果的讨论 平面力系向一点的简化结果，一般可得到一个力平面力系向一点的简化结果，一般可得到一个力和一个力偶，而其最终结果为以下三种可能的情况：和一个力偶，而其最终结果为以下三种可能的情况： (1)力系

19、可简化为一个合力偶力系可简化为一个合力偶。当。当F R0、MO0时，时，力系与一个力偶等效，即力系可简化为一个合力偶。合力力系与一个力偶等效，即力系可简化为一个合力偶。合力偶矩等于主矩。此时，主矩与简化中心的位置无关。偶矩等于主矩。此时，主矩与简化中心的位置无关。(2)力系可简化为一个合力力系可简化为一个合力。当。当F R0、MO0时，时，力系与一个力等效，即力系可简化为一个合力。合力的大力系与一个力等效，即力系可简化为一个合力。合力的大小、方向与主矢相同，合力的作用线通过简化中心。小、方向与主矢相同，合力的作用线通过简化中心。第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系向一点的简化平面力系向一点

20、的简化目录 (3)力系处于平衡状态力系处于平衡状态。当。当F R=0、MO0时，力系时，力系为平衡力系。为平衡力系。 当当F R0、MO0时，根据力的平移定理逆过程，可将时，根据力的平移定理逆过程，可将F R和和MO 简化为一个合力（如图）。合力的大小、方向与主简化为一个合力（如图）。合力的大小、方向与主矢相同，合力作用线不通过简化中心。矢相同，合力作用线不通过简化中心。第第3章章 力系的平衡力系的平衡平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录32 平面力系的平衡方程及其应用321 平衡条件和平衡方程平衡条件和平衡方程 如果平面力系向任一点简化后主矢和主矩都等于零，如果平面力系向

21、任一点简化后主矢和主矩都等于零，则该力系为平衡力系。反之，要使平面力系平衡，主矢和则该力系为平衡力系。反之，要使平面力系平衡，主矢和主矩都必须等于零，否则该力系将最终简化为一个力或一主矩都必须等于零，否则该力系将最终简化为一个力或一个力偶。因此，个力偶。因此，平面力系平衡的充分和必要条件是力系的平面力系平衡的充分和必要条件是力系的主矢和力系对任一点的主矩都等于零主矢和力系对任一点的主矩都等于零，即，即 00ROMF第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录上面的平衡条件可用下面的解析式表示上面的平衡条件可用下面的解析式表示 000OyxMFF 为

22、书写方便，已将上式中的下标为书写方便，已将上式中的下标i略去。上式称为平略去。上式称为平面力系的面力系的平衡方程平衡方程。其中前两式称为。其中前两式称为投影方程投影方程，它表示，它表示力力系中所有各力在两个坐标轴上投影的代数和分别等于零系中所有各力在两个坐标轴上投影的代数和分别等于零；后一式称为后一式称为力矩方程力矩方程，它表示，它表示力系中所有各力对任一点之力系中所有各力对任一点之矩的代数和等于零矩的代数和等于零。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 例例32 梁梁AB的的A端为固定铰支座，端为固定铰支座，B端为活动铰支端为活动铰支座座

23、(如图如图)，梁上受集中力，梁上受集中力F与力偶与力偶M的作用。已知的作用。已知F=10 kN，M=2 kNm，a=1m，试求支座，试求支座A、B处的反力。处的反力。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 解解 (1)取研究对象。由于已知力和待求力都作用于梁取研究对象。由于已知力和待求力都作用于梁AB上，故选取梁上，故选取梁AB为研究对象。为研究对象。 (2)画受力图。画受力图。ABCFAxFAyFMFB45第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录(3)列平衡方程。建立坐标系列平衡方程。建立

24、坐标系Axy，列出平衡方程，列出平衡方程 Fx=0，FAxFBcos45=0Fy=0，FAyF+FBsin45=0MA=0，FaM+ FBsin45 3a=0 由于力偶中的两个力在同一由于力偶中的两个力在同一轴上投影的代数和等于零，故在轴上投影的代数和等于零，故在写投影方程时不必考虑力偶。写投影方程时不必考虑力偶。 (4)解方程。得解方程。得 kN66. 545sin3aMFaFBFAx= FBcos45=4 kNFAy= FFBsin45=6 kNFAx、FAy和和FB的计算结果的计算结果均为正值，表示力的指向均为正值，表示力的指向与假定的指向相同与假定的指向相同(若为负若为负值，则表示力的

25、指向与假值，则表示力的指向与假定的指向相反定的指向相反)。 ABCFAxFAyFMFB45yx第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 (5)讨论。本题若写出对讨论。本题若写出对A、B两两点的力矩方程和对点的力矩方程和对x轴的投影方程，轴的投影方程，则同样可求解。即由则同样可求解。即由Fx=0，FAxFBcos45=0MA=0，FaM+ FBsin45 3a=0MB=0，FAy3a+ F2aM=0解得解得FAx=4 kN，FAy=6 kN，FB=5.66 kN 若写出对若写出对A、B、D三点的力矩方程三点的力矩方程 MA=0，FaM+ FBsi

26、n453a=0 MB=0，FAy3a+ F2aM=0 MD=0，FAx3aFaM=0则也可得到同样的结果。则也可得到同样的结果。 ABCFAxFAyFMFB45yxD第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 由上面例题的讨论可知，平面力系的平衡方程除了由上面例题的讨论可知，平面力系的平衡方程除了基本基本形式形式外，还有外，还有二力矩形式二力矩形式和和三力矩形式三力矩形式，其形式如下：，其形式如下： Fx=0（或（或Fy=0） MA=0 MB=0其中其中A、B二点连线不能与二点连线不能与x轴（或轴（或y轴）垂直轴）垂直。以及。以及 MA=0 MB

27、=0 MC=0 其中其中A、B、C三点不能共线三点不能共线。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 在应用二力矩形式或三力矩形式时，必须满足其限制在应用二力矩形式或三力矩形式时，必须满足其限制条件，否则所列三个平衡方程将不都是独立的。条件，否则所列三个平衡方程将不都是独立的。 由上面的例题可看出，求解平面力系平衡问题的步由上面的例题可看出，求解平面力系平衡问题的步骤如下：骤如下： (1)取研究对象取研究对象。根据问题的已知条件和待求量，选。根据问题的已知条件和待求量，选取合适的研究对象。取合适的研究对象。 (2)画受力图画受力图。画出所有作

28、用于研究对象上的外力。画出所有作用于研究对象上的外力。 (3)列平衡方程列平衡方程。适当选取投影轴和矩心，列出平衡。适当选取投影轴和矩心，列出平衡方程。方程。 (4)解方程解方程。第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 在列平衡方程时，为使计算简单，通常尽可能选取在列平衡方程时，为使计算简单，通常尽可能选取与力系中多数未知力的作用线平行或垂直的投影轴，矩心与力系中多数未知力的作用线平行或垂直的投影轴，矩心选在两个未知力的交点上；尽可能多应用力矩方程，并使选在两个未知力的交点上；尽可能多应用力矩方程，并使一个方程中只包含一个未知数。但是应注意，

29、不管使用哪一个方程中只包含一个未知数。但是应注意，不管使用哪种形式的平衡方程，种形式的平衡方程，对于一个平面力系来说，它只有三个对于一个平面力系来说，它只有三个独立的平衡方程，因而只能求解三个未知量。任何第四个独立的平衡方程，因而只能求解三个未知量。任何第四个方程都不会是独立的，但可以利用它来校核计算的结果。方程都不会是独立的，但可以利用它来校核计算的结果。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录322 平面力系的几个特殊情形平面力系的几个特殊情形 1. 1. 平面汇交力系平面汇交力系 对于平面汇交力系，平衡方程中的力矩方程自然满足对于平面汇

30、交力系，平衡方程中的力矩方程自然满足，因而其平衡方程为，因而其平衡方程为 00yxFF 平面汇交力系只有两个独立的平衡方程，只能求解平面汇交力系只有两个独立的平衡方程，只能求解两个未知量。两个未知量。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 例例33 起重架可借绕过滑轮起重架可借绕过滑轮A的绳索将重的绳索将重W=20kN的重物吊起，滑轮的重物吊起，滑轮A用用AB及及AC两杆支承两杆支承(如图如图)。设两杆的。设两杆的自重及滑轮自重及滑轮A的大小、自重均不计，试求杆的大小、自重均不计，试求杆AB、AC的受的受力。力。第第3章章 力系的平衡力系的

31、平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 解解 如将杆如将杆AB、AC作用于滑轮作用于滑轮A上的力求出，则两杆上的力求出，则两杆所受的力即可求出所受的力即可求出(互为作用力与反作用力互为作用力与反作用力) 。 因为重物的重力与绳索的拉力均作用于滑轮因为重物的重力与绳索的拉力均作用于滑轮A上，故上，故取滑轮取滑轮A为研究对象为研究对象。画出滑轮画出滑轮A的受力图的受力图(图图b)。因不计。因不计滑轮滑轮A的大小，故诸力组成一个平面汇交力系。的大小，故诸力组成一个平面汇交力系。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录建立坐标

32、系建立坐标系Axy(如图如图)，列出平衡方程，列出平衡方程 Fx=0，Wcos 45FACFTcosl5FABcos 75=0 Fy=0，Wsin45+FTsinl5+FABsin75=0 解得解得kN28. 975sin15sin45sinTABFWFFAC=35.9 kN解得解得第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 FAB的计算结果为正值，表示力的计算结果为正值，表示力FAB的指向与假定的的指向与假定的指向相同，杆指向相同，杆AB所受的力所受的力FAB与与FAB等值反向，杆等值反向，杆AB受拉受拉力作用；同理，力作用；同理，FAC的计算

33、结果为负值，表示力的计算结果为负值，表示力FAC的指向的指向与假定的指向相反，杆与假定的指向相反，杆AC受压力作用受压力作用(如图如图)。第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 2平面力偶系平面力偶系 对于平面力偶系，平面力系平衡方程中的投影方程自对于平面力偶系，平面力系平衡方程中的投影方程自然满足，且由于力偶对平面内任一点之矩都相同，故其平然满足，且由于力偶对平面内任一点之矩都相同，故其平衡方程为衡方程为 M=0 平面力偶系只有一个独立的平衡方程，只能求解一个平面力偶系只有一个独立的平衡方程，只能求解一个未知量。未知量。 第第3章章 力系的

34、平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 例例34 如图所示梁如图所示梁AB受一力偶的作用，力偶的矩受一力偶的作用，力偶的矩M=20kNm，梁的跨长，梁的跨长l=5m，倾角，倾角 60 ，试求支座，试求支座A、B处的反力，梁的自重不计。处的反力，梁的自重不计。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 解解 取梁取梁AB为研究对象。为研究对象。0cos MlFB由力偶系的平衡方程，有由力偶系的平衡方程，有 得得 kN62. 430cosm5mNk20cos lMFB故故kN62. 4BAFF受力如图所示。受力如图

35、所示。第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 3. 平面平行力系平面平行力系00OyMF 平面平行力系平衡方程的二力矩形式为平面平行力系平衡方程的二力矩形式为 00BAMM式中式中A、B两点的连线不能平行于各力作用线。两点的连线不能平行于各力作用线。 若平面力系中各力作用线全部若平面力系中各力作用线全部平行，称为平行，称为平面平行力系平面平行力系。若取。若取y轴平行于各力作用线，轴平行于各力作用线，x轴垂直于轴垂直于各力作用线（如图），显然平衡方各力作用线（如图），显然平衡方程中程中X=0自然满足，因此其平衡自然满足，因此其平衡方程只有两个，

36、即方程只有两个，即 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 平面平行力系只有两个独立的平衡方程，只能求解两平面平行力系只有两个独立的平衡方程，只能求解两个未知量。个未知量。 例例35 塔式起重机塔式起重机(如图如图)的机的机架重架重W=500 kN，重力作用线与右，重力作用线与右轨的距离轨的距离e=1.5 m。最大起重载荷。最大起重载荷F=250 kN，其作用线与右轨的距离，其作用线与右轨的距离l=10 m。轨距。轨距b=3 m，平衡锤重力，平衡锤重力作用线与左轨的距离作用线与左轨的距离a=6 m。 (1)欲使起重机在满载和空载时欲使起重机在

37、满载和空载时均不致翻倒，试求平衡锤重均不致翻倒，试求平衡锤重W1的值；的值； (2)当平衡锤重当平衡锤重W1=370kN时，时，试求满载时轨道对起重机轮子的约试求满载时轨道对起重机轮子的约束力。束力。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 解解 (1)取起重机为研究对象。取起重机为研究对象。 先考虑满载时的情况。此时，先考虑满载时的情况。此时，作用于起重机上的力有机身重力作用于起重机上的力有机身重力W，起吊载荷起吊载荷F，平衡锤重力，平衡锤重力W1，以及，以及轨道对轮子的约束力轨道对轮子的约束力FA、FB，这，这些力组成一平面平行力系些力组

38、成一平面平行力系(如图如图)。满载时起重机翻倒，将是绕满载时起重机翻倒，将是绕B点转点转动。在平衡的临界状态，动。在平衡的临界状态，FA等于零，等于零，平衡锤重达到允许的最小值平衡锤重达到允许的最小值W1min，列出平衡方程列出平衡方程 MB=0，W1min（a+b）WeFl=0 得得baFlWeW1min= =361kN第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 再考虑空载再考虑空载(F=0)的情况。此时，的情况。此时，应使起重机不绕应使起重机不绕A点翻倒。在平衡点翻倒。在平衡的临界状态，的临界状态，FB等于零，平衡锤重等于零，平衡锤重达到允许

39、的最大值达到允许的最大值W1max，列出平，列出平衡方程衡方程 MA=0，W1maxaW(e+b)=0得得W1max=abeW=375kN 因此，要保证起重机在满载和空载时均不致翻倒，平因此，要保证起重机在满载和空载时均不致翻倒，平衡锤重衡锤重W1应满足如下关系：应满足如下关系：361 kNW1375 kN第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 (2)取起重机为研究对象，画出取起重机为研究对象，画出受力图。受力图。 取取y轴向上为正，列出平衡方轴向上为正，列出平衡方 MA=0， W1a+FBbW(e+b)一一F(l+b)=0FB=baWblF

40、beW1=1093 kN Fy=0，FA+FBW1WF=0得得FA=W1+W+FFB=27 kN得得第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 物体所受的力，如果是沿着狭长面积或体积连续分布物体所受的力，如果是沿着狭长面积或体积连续分布且相互平行的力系，则称为且相互平行的力系，则称为线分布力线分布力或或线分布载荷线分布载荷。表示。表示分布荷载分布规律的图形称为分布荷载分布规律的图形称为荷载图荷载图。均布荷载沿一直线。均布荷载沿一直线分布时，其荷载图为一矩形。例如梁的自重，可简化为沿分布时，其荷载图为一矩形。例如梁的自重，可简化为沿梁的轴线分布的线

41、分布载荷梁的轴线分布的线分布载荷(图图 a)；静水压力是非均布荷；静水压力是非均布荷载，其荷载图是三角形载，其荷载图是三角形(图图b)。 单位长度上所受的力，称为分布力在该处的单位长度上所受的力，称为分布力在该处的集度集度，通，通常用常用q表示，其单位是表示，其单位是Nm或或kNm。第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 利用合力矩定理可以证明：利用合力矩定理可以证明：线分布荷载的合力的大小线分布荷载的合力的大小等于荷载图的面积，合力的作用线通过荷载图的形心，合等于荷载图的面积，合力的作用线通过荷载图的形心，合力的指向与分布荷载的指向相同。力

42、的指向与分布荷载的指向相同。在求解平衡问题时，线在求解平衡问题时，线分布荷载可以用其合力来替换。分布荷载可以用其合力来替换。 例例36 图示水平外伸梁上受均布载荷图示水平外伸梁上受均布载荷q，力偶，力偶M和集和集中力中力F的作用。试求支座的作用。试求支座A、B处的反力。处的反力。第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 解解 取梁为研究对象。取梁为研究对象。 画出受力图。均布载荷的合力画出受力图。均布载荷的合力FR(FR=qa，作用于，作用于 均布载荷区段的中点均布载荷区段的中点) 。 建立坐标系建立坐标系Oxy，列出平衡方程，列出平衡方程 F

43、RMFFAyFAxFAyFBa/2 a/2xyOFx=0，FAx=0MA=0，FR2aM+FB2aF3a=0 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录FRMFFAyFAxFAyFBa/2 a/2xyO得得FB=aMqaF2423Fy=0，FR+ FAy+ FBF=0得得FAy=aMqaF2452 本例中，由于水平外伸本例中，由于水平外伸梁上没有水平方向载荷作用，梁上没有水平方向载荷作用，支座支座A处的反力处的反力FAx一定等于一定等于零，所以在受力分析时也可零，所以在受力分析时也可只画出反力只画出反力FAy (如右图）。如右图）。 FRMFFA

44、FAFBa/2 a/2xyO第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录323 物体系的平衡问题物体系的平衡问题 所谓所谓物体系物体系是指由若干个物体通过约束按一定方式连是指由若干个物体通过约束按一定方式连接而成的系统。若物体或物体系的所有约束力都可由平衡接而成的系统。若物体或物体系的所有约束力都可由平衡方程求出，则称为方程求出，则称为静定物体静定物体或或静定物体系静定物体系。 求解物体系统的平衡问题，通常有以下两种方法：求解物体系统的平衡问题，通常有以下两种方法： 1）先整体后部分或先部分后整体。先整体后部分或先部分后整体。先取整个物体系先取整个

45、物体系统为研究对象，列出平衡方程，解得部分未知量，然后再统为研究对象，列出平衡方程，解得部分未知量，然后再取系统中某个部分（可以由一个或几个物体组成）为研究取系统中某个部分（可以由一个或几个物体组成）为研究对象，列出平衡方程，直至解出所有未知量为止。有时也对象，列出平衡方程，直至解出所有未知量为止。有时也可先取某个部分为研究对象，解得部分未知量，然后再取可先取某个部分为研究对象，解得部分未知量，然后再取整体为研究对象，解出所有未知量。整体为研究对象，解出所有未知量。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 2）逐个考察每个物体。逐个考察每个物

46、体。逐个取物体系统中每个物体逐个取物体系统中每个物体为研究对象，列出平衡方程，解出全部未知量。为研究对象，列出平衡方程，解出全部未知量。 至于采用何种方法求解，应根据问题的具体情况，至于采用何种方法求解，应根据问题的具体情况，恰恰当地选取研究对象，列出较少的方程，解出所求未知量。当地选取研究对象，列出较少的方程，解出所求未知量。并且尽量使每一个方程中只包含一个未知量，以避免解联并且尽量使每一个方程中只包含一个未知量，以避免解联立方程。立方程。 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 例例37 三铰拱三铰拱(如图如图)每半拱重每半拱重W=300

47、 kN，跨长，跨长l=32 m，拱高，拱高h=10 m。试求：。试求： (1)支座支座A、B处的反力；处的反力； (2)铰铰C处的约束力。处的约束力。第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 解解 (1)求支座求支座A、B处的反力处的反力 先取三铰拱整体为研究对象，画出受力图先取三铰拱整体为研究对象，画出受力图(图图b)。 建立坐标系建立坐标系Axy，列出平衡方程，列出平衡方程MB=0，FAy 32 m+W28 m+W4 m=0得得 FAy =300 kN 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目

48、录Fy=0，FAy+ FBy2W=0 Fx=0，FAxFBx =0FBy=2WFAy=300 kN得得FAx=FBx 得得第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 再取半拱再取半拱AC为研究对象，画出受力图为研究对象，画出受力图(图图c) 。 列出平衡方程列出平衡方程MC=0，FAxhFAy2l +W12 m= =0hWlFAym122FAx= FBx =120 kN得得第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 (2)求铰求铰C处的约束力处的约束力 欲求铰欲求铰C处的约束力，可以在上面计算的基础

49、上，再处的约束力，可以在上面计算的基础上，再列出半拱列出半拱AC的其他平衡方程的其他平衡方程Fx=0，FAxFCx=0 FCx=FAx=120kN得得Fy=0，FAyW+ FCy=0FCy= WFAy=0得得第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录下面给出另一种解法。下面给出另一种解法。 分别取半拱分别取半拱AC和和BC为研究对象，画出它们的受力图为研究对象，画出它们的受力图(图图c、d)。列出半拱。列出半拱AC的平衡方程的平衡方程 MA=0， FCxh+ FCy2lW4 m=0 (a)Fx=0，FAxFCx=0 (b)Fy=0， FAy+FC

50、yW=0 (c )第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录列出半拱列出半拱BC的平衡方程的平衡方程MB=0， FCx h+ FCy 2l+W4m=0 (d)Fx=0，FCx FBx=0 (e)Fy=0， FByFCy W=0 (f) 第第3章章 力系的平衡力系的平衡 平面力系的平面力系的平衡方程及其应用平衡方程及其应用目录 根据作用与反作用定律，根据作用与反作用定律，FCx=FCx 、FCy=FCy 。联立。联立求解式求解式(a)与与(d)，得，得FCx=120 kN，FCy=0 分别代入式分别代入式(b)、(c)、(d)、(f)，得，得 FA