理论力学-碰撞理论教材课件.ppt

1、目录8-1 碰撞现象及其基本特征碰撞现象及其基本特征碰撞现象碰撞问题基本特征几个基本假设一、碰撞现象一、碰撞现象塑料塑料 碰撞是一种常见的力学现象。当物体在极短的时间间隔碰撞是一种常见的力学现象。当物体在极短的时间间隔内速度发生急剧的改变时就发生碰撞。内速度发生急剧的改变时就发生碰撞。榔头重一点好还是榔头重一点好还是轻一点好轻一点好？榔头把长一点好还榔头把长一点好还是短一点好是短一点好？工程中碰撞实例工程中碰撞实例 碰撞是一种常见的力学现象。当物体在极短的时间间隔碰撞是一种常见的力学现象。当物体在极短的时间间隔内速度发生急剧的改变时就发生碰撞。内速度发生急剧的改变时就发生碰撞。工程中碰撞实例工

2、程中碰撞实例不成功的降落不成功的降落阻拦装置阻拦装置飞机起落架有类似装置。 碰撞是一种常见的力学现象。当物体在极短的时间间隔内速度发生碰撞是一种常见的力学现象。当物体在极短的时间间隔内速度发生急剧的改变时就发生碰撞。急剧的改变时就发生碰撞。工程中碰撞实例工程中碰撞实例工程中碰撞实例工程中碰撞实例飞行员座椅弹射装置飞行员座椅弹射装置工程中碰撞实例工程中碰撞实例汽车碰撞实物试验汽车碰撞实物试验汽车碰撞虚拟试验汽车碰撞虚拟试验研究的问题：研究的问题： 车体间的碰撞、人体与车体的碰撞、人体内脏的碰撞车体间的碰撞、人体与车体的碰撞、人体内脏的碰撞工程中碰撞实例工程中碰撞实例工程中碰撞实例：工程中碰撞实例

3、：这些都是碰这些都是碰撞现象吗撞现象吗例如，两直径例如，两直径25mm的黄铜球，以的黄铜球，以72mm/s的相对法向的相对法向速度碰撞，速度碰撞，碰撞过程的持续时间极短，通常用千分子一秒或万分碰撞过程的持续时间极短，通常用千分子一秒或万分之一秒来度量。之一秒来度量。碰撞的物体间产生巨大的碰撞力。碰撞的物体间产生巨大的碰撞力。二、碰撞问题基本特征二、碰撞问题基本特征例如，用铁锤打击钢板表面。例如，用铁锤打击钢板表面。塑料塑料力传感器力传感器接示波器接示波器碰撞时间只有碰撞时间只有0.0002秒。秒。锤重锤重4.45N;碰撞前锤的速度碰撞前锤的速度 457.2 mm/s;碰撞的时间间隔碰撞的时间间

4、隔 0.00044s;撞击力峰值撞击力峰值 1491 N，碰撞的物体间产生巨大的碰撞力。碰撞的物体间产生巨大的碰撞力。例如，用铁锤打击钢板表面。例如，用铁锤打击钢板表面。塑料塑料力传感器力传感器接示波器接示波器碰撞的时间间隔碰撞的时间间隔 0.01s;撞击力峰值撞击力峰值 244.8 N，静载作用的静载作用的335倍。倍。静载作用的静载作用的55倍。倍。 由于碰撞过程是一个十分复杂的物理过程，要研究碰撞过程的动由于碰撞过程是一个十分复杂的物理过程，要研究碰撞过程的动力学问题，必须进行适当的简化，略去次要因素，突出事物的本质，力学问题，必须进行适当的简化，略去次要因素，突出事物的本质，以获得较简

5、单的力学模型。以获得较简单的力学模型。 1. 由于碰撞力很大，是一般平常力（如重力、弹性力由于碰撞力很大，是一般平常力（如重力、弹性力等）的几百倍甚至几千倍，等）的几百倍甚至几千倍， 故故平常力在碰撞过程中可以忽平常力在碰撞过程中可以忽略不计。略不计。CyxA 三、几个基本假设三、几个基本假设FmaxtFOt1t2 2. 由于碰撞力随时间而变化，瞬时值很难测定。由于碰撞力随时间而变化，瞬时值很难测定。21dtttFI21dtttFI 不考虑碰撞力在极小碰撞时间间隔不考虑碰撞力在极小碰撞时间间隔t内的急剧变化，内的急剧变化，平均碰撞力的近似估计值可表示为平均碰撞力的近似估计值可表示为tIFa 因

6、此，通常是用碰撞力在碰撞时间内的冲量来表示碰撞因此，通常是用碰撞力在碰撞时间内的冲量来表示碰撞的强弱。这个冲量称为的强弱。这个冲量称为碰撞冲量碰撞冲量。 3. 碰撞时间非常短促，而速度是有限量，两者的乘积碰撞时间非常短促，而速度是有限量，两者的乘积非常小，因此在碰撞过程中，碰撞物体的位移可以忽略不非常小，因此在碰撞过程中，碰撞物体的位移可以忽略不计。计。 4. 采用采用准刚体模型（局部变形的刚体）准刚体模型（局部变形的刚体）。物体的整个碰撞过程分为两个阶段。物体的整个碰撞过程分为两个阶段。即可以认为即可以认为碰撞前后物体的位置不变碰撞前后物体的位置不变。 参与碰撞的物体仍考虑为刚体，但在碰撞点

7、的局部范围参与碰撞的物体仍考虑为刚体，但在碰撞点的局部范围内可以允许变形，这样就忽略了弹性波在物体内部的传播。内可以允许变形，这样就忽略了弹性波在物体内部的传播。变形阶段变形阶段 由两物体开始接触到两者沿接触面公法线方向相对凑近的速由两物体开始接触到两者沿接触面公法线方向相对凑近的速度降到零为为止。度降到零为为止。 恢复阶段恢复阶段 物体由于弹性而部分或完全恢复原来的形状，两物体重新在物体由于弹性而部分或完全恢复原来的形状，两物体重新在公法线方向获得分离速度，直到脱离接触为止。公法线方向获得分离速度，直到脱离接触为止。碰撞过程的两个阶段碰撞过程的两个阶段变形阶段变形阶段恢复阶段恢复阶段nn8-

8、2 碰撞时的动力学定理碰撞时的动力学定理用于碰撞过程的动量定理-冲量定理用于碰撞过程的动量定理矩-冲量矩定理一、一、 用于碰撞过程的动量定理用于碰撞过程的动量定理-冲量定理冲量定理上式表示了碰撞时质点系的冲量定理。即上式表示了碰撞时质点系的冲量定理。即质点系在碰撞过程中的动量变化，质点系在碰撞过程中的动量变化，等于该质点系所受的外碰撞冲量的矢量和等于该质点系所受的外碰撞冲量的矢量和。 质点系的动量可以用质点系的总质量质点系的动量可以用质点系的总质量M与质心速度的乘积来计算，与质心速度的乘积来计算，所以可以改写为所以可以改写为其中其中vC 和和vC分别是碰撞开始和结束时质心分别是碰撞开始和结束时

9、质心C的速度。上式称为的速度。上式称为碰撞时的质碰撞时的质心运动定理心运动定理。 对于质点系有对于质点系有)e(immIvvii)e(iMMIvvCCxzyriMiO 根据研究碰撞问题的基本假设，在碰撞过程中，质点系内各质点的位根据研究碰撞问题的基本假设，在碰撞过程中，质点系内各质点的位移均可忽略，因此，可用同一矢移均可忽略，因此，可用同一矢 ri 表示质点表示质点 Mi 在碰撞开始和结束时的位在碰撞开始和结束时的位置。置。或者写成或者写成)()()(iOiOiOIMvMvMiimm全部内碰撞冲量之矩的总和恒等于零，所以只剩下外碰撞冲量的矩。iiiOvrvMiimm)(Iimivimivi)(

10、)()()e(iIMvMvMOiOiOmm二二 、用于碰撞过程的动量定理矩用于碰撞过程的动量定理矩-冲量矩定理冲量矩定理质点对固定点的动量矩为质点对固定点的动量矩为碰前：碰前：iiiiiiIrvrvrmmiiiiOvrvMiimm)(碰后：碰后：所以所以对于整个质点系有对于整个质点系有上面两式分别表示了碰撞时质点系对点（或对轴）的冲量矩定理，即上面两式分别表示了碰撞时质点系对点（或对轴）的冲量矩定理，即在在碰撞过程中，质点系对任一点（或任一轴）的动量矩的变化，等于该质碰撞过程中，质点系对任一点（或任一轴）的动量矩的变化，等于该质点系所受到外碰撞冲量时对同一点（或同一轴）之矩的矢量和（或代数点系

11、所受到外碰撞冲量时对同一点（或同一轴）之矩的矢量和（或代数和）和）。 由于碰撞过程中伴随有机械能损失，因此研究碰撞问题一般不用由于碰撞过程中伴随有机械能损失，因此研究碰撞问题一般不用动能定理。动能定理。)()()()e(ixixixMmMmMIvv)()()()e(iiimmIMvMvMOOO把上式投影到任一轴上，例如把上式投影到任一轴上，例如Ox上，则得上，则得xzyriMiOIimivimivi8-3 恢复系数恢复系数碰撞的分类恢复系数 若碰撞开始时，两物体的质心均在接触点的公法线上，这种碰撞称若碰撞开始时，两物体的质心均在接触点的公法线上，这种碰撞称为对心碰撞，如图为对心碰撞，如图a。两

12、物体的质心不在接触点的公法线上的碰撞，如图两物体的质心不在接触点的公法线上的碰撞，如图b。一、碰撞的分类一、碰撞的分类对心碰撞对心碰撞偏心碰撞偏心碰撞C1C2nn(a)C1C2nn(b)在对心碰撞的情形下，若两物体质心的速度恰在公法线上的碰撞，如图在对心碰撞的情形下，若两物体质心的速度恰在公法线上的碰撞，如图c。在对心碰撞的情形下，质心速度不在此公法线上的碰撞，如图在对心碰撞的情形下，质心速度不在此公法线上的碰撞，如图d。对心正碰撞对心正碰撞对心斜碰撞对心斜碰撞C1C2nn(c)C1C2nn(d) 设质量分别为设质量分别为m1和和m2的两个光滑球作平动，两球质心的速度分别为的两个光滑球作平动，

13、两球质心的速度分别为v1和和v2，且，且v1v2，在某瞬时发生正碰撞。，在某瞬时发生正碰撞。 先以两球为研究对象。考察先以两球为研究对象。考察整个碰撞过程整个碰撞过程，因外，因外碰撞冲量等于零，故由冲量定理，有碰撞冲量等于零，故由冲量定理，有22112211vvvvmmmm沿水平方向投影，得沿水平方向投影，得22112211vmvmvmvm碰撞结束时，两球仍作平动，其速度分别为碰撞结束时，两球仍作平动，其速度分别为v1和和v2。nv1v2nv1v2二、恢复系数二、恢复系数0)()(221121vvummmm沿水平方向投影，得沿水平方向投影，得0)()(221121vmvmumm从而求出从而求出

14、212211mmvmvmu 考察碰撞的第一阶段考察碰撞的第一阶段变形阶段变形阶段。用用u表示表示变形结束时变形结束时两球的公共速度。两球的公共速度。以两球为研究对象以两球为研究对象nv1v2n因外碰撞冲量等于零，故由冲量定理，有因外碰撞冲量等于零，故由冲量定理，有, 1111Ivumm1222Ivumm沿水平方向投影，得沿水平方向投影，得, 1111Ivmum1222Ivmum分别取两球为研究对象分别取两球为研究对象 考察碰撞的第一阶段考察碰撞的第一阶段变形阶段变形阶段。v1I1I1v2由冲量定理，有由冲量定理，有x, 2111Iuvmm222Iuv2mm沿水平方向投影，得沿水平方向投影，得,

15、2111Iumvm2222Iumvm 恢复阶段恢复阶段与与变形阶段变形阶段碰撞冲量碰撞冲量I2和和I1的大小的比值，可以用来度量的大小的比值，可以用来度量碰撞后变形恢复的程度，称为碰撞后变形恢复的程度，称为恢复系数恢复系数，用，用e表示。表示。 现在考虑碰撞的第二阶段现在考虑碰撞的第二阶段恢复阶段恢复阶段。I2I2v1v2利用冲量定理，有利用冲量定理，有x消去消去u，得，得1112vuuvIIe利用式利用式碰撞开始时相对速度时相对速度碰撞结束 211212vvvvIIe 恢复阶段恢复阶段与与变形阶段变形阶段碰撞冲量碰撞冲量I2和和I1的大小的比值，可以用来度量的大小的比值，可以用来度量碰撞后变

16、形恢复的程度，称为碰撞后变形恢复的程度，称为恢复系数恢复系数，用，用e表示。表示。, 1111Ivmum1222Ivmum,2111Iumvm2222Iumvm即即,22112211vmvmvmvm212211mmvmvmu22vuuv可以证明，对于一般碰撞，恢复系数可以证明，对于一般碰撞，恢复系数向相对速度碰撞开始时接触点的法度时接触点的法向相对速碰撞结束 e碰撞开始时相对速度时相对速度碰撞结束 211212vvvvIIe两球正碰撞时的恢复系数为两球正碰撞时的恢复系数为nnnnvvvvIIe211212 大量的实验表明，大量的实验表明，恢复系数恢复系数主要与碰撞物体的材料主要与碰撞物体的材料

17、性质有关，可由实验测定。性质有关，可由实验测定。 恢复系数一般都小于恢复系数一般都小于1而大于零而大于零（0e1），这时的碰撞称为，这时的碰撞称为弹弹性碰撞性碰撞。物体在弹性碰撞结束时，变形不能完全恢复，动能有损失。物体在弹性碰撞结束时，变形不能完全恢复，动能有损失。 理想情况理想情况e =1时，碰撞结束后，物体能完全恢复原来的形状，这时，碰撞结束后，物体能完全恢复原来的形状，这种碰撞称为种碰撞称为完全弹性碰撞完全弹性碰撞。 在另一极端情况在另一极端情况 e =0 时，说明碰撞没有恢复阶段，即物体的变时，说明碰撞没有恢复阶段，即物体的变形不能恢复，碰撞结束于变形阶段，这种碰撞称为形不能恢复，碰

18、撞结束于变形阶段，这种碰撞称为非弹性碰撞非弹性碰撞或或塑塑性碰撞性碰撞。恢复系数测定恢复系数测定一种最简单的测定恢复系数的方法如图所示。一种最简单的测定恢复系数的方法如图所示。h1h2v1v1nACB,211ghv 212ghv 211212vvvvIIe1112vvIIe12hhe 例题例题8-1 8-1 两小球的质量分别为两小球的质量分别为m1和和m2 ，碰撞开始时两，碰撞开始时两质心的速度分别为质心的速度分别为v1和和v2 ，且沿同一直线，如图所示。如恢，且沿同一直线，如图所示。如恢复系数为复系数为e，试求碰撞后两球的速度和碰撞过程中损失的动，试求碰撞后两球的速度和碰撞过程中损失的动能。

19、能。 C1C2例题8-1 图示两球能碰撞的条件是图示两球能碰撞的条件是 。设碰撞结束时，二者的速度分。设碰撞结束时，二者的速度分别为别为 和和 ，方向如图所示。，方向如图所示。21vv1v2v22112211vmvmvmvm由恢复系数定义有由恢复系数定义有2112vvvve联立联立（a）和和（b）二式，解得二式，解得)()1 (2121211vvmmmevv)()1 (2121222vvmmmevv解：解：（a）（b）C1C2（c）v1v2根据动量守恒，有根据动量守恒，有1.碰撞后两球的速度碰撞后两球的速度可见，当可见，当 时，时， ， 。21vv 22vv ,21212222111vmvmT

20、22221122121vmvmT在碰撞过程中质点系损失的动能为在碰撞过程中质点系损失的动能为)(21)(21222222121121vvmvvmTTT 以以T1和和T2分别表示此两球组成的质点系在碰分别表示此两球组成的质点系在碰撞过程开始和结束时的动能，则有撞过程开始和结束时的动能，则有),()1 (2121211vvmmmevv)()1 (2121222vvmmmevvC1C2v1v2（d）2. 碰撞过程中的动能损失碰撞过程中的动能损失（d）),()1 (2121211vvmmmevv)()1 (2121222vvmmmevv考虑到考虑到2112vvvve于是有于是有2212212121)(

21、)1 ()(2vvemmmmTTT)(21)(21222222121121vvmvvmTTT 在理想情况下，在理想情况下，e = 1 , T = T2 T1 =0。可见，在完全弹性碰撞时，。可见，在完全弹性碰撞时，系统动能没有损失，即碰撞开始时的动能等于碰撞结束时的动能。系统动能没有损失，即碰撞开始时的动能等于碰撞结束时的动能。221212121)()(2vvmmmmTTT如果第二个物体在塑性碰撞开始时处于静止，即如果第二个物体在塑性碰撞开始时处于静止，即 v2=0， 则动能损失则动能损失为为21212121)(2vmmmmTTT在塑性碰撞时，在塑性碰撞时，e = 0 ，动能损失为，动能损失为

22、2212212121)()1 ()(2vvemmmmTTT可见，可见，在在塑性碰撞塑性碰撞过程中的动能损失与两物体的质量比有关过程中的动能损失与两物体的质量比有关。 注意到注意到 上式可改写为上式可改写为 12112122111TmmTmmmTTT2112122121)(vmmmmTTT21212121)(2vmmmmTTT上式可改写为上式可改写为 第二个物体在塑性碰撞开始时处于静止，即第二个物体在塑性碰撞开始时处于静止，即 v2=0， 则动能损失为则动能损失为AA 思考题(a)(b) 图图(a)、(b)中各球完全相等，摩擦不计。球中各球完全相等，摩擦不计。球A以水平速度以水平速度v0向右运动

23、，设发生完全弹性正碰撞。其他各球速度如何？。向右运动，设发生完全弹性正碰撞。其他各球速度如何？。BFEDC工程中碰撞实例工程中碰撞实例 锤打桩的过程可以看成两物体的对心正碰撞。把桩打入要锤打桩的过程可以看成两物体的对心正碰撞。把桩打入要依靠锤和桩相撞后一起运动的动能，打桩的效率定义为依靠锤和桩相撞后一起运动的动能，打桩的效率定义为 例例8-2 打桩机锤头的质量是打桩机锤头的质量是 m1 ,被打入的桩的质量是被打入的桩的质量是 m2 。假。假定恢复系数定恢复系数 e = 0 , 求打桩的效率。求打桩的效率。解：解：010TTT碰撞开始时的动能碰撞结束时剩余的动能设锤头在和桩开始接触时具有的速度是

24、设锤头在和桩开始接触时具有的速度是 v1 ,则初动能则初动能22110vmT 例题8-222121211)(21vvmmmmT本例中本例中 v2 = 0 ，所以，所以2)0(212112122121211vmmmmvmmmmT故打桩的效率等于故打桩的效率等于1201011mmTTT可见，比值可见，比值 m2 / m1 越小，则打桩效率越高。越小，则打桩效率越高。打桩机锤头的质量是 m1 被打入的桩的质量是 m2榔头敲钉子碰撞时的动能损失碰撞时的动能损失T1可由下式求得可由下式求得 这也是两物体的对心正碰撞问题。这里，使锻件变形的有效功这也是两物体的对心正碰撞问题。这里，使锻件变形的有效功是碰撞

25、时损失的动能是碰撞时损失的动能 T 。锤锻的效率定义为锤锻的效率定义为 例例8-38-3 锻机的锤头质量是锻机的锤头质量是 m1 ,锻件连同砧块的质量是锻件连同砧块的质量是 m2 , 恢复系恢复系数是数是 e , 求锤锻的效率。求锤锻的效率。解：解：0TT碰撞开始时的动能碰撞过程中的动能损失设锤头在和锻件开始接触时具有的速度是设锤头在和锻件开始接触时具有的速度是 v1 ,则初动能则初动能22110vmT 例题8-322121212)(21vvmmmmeT本例中本例中 v2 = 0 ，所以，所以2)1 ()0(2121121222121212vmmmmevmmmmeT故锤锻的效率等于故锤锻的效率

26、等于212212211)1 (mmemmme可见，锤头相对于砧块和锤件来说质量越小，则效率越高。可见，锤头相对于砧块和锤件来说质量越小，则效率越高。碰撞过程中的动能损失碰撞过程中的动能损失T 可由下式求得可由下式求得例题例题8-4 8-4 如图所示物块如图所示物块A自高度自高度 h= 4.9 m处自由落处自由落下，与安装在弹簧上物块下，与安装在弹簧上物块B相碰。已知相碰。已知A的质量的质量m1=1 kg，B的质量的质量m2=0.5 kg ，弹簧刚，弹簧刚度度k=10 Nmm1。设碰撞结。设碰撞结束后，两物块一起运动。求束后，两物块一起运动。求碰撞结束时的速度碰撞结束时的速度v和弹簧和弹簧的最大

27、压缩量。的最大压缩量。 hsmaxsstB例题8-4 物块物块A自高处落下与自高处落下与B块接触的时刻，碰撞开始。此后块接触的时刻，碰撞开始。此后A的速度减少，的速度减少，B的速度增大。当两者速度相等时，碰撞结束。的速度增大。当两者速度相等时，碰撞结束。 sm 8 . 9211ghv解：解： 1. 碰撞前阶段碰撞前阶段ghmvm1211021m1g 然后然后A，B一起压缩弹簧作减速运动，一起压缩弹簧作减速运动，直到速度等于零时，弹簧的压缩量达最大直到速度等于零时，弹簧的压缩量达最大值。此后物块将向上运动，并将持续地往值。此后物块将向上运动，并将持续地往复运动。复运动。12111sm 533.

28、6mmvmv碰撞过程中，碰撞过程中，忽略重力和弹簧力忽略重力和弹簧力，沿，沿y方向系统的动量守恒。方向系统的动量守恒。2. 碰撞过程碰撞过程0 sm 8 . 92211vghv，vmmvmvm)(212211已知已知解得解得AhsmaxsstB上式可整理成对上式可整理成对smax 的标准二次方程的标准二次方程0)2()(2st21221max212maxgkmmvkmmkgmm注意到注意到 ，解得最大压缩量，解得最大压缩量gmks2stmm 49.81maxs另一解为另一解为-78.55 mm ，弹簧为拉伸状态，不合题意。，弹簧为拉伸状态，不合题意。3. 3. 碰撞后阶段碰撞后阶段碰撞结束后，

29、设最大压缩量为碰撞结束后，设最大压缩量为smax ，由动能定理得，由动能定理得)(2)()()(2102max2ststmax21221sskssgmmvmmAhsmaxsstB1 +1) 例题例题8-5 一匀质正方形货物边长是一匀质正方形货物边长是 b ，质量是质量是 m，由由传输带沿倾斜角传输带沿倾斜角 =15 的轨道送下，速度是的轨道送下，速度是 v0 (图图 a)。当当到达底端时棱到达底端时棱 D 碰上档架。假定碰撞是完全塑性的，并碰上档架。假定碰撞是完全塑性的，并且且 D 处的总碰撞冲量在垂直于棱并通过货物质心的平面处的总碰撞冲量在垂直于棱并通过货物质心的平面内。求使货物能绕棱内。求

30、使货物能绕棱 D 翻转到水平传输带上所需的最小翻转到水平传输带上所需的最小速度速度 v01 。5451例题8-5 碰撞使货物内各点的速度进行突然的重碰撞使货物内各点的速度进行突然的重新分布：由碰撞前的平动变成碰撞后的定轴转新分布：由碰撞前的平动变成碰撞后的定轴转动动(因为棱因为棱 D 被突然固定被突然固定)。货物只在棱。货物只在棱D 处受处受到外碰撞，因而便于对棱到外碰撞，因而便于对棱 D 的冲量矩方程来求的冲量矩方程来求解。解。解解: 在碰撞开始时，货物对棱在碰撞开始时，货物对棱 D 的动量矩等于的动量矩等于 mv0b/2 (以逆钟向为正以逆钟向为正)。在碰撞结束时，货物。在碰撞结束时，货物

31、绕棱绕棱 D 的转动惯量等于的转动惯量等于 22232)22(61mbbmmbJD故这时货物对棱故这时货物对棱 D 的动量矩等于的动量矩等于12132mbJD5451外碰撞冲量外碰撞冲量 ID 对棱对棱 D 无矩，故货物在碰撞过程无矩，故货物在碰撞过程中的动量矩守恒，即中的动量矩守恒，即) 1 (201bmvJD故求得碰撞结束时货物绕棱故求得碰撞结束时货物绕棱D 的角速度的角速度)2(432001hvJmbvD(b)12132mbJD货物对棱货物对棱 D 的动量矩等于的动量矩等于5451 要使货物翻转到水平传输带上的条件是：当重心要使货物翻转到水平传输带上的条件是：当重心 G 上升到最高位置时

32、上升到最高位置时(图图 c )，货物还有一点剩余的动，货物还有一点剩余的动能，即能，即 T20 或或 20 。在在20的临界情形时的临界情形时, v0 趋近于最小速度趋近于最小速度v01 ,代入代入(3)得得由此求得所需的最小速度由此求得所需的最小速度根据积分形式的动能定理根据积分形式的动能定理 T2T1 W ，有，有G(c)8-4 碰撞对定轴转动刚体碰撞对定轴转动刚体轴承的作用轴承的作用碰撞中碰撞中心心刚体角速度的变化轴承处的反作用碰撞撞击中心 当定轴转动刚体受到碰撞作用时，其角速度将发生当定轴转动刚体受到碰撞作用时，其角速度将发生急剧变化，因而在轴承处会产生及其巨大的压力，以致急剧变化，因

33、而在轴承处会产生及其巨大的压力，以致引起严重破坏。在工程实际中，有许多必须经受碰撞的引起严重破坏。在工程实际中，有许多必须经受碰撞的转动件，如离合器，冲击摆等，为了防止碰撞对轴承的转动件，如离合器，冲击摆等，为了防止碰撞对轴承的危害，应该设法减弱或消除轴承处的碰撞冲量。危害，应该设法减弱或消除轴承处的碰撞冲量。)()()(IvuzzzMmMmM 设设1和和2分别是这两个瞬时的角速度，分别是这两个瞬时的角速度，JO是刚体对于是刚体对于O轴的转动惯量，则上式成为轴的转动惯量，则上式成为)(12IOOOMJJ故角速度的变化为故角速度的变化为OOJM)(12I 设定轴转动刚体受到外碰撞冲量设定轴转动刚

34、体受到外碰撞冲量I的作用，如图所示。的作用，如图所示。一一 、刚体角速度的变化、刚体角速度的变化将冲量矩定理投影到通过点将冲量矩定理投影到通过点O且垂直于图且垂直于图面的的转轴面的的转轴Oz上，有上，有xyHCObhOxxCxCxIIvmumOyyCyCyIIvmum假设在图所示位置发生碰撞，则有假设在图所示位置发生碰撞，则有0CyCyuvxCxCxOxIvumI)(yOyII所以由上式可得轴承处的反作用碰撞冲量所以由上式可得轴承处的反作用碰撞冲量 设刚体具有对称平面，且绕垂直于对称面的轴设刚体具有对称平面，且绕垂直于对称面的轴Oz转动。当受到作用在转动。当受到作用在对称面内的外碰撞冲量对称面

35、内的外碰撞冲量 I 的作用时，轴承上一般将出现反作用碰撞冲量的作用时，轴承上一般将出现反作用碰撞冲量IO。取取oy轴通过刚体的质心轴通过刚体的质心C，应用碰撞时的质心运动定理式，有，应用碰撞时的质心运动定理式，有二、轴承处的反作用碰撞二、轴承处的反作用碰撞撞击中心撞击中心xyHCObhoyoxxOxIJhImbmbJhO即即满足上式的点满足上式的点H称为刚体对于轴称为刚体对于轴O的撞击中心。的撞击中心。 分析上式知，为使分析上式知，为使 IOy=0 ,必须必须 Iy=0 , 即要即要求作用于刚体的碰撞冲量求作用于刚体的碰撞冲量S必须垂直于转轴必须垂直于转轴O与质与质心心C的连线。的连线。xCx

36、CxOxIvumI)(yOyIIxyHCObhoyox 为使为使 IOx=0 , 则必须则必须 m(uCx-vCx)-Ix=0。在图。在图所示情况下，即为所示情况下，即为 mb(2-1)-Ix = 0 。将将 代入可得代入可得OOJM)(12I 于是有结论：于是有结论：当外碰撞冲量作用于撞击中心，当外碰撞冲量作用于撞击中心，且垂直于轴承与质心的连线时，轴承且垂直于轴承与质心的连线时，轴承O处不会受处不会受到反作用碰撞冲量。到反作用碰撞冲量。这一结论在实际中很重要，这一结论在实际中很重要，例如在设计材料冲击试验机例如在设计材料冲击试验机的摆锤时，若将撞击试件的的摆锤时，若将撞击试件的刃口设在摆的

37、撞击中心上，刃口设在摆的撞击中心上，则可避免轴承受到反作用碰则可避免轴承受到反作用碰撞冲量作用。撞冲量作用。 试件试件l 于是有结论：当外碰撞冲量作用于撞击中心，于是有结论：当外碰撞冲量作用于撞击中心，且垂直于轴承与质心的连线时，轴承且垂直于轴承与质心的连线时，轴承O处不会受处不会受到反作用碰撞冲量。这一结论在实际中很重要。到反作用碰撞冲量。这一结论在实际中很重要。高尔夫球杆例题例题 8-6 均质杆质量为均质杆质量为m，长为长为2b，其上端由圆柱铰链，其上端由圆柱铰链固定，如图所示。杆由水平固定，如图所示。杆由水平位置无初速落下，撞上一固位置无初速落下，撞上一固定物块。设恢复系数为定物块。设恢

38、复系数为e，求求(1)轴承的碰撞冲量；轴承的碰撞冲量；(2)撞击中心的位置。撞击中心的位置。 b2blOCA例题8-6 杆在铅直位置与物块碰撞，设碰撞开始和杆在铅直位置与物块碰撞，设碰撞开始和结束时，杆的角速度分别为结束时，杆的角速度分别为1和和2 。 bmgJO 02121bgJbmgO232112120)(0llvve撞击点碰撞前后的速度为撞击点碰撞前后的速度为v和和v，由恢复系数，由恢复系数求得求得 在碰撞前，杆自水平位置自由落下，应用动在碰撞前，杆自水平位置自由落下，应用动能定理：能定理： 解：解：b2blCnnnnvvuue2112A12elIJJOO)(121212)1 (34)(

39、elbmlJIOgbelbmI6)1 (32得得对对O点的冲量矩定理为点的冲量矩定理为于是碰撞冲量于是碰撞冲量代入代入1的数值，得的数值，得)(12IOOOMJJb2blCAIIbbmOx)(12121)1 ()(mbeIIbmIOxgblbme6)2132()1 (根据冲量定理，有根据冲量定理，有则则34bl 由上式可见，当由上式可见，当 时，时，IOx=0 ，此，此时碰撞于撞击中心，由上式得时碰撞于撞击中心，由上式得02132lbb2blCA 8-5 碰撞对平面运动碰撞对平面运动刚体的作用刚体的作用 设刚体具有质量对称面，且平行于此平面作平面运动。当受到设刚体具有质量对称面，且平行于此平面

40、作平面运动。当受到外碰撞冲量外碰撞冲量 I 作用时，该刚体的质心速度和角速度都要发生改变。作用时，该刚体的质心速度和角速度都要发生改变。xCxCxIvmumyCyCyIvmum)(12ICCCMJJ 设碰撞开始和结束瞬时刚体的质心速度和角速度分别设碰撞开始和结束瞬时刚体的质心速度和角速度分别vC、1为为uC、2和，取固定坐标面和，取固定坐标面Oxy与刚体的质量对称面重合，根据冲量定与刚体的质量对称面重合，根据冲量定理和相对于质心轴的冲量矩定理，有理和相对于质心轴的冲量矩定理，有 例题例题8-7 匀质薄球壳的质量是匀质薄球壳的质量是m ,半径是半径是 r ,以质心速度以质心速度vC 斜向撞在水斜

41、向撞在水平面上平面上, vC 对铅直线成偏角对铅直线成偏角。同时。同时,球壳具有绕水平质心轴球壳具有绕水平质心轴(垂直于垂直于 vC )的角的角速度速度0 。假定碰撞接触点的速度能按反向全部恢复。假定碰撞接触点的速度能按反向全部恢复(e = e = 1)，求碰撞后，求碰撞后球壳的运动。球壳的运动。CyxA例题8-7 球壳作平面运动，作用于它的外碰撞球壳作平面运动，作用于它的外碰撞冲量有瞬时法向反力的冲量冲量有瞬时法向反力的冲量 IN 和瞬时摩擦和瞬时摩擦力的冲量力的冲量 IF。解解:设碰撞结束时质心速度是设碰撞结束时质心速度是 uC ,绕质心轴的绕质心轴的角速度是角速度是(规定以逆钟向为正规定

42、以逆钟向为正)。写出质心冲量方程和对质心的冲量矩方程写出质心冲量方程和对质心的冲量矩方程,并并注意球壳对质心轴的转动惯量注意球壳对质心轴的转动惯量 JC = 2mr2/3 。rIrmrmIvmumIvmumCCyCCxF022NF3232cossin（1）（2）（3）CyxA 由恢复系数的定义可知由恢复系数的定义可知,在完全弹性碰撞结束后在完全弹性碰撞结束后,接触点的切向和法接触点的切向和法向相对速度都按相反方向全部恢复向相对速度都按相反方向全部恢复;以以 vA和和 uA 分别表示碰撞始末接触点分别表示碰撞始末接触点 A 的速度的速度,则有则有(*),AyAyAxAxvuvu但由运动学知但由运

43、动学知ACCAACCAvvvuuu,（1）（2）（3）rIrmrmIvmumIvmumCCyCCxF022NF3232cossinCyxAcos,sin,0CAyCAxCyAyCxAxvvrvvuuruu从而可得从而可得由于由于联立求解上列方程联立求解上列方程(1) (5),就可得到需求的全部答案。就可得到需求的全部答案。cossin0CCyCCxvurvru（4）（5）则有则有(*),AyAyAxAxvuvuACCAACCAvvvuuu,AvAvCvACAuAuCuACCyxA由式由式(a)可以求出球壳回跳时的角度可以求出球壳回跳时的角度，有，有)cos4tg(51cos54sintg00C

44、CCCyCxvrvrvuu这个结果表明这个结果表明 有可能取任意的数值有可能取任意的数值,只要只要 vC ，和和配合适当。配合适当。cos54sin5sin600CCyCCxCvurvurvr（a）乒乓球CyxA例题例题8-8 均质杆均质杆AB长为长为l，质量，质量为为m，如图所示。设杆在铅直，如图所示。设杆在铅直面内保持水平下降，杆与固定面内保持水平下降，杆与固定支点支点E碰撞，前其质心的速度碰撞，前其质心的速度为为v0，恢复系数为，恢复系数为e。求碰撞后。求碰撞后杆的质心速度杆的质心速度uy和杆的角速度和杆的角速度。已知。已知E点到杆左端的距离点到杆左端的距离为为 。例题8-8 不考虑碰撞

45、时杆的弹性振动，可看成是不考虑碰撞时杆的弹性振动，可看成是刚体碰撞的突加约束问题。刚体碰撞的突加约束问题。E为固定障碍，为固定障碍，碰撞前杆作平动，碰撞后杆作平面运动。碰撞前杆作平动，碰撞后杆作平面运动。 作作Exy坐标轴，坐标轴，Ey向下为正。图上所表向下为正。图上所表示的方向均假设为正。示的方向均假设为正。应用投影式，得应用投影式，得Ivumy)(0（a）)2(012llImC（b）解：解： 上面三个未知量上面三个未知量uy，I，故还需建故还需建立一个方程才能求解。立一个方程才能求解。 注意，碰撞前注意，碰撞前E的速度为的速度为v0（方向向（方向向下），碰撞后下），碰撞后E点的速度是质心速

46、度点的速度是质心速度uy（方（方向向下）与杆绕质心转动的速度向向下）与杆绕质心转动的速度 （方向向上）的代数和，故得（方向向上）的代数和，故得)2(1ll01)2(vulley（c） 上面三个未知量上面三个未知量uy，I，故还需建故还需建立一个方程才能求解。立一个方程才能求解。,2112nnnnvvuue)2(1lluuyE,0)2(001vlluey 由式由式（a），（b）和和（c），消去，消去I，求得，求得0221221)2()2(vllelluCCy02211)1 ()2()2(vellllCIvumy)(0（a）)2(012llImC（b）01)2(vulley（c） 由式由式（a），（b）和和（c），消去，消去I，求得，求得0221221)2()2(vllelluCCy02211)1 ()2()2(vellllC, 431ll 1222lC, 7430veuylve0)1 (712代入代入得得071vuy若为弹性碰撞，若为弹性碰撞，e = 1，此时求得此时求得若为塑性碰撞，若为塑性碰撞，e = 0，则，则073vuylv0712 负号表示碰撞后质心负号表示碰撞后质心C的速度向上，的速度向上，与碰撞前速度与碰撞前速度v0的方向相反。的方向相反。e = 1e = 0