由质心运动定律课件.ppt

1、 刚体刚体不发生形变的理想物体不发生形变的理想物体实际物体在外力作用下发生的形变效应不显著可被忽略实际物体在外力作用下发生的形变效应不显著可被忽略时时,即可将其视作刚体即可将其视作刚体刚体内各质点之间的距离保持不变刚体内各质点之间的距离保持不变 刚体的平动与转动刚体的平动与转动刚体运动时，其上各质点的运动状态（速度、加速度、刚体运动时，其上各质点的运动状态（速度、加速度、位移）总是相同，这种运动称为平动位移）总是相同，这种运动称为平动 刚体运动时，如果刚体的各个质点在运动中都绕同一刚体运动时，如果刚体的各个质点在运动中都绕同一直线作圆周运动，这种运动称为转动，而所绕直线便直线作圆周运动，这种运

2、动称为转动，而所绕直线便称为轴若转轴是固定不动的，刚体的运动就是定轴称为轴若转轴是固定不动的，刚体的运动就是定轴转动转动 刚体内各质点角速度总相同刚体内各质点角速度总相同 质心质心 质心运动定律质心运动定律能代表整个刚体的平动能代表整个刚体的平动,运动规律等效于全部质量及外运动规律等效于全部质量及外力集中于此的某一点力集中于此的某一点.从质心的等效意义出发从质心的等效意义出发:0 xx1x2m1m2iiCiiiCiiiCimxxmmyymmzzm 以质心为坐标原点以质心为坐标原点r=0im =cFma 例讲例讲例讲例讲xitan-1kH =Hhnn 2=iHHmkinn O1limniinic

3、m xxV 212lim/3nniHHHkiinnnkHH 34113limnniHin 34CxH xy0 =2nn Ri =2iin i 212lim2cos(cos)sin=niiiniCmRRRRxm 214limcossinniiniR 1limsin3sinniiniR 1limsin3sinniiniR 11sin3sin3sinsin2 32222lim23322sinsin22nnnnnR 2 11lim23 22nR 43CxR 对题中圆盘对题中圆盘: 212344cRx 22123412344443cRRRy 0cx 815cRy 如图，一个圆盘半径为如图，一个圆盘半径为

4、R，各处厚度一样，各处厚度一样，在每个象限里，各处的密度也是均匀的，但不同象限里的密度则在每个象限里，各处的密度也是均匀的，但不同象限里的密度则不同，它们的密度之比为不同，它们的密度之比为 1 2 3 4，求这圆，求这圆盘的质心位置盘的质心位置 1 2 3 4 1yx432解解: : 21234443RR 返回返回2hh 以静止水的质心为坐标原以静止水的质心为坐标原点，建立如图所示坐标，点，建立如图所示坐标， Oxy 当振动高度为当振动高度为h时，质心时，质心坐标为：坐标为： 1112223 222623 24LLLLLLLhhhxL hhh 212222236hhhhh Lh LhyL hh

5、h 由上可得由上可得 226yhxL OxymgF回回yFmgx 质心沿抛物线作往复运质心沿抛物线作往复运动动,回复力为重力之分力回复力为重力之分力: 2226xxxhmgLx 212mghxL 质心作谐振质心作谐振,周期为周期为 2212TLhg 转动惯量转动惯量量度刚体转动中惯性大小的物理量量度刚体转动中惯性大小的物理量,等于刚体中每个等于刚体中每个质点的质量质点的质量mi与该质点到转轴的距离与该质点到转轴的距离ri的平方的乘的平方的乘积的总和积的总和.2i iJm r 例讲例讲21limniniJm r 2Jmr 21limni iniJm r 221lim2nnimrrriin nnr

6、 23411lim2nnimrin 212Jmr 22122rrJm 212Jmr 212Jmr 转轴214Jmr 22412m rm lJ 微元集微元集合法推合法推平行轴平行轴定理定理平行轴平行轴定理推定理推21limni iniJm r xy0Ri i =2nn =2iin 214 limsin4ninimrn 2222211limsinsin 2sinsin22nnimrn n项项212Jmr 返回返回2cJJm d miRirid xCyiO 222112cosnni iiiiiiJm rmRddR 221112cosnnniiiiiiiiim Rm ddm R 1niiim x 0m

7、R2cJJm d 由由22m Rm R 22m R 22112 lim4222nnimmlJrinnn 22231lim44nnim rm lin 22412m rm l 返回返回MM2a2aO22MaJ 圓圓 22cJJMa 杆杆C212 lim2ncniMaaJiann 其其 中中2243MaMa OJJJ 圓圓杆杆2296Ma 212nxyzi iiJJJm r 对任意的刚体，任取直角三维坐标对任意的刚体，任取直角三维坐标Oxyz，刚体对，刚体对x、y、z轴的转动惯量分别为轴的转动惯量分别为Jx、Jy、Jz，则有，则有 221nxiiiiJmyz xyzOxiyizirimi 221ny

8、iiiiJmxz 221nziiiiJmxy 22212xyzniiiiiJJJmxyz 2ir2132 limni iniJm r 22mr 223Jmr 球壳球壳实心实心球球2132 limni iniJm r 22312 lim44/ 3nnimrrriinnnr 245116limnnimrin 225Jmr 解解: :xx 已知已知:Jx=J00yxJJJy202i iJm r y OxJ 求求:?:?yxJJ 22xi iJm r 0 xJJ 解解: :RZ1Z2ZZ222xzi iJJmr 2342zi iJJJm r 342xJJJ22mR 222412mRmR 21324xm

9、RJ Z 如图所示，质量为如图所示，质量为m的均匀圆柱体，截的均匀圆柱体，截面半径为面半径为R，长为，长为2R试求圆柱体绕通过质心及两底面试求圆柱体绕通过质心及两底面边缘的转轴（如图中的边缘的转轴（如图中的Z1、Z2）的转动惯量）的转动惯量J yxO由正交轴定理由正交轴定理: 22ABiiiJJmxy 由椭圆方程由椭圆方程:22221xyAB 解解: :2222iAAyB 2222ABABAJJmAJB 222ABJAmAJB 椭圆细环的半长轴为椭圆细环的半长轴为A，半短轴为，半短轴为B，质量为质量为m（未必匀质），已知该环绕长轴的转动惯量为（未必匀质），已知该环绕长轴的转动惯量为JA，试求该

10、环绕短轴的转动惯量，试求该环绕短轴的转动惯量JB 221ni iiJm rkma 转动惯量的表达式常表现为形式转动惯量的表达式常表现为形式m是刚体的质量，是刚体的质量，a是刚体相应的几何长度，只要确是刚体相应的几何长度，只要确定待定系数定待定系数k，转动惯量问题便迎刃而解，转动惯量问题便迎刃而解O OaM2OOJkMa 设设则有则有22244244MaMakkMa 112k 212OOMaJ PQO C32d将立方体等分为边长为将立方体等分为边长为a/2的的八个小立方体，其中六个小八个小立方体，其中六个小立方体体对角线到大立方体立方体体对角线到大立方体体对角线距离体对角线距离 解解: :262

11、63ada222226828286mamamakmakk 16k 26PQJma 如图所示，匀质立方体的边长为如图所示，匀质立方体的边长为a，质量为质量为m试求该立方体绕对角线轴试求该立方体绕对角线轴PQ的转动惯量的转动惯量J O 描述转动状态的物理量描述转动状态的物理量0limtt 0limtt ar 2i i ii im v rmLrJ 2222111222i iikim vm rJEMFd AM IMt 刚体的定轴转动与质点的直线运动刚体的定轴转动与质点的直线运动角动量原理角动量原理MtJtJ0 动量定理动量定理 Ftm vtm v0 (恒恒 力力) 转动定律转动定律 M=J 牛顿运动定

12、律牛顿运动定律Fma匀变速直线运动匀变速直线运动 匀速直线运动匀速直线运动: svt 加速度加速度a 角速度角速度 速度速度v角位移角位移位移位移s刚体的定轴转动刚体的定轴转动 质点的直线运动质点的直线运动0limtsvt 0limtt 0limtvat 角加速度角加速度 0limtt 匀角速转动匀角速转动: t 匀变速转动匀变速转动: 0tvvat2012Sv tat2012tt2202tvvaS0tt2202t 动能定理动能定理转动动能定理转动动能定理2201122tFSmvmv2201122tMJJ 动量守恒定律动量守恒定律mv 恒恒量量 角动量守恒定律角动量守恒定律J 恒恒量量 飞轮质

13、量飞轮质量60 kg,直径直径d=0.50 m闸瓦闸瓦与轮间与轮间=0.4;飞轮质量分布在外层飞轮质量分布在外层圆周圆周,要求在要求在t=5 s内制动内制动,求求F力大小力大小.解解: :221000220ss6053t 1000r/min F0.50m0.75m 对飞轮对飞轮2215kg m24dJm fMJ 其中其中fN2fdMN 对制动杆对制动杆FNf0.51.25NF 52F100 NF AB质量质量为为m的均匀细杆由竖直受一微扰倒下的均匀细杆由竖直受一微扰倒下,求夹角为求夹角为时时,质心速度及杆的角速度质心速度及杆的角速度BC解解: :质心不受水平方向作用质心不受水平方向作用,做自由

14、下落运动做自由下落运动!由机械能守恒由机械能守恒: 22111cos222lmgmvJ vvBvn由相关速度由相关速度:sinsin2nlvv 杆对质心的转动惯量杆对质心的转动惯量:221lim212nnimllmlJilnn 2121cos13singl 231cossin13sinlvg 解解: : 设设A A质心沿坐标方向位移为质心沿坐标方向位移为xA、yA，由质心动量守恒：，由质心动量守恒： :02 cosAAXmxmlx :0(2 sin)AAYmymly ssincoAAyxll cos ,sinll A质心质心：cossinBBlxyl 0,0B质心质心： 光滑平面上有两条长度均

15、为光滑平面上有两条长度均为2 l、而质量为、而质量为m的的均匀蠕虫均匀蠕虫A和和B它们的起始位置关系如图所示，蠕虫它们的起始位置关系如图所示，蠕虫A的质心位于的质心位于x-y坐标（坐标（0, 0）蠕虫）蠕虫B开始慢慢从开始慢慢从A身上爬过，爬时两虫的身体轴身上爬过，爬时两虫的身体轴线始终保持夹角线始终保持夹角 试用参量试用参量l, 表示：当蠕虫表示：当蠕虫B爬过爬过A后，两蠕虫后，两蠕虫各自质心位置的坐标各自质心位置的坐标 xyAB Mm 如图所示，在平行的水平轨道上有一个均匀的滚轮，缠着如图所示，在平行的水平轨道上有一个均匀的滚轮，缠着绳子，绳子的未端固定着一个重锤开始时，滚轮被按住绳子，绳

16、子的未端固定着一个重锤开始时，滚轮被按住, 滚轮与重锤系统保持不滚轮与重锤系统保持不动在某一瞬间，放开滚轮过一定的时间后动在某一瞬间，放开滚轮过一定的时间后,滚轮轴得到了固定的加速度滚轮轴得到了固定的加速度a假假定滚轮没有滑动，请确定定滚轮没有滑动，请确定(a)重锤的质量重锤的质量m和滚轮的质量和滚轮的质量之比；之比；(b)滚轮对平面的滚轮对平面的最小动摩擦因数最小动摩擦因数.滚轮受力分析如示：滚轮受力分析如示：滚轮角加速度与质心线加速度有关系滚轮角加速度与质心线加速度有关系aR RMgFNFfaT 以轮与轨道接触点为转轴以轮与轨道接触点为转轴: 1 sinTRJ 由转动定理得由转动定理得 滚

17、轮对与轨道接触点的转动惯量滚轮对与轨道接触点的转动惯量:2222123JMRMMRR 重锤受力分析如示：重锤受力分析如示：mgT aa由牛顿运动定律得由牛顿运动定律得tanmgma cosmgTma 1tanag 22magaT 2222232a agaamMg 续解续解 为求滚轮对轨平面的摩擦问题为求滚轮对轨平面的摩擦问题,可对可对滚轮运用质心运动定律滚轮运用质心运动定律:返回返回sinfFTMa cosNFTMg 22sinaag 22cosgag fNFF 2222sincosmagaMamagaMg agag 着地时着地时,两杆瞬时转轴为两杆瞬时转轴为A(B) 解解: :BA由机械能守

18、恒由机械能守恒: 212222hmgJ 其中各杆其中各杆: 2221223mllmlJm cvl 221223cvmlmghl 則則3chvg 得得vch 如图，两根等重的细杆如图，两根等重的细杆AB及及AC，在，在C点用铰链点用铰链连接，放在光滑水平面上，设两杆由图示位置无初速地开始运动，连接，放在光滑水平面上，设两杆由图示位置无初速地开始运动，求铰链求铰链C着地时的速度着地时的速度 轴心降低轴心降低h过程中机械能守恒过程中机械能守恒 解解: :Bhv212PmghJ 其中圆柱体对轴其中圆柱体对轴P的转动惯量的转动惯量 222322PmrmrJmr Pvr 23vgh T由转动定律由转动定律

19、: TrJ 22mrar mgTma 由质心运动定律由质心运动定律: 13Tmg 如图，圆柱体如图，圆柱体A的质量为的质量为m，在其中部绕以细，在其中部绕以细绳，绳的一端绳，绳的一端B固定不动，圆柱体初速为零地下落，当其轴心降固定不动，圆柱体初速为零地下落，当其轴心降低低h时，求圆柱体轴心的速度及绳上的张力时，求圆柱体轴心的速度及绳上的张力 纯滚动时圆柱角速度由机械能守恒纯滚动时圆柱角速度由机械能守恒: :解解: :vc0c0h 22220011222m rm ghJm r 2043ghr 与墙弹性碰撞与墙弹性碰撞, ,质心速度反向质心速度反向, ,角速度不变角速度不变, ,此后受摩擦力作用此

20、后受摩擦力作用经时间经时间t 达纯滚动达纯滚动: :vc0c0vctct由动量定理由动量定理 0tf tmrr 由角动量定理由角动量定理 0ctfr tJ 2233tghr 纯滚动后机械能守恒纯滚动后机械能守恒: :221322tm rm gh 9hh 如图，实心圆柱体如图，实心圆柱体从高度为从高度为h的斜坡上从静止纯滚动地到达的斜坡上从静止纯滚动地到达水平地面上，继续纯滚动，与光滑竖直水平地面上，继续纯滚动，与光滑竖直墙作完全弹性碰撞后返回，经足够长的墙作完全弹性碰撞后返回，经足够长的水平距离后重新作纯滚动，并纯滚动地水平距离后重新作纯滚动，并纯滚动地爬上斜坡，设地面与圆柱体之间的摩擦爬上斜

21、坡，设地面与圆柱体之间的摩擦系数为系数为，试求圆柱体爬坡所能达到的高，试求圆柱体爬坡所能达到的高度度h.由机械能守恒由机械能守恒:解解: :22220011()()22ttmgsIm vv2vs 又又2202224tmvvgsIms g 0tvvg t224mggIms 竖直方向匀加速下落竖直方向匀加速下落! 如图，在一个固定的、竖直的螺杆上的一个如图，在一个固定的、竖直的螺杆上的一个螺帽，螺距为螺帽，螺距为s，螺帽的转动惯量为，螺帽的转动惯量为I，质量为，质量为m假定螺帽与螺杆假定螺帽与螺杆间的摩擦系数为零，螺帽以初速度间的摩擦系数为零，螺帽以初速度v0向下移动，螺帽竖直移动的向下移动，螺帽

22、竖直移动的速度与时间有什么关系？这是什么样的运动？重力加速度为速度与时间有什么关系？这是什么样的运动？重力加速度为g 解解: :vvR12v2vR11v1vR12v22vR完成弹性碰撞后设两球各经完成弹性碰撞后设两球各经t1、t2达到纯滚动，质心速度为达到纯滚动，质心速度为v1、v2， 对球对球1：1121125f tmvvmRvfR tRR ， 127vv对球对球2： 2222225f tm vvvmRfR tR 257vv 在水平地面上有两个完全相同的均匀实心球，其一作在水平地面上有两个完全相同的均匀实心球，其一作纯滚动，质心速度为纯滚动，质心速度为v，另一静止不动，两球作完全弹性碰撞，因

23、碰，另一静止不动，两球作完全弹性碰撞，因碰撞时间很短，碰撞过程中摩擦力的影响可以不计试求撞时间很短，碰撞过程中摩擦力的影响可以不计试求碰后两球碰后两球达到纯滚动时的质心速度；达到纯滚动时的质心速度；全部过程中损失的机械能的百分数全部过程中损失的机械能的百分数 续解续解系统原机械能为系统原机械能为 222201272510m rvm vEm rr 达到纯滚动后的机械能达到纯滚动后的机械能22221 72529257770tmRvvEmvRR 204149 則則% %读题读题圆柱半径与小球半径分别以圆柱半径与小球半径分别以R、r表示表示 解解: : vcmgfN对球由质心运动定律有对球由质心运动定

24、律有 ：对球由转动定律：对球由转动定律：2coscmvmgNRr sinmgfm r 225frmr 小球作纯滚动，摩擦力为静摩擦力，不做功，球的机械能守恒：小球作纯滚动，摩擦力为静摩擦力，不做功，球的机械能守恒： 222121cos25cvmg Rrmrmrr 2sin7mgf 101coscos7mg RrmgNRr 1710cos77Nmg 小球作纯滚动必有小球作纯滚动必有fN 2sin17cos10 0.7 45 45 如图所示，实心匀质小球静止在圆柱面顶点，如图所示，实心匀质小球静止在圆柱面顶点，受到微扰而自由滚下，为了令小球在受到微扰而自由滚下，为了令小球在 45范围内作纯滚动，求

25、范围内作纯滚动，求柱面与球间摩擦因数至少多大？柱面与球间摩擦因数至少多大？ 解解: :00ccccmRvJmRvJ 0023ccvvR 即即达到纯滚时必有达到纯滚时必有:cvR 纯滚时质心速度纯滚时质心速度 003255ccvvR 0ccvvgt 对质心对质心: 0025ctvRg 0023cvR 若若0023cvR 若若 2cmRJ 既滚又滑时与达到纯滚时对与地接触点既滚又滑时与达到纯滚时对与地接触点O角动量守恒角动量守恒: 如图所示，半径为如图所示，半径为R的乒乓球，绕质心轴的转动惯量的乒乓球，绕质心轴的转动惯量J ，m为乒乓球的质量，以一定的初始条件在粗糙的水平面上运动，开始时为乒乓球的

26、质量，以一定的初始条件在粗糙的水平面上运动，开始时球的质心速度为球的质心速度为vc0，初角速度为，初角速度为0，两者的方向如图已知乒乓球与地面间的摩，两者的方向如图已知乒乓球与地面间的摩擦系数为擦系数为试求乒乓球开始作纯滚动所需的时间及纯滚动时的质心速度试求乒乓球开始作纯滚动所需的时间及纯滚动时的质心速度 223mRRvc00O设以某棱为轴转动历时设以某棱为轴转动历时t，角速度，角速度if，解解: :vivf3030fNa对质心由动量定理：对质心由动量定理： sin30fiN tMa 对刚体由动量矩定理：对刚体由动量矩定理： cos30fiftMa cos30sin30ftaN ta 2512

27、fiMa1117fi 可可得得211121172 9,8srs 則則时间短，忽略重力冲量及冲量矩时间短，忽略重力冲量及冲量矩 i f 如图所示，一个直、刚性的固体正六角棱柱，形状就如图所示，一个直、刚性的固体正六角棱柱，形状就像通常的铅笔，棱柱的质量为像通常的铅笔，棱柱的质量为M，密度均匀横截面六边形每边长为，密度均匀横截面六边形每边长为a六角六角棱柱相对于它的中心轴的转动惯量棱柱相对于它的中心轴的转动惯量I为为 现令棱柱开始不均匀地滚下斜现令棱柱开始不均匀地滚下斜面假设摩擦力足以阻止任何滑动，并且一直接触斜面某一棱刚碰上斜面之面假设摩擦力足以阻止任何滑动，并且一直接触斜面某一棱刚碰上斜面之前

28、的角速度为前的角速度为i，碰后瞬间角速度为，碰后瞬间角速度为f，在碰撞前后瞬间的动能记为，在碰撞前后瞬间的动能记为Eki和和 Ekf，试证明试证明fsi， EkfrE，并求出系数，并求出系数s和和r的值的值 2512Ma碰后系统质心位置从杆中点右移碰后系统质心位置从杆中点右移 解解: :2mlxMm x由质心系动量守恒：由质心系动量守恒： 0cmvMm V cVR 由角动量守恒：由角动量守恒：202122mCclMllmvm VV 06(4)mvMm l 得得2lx 对瞬时转动中心有对瞬时转动中心有 46MmRlMm 可可得得cVmcVmvR6Rlx 瞬时轴距杆右端瞬时轴距杆右端 23lcV

29、如图所示，光滑水平地面上静止地放着质量为如图所示，光滑水平地面上静止地放着质量为M、长、长为为l的均匀细杆质量为的均匀细杆质量为m的质点以垂直于杆的水平初速度的质点以垂直于杆的水平初速度v0与杆的一端作完全与杆的一端作完全非弹性碰撞试求：非弹性碰撞试求：碰后系统质心的速度及绕质心的角速度；碰后系统质心的速度及绕质心的角速度；实际的转轴实际的转轴（即静止点）位于何处？（即静止点）位于何处？ 复摆复摆在重力作用下绕水平轴在竖直面内做小角度摆在重力作用下绕水平轴在竖直面内做小角度摆动的刚体称为复摆或物理摆动的刚体称为复摆或物理摆 OCl由机械能守恒关系可得由机械能守恒关系可得 211cos2mglJ

30、 对摆长对摆长l、质量、质量m的理想单摆有的理想单摆有 2011cos2mglm l2J 20AJmml 202Jmlml 20m l200mlJ 2TJmgl 2Jmm 解解: :ABCbac (b) 42cm 10cm (a) (c)ABC三种情况下的周期三种情况下的周期相同，故有相同，故有 2200JmaJmcmgamgc 2200JmaJmbmgamgb 00Jmacca 0Jmac 0 00Jmabba0 ab 222macmcTmgcacg 則則代入题给数据有代入题给数据有: 1.03sT 形状适宜的金属丝衣架能在如图所示的平面里的几个平衡位置形状适宜的金属丝衣架能在如图所示的平面

31、里的几个平衡位置附近作小振幅摆动在位置附近作小振幅摆动在位置(a)和位置和位置(b)里，长边是水平的其它两边等长三里，长边是水平的其它两边等长三种情况下的振动周期都相等试问衣架的质心位于何处？摆动周期是多少？种情况下的振动周期都相等试问衣架的质心位于何处？摆动周期是多少？ 先计算板对过先计算板对过C平行平行AB的的轴的转动惯量轴的转动惯量 :解解: :22244244MdMdkMdk由由112k 212CJMd BA MgC O等效摆长等效摆长2sindld 由复摆周期公式由复摆周期公式2JTMgl 23Tdg 223MdMgd 则则 2222312ABMdMMdJd 如图所示，矩形均匀薄片如

32、图所示，矩形均匀薄片ABCD绕固定轴绕固定轴AB摆动，摆动，AB轴与竖直成，薄片宽度轴与竖直成，薄片宽度AD=d，试求薄片作微小振动时的周期，试求薄片作微小振动时的周期 薄板原对悬点的转动惯量薄板原对悬点的转动惯量 解解: :222022623MaMaJMa贴贴m后后 2223JMam x 振动周期相同，应有振动周期相同，应有 0()JJMglMm gl 2 23xa COm22la mxMmlMl l 一个均匀的薄方板，质量为一个均匀的薄方板，质量为M，边长为，边长为a，固定，固定它的一个角点，使板竖直悬挂，板在自身的重力作用下，在自己的它的一个角点，使板竖直悬挂，板在自身的重力作用下，在自己的平面内摆动在穿过板的固定点的对角线上的什么位置（除去转动平面内摆动在穿过板的固定点的对角线上的什么位置（除去转动轴处之外），贴上一个质点轴处之外），贴上一个质点m，板的运动不会发生变化？已知对穿，板的运动不会发生变化？已知对穿过板中心而垂直于板的轴，板转动惯量过板中心而垂直于板的轴，板转动惯量 216JMa