海岸动力学2课件.ppt

1、 风浪离开风区后继续传播，传播中由于弥散和能量损失，其频率范围和能量不断变化，风浪逐渐转化为涌浪，涌浪的频谱范围窄，波形接近于简谐波。涌浪传到滨海区以后，受海底地形、地貌、水深变浅、沿岸水流、港口及海岸建筑物等的影响，波浪产生变形、折射、绕射、反射等；当波浪变陡或水深减少到一定限度后，产生破碎。波浪在浅水中的变化对港口海岸建筑物和近岸航道设计等是重要的。在多数情况下，波浪是构成近岸泥沙运动的主要原因，近岸泥沙运动影响着航道和港区的淤积，造成岸滩的侵蚀变形。波浪的浅水变形开始于波浪第一次“触底”的时候，这时的水深约为波长的一半.随着水深的减小，波长和波速逐渐减小，波高逐渐增大，到了波浪破碎区外不

2、远处，波浪的波峰尖起，波谷变坦而宽，当深度减小到一定程度时，出现各种形式的波浪破碎。此外，随着水深变浅，如果波向与海底等深线斜交，波向也将发生变化，即所谓产生折射。一、波浪守恒 波浪进入浅水区后，随着水深变化，其波速、波长、波高和波向将发生变化，但是其。)cos(),(tkxatx 波浪沿x方向传播其波面方程)sincoscos(),(tkykxatyx )cos(),(tkxatx 波浪沿x方向传播时波面方程定义jyixr r与x轴交角为(波向)rerr jryirxjier)/()/(sincos 22yxr 定义波数矢量rekk jkikk sincos 波向单位矢量波向单位矢量).co

3、s(),(trkatyx cos),(atyx trktykxkyx (相位函数相位函数)coscoskkkx sinsinkkky jkikjkikkyx sincoskkkkyx 2122)(波面)cos(2tkxH tkykx sincostkx 波向沿x轴波向与x轴交角为)sincoscos(2tkykxH 传播方向沿传播方向沿x x轴轴波向与波向与x x轴交角为轴交角为 )sin(coshcosh2tkxkhhzkgH 势函数tkykx sincostkx 波向沿x轴波向与x轴交角为 )sincossin(coshcosh2tkykxkhhzkgH 波向沿波向沿x x轴轴波向与波向与

4、x x轴交角为轴交角为xu yv zw kjkikjyixyx t0 tk(波浪守恒方程波浪守恒方程)波浪守恒方程的物理意义?对于稳定的波场，波周期(T2/)为常量，即不随空间变化，即使水深有缓慢变化时，波周期也始终保持恒量。tkykx sincos二、波能守恒和波浪浅水变形 在稳定波场中，若假定波浪在传播过程中波能是守恒的.波能只沿着波向传播，没有能量穿过波向线，因此，波浪正向行近岸滩时，单位宽度内的波能流在传播中保持常数，即 iEcnEcn 0 E平均波能,c波速；n 波能传递率。siikHcncHH0002 波浪进入浅水区后，波高会产生变化，这种变化称为浅水变形。iiscncHHk200

5、 ks称为浅水变形系数。)/2tanh(tanh0000LLLhkhLLcc 随着水深h的减小，波速c、波长L都逐渐减小，n却逐渐增大。波高H在有限水深范围内随水深减小略有减小，进入浅水区后，则随水深减小而迅速增大。波高在有限水深范围内减小的原因与n值的增大有关。iiscncHHk200 )2sinh(2121khkhn三、波浪折射 波浪斜向进入浅水区后处于水深较大位置的波峰线推进较快，处于水深较小位置的推进较慢，波峰线就因此而弯曲并逐渐趋于与等深线平行，波向线则趋于垂直于岸线，波峰线和波向线随水深变化而变化的现象称为波浪折射。)tanh(2khgTc ghcs(浅水浅水)三、波浪折射1折射引

6、起的波向线变化 0 k0 ykxkxy 0cossin ykxk 若各变量沿y方向为恒量，即时，上式可化简为 0sin dxkd constc sin斯奈尔(Snell)定律 00sinsincc 深水处波向角和波速深水处波向角和波速 00,c 对于复杂地形海域通常采用图解方法绘制折射图，也可用数值计算方法利用计算机求解和绘出折射图。khccitanhsinsinsin000 2折射引起的波高变化 设两相邻波向线在深水中的间距为b，进入浅水区后的间距变成bi。假设两波向线之间的波能没有损失，也无能量进入，则相邻两波向线之间单位时间平均向前传播的波能不变，亦即 constbEcnbEcni 00

7、0 rsiiikkHbbcncHH00002 rsiiikkHbbcncHH00002 浅水变形系数浅水变形系数波浪折射系数波浪折射系数当等深线平行时，任意水深处的波向角当等深线平行时，任意水深处的波向角ii为：为：khccitanhsinsinsin000 00coscos iibb iirbbk coscos00 相邻波向线之间的间距相邻波向线之间的间距irbbk0 辐聚、辐散将使海岸上各处的波高不等，这对海岸上泥沙运动有着重要影响。波浪辐聚处波能集中，可能会引起强烈的冲刷，反之，波浪辐散处波能分散，可能产生泥沙淤积。四、波浪的反射与绕射 1波浪的反射 波浪在传播过程中遇到陡峭的岸线或人工

8、建筑物时，其全部或部分波能被反射而形成反射波，这种现象称为波浪的反射。反射波具有和入射波相同的波长和周期，但其波高的大小则随反射波能的大小而定。波浪反射系数Krf:反射波高Hrf与入射波高Hi之比。其大小随岸坡或人工建筑物的坡度、透水率、糙率及波陡而异。1波浪的反射 当波浪正向入射于直立不透水墙时，完全反射，反射波高等于入射波高，反射系数为Krf，其组合波为立波。当波浪不完全反射或波能在反射过程中有能量损失时，反射波高不等于入射波高，KrfHrf/Hi1，入射波和反射波相互叠加后形成不完全立波 2波浪绕射 波浪在传播中遇到障碍物如防波堤、岛屿时，除可能在障碍物前产生波浪反射外，还将绕过障碍物继

9、续传播，并在掩蔽区内发生波浪扩散，这种现象称为波浪绕射。波浪绕射是波浪从能量高的区域向着能量低的区域进行重新分布的过程。绕射区同一波峰线上的波高不同，愈深入掩蔽区内波高愈小，但其波周期则保持不变。(1)规则波绕射 研究波浪绕射时，假定流体无粘性和不可压缩，运动是无旋的，水深为恒定，则波场中的总波势等于入射波势和散射波势之和，取坐标系统(x,y,z)，波浪场的总速度势应满足拉普拉斯方程规则波绕射问题数学提法 02 ,0 z 0,022 zzgt 0,1 ztg z=-h水底边界条件水底边界条件自由水面边界条件自由水面边界条件物体表面边界条件 0 nvn 总波势总波势si 入射波势入射波势(已知已

10、知)散射波势散射波势(需要求解需要求解)反映障碍物的影响反映障碍物的影响 tkykx sincos波向与x轴交角为时关于散射波势的控制方程和边界条件 s xu zw yv tgzp 波浪力 si 01 ztg max2 dH绕射区内任一点波高 任一点波高与入射波高之比称为绕射系数速度 值得指出，天然海湾或人工港湾附近，因水底一般都不是水平的，水深是变化的，故进入海湾或人工港湾内的波浪受绕射作用外还将受到折射影响，这时必须考虑折射和绕射的综合作用。(2)不规则波绕射 海浪是不规则波，试验表明，不规则波绕射系数一般较规则波绕射系数为大，如按规则波绕射系统布置防坡堤，将使港口掩护情况偏于不安全。因此

11、，80年代以来世界各国对不规则波绕射问题进行了广泛研究。五、波浪的破碎五、波浪的破碎 1 极限波陡与破碎指标 深水波的极限波陡71142.0)()(max00max0 LH 有限水深极限波陡)tanh(142.0)(maxmaxkhLH 浅水情况极限波陡LhLH 2142.0)(maxmax 浅水区破碎时，破碎点波高与水深之间的关系89.0 bbhH 用孤立波一阶近似求得海滩上的破碎指标为78.0 bbbhH 柯林斯和韦尔得到的经验公式为 tgb6.572.0 给定深水波要素,任何求破碎时的波高与水深?深水波要素得到近岸区各点的波高与水深之比,bhH 折射和绕射反射浅水变形计算 当hH 得破碎

12、时的波高与水深 iiibbcncHH0002 00sinsinccbb iirbbk coscos00 bbghc bbbhH 1 bn52002051)cos2cos()(bbbcHgH 2破碎波类型 波浪破碎的形态是多种多样的，主要取决于深水中的波陡和波浪破碎的形态是多种多样的，主要取决于深水中的波陡和近岸水底的坡度，大致可分为三种类型：近岸水底的坡度，大致可分为三种类型：1)“崩波”型破碎波：波峰开始出现白色浪花，逐渐向波浪的前沿扩大而崩碎的波型，波的形态前后比较对称。2)“卷波”型破碎波：波的前沿不断变陡，最后波峰向前大量覆盖，形成向前方飞溅破碎，并伴随着空气的卷入。3)“激散波”型破

13、碎波：波的前沿逐渐变陡，在行进途中从下部开始破碎，波浪前面大部分呈非常杂乱的状态，并沿斜坡上爬。3破波带 波浪破碎点至岸边这一地带称为破波带，在碎波带内由于水深从破碎点向岸不断地减小，波浪始终处于破碎状态，水体的紊动与漩涡非常强烈，是波能的主要消耗区域，也是海滩上泥沙运动最剧烈的地区。破波带大致可分为3个区，波形急剧变化，能量消耗较多，紊动和漩涡强烈，水体大量掺气，区内的水流特性与破波的型式关系很大，该区内的波高大致与水深相适应，波前沿陡立，后坡平坦，这种波形称为段波(Bore)。其波高完全由水深控制。，波浪到达岸线，波浪最后一次破碎，破碎后的水体由于剩余动能而涌上海滩，然后又由于重力作用而沿

14、岸滩坡面下落。破碎后任一点的波高近似地与当地水深成正比,碎波带内波高与水深之比可写为 bKhH碎波带内波高对于水深的比值，由试验确定。通常取为0.8。破波带波高衰减规律 涨潮时顺水流进入河口附近的海浪波长增大、波高减小；落潮时逆水流进入河口的海浪波长减小、波高增大，从而使波陡增大，有时造成波顶破碎.波浪进入浅水区后，从波浪“触底”时起，波浪即开始损失能量。这些损失可能包括如下3方面：1摩阻损失 2渗透损失。(粗沙或砾石海滩粗沙或砾石海滩)3泥面波阻力损失 (淤泥质淤泥质 )为研究底部摩阻损失，首先要研究波浪的底部边界层 在前面分析波浪运动时，对流体均作了无粘性的假定，但在边界面上(如海底)，水

15、体的粘性作用是不能忽略的。边界层:在短周期的波浪水流中，水流在不大的时间内正负交变，只有在床面附近很薄的一层受到床面影响而存在剪切应力，形成近面边界层。在边界层内是粘性有旋的运动,并受床面上流速等于零的边界条件控制。边界层外:超出层以后的边界层外水流，可以作为无粘无旋运动,来对待，剪切应力为零，流速场可以用势函数来描述。流体紊动结构、波浪底部摩阻力、波能衰减、波浪要素变化、波浪作用下的底沙起动输移、悬沙分布等等，都直接或间接地与波浪作用下的底部边界层有关。求解过程边界层运动方程 流速分布 底部摩阻力波高衰减摩阻损失(能量损耗率)一、波浪的近底边界层流速分布和摩阻损失 1层流边界层内流速和摩阻损

16、失 xxptu 11 zu 边界层运动方程 边界层外运动方程xptUb 1)cos(tkxUUmb (近底波浪水质点水平速度)(剪切应力剪切应力)22)(zuUutb 边界层很薄，同一垂线上压力p相同层流边界层运动方程式(只有只有u u是变量是变量)cos()cos(ztkxetkxUuzm 2 21 波浪边界层内任一点流速为 波浪边界层厚度 层流边界层床面摩阻力(或剪切应力)为)4cos(0 tkxUzumzb 单位床面上时平均能量损耗率为 2021mbbTfUdtUTD 2紊流边界层内的流速和摩阻损失紊流边界层内的剪应力 zuKz Kz紊动粘滞系数,与水流条件及边壁的限制条件有关22)(z

17、uKUutzb 紊动边界层运动方程式 很难直接确定 琼森波浪摩阻系数的确定方法 最大底面剪切应力 221mwbmUf fw:波浪底摩阻系数)sinh(khaUm )sinh(khaUAmm 底部质点离开其平均位置的最大迁移量 近底波浪质点水平速度最大值 对于层流边界层 mbmU ewRf2)(mmeAUR 对于紊流状态 摩阻系数fw是波浪雷诺数Re和相对糙度的函数 近似地认为瞬时床面剪切应力为)()(21)(tUtUftbbwb 30321mwbbTfUfdtUTD 因此紊流状态下，单位床面上时平均能量损耗率 二、底摩阻引起的波高衰减 波浪传播过程中，前后两相邻断面间由于底摩阻引起的波高衰减可

18、由于能量平衡进行计算 bxDEcnbEcnbfii.)()(1 1),1(),1(),1(iiifiiriisiHkkkH通过i-1断面的波能流波能损耗率 x为两断面间的距离；b为两相邻波向线之间的平均宽度 若深水波高H01.5m，周期T5 s，深水波向角045，等深线全部平行，波浪在传播中不损失能量，计算在水深h=5m处的波高(用线性波理论)由波能流守恒得rskkHbbnccHH00002 Ks为浅水变形系数，Kr为折射系数，nLLnccks2200 220gTL 39（m）在h=5 m,由LhthgTL 222 迭代求解得L=30.3 m,因而 765.0)221(21 khshkhn917.020 nLLks在等深线平行时，coscos00 bbkr 根据Snell定律 549.0sinsinsin0000 LLcc 836.0cos 92.0coscos0 rk0hHkkHrs因而因此水深h=5m处的波高为1.265(m)