激光测量技术激光原理与技术课件.ppt

1、2006年3月6日星期一第一章 激光原理与技术 本章主要内容:辐射理论概要（重点）激光产生的条件:泵浦、增益介质、谐振腔、阀值条件（重点）结构及分类物理性质（重点）高斯光束（重点）稳频技术调制技术（重点）半导体激光器2006年3月6日星期一第一节 辐射理论概要一、光量子学说及波粒二象性 量子说量子说波动说波动说电磁说电磁说微粒说微粒说几何光学几何光学波动光学波动光学电磁理论电磁理论 量子理论量子理论2006年3月6日星期一一、光量子学说及波粒二象性光具有反/折射、衍射、干涉、光电效应 牛顿：粒子说 折/反射现象 Yang：波动说衍射、干涉 波粒二象性解释不了光电效应：a、金属有确定频率V0，当

2、光VV0释放电子 b、当VV0，电子动能与强度无关，与频率有关 c、当VV0，无论光强如何，滞后时间小于10-8秒ab2006年3月6日星期一一、光量子学说及波粒二象性光量子学说Einstein普朗克量子假说（黑体吸收现象）1905年Einstein光量子学说 光的能量是不连续的，光由一粒粒的光子组成，每个光子的具有确定的能量。只能作为一个整体被吸收或产生。Amh 221 h h346.62610hJs2006年3月6日星期一一、光量子学说及波粒二象性根据爱因斯坦的质能方程:E=MC2 E=hv 光子能量：光子能量：光子动量：光子动量：光子质量：光子质量：2hmchvhmccp p22chcm

3、 2006年3月6日星期一一、光量子学说及波粒二象性思考题:1.光能否作为火箭动力?2.光在传播过程中是否受重力影响?3.光照射到物体上,是否有压力？太阳帆的原理是什么？2006年3月6日星期一二、原子能级、简并度及波尔兹曼分布1、原子能级、原子能级 玻尔理论:电子非任意轨道,且是一定半径或能级的轨道 定态:处在一定轨道上的电子 基态:能量最低的定态 激发态:除基态以外的其他定态 2006年3月6日星期一1、原子能级、原子能级电子运动状态的变化要吸收或者释放能量:hv=E2-E1 定态限制:即电子的轨道运动的角动员P必须等于h/2的整数倍:P=nh/2 玻尔量化条件 n为整数 主量子数2006

4、年3月6日星期一2.简并度、简并能级表表 13-1 角动量状态角动量状态主量子数主量子数(n)1 2 3 4 5 6 7符号符号 K L M N O P Q 角动量角动量 l (n-1)0 1 2 3 4符符 号号 s p d f g简并度简并度 g=2l+1 1 3 5 7 92006年3月6日星期一2.简并度、简并能级从图上看出：1、电子运行的状态不同，其能量相同。2、能量相同的能级对应不同的电子运动状态。简并度简并度：同一能级对应的不同的电子运动状态的 数目简并能级简并能级：电子可以有两个或两个以上的不同运动状态具有相同的能级，这样的能级叫简并能级2006年3月6日星期一3、玻尔兹曼分布

5、 为Ei能级的简并度,K为常数,T为绝对温度当EmEn能级对应的粒子数目：结论:高能级的粒子数目少于第能级 的粒子数目 P2,T0 错误iEKTiiNg eig/1mnEENgmmKTNgnne231.3810kKJ2006年3月6日星期一三、光与物质的相互作用作用种类:自发辐射 1.特点:辐射光没有固定频率、相位i、偏振方向 和传播方向2E1E发光前发光前发光后发光后12EEh2006年3月6日星期一三、光与物质的相互作用2、受激吸收 2E1E吸收前吸收前h吸收后吸收后2006年3月6日星期一三、光与物质的相互作用3.受激辐射特点:相同的频率、相位、偏振方向和传播方向 2E1Ehhh发光前发

6、光前发光后发光后2006年3月6日星期一三、光与物质的相互作用光场能量粒子能量自发辐射受激辐射受激吸收可能达到平衡也可能达不到平衡2006年3月6日星期一第二节 激光产生的原理及条件一、粒子数反转分布及泵浦过程1.粒子数反转分布粒子数反转分布由受激辐射知：可以产生高相干光由受激辐射知：可以产生高相干光由玻尔兹曼分布知由玻尔兹曼分布知N2N1g2/g1，即粒子数分布反转，即粒子数分布反转。粒子数分布反转粒子数分布反转是介质对光放大作用的条件及产生是介质对光放大作用的条件及产生 激光的前提激光的前提受激吸收受激吸收h2E1E受激辐射受激辐射hhh2006年3月6日星期一一、粒子数反转分布及泵浦过程

7、2、泵浦、泵浦(抽运抽运)定义：使两个能级实现粒子数反转的过程受激辐射受激辐射2E1Ehhh3E泵泵浦浦自发辐射自发辐射或其他释或其他释放能量方放能量方式式2006年3月6日星期一2、泵浦、泵浦泵浦分类：光泵浦电泵浦化学泵浦 热泵浦2006年3月6日星期一二、光放大1、增益介质 能量波与物质的相互作用：1、物理、化学作用、物理、化学作用 2、反射、散射、反射、散射 3、受激吸收、受激吸收 4、自发辐射、自发辐射 增益介质：增益介质：易于通过泵浦实现粒子数反转分布，光在此介质中受激辐射易于通过泵浦实现粒子数反转分布，光在此介质中受激辐射大于受激吸收、自发辐射、各种损耗，对光有放大作用大于受激吸收

8、、自发辐射、各种损耗，对光有放大作用损耗损耗 应当减弱应当减弱,利于放大利于放大泵浦泵浦 容易实现粒子数反转容易实现粒子数反转杂散光，影响单色性、相干性杂散光，影响单色性、相干性2006年3月6日星期一2、受激放大增益介质对光的放大作用：0()GZI ZI e结论:不考虑损耗的情况下,G越大,Z越大,对光的放大作用越好,但是G,Z有限,也可能形成不了激光G为增益介质的增益系数,G0,Z为增益介质的长度,I0为入射光强2006年3月6日星期一三、谐振腔由 知，Z越大，光越强，为减小体积，提高Z的大小，常常采用以下结构:目的:1.光往返,增加Z的大小,利于光放大 2.腔体对光的频率、相位、传播方向

9、和偏振方向有选择作用.0()GZI ZI e2006年3月6日星期一四、激光产生的条件条件：三要素加一阀值条件 三要素:1.泵浦 2.增益介质 3.谐振腔 阀值条件:光在谐振腔来回往返一次所获得光增益必须大于或者等于所遭受的各种损耗之和.2006年3月6日星期一 五、结构形式通用结构以He-Ne激光器为例：激光激光增益介质增益介质谐振腔谐振腔泵浦源泵浦源全全反反镜镜部分反部分透射镜部分反部分透射镜2006年3月6日星期一五、结构形式He-Ne激光器的三种结构：外腔式半内腔式A.内腔式2006年3月6日星期一六、激光器的分类及特点固体激光器工作物质工作物质主要是掺杂晶体和掺杂主要是掺杂晶体和掺杂

10、玻璃，最常用的是红宝石玻璃，最常用的是红宝石(掺铬掺铬)Al2O3、钕玻璃、钕玻璃(掺钕掺钕)、钇铝石榴石钇铝石榴石(掺钕掺钕)YAG。激励方式激励方式:光激励光激励(简称光泵简称光泵)特点特点:输出功率大可达输出功率大可达1000W以以 上上,YAG最好最好,可连续运行可连续运行 多模输出多模输出 常用于机械加工常用于机械加工1是脉冲氙灯；2是红宝石棒，3是椭圆柱形聚光器，4是全反射镜，5是部分反射镜2006年3月6日星期一2.气体激光器常见:CO2,He-Ne,Ar+激光器特点:种类多，波长分布区域宽应用广，频率稳定性好，是很好的相干光源可实现最大功率连续输出结构简小，造价低，转换效率高C

11、O2,常用于机械加工 He-Ne 测量、计量 Ar+化学分析，全息摄影，激光照排，水下通讯 2006年3月6日星期一3半导体激光器特点:超小型，质量轻，成本低，批量生产 能量转换效率高(30)，波长范围广(0530 74m)，寿命长(百万小时)，功率小(一般在100mw)，发散角大，单色性差 易于调制改变驱动电流，可将输出光调制到G赫兹应用:通信光源、测距、激光光盘、唱片、印刷术、办公自动化、泵浦源2006年3月6日星期一 4液体激光器常见有机染料激光器特点：输出的激光波长在很大范围内连续可调(0.34-1.2um)应用:在光化学、光生物学、激光医学等方面2006年3月6日星期一5.化学激光器

12、常有HF、碘原子激光器等特点:可将化学能直接转换为激光能，不需外加激光源 输出的波长丰富，从紫外到红外，高功率、高能量输出，最有希望获得最大功率应用:适合于无电源的野外作业氧碘化学激光器氧碘化学激光器2006年3月6日星期一6.其他激光器有x射线、薄膜、光纤激光器2006年3月6日星期一第三节 激光的基本物理性质本节主要内容:一、方向性二、高亮度三、单色性四、相干性：空间相干性空间相干性 时间相干性时间相干性五、横、纵模2006年3月6日星期一一、方向性光的方向性定义参数：1.发散角 光源发出的所有光线中两光线之间的夹角的最大夹角,一般表示 单位Rad书中用度表示,错误222006年3月6日星

13、期一2.空间立体角 以立体角顶点为球心，作一半径为R 的球面。用此立体角的边界在球面上所截的面积ds 除以半径平方标志立体角的大小，即（以d表示立体角，R为半径）2SR单位：球面度（Sr）2006年3月6日星期一激光的方向性一般发散角10-6rad,出口直径1mm的激光在1km处的直径为10cm常见光源发散角:日光灯:2气体激光:10-3-10-6固体激光:10-2半导体激光:5-10 x10-22006年3月6日星期一激光的方向性2006年3月6日星期一二、高亮度亮度定义:单位面积的光源在单位时间内向着其法线方向上的单位立体角范同内辐射的能量EBst 单位:W/cm2.Sr2006年3月6日

14、星期一二、高亮度 太阳光的亮度约为1.03W/cm2Sr 普通的1mW氦氖激光1.05W/cm2Sr 大功率脉冲激光1014 1017W/cm2Sr 飞秒激光可达1020W/cm2Sr 是太阳的1011倍以上激光是最亮的光激光是最亮的光请勿对准眼睛请勿对准眼睛2006年3月6日星期一三、单色性单色性是指光强按频率(波长)的分布状况。激光的频率受以下条件影响：腔长变化 泵浦 温度 震动 能级分裂激光单色性的好坏可以用频谱分布的宽度=2-1(线宽)描述。PmaxPmax1/2Pmax1/2Pmax2006年3月6日星期一三、单色性由 知 ,线宽也对应着一定波长宽度 工程上一般也用 或 来度量线宽的

15、大小.12C单色光源是氪（Kr86）灯，中心波长为605.7 nm，中心频率为4.95108 MHz，其谱线宽度为3.8102 MHz，即4.7104 nm/为为7.9610-7 一般He-Ne激光/为10-11 中心波长6328埃 稳频后可达 10-13 中心波长3392.23139埃2006年3月6日星期一三、单色性 单模稳频气体激光器的单色性最好，一般可达106一103Hz 采用严格的甲烷吸收稳频或碘吸收稳频的HeNe激光器输出观察到约2Hz的带宽 固体激光器的单色性较差 半导体激光器的单色性最差。注注:HeNe激光器的极限线宽大约为激光器的极限线宽大约为610-3Hz/=/?/(1 2

16、)=/(+)(-)/=/2006年3月6日星期一四、相干性1、时间相干性、时间相干性(同地异时同地异时)定义：在同一空间点上，由同一光源分割出来的两光波之间的位相差与时间无关的性质，即光波的时间延续性。也可理解为：同一光源的光经过不同的路径到达同一位置，尚能发生干涉，其经过的时间差c称为相干时间 2006年3月6日星期一1、时间相干性、时间相干性 相干长度相干长度:两列光波间允许的最大光程差 Lc Lc=C t激光一次受激辐射的持续时间:t 1/Lc=Ct=C/=2/tc t tc=12006年3月6日星期一1.时间相干性时间相干性例1:He-Ne laser 的线宽和波长比值为10-7 求M

17、ichelson干涉仪的最大测量长度是多少？=10-7=10-7C/（0.632810-6）Lc=C/=6.328m 最大测量长度为 Lmax=Lc/2=3.164m2006年3月6日星期一2、空间相干性（同时异地）定义：同一时间，由空间不同的点发出的光波的相干性。以杨氏实验为例：小孔d一定，光源面积影响 bd/R/2 能看到干涉条纹 所以光源尺寸:bc=2b R/d=/杨氏双缝干涉2006年3月6日星期一2、空间相干性2b一定，小孔间距的影响 d d越小条纹越清晰越小条纹越清晰 d d R/2b=/,无干涉条纹无干涉条纹通常称最大的狭缝间距为横向相干长度通常称最大的狭缝间距为横向相干长度d

18、dc c=R/2b=/一般尺寸为100um的矩形汞弧灯光源，当针孔屏距0.5m，横向相干长度为0.25mm，激光器的横向相干长度可达100M以上2006年3月6日星期一五、激光的横模和纵模纵模(轴模)光是一种波,因此在谐振腔中应满足驻波条件 k 真空中的波长 n 谐振腔中媒质的折射率可以存在的纵模频率为相邻两个纵模频率的间隔为2006年3月6日星期一1.纵模(轴模)每一个谐振频率的振荡,成为一个模式沿轴向传播的振动模式,称为轴向模式,简称轴模或者纵模谐振腔的腔长、增益介质的增益曲线一定，因此只有落在增益大于损耗大大的谐振频率才能形成激光。一般纵模q=/Vk如果只有一个纵模称为单模思考题：如何形

19、成单模2006年3月6日星期一1.纵模(轴模)谐振腔的作用：谐振腔的作用：（1）维持光振荡）维持光振荡（2）选择激光的方向性）选择激光的方向性（3）提高激光的单色性。）提高激光的单色性。例例 设设He-Ne 激光器腔长激光器腔长L分别分别为为0.30m、1.0m,气体折射率气体折射率n 1,试求纵模频率间隔各为多试求纵模频率间隔各为多少少?Hz105.10.1121031.0m,Hz1053.012103,m30.02882881LLnLC2006年3月6日星期一2.横模激光横模形成的主要因素是谐振腔两端反射镜的衍射作用定义定义 光在横向的光强分布。一般用光在横向的光强分布。一般用TEMmnq

20、TEMmnq表示：表示：对称mnq轴向X向暗条纹数Y向暗条纹数纵模数旋转圆周向暗条纹数径向暗条纹数纵模数2006年3月6日星期一第四节 高斯光束一、高斯光束表达式一、高斯光束表达式 高斯分布220rAA e振幅下降为中心的1/e时对应的光束截面半径，别称光束的截面半径或者光斑半径非特指束腰为高斯光束的最小束腰激光是一种高斯光束，这是因为存在凹面镜2006年3月6日星期一第四节 高斯光束高斯光束的传播公式：222202()(,)exp()exp()()()2()()AxyxyE x y zkizizzR zz12202022020()1()()1()()()zzR zzzzzarctgP12 1

21、-15 P14 1-21 P5 1-232006年3月6日星期一二、高斯光束的特性Z=0 R(z)-无穷,相位为0,20200222(,0)exp()ArE x yrxy0(0)特点:等相位,平面波光强分布为高斯分布2006年3月6日星期一二、高斯光束的特性Z0 a.相位部分 为发散球面波,曲率半径随Z变化 b.振幅部分 为高斯分布 c.发散角 22()()2()xyzkzR z2200()1()R zzzz1220020()1()zz122222202400022()22122()1dzzzdzz 2006年3月6日星期一二、高斯光束的特性Z=0时,2=0,平面波z,Z从0到 的区域,称为准

22、直区3.z0情况022z0z1z220z022202006年3月6日星期一三、高斯光束的聚焦透镜对光束的变换关系几何光学透镜成像公式:在透镜前后的波前对应的像分别为O,O所以:透镜为薄透镜时,=由高斯光束的性质知:111()RRf222020220()1()1()LzRLL2006年3月6日星期一1.透镜对光束的变换关系对成像端:带入成像公式有222020220()1()1()LzRLL222222202220()()()111(1)()Lf fLfLfLff2006年3月6日星期一1.透镜对光束的变换关系当Lf 或者L+f2/时则有22202220111111(1)()LLfLff2006年

23、3月6日星期一2.聚焦当L时,L f 22222200222220012202022221111(1)()()(1()()1()11()LLfffzzff 2006年3月6日星期一3.应用VCD头,He-Ne激光,0=1mm,距离透镜500mm,要求聚焦后直径为10um,求透镜焦距12202030,0()1()1.0055102550025,zzmmfmmfmmmmmm2006年3月6日星期一四、激光扩束与准直需求：直线光束，大面积辐照112021220343213411ffffMf光束扩大了光束扩大了M M倍倍如果再聚焦可以缩小光斑如果再聚焦可以缩小光斑f2006年3月6日星期一四、激光扩束

24、与准直看看f2对成像的后的4的曲率半径：34222222013222221241441 21410010011111()1()22222222RRffRfffffRffMM结论：结论：倒置望远镜，能够扩束倒置望远镜，能够扩束将高斯光束转化为平面将高斯光束转化为平面光束光束发散角，变小发散角，变小注意：透镜间距离非严注意：透镜间距离非严格为格为f f1 1+f+f2 2，略小，略小2006年3月6日星期一第五节、激光的稳频技术原因：测量时，通常以波长/2为基准 不稳定，或者频率不稳，会带来测 量误差引入两个参数 频率稳定度1.频率再现性 同一激光器在不同时间、不同地点、不同条件下频率的重复性，以

25、R表示vS/R2006年3月6日星期一一、频率变化的原因驻波条件：驻波条件：2 2()()2 2()()q qc cq qn ncncnq qnnnnn nn n 主要原因：温度变化 2.振动 3.大气影响1.4.其他物理原因，如磁场、电场，力2006年3月6日星期一二、稳频方法1、分类、分类 被动稳频被动稳频 针对频率变化的因素，消除因素的影响针对频率变化的因素，消除因素的影响主动稳频主动稳频 从原理入手，减小环境因素对频率变化的影响从原理入手，减小环境因素对频率变化的影响2、被动稳频被动稳频 温度控制 可达10-8 腔体材料选择 可达10-8 隔振 激光理论的频率的变化激光理论的频率的变化

26、10-3Hz,Sv理论值理论值10-17,不加稳不加稳频措施频措施,一般一般Sv在在10-6量级量级2006年3月6日星期一二、稳频方法3.主动稳频 常用方法兰姆(Lamb)下陷法饱和吸收法塞满(Zeeman)效应法 兰姆(Lamb)下陷法a)Lamb下陷:由于增益介质的增益饱和，在激光器的输出功率P和频率V的关系曲线上，在中心频率V0处输出功率出现凹陷的现象2006年3月6日星期一兰姆(Lamb)下陷法原理:利用激光器的输出功率P和频率V的关系曲线上的凹陷反应，在凹陷处输出功率随频率变化比较敏感，使激光器的频率起伏值 V转换成输出功率的起伏值 P，从而获得误差信号,用此误差信号反馈控制谐振腔

27、的长度，使激光器输出频率趋近中心频率V02006年3月6日星期一兰姆(Lamb)下陷法实现A处,与激励信号,同频反相B处,同频,同相V0处,2倍频以中心频率为标准频率,对中心频率的改变,无控制作用经lamb稳频后,He-Ne激光的频率稳定度可达10-102006年3月6日星期一2.饱和吸收法利用某些材料对光的吸收随频率变化性质,使激光中心频率输出光强最强,利用lamb下陷法的稳频技术提高,激光器的频率稳定度特点:频率稳定度高可达10-14 与lamb下陷法相反 因此也称反lamb下陷法2006年3月6日星期一饱和吸收法技术实现2006年3月6日星期一3.塞曼(Zeeman)效应法 塞曼效应:原

28、子能级在磁场作用下发生分裂的现象 双频激光器:由塞曼效应制成的激光器 特点 高频的左旋圆偏振光 低频为右旋圆偏振光 两者输出功率的大小 与中谐振腔的中心谐振 频率有关2006年3月6日星期一第六节 激光调制技术一、激光调制的基本概念一、激光调制的基本概念 把欲传输的信息加载到激光辐射的过程称为激光调制，把完成这一过程的装置称为激光调制器。激光起到携带低频信号的作用，所以称为载波，调制的激光称为已调制波或已调制光。激光调制可分为:内调制和外调制 内调制:指在激光振荡过程中加载调制信号，即以调制信号的规律去改变激光振荡的参数，从向改变激光的输出特性。外调制:是指在激光形成以后，再用调制信号对激光进

29、行调制，它不改变激光器的参数，们是改变已经输出的激光参数(如强度、频率、位相等)。2006年3月6日星期一第六节 激光调制技术设激光的瞬时电场强度为则光强度为设调制信号为 幅值调制为:强度调制:频率调制:相位调制:M,Mi,Mf,Mp调幅系数、强度调制系数、调频系数和调相系数M,Mi远小于10 00 0()c co os s()E E t tA At t 2222220000()()cos()()()cos()I tE tAtI tE tAt()cos()cosmmmma tAta tAt 0 00 02 22 20 00 00 00 00 00 0()(1 1c co os s)c co o

30、s s()()(1 1c co os s)c co os s()2 2()c co os s(c co os s)()c co os s(c co os s)A Am mi im mf ff fm mP Pp pm mE E t tA AM Mt tt tA AI It tM Mt tt tE E t tA At tM Mt tE E t tA At tM Mt t 2006年3月6日星期一 二、调制方法 知识1、电光调制 a、原理电光效应：某些材料在外加电场的作用下，其折射率发生变化Xyz光轴偏转45度，主折射率分裂为：线偏振光分裂为两束线振光，X，y方向 相位差为 3 3006300633

31、 3006300631 12 21 12 2xzxzxzxznnnEnnnEnnnEnnnE 3 33 30 06 63 30 06 63 32 22 22 2()y yx xz zn nn nn nE En nV V 2006年3月6日星期一1、电光调制相位差与所加电压v成正比，通常称为线性电光效应或Pockels效应一般把引起相位差的电压作为电光材料的性能：称为半波电压，V或者V/2表示 3 30 06 63 32 2V VV VV Vn n 2006年3月6日星期一b.应用光强调制V VV V Kdp 引起相位 波片：/2 2 2V VV V 2006年3月6日星期一b.应用所以经检偏器

32、后，光的电势量为（A为入射光振幅的cos45倍）()0 0c co os s 4 45 5c co os s 4 45 5(1 1)2 2i it ty yx xA AE EE Ee ee e 所以光强为 2 22 22 22 20 0|2 2s si in n()s si in n()2 22 2A AI I ()()i it ti it tx xy yE EA Ae eE EA Ae e 所以投射率为2 22 2s si in n1 1s si in n()1 1s si in n(s si in n)2 22 21 1 1 1s si in n 2 2m mm mm mV VV Vm m

33、m mm mm mV VV Vt tV VT Tt tV Vi if f V VV VV VT Tt tV V 2006年3月6日星期一b.应用相位调制 3 30 00 06 63 32 22 21 1c co os s()c co os s()2 2x xz zE EA At tn nA At tn nn nE E 若V=Amsin（wmt）3 30 06 63 3c co os s(s si in n)m mm mE EA At tM Mp pt tM Mp pn nA A 2006年3月6日星期一2.声光调制原理 弹光效应:当一块各向同性的透明介质受外力作用时，介质的折射率会发生变化 声

34、光光效应:通常把超声波引起的弹光效应 行波:驻波0 0(,)2cossin(,)2cossin(,)2cos(,)2coss ss ss ss ss ss sz za z tAta z tAtV Vz zn z tntn z tntV V 0 0(,)cos()(,)cos()(,)sin()(,)sin()s ss ss ss sz za z tAta z tAtV Vz zn z tntn z tntV V 3 30 01 12 2/2 2s s s sn nn n p pP PV VL LH H 2006年3月6日星期一原理可以看出:声光调制,实际相当于相位光栅行波驻波栅面运动 Vs光栅

35、始终存在栅面固定不变光栅作有无变化,频率是声波的2倍根据相位光栅的衍射公式s(sin m sini)=m Raman-RathBrag条件ssin m=m s(sin m sini)=光强Im=IiJ2m()I1=Iisin2（/2）I0=Iicos2（/2）出射光频率行波m=0ms 驻波m=02ms m=0(2m-1)s2006年3月6日星期一原理2006年3月6日星期一2.应用功率调制产生双频激光 比Zeeman效应产生的频差大与电光效应相比 声光效应:需要功率小,带宽小,热稳定好 电光效应:功率大,带宽宽,热稳定性差2006年3月6日星期一3.磁光调制原理:法拉第旋光效应:线性偏振光经过磁性介质后,投射光偏振方向会发生偏转(t)=sin(t)=sinrfrfs sDCDCLHLHt tH H2006年3月6日星期一3.磁光调制特点:波长可达1.5-5um功率小调制频率高可达109Hz应用于功率调制 2006年3月6日星期一4.电源调制/直接调制 定义:直接将调制信号加载于激光电源，从而使激光器发射的激光强度或激光脉冲参数随调制信号而变化的调制，称为电源调制成直接调制2006年3月6日星期一5.干涉调制迈克耳逊干涉仪调制光强2006年3月6日星期一作业