同步发电机的基本方程课件.ppt

1、2-1 同步发电机的基本方程的前提条件同步发电机的基本方程的前提条件一、同步电机的结构一、同步电机的结构有阻尼绕组的有阻尼绕组的凸极式凸极式同步同步发电机发电机 定子方面定子方面有静止的三相绕有静止的三相绕组组a a、b b、c c；转子方面转子方面有与转子一起旋有与转子一起旋转的一个转的一个励磁绕组励磁绕组f f、纵轴等效阻尼绕组纵轴等效阻尼绕组D D和和横横轴等效阻尼绕组轴等效阻尼绕组Q Q。隐极式同步发电机，没有隐极式同步发电机，没有两个阻尼绕组。两个阻尼绕组。图图2-1 2-1 同步发电机各绕组轴线正方向示意图同步发电机各绕组轴线正方向示意图 二、理想同步发电机假设二、理想同步发电机假

2、设(1)(1)电机导磁部分的导磁系数不变。即把同步发电机电机导磁部分的导磁系数不变。即把同步发电机简化为一线性元件。简化为一线性元件。(2)(2)电机转子在结构上对纵轴及横轴分别对称。电机转子在结构上对纵轴及横轴分别对称。(3)(3)定子定子a a、b b、c c三相绕组在空间互差三相绕组在空间互差120120,是完全是完全对称而又相同的三个绕组。对称而又相同的三个绕组。(4)(4)定子绕组沿定子作均匀分布。这样可使定子电流定子绕组沿定子作均匀分布。这样可使定子电流在空气隙中产生正弦分布的磁势，定子绕组与转子绕在空气隙中产生正弦分布的磁势，定子绕组与转子绕组间的互感磁通在空气隙中也按正弦分布。

3、组间的互感磁通在空气隙中也按正弦分布。图图2-1 2-1 同步发电机各绕组轴线正方向示意图同步发电机各绕组轴线正方向示意图 2-2 同步发电机的原始方程同步发电机的原始方程 正方向的规定：正方向的规定：(1)(1)绕组轴线的正方绕组轴线的正方向作为磁链的正方向向作为磁链的正方向.(2)(2)定子绕组产生的磁定子绕组产生的磁链方向与轴线方向链方向与轴线方向相相反反时的电流为正值时的电流为正值.(3)(3)转子绕组产生的磁转子绕组产生的磁链方向与轴线方向链方向与轴线方向相相同同时的电流为正值时的电流为正值.（4 4）电压的正方向）电压的正方向如图如图2 22 2示。示。图图2-2 2-2 同步发电

4、机各回路电路同步发电机各回路电路QDfcbaQDfQDfcbafcbaiiiiii RRRRRRvvvv0000000000000000dtd/式中：式中：1.电势方程和磁链方程电势方程和磁链方程电势方程：电势方程：QDfcbaQQQDQfQcQbQaDQDDDfDcDbDafQfDfffcfbfacQcDcfcccbcabQbDbfbcbbbaaQaDafacabaaQDfcbaiiiiiiLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLLL 磁链方程：磁链方程：南京理工大学8上述方程组共上述方程组共12各方程，其中有各方程，其中有18个运行变量（电压、个运行变量（电压、

5、电流、磁链），一般电压作为已知量，另外电流、磁链），一般电压作为已知量，另外12个未知量个未知量可通过方程组解出。可通过方程组解出。fDQabcRsfDQabcfDQabcRRii00vv fDQabcRRRSSRSSfDQabciiLLLL (1)定子各相绕组的自感系数（定子各相绕组的自感系数（以以a a相为例相为例）2.电感系数电感系数图图2-3 2-3 定子绕组的自感定子绕组的自感 图图2-3 2-3 定子绕组的自感定子绕组的自感 图图2-4 2-4 自感自感Laa的变化规律的变化规律 由此可见，由此可见，a a相自感系数是相自感系数是角的周期函数，其变角的周期函数，其变化周期为化周期为

6、。2cos20llLaa)120(2cos)120(2cos020020llLllLccbb以以a a相与相与b b相之间的互感系数相之间的互感系数L Labab为例为例 (2)定子绕组间的互感定子绕组间的互感图图2-5 2-5 定子绕组间的互感定子绕组间的互感 图图2-5 定子绕组间的互感定子绕组间的互感 图图2-6 2-6 互感互感L Labab的变化规律的变化规律 由此可见，定子互感系数也是由此可见，定子互感系数也是角的周期函数，其角的周期函数，其周期为周期为。)150(2cos)90(2cos)30(2cos020020020mmLLmmLLmmLLaccacbbcbaab转子各绕组的

7、自感系数转子各绕组的自感系数L Lffff、L LDDDD和和L LQQQQ都是常数，分都是常数，分别改记为别改记为L Lf f、L LD D和和L LQ Q。转子各绕组间的互感系数亦应为常数。两个纵轴转子各绕组间的互感系数亦应为常数。两个纵轴绕组（励磁绕组绕组（励磁绕组f f和阻尼绕组和阻尼绕组D D）之间的互感系数）之间的互感系数L LfDfD=L LDfDf=常数。由于转子的纵轴绕组和横轴绕组互常数。由于转子的纵轴绕组和横轴绕组互相 垂 直，它 们 之 间 的 互 感 系 数 为 零，即相 垂 直，它 们 之 间 的 互 感 系 数 为 零，即L LfQfQ=L LQfQf=L LDQD

8、Q=L LQDQD=0=0。(3)转子上各绕组的自感系数和互感系数转子上各绕组的自感系数和互感系数(4)定子绕组和转子绕组间的互感系数定子绕组和转子绕组间的互感系数以励磁绕组与定子以励磁绕组与定子a a相绕组间的互感相绕组间的互感L Lafaf为例为例图图2-6 2-6 定子绕组与励磁绕组间的互感定子绕组与励磁绕组间的互感图图2-6 2-6 定子绕组与励磁绕组间的互感定子绕组与励磁绕组间的互感图2-6 互感Laf的变化规律 由此可见，定子绕组和转子绕组间的互感系数是由此可见，定子绕组和转子绕组间的互感系数是角的周期函数，其周期为角的周期函数，其周期为22。)120cos()120cos(cos

9、affccfaffbbfaffaafmLLmLLmLL)120cos()120cos(cosaDDccDaDDbbDaDDaaDmLLmLLmLL)120sin()120sin(sinaQQccQaQQbbQaQQaaQmLLmLLmLL2-3同步发电机的基本方程同步发电机的基本方程1.派克变换派克变换磁链方程式中出现变系数的原因主要是：磁链方程式中出现变系数的原因主要是：(1)(1)转子的旋转使定、转子绕组间产生相对运动，致使定、转转子的旋转使定、转子绕组间产生相对运动，致使定、转子绕组间的子绕组间的互感系数互感系数发生相应的周期性变化。发生相应的周期性变化。(2)(2)转子在磁路上只是分别

10、对于转子在磁路上只是分别对于d d轴和轴和q q轴对称而不是任意对称轴对称而不是任意对称的，转子的旋转也导致定子各绕组的自感和互感的周期性变化。的，转子的旋转也导致定子各绕组的自感和互感的周期性变化。同步电机同步电机稳态对称运行稳态对称运行时，电枢磁势幅值不时，电枢磁势幅值不变，转速恒定，对于转子相对静止。它可以变，转速恒定，对于转子相对静止。它可以用一个以同步转速旋转的矢量用一个以同步转速旋转的矢量 来表示。来表示。如果定子电流用一个同步旋转的通用相量如果定子电流用一个同步旋转的通用相量 表示，那么，相量表示，那么，相量 与与相相量量 在任何时刻都在任何时刻都同相位，而且在数值上成比例，如图

11、同相位，而且在数值上成比例，如图6-116-11所所示。示。aFIIaF图图2-7 2-7 通用电流相量在两种坐标系统上的投影关系通用电流相量在两种坐标系统上的投影关系coscos(120)cos(120)abciIiIiI cos()sin()dqiIiI)120sin()120sin(sin32)120cos()120cos(cos32cbaqcbadiiiiiiii 通过这种变换，将通过这种变换，将三相电流三相电流i ia a、i ib b、i ic c变换成了变换成了等效的等效的两相电流两相电流i id d和和i iq q。可以可以设想设想：这两个电流是定子的两个等效绕组：这两个电流是

12、定子的两个等效绕组dddd和和qqqq中的电流。这组等效的定子绕组中的电流。这组等效的定子绕组dddd和和qqqq不像实不像实际的际的a a、b b、c c三相绕组那样在空间静止不动，而是三相绕组那样在空间静止不动，而是随着转子一起旋转。等效绕组中的电流产生的磁势随着转子一起旋转。等效绕组中的电流产生的磁势对转子相对静止，它所遇到的磁路磁阻恒定不变，对转子相对静止，它所遇到的磁路磁阻恒定不变，相应的电感系数也就变为常数相应的电感系数也就变为常数了。了。当定子绕组内存在幅值恒定的三相对称电流时，当定子绕组内存在幅值恒定的三相对称电流时，确定的确定的i id d和和i iq q都是常数。即：等效的

13、都是常数。即：等效的dddd、qqqq绕组的绕组的电流是直流。电流是直流。如果定绕组中存在三相不对称的电流，只要是一如果定绕组中存在三相不对称的电流，只要是一个平衡的三相系统，即满足个平衡的三相系统，即满足 i ia a +i ib b+i ic c=0=0仍然可以用一个通用相量来代表三相电流，不过这仍然可以用一个通用相量来代表三相电流，不过这时通用相量的幅值和转速都不是恒定的，因而它在时通用相量的幅值和转速都不是恒定的，因而它在d d轴和轴和q q轴上的投影也是幅值变化的。轴上的投影也是幅值变化的。当定子三相电流构成不平衡系统时，三相电流是当定子三相电流构成不平衡系统时，三相电流是三个独立的

14、变量，仅用两个新变量三个独立的变量，仅用两个新变量(d(d轴分量和轴分量和q q轴分轴分量量)不足以代表原来的三个变量。为此，需要增选第不足以代表原来的三个变量。为此，需要增选第三个新变量三个新变量i i0 0，其值为，其值为)(310cbaiiiii i0 0为定子电流的零轴分量。为定子电流的零轴分量。从而构成了一个从从而构成了一个从a a、b b、c c坐标系统到坐标系统到d d、q q、0 0坐坐标系统的变换，可写成矩阵形式标系统的变换，可写成矩阵形式 cbaqdiiiiii 212121)120sin()120sin(sin)120cos()120cos(cos320 idq0=Pia

15、bc01dqabciPi01)120sin()120cos(1)120sin()120cos(1sincosiii iiiqdcba由此可见，当三相电流不平衡时，每相电流中都由此可见，当三相电流不平衡时，每相电流中都含有相同的零轴分量含有相同的零轴分量i i0 0。由于定子三相绕组完全对。由于定子三相绕组完全对称，在空间互相位移称，在空间互相位移120120电角度，三相零轴电流电角度，三相零轴电流在气隙中的合成磁势为零，故不产生与转子绕组相在气隙中的合成磁势为零，故不产生与转子绕组相交链的磁通。它只产生与定子绕组交链的磁通，其交链的磁通。它只产生与定子绕组交链的磁通，其值与转子的位置无关。值与

16、转子的位置无关。上述变换称为上述变换称为派克派克(Park)(Park)变换变换.例2-1 2.d、q、0系统的电势方程系统的电势方程 abcSabcabciRv左乘左乘P P 00dqSabcdqiRPv由于由于 dq0dq0=PPabcabc所以所以abcabcdqPP0SPPPP00100dqdqdqabcdqabc01000)120cos()120cos(cos)120sin()120sin(sin32dqdtddtddtddtd dtd dtdP P00000000000002302303200dqqdqd dtddtd 01dqPPS于是得到于是得到d d、q q、0 0轴分量表示

17、的电势方程式轴分量表示的电势方程式000)(dqSdqdqiRSv000RivRivRivqdqqdqdd3d、q、0系统的磁链方程和电感系数系统的磁链方程和电感系数 fDQSRabcSSabciLiLfDQRRabcRSfDQiLiL左乘以左乘以P P fDQSRdqSSdqiPLiPPL010fDQRRdqRSfDQiLiPL01QDfqdQaQDDfaDfDfafaQqaDafdQDfqdiiiiiiLmLLmLLmLmLmmL0000002300002300023000000000000经过运算可得经过运算可得用标幺值表示时同步发电机的基本方程：用标幺值表示时同步发电机的基本方程：QQ

18、QDDDffffqdqqdqddiRiRiRvRivRivRiv00000QQqaQQDDffDdaDDDfDffdaffQaQqqqDaDfafdddiLimiLiLimiLiLimiLimiLimimiL0004.功率公式功率公式)(2331111qqddoodqoTTdqodqoTdqoabcTabciviviviPPviPvPiv P南京理工大学36（1 1）转子转速不变并等于额定转速）转子转速不变并等于额定转速 ；（2 2）电机纵轴向三个绕组只有一个公共磁通，）电机纵轴向三个绕组只有一个公共磁通，而不存在只同两个绕组交链的漏磁通。而不存在只同两个绕组交链的漏磁通。aqQQaqaqad

19、DDadffadadXXXXXXXXXXXXXXX2-4 同步发电机稳态运行的电势方程同步发电机稳态运行的电势方程1.基本方程的实用化基本方程的实用化(3)(3)略去定子电势方程中的变压器电势，即认为略去定子电势方程中的变压器电势，即认为 oqd ，这条假设适用于不计定子回，这条假设适用于不计定子回路电磁暂态过程或者对定子电流中的非周期分量另路电磁暂态过程或者对定子电流中的非周期分量另行考虑的场合；行考虑的场合；(4)(4)定子回路的电阻只在计算定子电流非周期分量定子回路的电阻只在计算定子电流非周期分量衰减时予以计及，而在其它计算中则略去不计。衰减时予以计及，而在其它计算中则略去不计。在在(1

20、)(1)、(2)(2)两项假设条件的基础上，可将基本两项假设条件的基础上，可将基本方程改写如下：方程改写如下：QQqaqQDDfaddadDDadffdadfQaqqqqDadfaddddiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXQQQDDDffffqdqqdqddiRiRiRvRivRiv00QQQDDDffffqdqqdqddiRiRiRvRivRivRiv00000QQqaQQDDffDdaDDDfDffdaffQaQqqqDaDfafdddiLimiLiLimiLiLimiLimiLimimiL000 和和E Eq q分别代表励磁电流对定子绕组产生的分别代表励磁电流对定子绕组

21、产生的互感磁链（即空载磁链）和相应的感应电势，互感磁链（即空载磁链）和相应的感应电势，E Eq q即通常所指的即通常所指的空载电势空载电势。稳态空载时，稳态空载时，等效阻尼绕组中电流为零，等效阻尼绕组中电流为零，励磁电流励磁电流 是常数。略去定子电阻是常数。略去定子电阻R R，定子定子电势电势方程方程将为将为2.稳态运行的电势方程、相量图和等值电路稳态运行的电势方程、相量图和等值电路0qd qqqdddqddfdddfaddqiXviXEiXiXiXv fadfdqiXEfffRvi/fd式中，式中，QaqqqqDadfaddddiXiXiXiXiX qdqqdqddRivRiv qqdddq

22、qIjXVIjXEV相量形式相量形式:选选q q轴作为虚轴，比轴作为虚轴，比q q轴落后轴落后9090的方向为实轴，则有：的方向为实轴，则有：,ddvV ddiI 相应的交流等值电路如图相应的交流等值电路如图2-122-12所示。所示。qqqqqqjEEjiIjvV ,qqdddqqiXviXEv图图2-12 凸极机的等值电路凸极机的等值电路（a）纵轴向（）纵轴向（b）横轴向）横轴向 qqdddqqIjXVIjXEVddqqqIjXIjXEVqdIIIqdVVV令令,可将式合写成：可将式合写成：IjXIXXjEqdqdq)(为了能用一个等值电路来代表凸极同步电机，引为了能用一个等值电路来代表凸

23、极同步电机，引入一虚拟电势入一虚拟电势 。QEdqdqQIXXjEE)(qqdddqqIjXVIjXEV方程式便简化为：方程式便简化为：IjXEVqQ图图2-13 等值隐极机电路等值隐极机电路 同步电机稳态运行相量图如图同步电机稳态运行相量图如图2-132-13所示。所示。IjXIXXjEVqdqdq )(dqdqQIXXjEE)(图图2-13 2-13 同步电机稳态运行相量图同步电机稳态运行相量图 ddqqqIjXIjXEVIjXIXXjEqdqdq)(dqdqQIXXjEE)(IjXEVqQ例例2-2 图图2-15 电势相量图电势相量图(1 1)先计算先计算EQ；(2 2)确定确定 的相位

24、；的相位；QE(3)计算电流和电压的两个轴向分量；计算电流和电压的两个轴向分量；(4 4)计算空载电势计算空载电势Eq。对称稳态对称稳态运行时，电枢磁势的大小不随时间而变运行时，电枢磁势的大小不随时间而变化，在空间以同步速度旋转，它同转子没有相对运化，在空间以同步速度旋转，它同转子没有相对运动，因此不会在转子绕组中感应电流。动，因此不会在转子绕组中感应电流。突然短路突然短路时，定子电流在数值上发生急剧变化，时，定子电流在数值上发生急剧变化，电枢反应磁通也随着变化，并在转子绕组中感应电电枢反应磁通也随着变化，并在转子绕组中感应电流，这种电流又反过来影响定子电流的变化。这种流，这种电流又反过来影响

25、定子电流的变化。这种定子和转子绕组电流的互相影响定子和转子绕组电流的互相影响就是突然短路暂态就是突然短路暂态过程的特点。过程的特点。2-5 同步电机的三相短路一、突然短路暂态过程的特点二、无阻尼绕组同步电机突然三相短路的物理分析二、无阻尼绕组同步电机突然三相短路的物理分析 图图2-16 2-16 无阻尼绕组同步发电机无阻尼绕组同步发电机正常稳态运行正常稳态运行时时磁链分解磁链分解示意图示意图(a)(b)1 1、超导体闭合回路磁链守恒原则超导体闭合回路磁链守恒原则（1 1）超导体超导体：电阻为零的导体。：电阻为零的导体。（2 2）超导体磁链守恒原则超导体磁链守恒原则：超导体回路：超导体回路能永久

26、维持磁链不变。能永久维持磁链不变。（3 3）超导体磁链守恒原则的）超导体磁链守恒原则的数学描述数学描述：若回路为超导体，则若回路为超导体，则R=0R=0，便有，便有（4 4）同步电机的各种绕组的电阻相对电）同步电机的各种绕组的电阻相对电抗来说很小，在分析时假定电阻为零，抗来说很小，在分析时假定电阻为零，即即作为超导体闭合回路来分析作为超导体闭合回路来分析。0 Ridtd常数即,0dtd ifai i api 2i fi定子电流 转子电流 i0 iififi api2i0fi强制分量 自由分量 aTdT图图2-17 2-17 定子和转子电流的相互关系示意图定子和转子电流的相互关系示意图 三、同步

27、发电机的暂态电势和暂态电抗三、同步发电机的暂态电势和暂态电抗 无阻尼绕组无阻尼绕组同步电机的磁链平衡方程同步电机的磁链平衡方程faddddiXiX)(dfaddaiiXiXqqqiXffdadfiXiXffdfadiXiiX)(QQqaqQDDfaddadDDadffdadfQaqqqqDadfaddddiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXaqQQaqaqadDDadffadadXXXXXXXXXXXXXXX图2-18 无阻尼绕组发电机的磁链平衡等值电路 (a)纵轴向 (b)横轴向 (a)(b)(dfaddadiiXiX ffdfadfiXiiX )(qqqiX南京理工大学53

28、 fidfaddffaddiXXXXX)(2dadfadfaffadiXXXXXXX)(如果定义：如果定义：ffadqXXEadfadfadXXXXXXddqdiXE则则)(dfaddadiiXiX ffdfadfiXiiX )(暂态电势，不突变暂态电势，不突变当变压器电势 时，忽略电阻则有：0qddqqdvv qqdddqqiXviXEv qdqqdqddRivRiv ddqdiXEqqqiX(a)(b)图图2-19 2-19 用暂态参数表示的同步发电机等值电路用暂态参数表示的同步发电机等值电路(a)(a)纵轴向纵轴向 (b)(b)横轴向横轴向 qqdddqqiXviXEv 相量形式相量形式

29、 qqdddqqIjXVIXjEV两个方程相加可得：两个方程相加可得：ddqqqIXjIjXEVqdqqIXXjEE)(IXjEVd令令 于是于是qqdddqqiXviXEv图图2-20 2-20 用用E E和和 表示的表示的同步发电机的等值电路同步发电机的等值电路 dX IXjEVd 同同步步电电机机相相量量图图 IXjEVdqdqqIXXjEE)(ddqqqIXjIjXEVIjXEVqQ例例2-3 图图2-22 2-22 例例2-32-3的电势相量图的电势相量图 四、同步发电机的次暂态电势和次暂态电抗四、同步发电机的次暂态电势和次暂态电抗 图2-23 有阻尼绕组电机的磁链平衡等值电路(a)

30、纵轴向 (b)横轴向QQqaqQDDfaddadDDadffdadfQaqqqqDadfaddddiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXiXaqQQaqaqadDDadffadadXXXXXXXXXXXXXXXDfadDDffqXXXXXE111 DfadadXXXXX1111 横轴方向横轴方向aqQQQdXXXE11 aqQaqXXXX111 q qqdqddqdiXEiXE当电机处于稳态或忽略变压器电势时当电机处于稳态或忽略变压器电势时(忽略电阻忽略电阻)：便得定子电势方程：便得定子电势方程：dqqdvv,qqddddqqiXEviXEvq 用交流相量的形式写成：用交流相量的形式

31、写成：qqddddqqIXjEVIXjEV两式相加：两式相加：qqdddqIXjIXjEEV )(qqddIXjIXjE qdqdIXXjIXjEV)(略去第三项略去第三项 ：IXjEVd qqddddqqiXEviXEv图2-26 同步电机相量图 qqdddqIXjIXjEEV )(qqddIXjIXjE qdqdIXXjIXjEV)(例例2-4 2-4 图图2-28 例例2-4的电势相量图的电势相量图（1 1）电势都同相位：电势都同相位：短路过程中各发电机之间不发生摇短路过程中各发电机之间不发生摇摆，并认为所有发电机的电势都同相位。摆，并认为所有发电机的电势都同相位。（2 2）负荷近似估计

32、负荷近似估计：或当作：或当作恒定电抗恒定电抗，或当作某种临时，或当作某种临时附加电源附加电源，视具体情况而定。，视具体情况而定。（3 3）不计磁路饱和不计磁路饱和：系统各元件的参数都是恒定的，可：系统各元件的参数都是恒定的，可以应用叠加原理。以应用叠加原理。第五节 电力系统三相短路的实用计算 一、三相短路实用计算的基本假设一、三相短路实用计算的基本假设（4 4）对称三相系统对称三相系统：除不对称故障处出现局部的不对称以：除不对称故障处出现局部的不对称以外，实际的电力系统通常都当做是对称的。外，实际的电力系统通常都当做是对称的。（5 5）纯电抗表示纯电抗表示:忽略高压输电线的电阻和电容，忽略变压

33、忽略高压输电线的电阻和电容，忽略变压器的电阻和励磁电流（三相三柱式变压器的零序等值电路除器的电阻和励磁电流（三相三柱式变压器的零序等值电路除外），加上所有发电机电势都同相位的条件，这就避免了复外），加上所有发电机电势都同相位的条件，这就避免了复数运算。数运算。（6 6）金属性短路金属性短路:短路处相与相（或地）的接触往往经过一短路处相与相（或地）的接触往往经过一定的电阻（如外物电阻、电弧电阻、接触电阻等），这种电定的电阻（如外物电阻、电弧电阻、接触电阻等），这种电阻通常称为阻通常称为“过渡电阻过渡电阻”。所谓金属性短路，就是不计过渡。所谓金属性短路，就是不计过渡电阻的影响，即认为过渡电阻等于零

34、的短路情况。电阻的影响，即认为过渡电阻等于零的短路情况。二、网络变换与化简 ffmfmfffZEIZEZEZEI 22111.网络的等值变换网络的等值变换（1）星网变换）星网变换 图图6-30 6-30 星形星形(a)(a)和三角形和三角形(b)(b)接线接线(a)(b)213133113232233212112ZZZZZZZZZZZZZZZZZZ312312312333123122312231231231121ZZZZZZZZZZZZZZZZZZ多支路星形变为网形多支路星形变为网形 图图6-31 6-31 多支路星形变为网形多支路星形变为网形 432141414132234121121111

35、1 111ZZZZZZZZZZZZZZZZZiiiijiijiiii:式中（2）有源支路的并联）有源支路的并联 图图6-32 6-32 并联有源支路的化简并联有源支路的化简 IZVEmiii1 (a)(b)miiieqeqZEZVE1)0(2121ZZZZZeq211221ZZZEZEEeq令 0I对于两条有源支路并联对于两条有源支路并联 miieqZIVZ111iE令 0 IZVEmiii1Z6Z5fZ7Z4Z2Z3Z1Z10Z5fZ7Z8Z2Z9Z1fZ13Z11Z12Z2Z1fZ2fZ1ffZfEf输入阻抗输入阻抗转移阻抗转移阻抗2.分裂电势源和分裂短路点分裂电势源和分裂短路点 图图6-

36、33 6-33 分裂电势源和分裂短路点分裂电势源和分裂短路点(a)(b)(c)3.利用网络的对称性化简利用网络的对称性化简对称性：对称性：指网络的结构相同，电源一样，阻抗参指网络的结构相同，电源一样，阻抗参数相等（或其比值相等）以及短路电流的走向一数相等（或其比值相等）以及短路电流的走向一致等。致等。在在对应的点对应的点上，电位必然相同。上，电位必然相同。同同电位点电位点之间的电抗可根据需要短接或断开。之间的电抗可根据需要短接或断开。以图以图6-346-34为例进行说明。为例进行说明。(a)(a)网络接线图网络接线图 (b)(b)等值电路等值电路 (c)(c)简化后的等值电路简化后的等值电路图

37、图6-34 6-34 利用电路的对称性进行网络简化利用电路的对称性进行网络简化取网络中各发电机的电势为零，并仅在网络中某取网络中各发电机的电势为零，并仅在网络中某一支路（如短路支路）施加电势一支路（如短路支路）施加电势 ，在这种情，在这种情况下，各支路电流与电势所在支路电流的比值，况下，各支路电流与电势所在支路电流的比值，称为各支路电流的称为各支路电流的分布系数分布系数，用，用C C表示。表示。E电流分布系数的定义电流分布系数的定义(1)电流分布系数的基本概念电流分布系数的基本概念4.电流分布系数法电流分布系数法 fIIc11fIIc22fiiIIc 图图6-35 6-35 求电流分布系数示意

38、图求电流分布系数示意图电流分布系数的特点：电流分布系数的特点：fIIII3211321321cccIIIIIIfff421III421ccc所以因为图图6-35 6-35 求电流分布系数示意图求电流分布系数示意图(2)分布系数与转移阻抗之间的关系分布系数与转移阻抗之间的关系 ffIEZ11IEZf22IEZf33IEZf；fffffffffffffffZZZEZEIIcZZZEZEIIcZZZEZEIIc333322221111/332211cZZcZZcZZffffff（3）电流分布系数的确定方法）电流分布系数的确定方法 单位电流法单位电流法 21422111,/,III ZVI ZIZVa

39、a343344,/,III ZVI IZVVfbabfbfIZVE5令令 11I21444332211/cccIIcIIcIIcIIcIEZfffffff 或或 332211cZZcZZcZZffffff网络还原法网络还原法 图图6-37 6-37 并联支路的电流分布系数并联支路的电流分布系数 IZIZeqiiIZZIieqicZZcieqi两端同时除以短路电流两端同时除以短路电流 fI对于两条并联支路且短路发生在总支路上时对于两条并联支路且短路发生在总支路上时（）21122121ZZZcZZZc1ccZZcieqi补充例题补充例题1图图6-38 6-38 网络及其变换过程网络及其变换过程 (

40、a)(b)(c)(d)补充例题补充例题2 2 图图6-39 6-39 网络的变换过程网络的变换过程 (a)(b)(c)(d)三、起始次暂态电流和冲击电流的实用计三、起始次暂态电流和冲击电流的实用计算算 1.1.起始次暂态电流的计算起始次暂态电流的计算 11.105.1 E实用计算：实用计算：1 E不计负载影响：不计负载影响：发电机发电机：用次暂态电势：用次暂态电势 和次暂态电抗和次暂态电抗 表示。表示。E dX IXjEVd 异步电动机异步电动机：000sinIXVE 2.0 X图图6-40 6-40 异步电机简化相量图异步电机简化相量图 综合负荷综合负荷：8.0 E35.0 X输电线路和变压

41、器输电线路和变压器：次暂态参数与其稳：次暂态参数与其稳 态参数相同态参数相同。ffmfmfffZEIZEZEZEI 2211用次暂态参数表示的等值用次暂态参数表示的等值电路及次暂态电流计算电路及次暂态电流计算2.2.冲击电流的计算冲击电流的计算LDLDimLDimIki 2LDLDimimimIkIki 221.LDimk1.7.51.LDimk1.8.71.LDimk作用作用：求任意时刻：求任意时刻t t的短路电流周期分量。的短路电流周期分量。1.计算曲线的概念计算曲线的概念 ),(tXfIef定义计算电抗定义计算电抗 jsXedjsXXX),(tXfIjsP则则在发电机的参数和运行初态给定

42、后，在发电机的参数和运行初态给定后，短路电流短路电流仅仅是是电源到短路点的距离电源到短路点的距离 和和时间时间的函数。的函数。2.计算曲线的制作计算曲线的制作 汽轮发电机汽轮发电机(18(18种种):12MW):12MW 200MW200MW 水轮发电机水轮发电机(17(17种种):12.5MW):12.5MW 225MW225MW 制作计算曲线的典型接线图制作计算曲线的典型接线图当当X Xjsjs3.453.45时时 jsPXI/1*3.计算曲线的应用计算曲线的应用 电源合并的原则电源合并的原则：把短路电流变化规律大体相同：把短路电流变化规律大体相同的发电机合并起来的发电机合并起来 。（3)

43、3)远离短路点的同类型发电厂合并；远离短路点的同类型发电厂合并；（4)4)无限大功率电源（如果有的话）合并成无限大功率电源（如果有的话）合并成 一组。一组。（1)1)与短路点电气距离相差不大的同类型发与短路点电气距离相差不大的同类型发 电机合并；电机合并；（2)2)直接接于短路点的发电机（或发电厂）直接接于短路点的发电机（或发电厂）单独考虑；单独考虑；应用计算曲线法的步骤应用计算曲线法的步骤（1 1）绘制等值网络；）绘制等值网络；（2 2）求转移电抗：）求转移电抗：X Xifif(i i=1,2,=1,2,g),g)、X Xsfsf；（3 3）求计算电抗；）求计算电抗；BNiifjsiSSXX

44、（4 4）查表：）查表：Ipt1*，Ipt2*，Iptg*。（5 5）无限大功率电源供给的短路周期电流）无限大功率电源供给的短路周期电流 SfpSXI1第第i i台等值发电机提供的短路电流为：台等值发电机提供的短路电流为：avNiiptNiiptiptVSIIII3无限大功率电源提供的短路电流为：无限大功率电源提供的短路电流为：avBpSBpSpSVSIIII3短路点周期电流的有名值为：短路点周期电流的有名值为：avBpSavNigiiptptVSIVSII331(6)(6)计算短路电流周期分量的有名值计算短路电流周期分量的有名值 五、短路电流周期分量的近似计算五、短路电流周期分量的近似计算(

45、1)(1)选定基准功率选定基准功率 和基准电压和基准电压 ，作出，作出系统的标幺值等值电路，其中电源电势系统的标幺值等值电路，其中电源电势 ，不，不计负荷。计负荷。(2)(2)网络化简求出电源对短路点的组合电抗网络化简求出电源对短路点的组合电抗 (3)(3)求短路电流周期分量的标幺值求短路电流周期分量的标幺值BSavBVV 1 E*fXfPXI1fBBPPXIIII（4 4）电流有名值）电流有名值（5 5）功率的有名值）功率的有名值fBXSSSBSBSSSIIX近似计算的应用近似计算的应用确定未知系统的电抗确定未知系统的电抗(已知短路电流或短路功率已知短路电流或短路功率)：未知未知系统系统例例6-76-7 图图6-48 6-48 例例6-76-7的电力系统及其等值网络的电力系统及其等值网络 例例6-86-8