理学大学物理质点动力学课件.pptx

1、2121 力力(Force)实践和实验指出实践和实验指出:自然界中自然界中,所有物体之间都存在着相互作用所有物体之间都存在着相互作用,完全不受其他物体作用的物体是不存在的完全不受其他物体作用的物体是不存在的.物理学使用物理学使用“力力”的概念表述这种相互作用的概念表述这种相互作用,并把它们归纳为以并把它们归纳为以 下四类下四类:(cf.p.32)种类种类 相互作用对象相互作用对象 力程力程/m强度强度万有引力万有引力 电磁力电磁力 弱力弱力 强力强力 宇宙万物宇宙万物 静止电荷静止电荷(电电),运动电荷运动电荷(磁磁)中子、质子、电子和中微子中子、质子、电子和中微子 质子、中子、介子和超子等质

2、子、中子、介子和超子等 10-1810-1510-3910-310-1210-1附附 强度基准强度基准:间距为间距为 10-18m 的二质子之间的作用强度为的二质子之间的作用强度为“1”.牛顿定律仅适用于宏观物体之间的相互作用牛顿定律仅适用于宏观物体之间的相互作用,以它为基础建立的以它为基础建立的动力学理论被称为动力学理论被称为“牛顿牛顿(或或 经典经典)力学力学”.3222 牛顿定律牛顿定律(Newtons Law)一、牛顿第一定律一、牛顿第一定律 表述表述 任何物体任何物体(可被看作是质点可被看作是质点,后同后同)都保持其静止或匀速都保持其静止或匀速直线运动状态直线运动状态,直到外界作用迫

3、使它改变运动状态为止直到外界作用迫使它改变运动状态为止.称物体保持其静止或匀速直线运动状态不变的性质为称物体保持其静止或匀速直线运动状态不变的性质为 “惯性惯性”,并且用并且用“质量质量(m)”衡量其大衡量其大小小.动状态的外界作用为动状态的外界作用为“(外外)力力”,它是矢量它是矢量,常用符号是常用符号是称改变物体运称改变物体运 .F 数学形式数学形式.,0恒矢量时vF因为一个物体必会受到其它物体的作用因为一个物体必会受到其它物体的作用,故而故而无法用实无法用实验直接验证牛顿第一定律的正确性验直接验证牛顿第一定律的正确性.4二、牛顿第二定律二、牛顿第二定律 表述表述 对时间的变化率对时间的变

4、化率(一阶导数一阶导数)(vmp定义为物体的动量物体的动量.)(iFF等于作用在该物体上的合等于作用在该物体上的合(外外)力力 数学形式数学形式,d)(dddtvmtpF当物体运动的速度值远小于光速当物体运动的速度值远小于光速(v c)时时,其质量可其质量可 被视为是不依赖于速度的常量被视为是不依赖于速度的常量.故可改写上式为故可改写上式为 ddtvmF或或.amF 5 使用使用 amF的注意事项的注意事项 牛顿第二定律牛顿第二定律只适用于可被看作质点的物体只适用于可被看作质点的物体.、质点的加速度、质点的加速度 Fa 合力合力 之间的关系之间的关系是瞬时关系是瞬时关系.力的叠加原理力的叠加原

5、理几个力同时作用于质点时几个力同时作用于质点时,合力对合力对质点的作用等于每个分力对质点作用的矢量和质点的作用等于每个分力对质点作用的矢量和.即即 amFniiF1 am nii1niiam1.牛顿第二定律在直角坐标系三个坐标轴上的牛顿第二定律在直角坐标系三个坐标轴上的分量式为分量式为；xxxmatvmFdd；yyymatvmFdd.ddzzzmatvmF三、牛顿第三定律三、牛顿第三定律 6选定被研究物体后选定被研究物体后,我们经常我们经常把其它物体对被研究物体把其它物体对被研究物体的力称为的力称为“作用力作用力”,把被研究物体对其它物体的力称为把被研究物体对其它物体的力称为 “反作用力反作用

6、力”.它们总是成对出现它们总是成对出现,作用在不同物体上作用在不同物体上.地对车摩F车对地摩F地球地球地对物引F物对地引F支撑N压N7 牛顿第三定律的表述牛顿第三定律的表述 二物体间的作用力二物体间的作用力 与反作用力与反作用力 属性相同、数属性相同、数 )(F)(F 值相等、沿同一直线方向相反地分别作用在该二物体上值相等、沿同一直线方向相反地分别作用在该二物体上.数学形式数学形式.FF 注意注意 作用力与反作用力作用力与反作用力属性相同属性相同,与称谓无关与称谓无关;它们互以对方为自己存在的条件它们互以对方为自己存在的条件,任何一方都不能脱任何一方都不能脱离对方而孤立出现离对方而孤立出现,必

7、同时产生、同时消失必同时产生、同时消失;它们分别作用在两个物体上它们分别作用在两个物体上,不能相互抵消不能相互抵消.832 3 力学相对性原理力学相对性原理 （Relativity Principle in Mechanics)一、惯性系和非惯性系一、惯性系和非惯性系 可依据牛顿定律把各种参考系和坐标系分成两类可依据牛顿定律把各种参考系和坐标系分成两类.若在某参考系中直接使用牛顿定律所得的结论与实践若在某参考系中直接使用牛顿定律所得的结论与实践 结果完全相符结果完全相符,就称这个参考系为就称这个参考系为“惯性系惯性系”;若不相符若不相符,就称之为就称之为“非惯性系非惯性系”.相对于某惯性系作匀

8、速直线运动的参考系必是惯性系相对于某惯性系作匀速直线运动的参考系必是惯性系.惯性系的定量表示惯性系的定量表示,称为称为“惯性坐标系惯性坐标系”.实践指出实践指出:可可把把以太阳的中心为坐标原点、以指向任一恒星的标有尺以太阳的中心为坐标原点、以指向任一恒星的标有尺 寸的直射线为坐标轴而构成的坐标系看作是惯性坐标系寸的直射线为坐标轴而构成的坐标系看作是惯性坐标系.近似计算时近似计算时,也可把固定在地球也可把固定在地球(或地面或地面)上的坐标系看作上的坐标系看作是惯性坐标系是惯性坐标系.二、力学相对性原理二、力学相对性原理 因为在不同的惯性系中因为在不同的惯性系中,牛顿定律牛顿定律(可扩展到牛顿力学

9、可扩展到牛顿力学规律规律)都具有相同的形式都具有相同的形式,所以所以在一个惯性系内部所做的在一个惯性系内部所做的任何力学实验任何力学实验,都不能确定该惯性系是否相对于其它惯性都不能确定该惯性系是否相对于其它惯性系在作匀速直线运动系在作匀速直线运动.称上述结论为称上述结论为“力学相对性原理力学相对性原理”.910 ch3力学简介力学简介第三章第三章动量守恒定律和能量守恒定律动量守恒定律和能量守恒定律 (Law of Conservation Momentum&Law of Conservation Energy)本章介绍力对时间和空间的累积作用本章介绍力对时间和空间的累积作用 及与之相关联的两个

10、守恒定律及与之相关联的两个守恒定律.11 131 动量定理动量定理(Theorem of Conservation Momentum)一、冲量一、冲量 质点的动量定理质点的动量定理 冲量冲量 为了描述作用于物体为了描述作用于物体(质点质点)的力对时间的积累效应而引入的力对时间的积累效应而引入.牛顿第二定律为牛顿第二定律为.d(dddtmtpF)v定义定义 作用于物体的作用于物体的“冲量元冲量元”(矢量矢量)”为为).(dddvmptF作用于物体的作用于物体的“冲量冲量(矢量矢量)”为为.)d(d12122121ppmmmtFIttttvvv 质点的动量定理质点的动量定理 数学表示式及表述数学表

11、示式及表述 上二定义式即分别是质点动量定理的微分表示式和积分表示式上二定义式即分别是质点动量定理的微分表示式和积分表示式.表述为表述为:在给定的时间内在给定的时间内,外力作用在质点上的冲量等于在此时间外力作用在质点上的冲量等于在此时间内质点动量的增量内质点动量的增量.12 坐标分量式坐标分量式 根据动量定理的矢量表示式根据动量定理的矢量表示式)(dddvmptF,)d(d12122121ppmmmtFIttttvvv可写出它在直角坐标系中的坐标分量式可写出它在直角坐标系中的坐标分量式:);(dddxvmptFxx);(dddyyymptFv).(dddzvmptFzz;d121221xxxxt

12、txxppmmtFIvv;d121221yyyyttyyppmmtFIvv.d121221zzzzttzzppmmtFIvv13二、质点系的动量定理二、质点系的动量定理 质点系质点系 多个相互间有联系的质点构成的系统多个相互间有联系的质点构成的系统,称为称为“质点系质点系”.在经典力学中在经典力学中,经常把宏观物体看成是质点系经常把宏观物体看成是质点系.质点系动量定理的数学表示式和表述质点系动量定理的数学表示式和表述 若作用于质点系的合外力为若作用于质点系的合外力为,合F则由冲量的定义得则由冲量的定义得 21dtttFI合)d()d(112121 nittittniitFtFniniiiiiv

13、mvm1112)()(.12pp此即此即“质点系动量定理质点系动量定理”的数学表示式的数学表示式.表述为表述为:在给定时在给定时间内间内,作用于质点系合外力的冲量等于该时间内系中各质作用于质点系合外力的冲量等于该时间内系中各质点点“末动量矢量和末动量矢量和初动量矢量和初动量矢量和”或或“合动量的增量合动量的增量”.14 232 动量守恒定律动量守恒定律(Law of Conservation Momentum)一、表述一、表述 数学表示式数学表示式 该定律由实践归纳得出该定律由实践归纳得出,表述为表述为:当质点系所受的合外力为零时当质点系所受的合外力为零时,系统的总动量系统的总动量(即质点系内

14、各质点动量的矢量和即质点系内各质点动量的矢量和)保持不变保持不变.其数学表示式为其数学表示式为:0,合F则则.1niiiCvmp若若 坐标分量式为坐标分量式为,0 xF合;)(1Cvmpxiix若若 则则,0 yF合;)(2Cvmpyiiy若若 则则,0 zF合.)(3Cvmpziiz若若 则则 可用质点系的动量定理验证动量守恒定律的正确性可用质点系的动量定理验证动量守恒定律的正确性.由质点系的动量定理由质点系的动量定理 211112)()(dttniniiiiivmvmtF合可知可知,0,合F若若.0)()(1112niniiiiivmvm则则.1niiiCvmp此即此即 15二、使用注意二

15、、使用注意 只适用于处在同一个惯性系中的质点系只适用于处在同一个惯性系中的质点系 作用于质点作用于质点系的外力及各质点的动量必须在同一惯性系中取值系的外力及各质点的动量必须在同一惯性系中取值.若质点系所受的若质点系所受的合外力合外力不为零不为零,但其值但其值远小于内力远小于内力,则则可略去合外力对质点系的作用可略去合外力对质点系的作用,而近似而近似认为它的动量守恒认为它的动量守恒.如如:可认为在碰撞、打击、爆炸等过程中的动量守恒可认为在碰撞、打击、爆炸等过程中的动量守恒.近代的科学实验和理论分析都表明近代的科学实验和理论分析都表明:在自然界中在自然界中,大大到天体间的相互作用、小到微观粒子间的

16、相互作用到天体间的相互作用、小到微观粒子间的相互作用,都都遵守动量守恒定律遵守动量守恒定律.动量守恒定律是自然界中最普遍、最基本的定律之一动量守恒定律是自然界中最普遍、最基本的定律之一.16 434 动能定理动能定理(Theoren Kinetic Energy)一、功一、功 为了描述作用于物体为了描述作用于物体(质点质点)的力对空间的积累效应而引入的力对空间的积累效应而引入.元功元功 若有一若有一物体在力物体在力 F的作用下的作用下,t d经过时间经过时间 发生了位移发生了位移,drtFttrd则在此过程中则在此过程中,力对物体所作力对物体所作的的“元功元功(dW)”被定义为被定义为 ,d

17、cosdrFW式中的式中的 表示力表示力F与位移与位移 rd之间的夹角之间的夹角.按照数学中关于按照数学中关于“矢量标积矢量标积”的定义的定义,可改写上式为可改写上式为.ddrFW17 功功 若有一若有一物体受力物体受力(恒力或变力恒力或变力)的作用的作用,在在(tB tA)时时间内从位置间内从位置 A 运动到位置运动到位置 B,AAtBBt则在此过程中则在此过程中,力对物体力对物体所作的所作的“功功(W)”被定义为被定义为:力在每段位移元上的元功力在每段位移元上的元功 rFWd cosd的代数和的代数和,Frd即即.d d cosdrFrFWWBABABA 计算计算 恒力的功恒力的功 若从若

18、从 A 到到 B 的路程中的路程中,物体所受的力是恒力物体所受的力是恒力(量值和方量值和方向都不变向都不变),F则则由上定义式得恒力的功为由上定义式得恒力的功为 BABArFrFWddrFrrFAB)(r.rF cos18作为例子作为例子,我们计算重力的功我们计算重力的功.知知 质量为质量为 m 的物体的物体,在重力的作用下从点在重力的作用下从点 A 运动到运动到点点 B,它们距地面的高度分别为它们距地面的高度分别为 hA 和和 hB.AFBxOyArBrrhAhB求求 重力的功重力的功.ABW解解 由恒力作功的公式得由恒力作功的公式得cos rFWAB)(BAhhF)(BAhhmg)(ABm

19、ghmgh.hmg计算结果指出计算结果指出:重力的功取决于物体相对于地面位置的重力的功取决于物体相对于地面位置的变化变化 h=hBhA,而与它所经历的路程无关而与它所经历的路程无关.19 变力的功变力的功 若物体在从若物体在从 A 到到 B 的路程中的路程中,所受的力是变化的力所受的力是变化的力,AB1F2F3F则则由功的定义式可得变力的功为由功的定义式可得变力的功为,d cosddrFrFWWBABABA1dr2dr3dr123需要注意需要注意,式中的式中的 F和和 都是变量都是变量,在实际问题中在实际问题中,只有找到它们与只有找到它们与 r 的的函数关系后函数关系后,才能根据上式计算出变才

20、能根据上式计算出变力的功的量值力的功的量值.作为例子作为例子,我们利用上式计算弹簧的弹性力的功我们利用上式计算弹簧的弹性力的功.知知 劲度系数为劲度系数为 k 的弹簧的弹簧,放在光滑的水平面上放在光滑的水平面上,其一其一端固定端固定,另一端与质量为另一端与质量为 m 的物体相连接的物体相连接.求求 弹簧由位置弹簧由位置 A 到到 B 的形变过程中的形变过程中,弹性力的功弹性力的功.ABW20解解 画出画出弹弹簧在水平方向簧在水平方向 上不受外力作上不受外力作 用时用时的示意图的示意图.k称此时物体的位置为称此时物体的位置为“平衡位置平衡位置”,用点用点 O 表示表示.O取点取点 O 为坐标原点

21、为坐标原点,沿弹簧长度方向取坐标轴沿弹簧长度方向取坐标轴 x 如图如图.x将弹簧沿将弹簧沿 Ox 轴拉至轴拉至 x 处处,kOxx按虎克定律按虎克定律,在弹性限度内在弹性限度内,弹簧的弹性力弹簧的弹性力 F的数值与弹簧的伸长量的数值与弹簧的伸长量 x 之间的关系为之间的关系为,kxFF上式说明上式说明:弹性弹性力是变力力是变力.21把弹簧从把弹簧从 A拉伸到拉伸到 B.kOxAxBxAFBF按照按照 变力作功的公式变力作功的公式,在此过程中在此过程中,弹性弹性 力所作的功为力所作的功为 BABAABrFrFWd cosdBAxkxd)1(BAxkxdBAxxkx 221.212122ABkxk

22、x计算结果指出计算结果指出:弹簧弹性力所作的功由物体相对于平衡弹簧弹性力所作的功由物体相对于平衡位置的变化位置的变化(xA xB)决定决定,而与它所经过的路程无关而与它所经过的路程无关.经常把经常把“弹簧弹簧+物体物体(质点质点)系统系统”专称为专称为“弹簧振子弹簧振子”.22二、动能定理二、动能定理 定义定义 质量为质量为 m、速度数值为速度数值为 v(光速光速 c)的质点的动能为的质点的动能为.212kmvE 质点的动能定理质点的动能定理 数学表示式数学表示式 ddtvmF由牛顿第二定律由牛顿第二定律 可得可得 rFdrtvmdddvtrmddd,dvvm从质点的位置从质点的位置 A 到位

23、置到位置 B 积分上式积分上式,得得 BArFdBAvvvvmd BAvvvm221BAvvmv221222121ABmvmv 23BArFdBAvvvvmd BAvvvm221BAvvmv221222121ABmvmv k,k,ABEE.kE、BEk,称称 AEk,为质点的初、末动能为质点的初、末动能,kE为质点的动能增量为质点的动能增量.若用若用 WAB 表示表示 AB 过程中合力对质点所作的功过程中合力对质点所作的功,则得则得“质点动能定理质点动能定理”的数学表示式为的数学表示式为.kkkEEEWABAB 表述表述 在动力学中在动力学中,若不存在其他形式的功能转换若不存在其他形式的功能转

24、换,则合力对则合力对质点所作的功质点所作的功,等于质点动能的增量等于质点动能的增量.为了方便为了方便,经常把经常把与物体运动过程有关的物理量统一称与物体运动过程有关的物理量统一称为为“过程量过程量”,例如例如“功功”;而把而把与物体运动状态有关的物理与物体运动状态有关的物理量量,统一称为统一称为“状态量状态量”,例如例如“动能动能”.35 势能势能一、保守力和非保守力一、保守力和非保守力 定义定义 若某力对物体若某力对物体(质点质点)所作的功由质点的始、末位置变所作的功由质点的始、末位置变化决定而与它所经过的路程无关化决定而与它所经过的路程无关,则称该力为则称该力为“保守力保守力”,不符合此条

25、件的力不符合此条件的力,被称为被称为“非保守力非保守力”.举例举例 24 5(Potential Energy)在弹簧振子在弹簧振子 弹簧物体弹簧物体(质点质点)系统中系统中,因为弹簧弹因为弹簧弹性力所作的功性力所作的功 222121ABABkxkxW由质点相对于平衡点由质点相对于平衡点 的位置变化的位置变化(xA xB)决定而与它所经过的路程无关决定而与它所经过的路程无关,所以所以弹簧的弹性力是保守力弹簧的弹性力是保守力.25在在 地球物体地球物体(质点质点)的系统中的系统中,因为重力的功因为重力的功)(ABABmghmghW由质点相对于地面的位置变化由质点相对于地面的位置变化(hAhB)决

26、定而与它所经过的路程无关决定而与它所经过的路程无关,所以所以重力是保守力重力是保守力.二、势能二、势能 定义定义我们把我们把式式 222121ABABkxkxW和和)(ABABmghmghW中中与物体位置相关的项与物体位置相关的项(能量项能量项)定义为定义为“势势(位位)能能”,且且用符号用符号“Ep”表示表示.即即,212pkxE弹.pmghE重于是于是,p,p,ABABEEW弹弹弹.,p,p,ABABEEW重重重26,p,p,ABABEEW弹弹弹.,p,p,ABABEEW重重重,212pkxE弹.pmghE重可以证明可以证明:保守力的功与势能增量关系的一般表示式为保守力的功与势能增量关系的

27、一般表示式为.pppEEEWAB）（保式中的式中的 p E表示物体势能的增量表示物体势能的增量.注意注意 物体势能的数值取决于势能零点的选择物体势能的数值取决于势能零点的选择,势能值具有相对性势能值具有相对性.势能的增量取决于保守力的功势能的增量取决于保守力的功,与势能零点的选择无关与势能零点的选择无关(在弹簧在弹簧振子系统中振子系统中,势能的零点选在振子的平衡位置时势能的零点选在振子的平衡位置时,计算最为方便计算最为方便).势能曲线势能曲线 若把物体的若把物体的势能零点选为势能零点选为 坐标原点坐标原点,便可画出势能与便可画出势能与坐标间的函数曲线如图坐标间的函数曲线如图,并并称之为称之为“

28、势能曲线势能曲线”.OEPhhEP(h).pmghE重2p21kxE弹rEP(x)r27636 功能原理功能原理 机械能守恒定律机械能守恒定律(Principle Work-Energy Law of Conservation of Mechanical Energy)一、质点系的动能定理一、质点系的动能定理 数学表示式数学表示式 设系统中有设系统中有 n 个质量分别为个质量分别为 m1,m2 的物体的物体(质点质点),且在各物体上作用有来自系统外的力且在各物体上作用有来自系统外的力(即即“外力外力”),也有也有系统内各物体间的相互作用力系统内各物体间的相互作用力(即即“内力内力”),如图所示

29、如图所示.1F2F3F3m2m1m12F32F23F31F21F13F系统从初态系统从初态 A 变化到末态变化到末态 B 时时,对系统内的每个物体对系统内的每个物体使用质点的动能定理使用质点的动能定理,得得m1:;1k1k1ABEEWm2:;2k2k2ABEEWm3:;3k3k3ABEEW.kkkEEEWAB281F2F3F3m2m1m12F32F23F31F21F13F;1k1k1ABEEW;2k2k2ABEEW;3k3k3ABEEWm1:m2:m3:对上列各等式纵向求和对上列各等式纵向求和:.321WWW）（.3k2k1kBBBEEE）（.3k2k1kAAAEEE得得质点系统动能定理的数学

30、表示式为质点系统动能定理的数学表示式为.kkABEEW外、内BEkAEk和和 式中的式中的 分别表示系统的末动能和初动能分别表示系统的末动能和初动能.表述表述 作用于质点系统的一切外力作功及一切内力作功之和作用于质点系统的一切外力作功及一切内力作功之和,等于整个系统的动能增量等于整个系统的动能增量.29 1F2F3F3m2m1m12F32F23F31F21F13F二、质点系的功能原理二、质点系的功能原理 数学表示式数学表示式 若把系统的内力划分为保守力若把系统的内力划分为保守力 和非保守力两类和非保守力两类,且把它们所作的且把它们所作的功分别用功分别用 W保内保内 和和 W非保非保 内内表示表

31、示,则质点系动能定理则质点系动能定理 kkABEEW外、内可被改写为可被改写为,kkABEEWWW非保内保内外.kk保内非保内外WEEWWAB注意到注意到,pp,）（保保内ABABEEWW于是于是,得得 ）（非保内外ABABEEEEWWppkk.pkpk）（）（AABBEEEE30）（非保内外ABABEEEEWWppkk.pkpk）（）（AABBEEEE令令;pk）（BBBEEE,pk）（AAAEEE并且分别称并且分别称:EB 为系统的为系统的“末机械能末机械能”系统的末动能与末势能之系统的末动能与末势能之和和;EA 为系统的为系统的“初机械能初机械能”系统的初动能与初势能之和系统的初动能与初

32、势能之和,于是得于是得,ABEEWW非保内外上式即为上式即为质点系统功能原理的数学表示式质点系统功能原理的数学表示式.表述表述 作用于质点系统的外力所作的功与系统的非保守内力作用于质点系统的外力所作的功与系统的非保守内力所作的功之和等于质点系统机械能的增量所作的功之和等于质点系统机械能的增量.31三、机械能守恒定律三、机械能守恒定律 表述表述 机械能守恒定律由实践归纳得出机械能守恒定律由实践归纳得出,表述为表述为:当作用于质点系统的当作用于质点系统的外力和非保守内力不作功时外力和非保守内力不作功时,该系统的总机械能保持不变该系统的总机械能保持不变.使用条件及数学表示式使用条件及数学表示式 当当

33、 0非保内外WW时时,.0EEEAB可用质点系的功能原理验证机械能守恒定律的正确性可用质点系的功能原理验证机械能守恒定律的正确性.由功能由功能 ABEEWW非保内外原理原理 知知:当当 0非保内外WW时时,必有必有.ABEE 注意注意 当质点系统的当质点系统的机械能守恒时机械能守恒时,并不排除系统内的动能与势能之间并不排除系统内的动能与势能之间的相互转换的相互转换,该转换是通过质点系统内的保守力作功来实现的该转换是通过质点系统内的保守力作功来实现的,且且.kPEEW保内上式表示上式表示:系统的势能系统的势能增加增加 时时,动能必相应动能必相应减少减少;其数值等于其数值等于 保守内力所作的功保守

34、内力所作的功.减少减少 增加增加.32 838 能量守恒和转换定律能量守恒和转换定律(Law of Conservation and Transformation of Energy)一、表述一、表述 能量守恒和转换定律由实践归纳得出能量守恒和转换定律由实践归纳得出,表述为表述为:孤立系统孤立系统(与外界既无能量交换也无物质交换的系统与外界既无能量交换也无物质交换的系统)内内,物质的任何一种形式的能量物质的任何一种形式的能量,在一定的条件下都能以在一定的条件下都能以间接或直接的方式转换为另一种形式的能量间接或直接的方式转换为另一种形式的能量;不论如何不论如何转换转换,能量既不能产生、也不能被消灭能量既不能产生、也不能被消灭,系统内的总能量系统内的总能量恒保持不变恒保持不变.二、注意二、注意 能量守恒定律是关于物质运动的最重要、最基本的定能量守恒定律是关于物质运动的最重要、最基本的定 律律,是我们研究、分析问题的根本法则是我们研究、分析问题的根本法则.