1、发电厂电气部分第二章第二章第一节第一节 导体的发热和散热导体的发热和散热第二节第二节 导体的长期发热与载流量导体的长期发热与载流量第三节第三节 导体的短时发热导体的短时发热第五节第五节 导体的短路电动力导体的短路电动力第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭第八节第八节 弧隙电压恢复过程弧隙电压恢复过程第九节第九节 熄灭交流电弧的基本方法熄灭交流电弧的基本方法导体的发热、电动力及开关电器的灭弧原理导体的发热、电动力及开关电器的灭弧原理发电厂电气部分第二章第二章第一节 导体的发热和散热一一概述概述u两种工作状态：两种工作状态：正常工作状态正常工作状态短路工作状态短路工作
2、状态u引起发热的原因：引起发热的原因：电阻损耗电阻损耗介质损耗介质损耗磁滞及涡流损耗磁滞及涡流损耗发电厂电气部分第二章第二章第一节第一节 导体的发热和散热导体的发热和散热概述概述u发热对电器的不良影响：发热对电器的不良影响：机械强度下降机械强度下降接触电阻增加接触电阻增加绝缘性能下降绝缘性能下降u允许温度限值允许温度限值正常工作：正常工作：7070短路状态：短路状态：200 200 （铝）（铝） 或或 300 300 （铜）（铜）发电厂电气部分第二章第二章第一节 导体的发热和散热二导体的发热1.导体电阻损耗的热量QR2.太阳照射的热量QSRIQWR2DAEFAEQssssss发电厂电气部分第二
3、章第二章第一节 导体的发热和散热三 导体的散热1.对流传递的热量QC：由流体各部分相对位移将热量带走的过程。根据对流条件的不同，可分为:自然对流换热 屋内自然通风或屋外风速小于0.2m/s.强迫对流换热 流体在导体内或导体外有某种机械的驱使而流动，并在有温差的条件下和导体表面进行换热。CWCCFQ)(0发电厂电气部分第二章第二章第一节第一节 导体的发热和散热导体的发热和散热导体的散热导体的散热2.辐射传递的热量Qr：热量从高温物体以热射线的方式传至低温物体的过程。式中：导体材料的相对辐射系数； Fr导体材料的相对辐射表面积。3.导热传递的热量Qd：物质的各部分直接接触，热量从高温区向低温区传递
4、的过程，该项一般忽略不计。rWrFQ)273()273(107 . 54048发电厂电气部分第二章第二章第二节 导体的长期发热与载流量一导体的温升过程二导体的允许载流量 发电厂电气部分第二章第二章一一导体的温升过程导体的温升过程根据能量守恒原理，一般有：工程上为方便计算，导热方式的换热量很小，忽略不计；对辐射换热量Qr表示成对流换热量Qc相似的形式，则有：)(drCWSRQQQQQQFQQQQQWrCWR)()(0发电厂电气部分第二章第二章一一导体的温升过程（续）导体的温升过程（续）设导体通过电流时，在t时刻温度为，则温升为=-0，在时间dt内的热平衡方程式为：可变为：当时间由0t时，温升由i
5、 ，积分得：dtFmcdRdtI2dRIFmcdt2RIFRIFFmcti22ln发电厂电气部分第二章第二章一一导体的温升过程（续）导体的温升过程（续）解得：令：则有：当时间由0时，温升趋于稳定值wFRIw2tmcFitmcFeeFRI)1 (2FmcTtttTtiTtwee)1 (发电厂电气部分第二章第二章二二导体的允许载流量导体的允许载流量由式（2-13）可得：故导体的允许载流量为：物理意义：对于给定的导体和基准环境温度温度（25）下，使导体稳定温升恰好达到允许温升的电流值。rCwwQQFFRI)(02RQQRFIrcw发电厂电气部分第二章第二章二二导体的允许载流量（续）导体的允许载流量（
6、续）提高导体允许载流量的措施为：1. 减小导体电阻 采用电阻率小的良导体材料； 减小接触电阻； 增加导体的截面积。2. 增大导体的换热面积3. 提高换热系数 采用散热好的布置方式； 导体表面涂漆，增大辐射系数； 采用强迫冷却。发电厂电气部分第二章第二章第三节 导体的短时发热短时发热指从短路开始到短路故障切除的很短一段时间内导体的发热过程。研究的目的是确定导体通过短路电流时的最高温度是否超过短时发热的最高允许温度。一 短时发热过程二热效应Qk的计算 发电厂电气部分第二章第二章一一短时发热过程短时发热过程 短时发热的特点： 绝热过程 导体的电阻R、比热容c不能再认为是常数，而是温度的函数。短路发热
7、过程的热平衡方程式为：而： dmcdtRikt2SKRs)1 (0Smw)1 (0 cc发电厂电气部分第二章第二章一一短时发热过程（续）短时发热过程（续） 代入后并整理得设时间由0到tk（tk为短路持续时间）时，导体由初始温升i升高到最终温度f，对上式两边积分，有dcdtiSKwkts)11(0022fikdcdtiSKwtkts)11(00022发电厂电气部分第二章第二章一一短时发热过程（续）短时发热过程（续） 右边积分得其中：ffwwcdcfi)1ln()11(20000iiwc)1ln(200)()(ifAA)1ln()(200wcA发电厂电气部分第二章第二章一一短时发热过程（续）短时发
8、热过程（续） 左边积分较困难，其中 与短路电流ikt产生的热量成正比，称为短路电流的热效应。用Qk表示，即：于是有：根据曲线求f问题是：如何求取Qk？ktktdti02ktktkdtiQ02)()(12ifskAAKQS发电厂电气部分第二章第二章二二热效应热效应Q Qk k的计算的计算 短路全电流的表达式为：将上式代入Qk中有：式中：Qp为短路电流周期分量， Qnp为短路电流非周期分量aTtnpptkteitIi0cos2kaktTtnppttktkdteitIdtiQ02002)cos2(nppnpTtatptQQieTdtIakk20202)1 (2发电厂电气部分第二章第二章二二热效应热效
9、应Q Qk k的计算（续）的计算（续）1.短路电流周期分量Qp的计算 根据数学辛普生公式推得：2.短路电流非周期分量Qnp的计算式中，T非周期分量的等效时间。特别地：当tk大于1秒时可以不计非周期分量；对无限大电源供电网络，222)1 (ITIeTakTta )10(12222022kktktktptpIIItdtIQ 22202)2)(1 (2)1 (2IeTieTQakakTtanpTtanp kptIQ2 发电厂电气部分第二章第二章第五节 导体的短路电动力导体通过短路电流时，相互之间的作用力称为电动力。研究的目的是在短路冲击电流所产生的电动力作用下，确定导体（或电器）能否承受这一电动力。
10、一 电动力的计算方法二三相导体短路的电动力 发电厂电气部分第二章第二章一一电动力的计算方法电动力的计算方法理论基础：由毕澳沙瓦定律可知，对两平行细长导体，有：当考虑导体截面形状时，应乘以导体的截面形状系数，即：对矩形导体,Kf如图2-15所示；对槽形、管型导体,Kf=1)(10221721NKi iaLFFf)(10221721Ni iaLFF发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力三相导体短路的电动力1.三相短路电动力计算 三相短路时，短路全电流的瞬时值表达式为： 不考虑周期分量的衰减，并注意到 则三相短路电流为： Iinp 20)32sin()32sin()32sin()32si
11、n(sin)sin(UTtUmWUTtUmVUTtUmUaaaetIietIietIiUTtnpUptUaeitIisin)sin(20发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力（续）三相导体短路的电动力（续）中间相短路电动力为：边上相短路电动力为： )(102102102777WVUVWVUVVWVUViiiiaLiiaLiiaLFFF)21(102)2102102777WUVUWUVUUWUVUiiiiaLiiaLiiaLFFF发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力（续）三相导体短路的电动力（续）将三相短路电流代入，有：可见，三相短路时，导体间的电动力由四个分量组成：固
12、定分量按Ta/2衰减的非周期分量按Ta衰减的工频分量不衰减的2倍工频分量)622cos(43)62cos(23cos43)62cos(438383102227UTtUTtUmUtetteIaLFaa)322sin(23)32sin(3)32sin(23102227UUTtUTtmVtteeIaLFaa发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力（续）三相导体短路的电动力（续）2.电动力的最大值（1）三相短路电动力的最大值通过分析， 时电动力最大。75,05. 0,01. 0UasTst)2cos866. 0cos732. 1866. 0(10205. 005. 0227tteeIaLFt
13、tmV)2cos433. 0cos616. 1808. 0375. 0(10205. 005. 0227tteeIaLFttmU发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力（续）三相导体短路的电动力（续）三相短路电动力的变化曲线)(10616. 1)(1073. 127max27maxNiaLFNiaLFshUshV发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力（续）三相导体短路的电动力（续）(2) 两相短路与三相短路最大电动力的比较结论：三相导体同平面内平行布置时，最大电动力发生在中间相上，三相短路电动力最大 。)(105 . 1)23(10210227272)2(7)2(maxN
14、iaLiaLiaLFshshsh)(1073. 127)3(maxNiaLFsh发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力（续）三相导体短路的电动力（续）3.导体振动的动态应力修正三相导体固定安装在绝缘子上，可当作两端固定的弹性梁，其一阶固有振动频率为：当一阶固有振动频率为50Hz或100Hz时易发生机械共振。因此，应进行共振校验。)(21HzmEILNff发电厂电气部分第二章第二章二二三相导体短路的电动力（续）三相导体短路的电动力（续）工程上常采用动态应力系数来考虑振动的影响，即用下式来修正:实际计算中，当f1较高或较低时，均取=1；当f1在中间范围内（30160Hz）时，则取曲线中
15、的值。例2-3)(1073. 127maxNiaLFsh发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭一 电弧现象 电弧的产生不可避免，它是介质被击穿的放电现象。主要特征：电弧是一种能量集中、温度很高、亮度很强的放电现象；电弧由阴极区、弧柱区及阳极区组成；电弧是一种自持放电现象；电弧是一束游离气体，在外力作用下会迅速移动、伸长或弯曲。发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭二 电弧的产生与维持 电弧的产生主要是触头间产生大量自由电子的结果。自由电子的产生： 1.强电场发射 阴极表面的电子在强电场力
16、作用下被拉出金属表面而成为自由电子。2.热电子发射 阴极表面的电子在受热效应作用后溢出金属表面而成为自由电子。3.碰撞游离的产生 自由电子向阳极运动过程中撞击中性质点游离为新的自由电子和正离子，这种游离过程称为碰撞游离。 碰撞游离的产生必然导致电弧的产生。发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭“雪崩式”的碰撞游离：4.弧柱区的高温产生热游离使电弧维持和发展 电弧的高温使中性质点相互碰撞而游离出自由电子和正离子的过程，这一过程称为热游离。 热游离维持电弧稳定燃烧。发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧
17、的产生及熄灭 综上所述，由于热电子发射或强电场发射在触头间隙中产生少量的自由电子，这些自由电子与中性分子发生碰撞游离并产生大量的带电粒子，从而形成气体导电，即产生电弧，一旦电弧产生后，将由热游离作用来维持电弧燃烧。电弧的形成过程就是介质向等离子体态的转化过程。发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭三 电弧的去游离 自由电子的减少：u复合去游离 异号离子或正离子与自由电子相互吸引而中和成中性质点的现象，称为复合去游离。2.扩散去游离 自由电子与正离子从弧柱逸出而进入周围介质中的现象，称为扩散去游离。发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关
18、电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭四、电弧的主要危害 1.电弧的高温，可能烧坏电器触头和触头周围的其他部件；对充油设备还可能引起着火甚至爆炸等危险。2.在开关电器中，触头间只要有电弧的存在，电路就没有断开，电流仍然存在，电弧的存在延长了开关电器断开故障电路的时间，加重了电力系统短路故障的危害。3.容易造成飞弧短路、伤人或引起事故扩大。 五、电弧特性1、直流电弧的特性 短弧：几毫米长，电弧电压主要由阳极、阴极电压降组成。电弧电压是与电流、外界条件无关的常数，约为20V左右。长弧：几厘米以上，电弧电压主要由弧柱电压降组成，电弧电压与电弧长度成正比。发电厂电气部分第二章第二章第七节第七
19、节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭2、熄灭直流电弧方法：（1）冷却或拉长电弧，增大电弧电阻和电弧电压；（2）增大线路电阻，如熄弧过程中串入电阻；（3）长弧分割成串联短弧，利用短弧的特性，使得电弧电压大于触头施加的电压时，则电弧即可熄灭。 在高压大容量的直流电路中（如大容量发电机的励磁电路），一方面采用冷却电弧和短弧原理的方法来熄弧，另一方面采用逐步增大串联电阻的方法来熄弧。3、交流电弧的特性 交流电弧的伏安特性为动态特性； 电弧电压的波形呈马鞍形变化； 交流电弧每半周过零一次，电弧会暂时自动熄灭发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电
20、弧的产生及熄灭 “自然过零” 电流过零时，电弧自然熄灭。 如果电弧是稳定燃烧的，则电弧电流过零熄灭后，在另半周又会重燃。 如果电弧过零后，电弧不发生重燃，电弧就熄灭。 发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭六、交流电弧的熄灭条件 电弧重燃取决于弧隙介质绝缘能力或介电强度和弧隙电压的恢复。1.弧隙介质强度恢复过程ud（t） 发电厂电气部分第二章第二章第七节第七节 开关电器中电弧的产生及熄灭开关电器中电弧的产生及熄灭2.弧隙电压的恢复过程ur（t）3.交流电弧熄灭的条件 在交流电弧的灭弧中，应充分利用交流电流的自然过零点，采取有效的措施，加大弧
21、隙间去游离的强度，使电弧不再重燃，最终熄灭。 )()(tuturd发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析一 单相交流电路的电压恢复过程断路器开断三相短路时可用单相电路等值。弧隙电压恢复过程就是熄弧 电压ur0过渡到电源电压的过程。电压恢复过程很短，恢复过 程中认为电源电压保持熄弧时 电压不变。发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析等值电路如图所示：当Q突然合闸时，有：代入并整理得：其特征根为：021uudtdiLRirudtduCiiiccc022) 1()(uurRdtdurLRCdtudLCcccLCrCL
22、RrCRL1)1(41)1(2122, 1发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析其通解为：电容C中的电流i1为:根据初始条件，代入上式有：ttcececurRru21210)(2122111ttcececCdtduCi)()(001212001221rRruucrRruucrr发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析于是得弧隙恢复电压为：一般有: ，于是弧隙恢复电压简化为：根据特征根表达式，忽略R有：)(1001212021urRrueeurRrurttc00,uurRr)(11 2112120ttcreeuuu
23、LCrCrC1)21(2122, 1发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析下面讨论三种情况：（1） ，1和2为不等的负实根，这时恢复电压为非振荡的，可简化为：其中：定义：恢复电压上升速度指恢复电压曲线上任一点的斜率。那么，过零时恢复电压上升速度为：)1 (10treuuLCrC1)21(2Lr100uLrdtdutr发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析（2） ，1和2为共轭复根，这时恢复电压为周期振荡的，可简化为：其中：如果触头间没有并联电阻，即r=时，式中：)cossin(1 0000trettuuLCrC
24、1)21(2022, 1)21(121jrCLCjrC)cos1 (00tuur0021fLC发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析定义：幅值系数指恢复电压幅值与电源电压幅值之比。那么，幅值系数为：不考虑衰减时恢复电压上升速度为：通常取固有振荡频率的半周内电压恢复的平均速度：tudtdutr0000sinmrmmuuK00000002sin10udttudtduavr发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析（3） ，1和2为相等的负实根，这时恢复电压为非周期的，可简化为：其中：当t时，有：这种情况趋于振荡情况，称
25、为临界情况。可以求出临界情况下弧隙并联电阻值：)1 (1 110tretuuLCrC1)21(2rC212, 10uurmCLrcr21发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析二 三相交流电路不同短路形式的工频恢复电压1.开断单相短路2.开断中性点不接地系统的三相短路 首先开断相断口上的工频恢复电压为相电压的1.5倍 另外两相断口上的工频恢复电压为相电压的0.866倍.0uum发电厂电气部分第二章第二章第八节第八节 弧隙电压恢复过程分析弧隙电压恢复过程分析3.开断中性点直接接地系统的三相短路4.开断两相短路开断中性点直接接地系统中的两相短路时，工频恢复电
26、压为相电压的1.3倍；开断其余情况的两相短路时，工频恢复电压为相电压的0.866倍。phoWphoVphoUUUUUUU25. 13 . 1发电厂电气部分第二章第二章第九节第九节 熄灭交流电弧的基本方法熄灭交流电弧的基本方法1.采用介质灭弧 常用介质：变压器油、 压缩空气、SF6气体、真空2.利用气体或油吹弧吹弧方式：纵吹：吹动方向与电弧弧柱轴线平行，使电弧冷却、变细。横吹：吹动方向与电弧弧柱轴线垂直，使电弧拉长、表面积增大。磁场产生的方法： （1）磁吹线圈与电路串联 （2）磁吹线圈与电路并联 （3）永久磁铁发电厂电气部分第二章第二章第九节第九节 熄灭交流电弧的基本方法熄灭交流电弧的基本方法3
27、.采用特殊金属材料作灭弧触头 用熔解点高、导热系数和热容量大的耐高温金属制作触头，可以减少热电子发射和电弧中的金属蒸气，减弱游离过程，利于电弧熄灭。如铜钨合金和银钨合金。4.在断路器的主触头两端加装低值并联电阻 发电厂电气部分第二章第二章第九节第九节 熄灭交流电弧的基本方法熄灭交流电弧的基本方法5.采用多断口灭弧 无均压电容时，U1=2U/3，U2=U/3 并联均压电容后，U1U/2， U2U/2UCCCUUCCCCUddoVdd000122UUCCCCCUUUCCCCCCUddoVdd21)(221)(2)(0001发电厂电气部分第二章第二章第九节第九节 熄灭交流电弧的基本方法熄灭交流电弧的
28、基本方法6.提高断路器触头的分离速度7.低压开关中的灭弧方法 利用金属灭弧栅灭弧利用一个金属灭弧栅将电弧分为多个短弧，利用近阴极效应的方法灭弧。 利用固体介质狭缝灭弧 发电厂电气部分第二章第二章第九节第九节 熄灭交流电弧的基本方法熄灭交流电弧的基本方法 电气触头：两个或几个导体之间接触的部分。 电气触头直接影响到设备和装置的工作可靠性，它的性能好坏直接决定了开关电器的品质。 电气触头基本要求 ：（1）结构可靠；（2）接触电阻小且稳定，即有良好导电性能和接触性能；（3）通过规定电流时，发热稳定而且温度不超过允许值；（4）通过短路电流时，具有足够的动稳定性和热稳定性；（5）开断规定的短路电流时，触
29、头不被灼伤，磨损尽可能小，不发生熔焊现象。作业：作业：P64 15P64 15，1616，1717发电厂电气部分第二章第二章思考练习思考练习 短路电流电动力效应对电气设备有何危害？ 短路电流热效应对电气设备有何危害？ 如何计算短路电流的周期分量和非周期分量的热效应？ 三相平行导体最大电动力出现在哪一相？ 电弧具有什么特征？它对电力系统和电气设备有哪些危害？ 电弧是如何形成的？ 电弧的游离和去游离方式各有哪些？影响去游离的因素是什么？ 交流电弧有什么特征？熄灭交流电弧的条件是什么？ 什么是近阴极效应？ 什么是弧隙介质介电强度和弧隙恢复电压？ 断路器断口并联电阻和电容的作用是什么？ 开关电器中常采用的基本灭弧方法有哪些？各自的灭弧原理是什么？ 发电厂电气部分第二章第二章谢谢大家！
