1、第二章 热力学第一定律第二章 热力学第一定律第二章 热力学第一定律 实质： 两种表述： 表述： 热量与其它形式的能量相互转换时, 总量保持不变。 对于一个循环，则 表述：第一类永动机是不可能制成的。 WQ是能量守恒及转换定律在热现象上的应用。1 12-1 热力学第一定律的实质第二章 热力学第一定律 针对工程上形形色色的热工设备和热力过程，常常将它们抽象简化为不同的系统，不同的系统与外界之间的能量关系不同，因此其相应的热力学第一定律表达式（能量方程）也不同，但其本质都是相同的。系统收入能量系统支出能量系统收入能量系统支出能量 系统总储存能的增量系统总储存能的增量 根据能量守恒原理，热力学第一定律
2、的一般表达式为：2 2第二章 热力学第一定律内部储存能是工质内部微观粒子所具有的各种能量，取决于系统内部的状态，与系统内工质的分子结构及微观运动形式等有关，简称内能，又称热力学能。 外部储存能是系统作为宏观整体所具有的宏观能量，包括宏观动能和重力位能，又称转移能。内部储存能外部储存能3 32-2 系统的储存能第二章 热力学第一定律 在简单可压缩系中，不涉及化学反应和核反应（化学内能和核内能不变），所以可认为工质的内能(即热力学能)仅包括分子的内动能和内位能（物理内能）。 4 4第二章 热力学第一定律 内动能包括分子的直线运动动能、旋转运动动能以及分子内部原子和电子的振动能。由分子运动论，内动能
3、与工质的温度有关，温度越高，内动能越大； 内位能是气体分子间相互作用力而形成的分子位能，分子位能的大小与分子间的距离有关，亦即与气体的比容有关。热力学能（ 内动能 + 内位能） 1.5 5第二章 热力学第一定律 因此简单可压缩系的内能（热力学能）是温度和比容的函数，即UU（T、v） J（kJ）比热力学能： mUu J/kg（kJ/kg）6 6 实验规律表明： 当一定量工质由状态 1 状态 2 时，热力学能总是由U1 U2（只与状态有关）。经由任何途径第二章 热力学第一定律 结论：热力学能 U （比热力学能 u）是状态参数。 u f（T，v） 或 u f（p，v） 对理想气体：内位能0，热力学能
4、内动能，即：dddVVucTctuf（T），）， 7 7第二章 热力学第一定律（运动系统）宏观动能重力位能外部储存能 2.2k21mcE mgzE p8 8总能（总储存能） 3.mgzmcUEEUE2pk21gzcueeue2pk21或或第二章 热力学第一定律功量与热量是系统与外界交换能量的2种方式（宏观和微观），只有在过程进行时才有能量迁移，所以功量和热量均为过程量。 10102-3 功量与热量第二章 热力学第一定律功量 1. 定义：功是在力的推动下，通过宏观有序运动方式传递的能量。 常见形式：机械功、电磁功、化学功、表面张力功等。 容积功机械功的一种形式，包括膨胀功和压缩功（热力学重点研究
5、）。）。 1111第二章 热力学第一定律(1) 可逆过程容积功及图示 WFdxpAdxpdVvpmVpmWwdd对1kg工质：由12时2 1 d vpw2 1 d VpW1212第二章 热力学第一定律规定：膨胀功为正，压缩功为负。 显然 w1-a-2 w1-b-2结论： 可逆过程的容积功可由 pv图上过程线以下的面积表示； 功是过程函数，不是状态参数，微量记作w或W。1313第二章 热力学第一定律热量 2.1414定义：由于系统内外存在温差而通过系统边界传递的能量。(1) 可逆过程的热量（功、热类比）在可逆过程中：过程推动力 衡量能量交换的尺度功量pdv热量Tds第二章 热力学第一定律由sTq
6、vpwdd类比1515s 的定义式：TqsdJ/(kgK)可逆过程适用 式中 s1kg工质的熵，称为比熵 T工质的绝对温度 q1kg工质的吸（放）热量 规定：系统工质吸热为正、放热为负。第二章 热力学第一定律 对mkg工质：2 1 2 1 d d smTSTQ 显然过程中： ds0q0，吸热 ds0q0，放热 ds0q0，绝热 1818对可逆过程，熵变是判断系统工质与外界有无热量交换及热流方向的判据。smTQSddJ/k 第二章 热力学第一定律(2) 可逆过程热量在T-s 图上的表示由由 qTds（微元面积）2 1 d sTq（过程线下面积） 2020第二章 热力学第一定律1414 结论： 可
7、逆过程的热量可由 Ts图上过程线以下的面积表示； 热量是过程函数，不是状态参数，微量记作q 或 Q 。注意：热量与热能不同。热量是指在热力过程中传递的一种能量，而热能则是指物体内部分子热运动所具有的能量，热能可储存于系统内部，如热力学能。热量是过程量，而热能是状态量。 第二章 热力学第一定律(3) 通过比热容计算热量 Tcqd2 1 d Tcq可逆过程 式中 c 比热容，J /(单位物理量K)2 1 d TcmQTcmQdc 质量比热容，J /(kg K)2121以质量作为物量单位时： 第二章 热力学第一定律 热力学第一定律是人类从长期实践经验中总结得到的自然界最重要、最普遍的基本定律，适用于
8、一切工质和一切热力过程。对于不同的具体问题，可以表达为不同的数学表达式。22222-4 热力学第一定律及其解析式第二章 热力学第一定律闭口系能量方程 1. 对如图所示的闭口系： 根据能量守恒原理： 加入系统的热量系统对外做的功 系统总储能增量2323 即 上述各量均为代数量。 第二章 热力学第一定律 在工程上，比较常见的情况是闭口系工质在状态变化过程中，系统宏观动能和宏观位能为零或变化量近似为零，这种情况可看作静止的闭口系，系统总储能的变化就是热力学能的变化。 因此，对静止的闭口系： E = U2424第二章 热力学第一定律WUQ1kg工质： wuq微元过程： WUQ d或 wuqd适用于任何
9、工质、任何过程对可逆过程： vpwd2 1 dvpwvpuqdd 2 1 d vpuq2525 静止闭口系能量方程式为：第二章 热力学第一定律 由于工程上大多数情况下的闭口系都可看作静止的闭口系，所以常将静止闭口系的能量方程简称为闭口系能量方程，反而对运动的闭口系要特别说明。2626 由闭口系能量方程，可以看到，包括工质内热能（热力学能）和外热能（从外界获得的热量）的热能与机械能的相互转换必须依靠工质的容积变化，因此闭口系能量方程清晰地反映了热能与机械能相互转换的基本原理和关系，因而称之为热力学第一定律基本表达式。 第二章 热力学第一定律 计算时应注意公式的使用条件和单位，以及功量、热量的正负
10、号。例： 空气向真空绝热膨胀，求 t2。解：选整个容器为闭口系, 由热wuq q0，w0由由 ucV tt0， t2t1 u0思考：思考：能否由 2 1 d vpw代入热 方程式求 t2? 2727第二章 热力学第一定律稳定流动系统能量方程 2.2828 工程上许多热力装置在工作过程中常伴随着工质的流进流出，如：气轮机、压气机、锅炉、换热器及空调机等，当设备处于正常稳定工况运行时，这些热力系统都可视为稳定流动系统（稳流系）。 第二章 热力学第一定律气轮机 mmm21 0sydE或 constsyE constQWsconst(1) 稳定流动系统条件2929第二章 热力学第一定律 轴功：通过机轴
11、对外界输出的机械功，记作Ws 。 在进口处，为使工质流入系统，外界必须对流入的工质作功, 以克服系统的内阻力, 此功称为推动（进）功。 111111pushddVpxApW111111dd vpmvmp3030(2) 轴功、流动功第二章 热力学第一定律m kg工质： 111111pushVpvpmW1 kg工质： 111pushvpw（注意此处dV与W中不同）3131同理，出口处系统对1 kg工质所作的推动功为：222pushvpw第二章 热力学第一定律 进出口处推动功的代数和称为流动功，记作Wf。所以，流动功可表示为： )(1122fpvvpvpw3232 流动功是维持工质流动所必需的，通常
12、是由泵或风机等加给被输送工质的，是随工质的流动而向前方移动的机械能，它不是工质本身具有的储存能，只有在工质流动时才出现。 第二章 热力学第一定律设 dmmmm2112111121mgzmcUmeE22222221mgzmcUmeE3333根据能量守恒原理： 进入系统的能量流出系统的能量 系统总储能的增量(3) 稳定流动系统能量方程（热 I 解析式）第二章 热力学第一定律即 sy222s111)()(EVpEWVpEQ( (适用于一般开口系) )3434对稳流系： 0syEs122122111222s111222)()(21)()()()(WzzmgccmVpUVpUWVpEVpEQ令 HUpV
13、，称为焓。对1kg工质，比焓：pvuh第二章 热力学第一定律对微元过程：sdddWzmgcmchmQ或 sdddwzgcchq各式使用条件：稳定流动、任何过程、任意工质。 122122212,zzzccchhh式中:3535s221WzmgcmHQ或s221wzgchq稳流能量方程式（普遍适用）则 第二章 热力学第一定律 在稳定流动系统能量方程中，工质宏观动能、宏观位能的变化及轴功都是机械能，在技术上都可被用于对外界作功，因此称之为技术功Wt （wt） 。 技术功wt 技术上可利用的功 (宏观机械能) s2t21wzgcw当 0212c， stww 引入技术功后，稳流能量方程可表达为 tWHQ
14、twhq0 zg时： 3636第二章 热力学第一定律各种功量的关系 3. 闭口系和稳流系能量方程的形式不同，但本质是相同的或等价的。都描述的是一定量的工质在热力过程中的能量转换关系。 工质在稳定流动过程中同样是一个膨胀过程。虽然开口系的边界为刚性边界，过程中系统的总容积不发生变化，但是，沿工质流程的流通截面是递增的。因此，系统与外界交换功的方式和闭口系不同，工质所作的膨胀功是隐含的。3737第二章 热力学第一定律由 tt)(wpvuwhqwuq)(tpvww或 2211t)(vpvpwpvww对可逆过程：2 1 2 1 t)(d d pvvpw2 1 2 1 2 1 d d d pvvpvp2
15、 1 d pv3838第二章 热力学第一定律对 m kg 工质： 2 1 td pVW可逆过程技术功如图示阴影面积。 可逆过程稳流能量方程式：2 1 d pVHQpVHQdd或 2 1 d pvhqpvhqdd 使用条件：稳流、可逆。3939第二章 热力学第一定律 因此，在稳流系中，隐含的膨胀功等于流动功和技术功之和。即一部分膨胀功用于提供工质流动所需的流动功，一部分用于增加工质的宏观动能和宏观位能，其余部分才对外输出轴功。 所以膨胀功是简单可压缩系热变功的源泉，稳流系中所有机械能的总和等于膨胀功。即tfs221)(wwwzgcpvw4040第二章 热力学第一定律焓 4.比焓 ：简称焓。 h
16、也是状态参数。 h 可表示为任意两个独立的状态参数的函数。 如：hf（p , T） 4141J)(pVUH焓的定义式为J/kg)(pvuh第二章 热力学第一定律 在开口系中，随工质流动而携带的总能量包括工质的总储能 e 和推动功 pv。 在有些流动情况下，工质的宏观动能和重力位能为零或忽略不计，但热力学能和推动功是必定存在的，所以说焓是流动工质携带的基本能量。而宏观动能和重力位能是外部储存能，与工质的状态无关，因此也可将 h 看作流动工质所携带的总能量中取决于热力状态的那部分能量。 对于理想气体：)(gTfTRupvuh4242第二章 热力学第一定律焓的物理意义4343 不论对非流动工质还是流
17、动工质，焓都是状 态参数； 对流动工质，h 是随工质流动时携带的取决于热力状态的那部分能量（或基本能量）。第二章 热力学第一定律 叶轮式机械、喷管、节流阀等通常作绝热处理u 叶轮式机械的外表面通常绝热较好；u 热交换面积较小、或工质迅速流过系统；u 系统与外界的温差很小等。44442-5 稳流能量方程式应用举例 1.简化工程实际问题的几点原则第二章 热力学第一定律4545除如喷管、扩压管等设备外，一般设备的进出口动、位能差都可以忽略不计。如果闭口系中工质的容积没有变化，则容积功为零；如果开口系中没有叶片、转轴类的作功部件，其轴功为零。第二章 热力学第一定律应用举例 2.(1) 燃烧室简化： 燃
18、烧过程等压、稳流； 将燃烧过程视为外部热源加热，忽略化学变化； 忽略燃料质量，将燃气视为空气。由 s221wzgchq 0sw02c0 zg hq4646第二章 热力学第一定律简化： 近似视为绝热。 忽略动位能变化。 0 q0212c0 zg 21shhhw4747(2) 汽轮机、压气机第二章 热力学第一定律例1 绝热封闭的气缸中装有不可压缩流体, 对活塞加压，使流体压力从 0.2 MPa 提高到 3 MPa, 试问: 活塞是否对流体作功? 流体的热力学能和焓变化多少? 解: 选闭口系 V0 W0，活塞对流体未做功W0，Q0 0UVVpVpVH66108 . 210)2 . 03( )( H
19、U （pV） 由 WUQ4848第二章 热力学第一定律例2 某活塞式氮气压缩机，压缩前氮气的参数分别为：p1=0.1Mpa，v1=0.88 m3/kg；压缩后 p2=1.0 Mpa， v2=0.16 m3/kg，压缩过程中比热力学能增加180 kJ/kg，同时向外放热 60kJ/kg，压气机每分钟生产氮气18 kg，试求: 压缩过程对每千克氮气所作的功； 生产每千克压缩氮气所需的功； 带动此压气机至少要多大的电动机?4949第二章 热力学第一定律解解 ： 活塞式压气机的工作过程包括进气、压缩和排气三个过程，压缩过程中，进排气阀均关闭，所以应选闭口系，能量方程为 q=u+w)kJ/kg(2401
20、8060uqw 要生产出压缩空气，压气机的进排气阀必须周期性地开闭，可近似看作稳流系，则能量方程为 s221wzgchq5050第二章 热力学第一定律 3661122111222s10)88. 0101 . 016. 0101 (240)()()(vpvpuqvpuvpuqhqw312 kJ/kg （负号表示压缩机耗功） 0212c0 zg swhq5151第二章 热力学第一定律 带动此压缩机所需的电动机理论耗功率为 Nmws18312/6093.6 kW 实际情况应考虑不可逆压缩过程耗功（相对效率）、电机带动压缩机时的传动损失（传动效率）、以及机械结构本身相对运动的摩擦损失（机械效率），最后
21、还要考虑可能发生超负荷情况，选配电机时再增加10-12%.5252第二章 热力学第一定律 讨论： 本题求解过程说明了正确确定系统的重要性， 分析问题不同, 系统选取不同, 能量方程不同; 在使用能量方程分析计算时, 注意单位的统一和功量、热量的正负号。5353第二章 热力学第一定律 例3: 某蒸汽轮机进、出口处参数为p1=9 MPa，t1=500 ，c1=140 m/s，p2=5 kPa，t2=50 ，c2=50 m/s，出口比进口降低12 m，每 1kg 蒸汽经汽轮机的散热损失为15 kJ/kg。试求： 单位质量蒸汽对外输出的轴功; 不计进出口动能差时对输出功的影响; 不计进出口位能差时对输
22、出功的影响; 不计散热损失时对输出功的影响; 若蒸汽流量为50 t/h, 汽轮机的功率多大?5454第二章 热力学第一定律解: 选稳流系，由稳流系能量方程 swzgChq221)()(21)(1521122122122ZZgcchhzgchqws由水蒸气表可查得： h1=3385 kJ/kg， h2=2593 kJ/kg5555第二章 热力学第一定律 kJ/kg67.78510)12(10)14050(21)25933385(153322gws%088. 1212sssEwcwwk %15. 0sssEwZgwwp5656第二章 热力学第一定律 不计动、位能差及散热损失时所得轴功的相对偏差很小，其影响可以忽略。 N= wsG=785.67(50/3.6)=10912 （kW）%91. 1sssqwqww5757第二章 热力学第一定律作业：作业：2.2，2.9，2.125858
