1、1理论力学总结2第10章要求l定点运动刚体的任意有限位移,可以绕通过固定点的某一轴经过一次转动来实现。l定点运动刚体有限位移的顺序不可交换.l定点运动刚体无限小位移的顺序可交换.l定点运动刚体的角位移不能用矢量表示,但无穷小角位移可以用矢量表示。l定点运动刚体的角速度角加速度可以用矢量表示。l了解欧拉运动学方程.l了解欧拉动力学方程.l自转进动章动概念.定性理论3l定点运动刚体上点的速度和加速度公式应用;l能计算定点运动刚体的动量矩;l能计算定点运动刚体的动能;l能计算陀螺力矩;l能求解与例10-1和例10-2相同题型的问题。l对高速自转的陀螺,其对定点的动量矩近似为定量方面第10章要求ozJ
2、L4陀螺近似理论陀 螺:满足条件 的定点运动刚体。xyJJ一、陀螺规则进动的条件问题性质:已知运动,求力。0()cosozzeJJJM即:,方向沿节线.oconstM陀螺规则进动的基本公式:已知运动 力精确结果xyz x y zo50()cosozzeJJJM即:,方向沿节线.oconstM陀螺规则进动的基本公式:已知运动 力二、莱沙尔(Henri Resal)定理在定系中:ooddtLM定理:刚体对固定点 o 的动量矩 的端点的速度,等于作用于该刚体的所有外力对同一点的主矩.oL精确结果6三、陀螺近似理论0()cosozzeJJJM如果:则:0()cosozzeJJJM zJ如果:090则也
3、有:0()cosozzeJJJM zJ7四、陀螺近似理论的莱沙尔解释相对于定系:a()axyzijkxxyyzzJJJoLijk()exeyzzJJJijk则当刚体作规则进动时,的矢端划出一圆。oLxyz x y zo90ozzJJLkoezJJL8当刚体作规则进动时,的矢端划出一圆。oLxyz zooLddtooLLddtoooLML由莱沙尔定理:zJoL zJoM0()cosozzeJJJM与精确解比较:oezJJL zJoM()(90)9Cmg例:如图所示,已知质量为m的定点运动陀螺做规则进动(0为常量),其质心C到球铰链O的距离为L,该陀螺对质量对称轴z的转动惯量为 J,且以 绕 z
4、轴高速旋转,z 轴与 轴的夹角为 .求:陀螺的进动角速度 、铰链 O 的约束力在铅垂方向的分量 和水平方向的分量 F 的大小。要求:画出受力图、加速度图;给出解题基本理论和基本步骤。1zNF解:1.取陀螺研究;2.受力分析:NFF3.由动量矩定理:12sinsinJmgL14.由动量定理(质心运动定理):0NFmg21sinmLF2110zABd0例:质量为 m 半径为 R 的均质薄圆盘以匀角速度 绕水平轴 AB 转动,AB 轴通过光滑球铰 A 与铅垂轴 z 相连接,如图示。若 AB 轴的长度为 d=3R 且不计其质量,圆盘作规则进动,求水平轴 AB 绕铅垂轴 z 的进动角速度大小 以及球铰链
5、 A 水平方向的约束力的大小 .=_;=_。00ABFABF0()cosozzeJJJM陀螺规则进动的基本公式:已知运动 力精确结果当:0(1)90(2)ozJM11例:确定一个正方体在空间的位置需要_个独立的参数。A:3;B:4;C:5;D:6.例:在光滑水平面上运动的刚性球的自由度是_。A:3;B:4;C:5;D:6.12例:如图所示,定点运动的圆锥在水平固定圆盘上纯滚动。若圆锥底面中心点 D 作匀速圆周运动,则该圆锥的角速度矢量 与角加速度矢量 的关系是_。A:平行于;B:垂直于;C:为零矢量;D:为非零矢量。A:平行于AC;B:垂直于AC且平行于AB;C:垂直于ABC三点确定的平面;D
6、:不能确定。例:如图所示,定点运动的圆锥在水平固定圆盘上纯滚动。若圆锥底面中心点 D 作匀速圆周运动,AC 为圆锥与圆盘接触的母线。在图示瞬时,C 点的加速度矢量 的方向_。Ca14例:如图所示,具有固定点 A 的圆锥在固定的圆盘上纯滚动,圆锥的顶角为90,母线长为 L,已知圆锥底面中心点 D 作匀速圆周运动,其速度为 v,方向垂直平面 ABC 向外。求圆锥的角速度、角加速度 和圆锥底面上最高点 B 的加速度 的大小。=_,=_,=_。BaBa:自转角速度:进动角速度16例:若定点运动刚体角速度矢量 的大小为非零常量,其方向始终变化,则该刚体的角加速度矢量 可能是_。D:为非零常矢量。A:;0
7、B:;,0 C:;,0 例:图示薄圆盘半径为 R,求M点的速度 、转动加速度和向轴加速度 的大小。MvRaNaoMaOMv 0()OM 0OM 0MvR0()NMav2200NaR 00()0ROMa 00RaR例:图示薄圆盘半径为 R,求M点的速度 、转动加速度和向轴加速度 的大小。MvRaNaMMaBMv RBMa aMv19OA例:正棱长为 L 的正方体形绕 O 点作定点运动,已知在图示瞬时该刚体的角速度 与角加速度 ,求该瞬时正方体上顶点 A 的转动加速度的大小 和向轴加速度的大小 .=_;=_ARaARaANaANa20例:正方形刚体绕 O 点作定点运动,已知在图示瞬时其上 A、B两
8、点的速度方向,如图所示,则此时该刚体角速度矢量 平行于_。A:A、B 两点连线;B:平行于 Oz 轴;C:平行于 Oy 轴;D:平行于 Ox 轴。OxyzABAvBv21A:只能确定其角速度矢量所在平面;B:能求角速度的大小和方向;C:能求角加速度的大小和方向;D:能求刚体对定点的动量矩大小和方向。OzABAvBv例:已知质量为 m 棱长为 L 的正方形刚体绕 O 点作定点运动,已知在图示瞬时其顶点 A、B两点速度矢量满足关系式(垂直于 OAB 平面)方向,且 .根据已知条件,能求刚体的哪些物理量?AB vvAuv xyijABOAOBvv,xy 22A:一定能够;B:一定不能够;C:不一定能
9、够。例:若刚体绕 O 点作定点转动,已知某瞬时其上 A、B 两点的速度分别为 和 ,且大小均不为零。若 O、A、B 三点均不重合,则_该刚体的角速度。BvAv原因:若 O、A、B 三点共线。23例:不论刚体作什么运动,刚体上任意两点的速度在两点连线上的投影_。A:一定相等;B:一定不相等;C:不一定相等。例:如图所示,圆盘以匀角速度 绕 CD 轴转动,框架以匀角速度 绕铅垂轴转动。则该定点运动圆盘 角速度的大小 =_(方向画在图上),角加速度的大小 =_(方向画在图上)。1z24221z1zz125例:如图所示,半径为 R 的圆盘以匀角速度 绕框架上的CD 轴转动,框架以匀角速度 绕铅垂轴 A
10、B 转动。求:圆盘在图示位置的最高点速度的大小 v,该点的向轴加速度的大小 和转动加速度的大小 。v=_;=_;=_。1zNaNaRaRa26例:如图所示,圆盘相对正方形框架 ABCD 以匀角速度 绕 BC 轴转动,正方形框架以匀角速度 绕 AB 轴转动。求该圆盘的绝对角速度 的大小和绝对角加速度 的大小。=_;=_。00227例:如图所示,圆盘相对正方形框架 ABCD 以匀角速度每分钟绕 BC 轴转动 2 周,正方形框架以匀角速度每分钟绕 AB 轴转动 2 周。求该圆盘的动能及对 B 点的动量矩。2 2rad/s602 2rad/s60=45=0212zJmR221()42xyBCJJmRm
11、28例:匀角速度定轴转动刚体在运动过程中,其_等物理量一定为常量。A:相对质心的动量矩;B:动能;C:动量;D:对转轴的动量矩。原因:动量和动量矩是矢量。29Cmg例:如图所示,定点运动陀螺做规则进动(即该陀螺的自转角速度 和进动角速度 的大小不变,且对称轴 z 与铅垂轴 的夹角 不变),则该陀螺在运动过程中,其_保持不变。1z21A:相对 O 点的动量矩;B:动能;C:动量;D:相对 轴的动量矩。1zE:相对 z 轴的动量矩。30例:质心在转轴上的定轴转动刚体,当其角速度不为零时,该刚体对质心的动量矩矢量_。A:一定平行于转轴;B:一定不平行于转轴;C:不一定平行于转轴。31例:如图所示,圆
12、柱固连在水平轴 上,并以匀角速度 绕该轴转动,同时框架以匀角速度 绕铅垂轴 CO 转动。其中:x,y,z 是圆柱上关于 点的三个相互垂直的惯量主轴,且圆柱对这三根轴的转动惯量分别为 .则该瞬时圆柱对 点的动量矩:12OO3O3O,xyzJJJ x z y xJ3_ _ _OLijkcoszJsinyJ32例:如图所示,正方形框架以匀角速度 绕水平轴 AB 转动,质量为 m 半径为 R 的均质圆盘 M 以匀角速度 绕正方形框架上的CD 轴转动。且 ,CD 轴到轴承 A、B 的距离皆为 l.若正方形框架和轴 AB 的质量不计,求框架运动到铅垂平面内时,圆盘产生的陀螺力矩的大小 ;以及作用在轴承上的
13、约束力的大小 =_;=_。00gMgMAFAFAF2012gMMR201142AFMRMgl题10-14:题10-17:与例10-2类似。题10-18:求维持图示运动所需的 x=?Am gBm g动量矩:212oBm RLoL0ooddtLL由动量矩定理:()ooddtLMF2012BBAm Rm gdm gxx35第9、11章要求l能够利用拉格朗日方程(含第一类)列写系统的动力学方程;l能计算广义力;l能给出拉格朗日方程的首次积分,并能利用初始条件计算积分常数;l能计算单自由度系统微振动的固有频率,了解共振概念;l能根据初条件计算振动的振幅与初相位;l了解两类拉格朗日方程的应用场合。gAB6
14、.质量为 m 的质点可在半径为 R 的圆环内运动,圆环以常角速度 绕 AB 轴作定轴转动,如图所示。为质点的广义坐标,此时质点的动能可表示成 ,其中 (i=0,1,2)为广义速度的 i 次齐函数。求:210TTTTiT2_T 1_T 0_T 2211()(sin)22Tm Rm R21()2m R021(sin)2m R例:质量为m半径为R的均质圆盘在水平地面上纯滚动,长为L质量为m的均质杆AB用光滑铰链与圆盘连接,系统在铅垂平面内运动,系统的广义坐标如图所示。不计空气阻力和摩擦。求:xABgmgm(1)用系统的广义坐标和广义速度给出系统的动能 T 和势能 V(杆在铅垂位置时为势能零点);(2
15、)若初始时,杆位于铅垂位置。=0,圆盘中心A点的速度为u,杆的角速度为零。试给出系统拉格朗日方程的首次积分并确定积分常数。要求:给出解题的基本理论和基本步骤。xABg例:滑块与均质圆盘用杆 AB 铰接在铅垂平面内运动,系统的广义坐标如图所示,其中 AB 杆长为 l,圆盘半径为 R,各物件质量均为 m .不计所有摩擦。求:(1)用系统的广义坐标和广义速度给出系统的动能 T 和势能 V (杆在铅垂位置时为势能零点);(2)若初始时,杆位于铅垂位置 ,滑块的速度为u,方向水平向右;圆盘的角速度为 ,转向逆时针。试给出系统拉格朗日方程的首次积分并确定积分常数。000,00 xABg例:AB 杆长 l,
16、圆盘半径 R,各物件质量均为m.不计所有摩擦。(1)给出系统的动能 T 和势能 V (杆铅垂时势能取零);222222222111cossin22222411cossin24llTmxmxmlmxllmR(1 cos)(1 cos)2lVmgmgl xABg(1)若初始时,杆位于铅垂位置。=0,滑块的速度为u,方向水平向右;圆盘的角速度为。,转向逆时针。试给出系统拉格朗日方程的首次积分并确定积分常数。222222222111cossin22222411cossin24(1 cos)(1 cos)2llLTVmxmxmlmxllmRlmgmgl222222222111cossin22222411
17、cossin24(1 cos)(1 cos)2llLTVmxmxmlmxllmRlmgmgl有首次积分:12LcxLcTVE1coscos2lmxm xm xlc2212mRc确定积分常数:1coscos2lmxm xm xlc2212mRc222222222111cossin22222411cossin24(1 cos)(1 cos)2llmxmxmlmxllmRlmgmglE初始 ,滑块速度 u 向右;圆盘角速度 逆时针。0000,01cmumumu22012cmR222220111102224EmumumumR例:系统在铅垂平面内运动。系统的广义坐标如图所示,其中AB杆长 l,圆盘半径
18、R,各物件质量均为 m.不计所有摩擦。求:(1)用系统的广义坐标和广义速度给出系统的动能 T 和势能 V(杆在铅垂位置时为势能零点);(2)若初始时,杆位于铅垂位置 ,滑块的速度为u,方向水平向右;两圆盘的角速度均为 ,转向逆时针。试给出系统拉格朗日方程的首次积分并确定积分常数。000,00 xABg(1 cos)(1 cos)2lVmgmgl2222222222211 122 211cossin2222411cossin24TmxmrllmxmlmxllmR xABg123LcxLcLcTVE45解:(1)以整体为研究对象;gm(2)受力分析和运动分析(3)利用动力学普遍方程:AogB30P
19、例:系质量为 m 长为 L 的均质杆 OA 和质量为 m 长为 2L 的均质杆 AB 用光滑柱铰连接并悬挂于 O 点,AB 杆的 B 端放在光滑水平面上。若系统初始静止,OA 杆铅垂,在铰链 A 上作用一水平推力 P,求初始时 AB 杆和 OA 杆的角加速度的大小 和 。ABOAgmABOAtBABAaaaBaAa0AB46AogB30Pgmgm加惯性力2OALm2112OAmLOAmL取虚位移Ar(3)利用动力学普遍方程:21102212AAOAAOAOAArmLPrrmLmLrL34OAPmL例:在同一铅垂面内运动的两个相同的均质杆OA和AB用铰链O和A连接,如图所示。各杆长为l,由水平位
20、置无初速释放,求释放的初瞬时两杆的角加速度。解:(1)对初始位置时的系统做受力分析,并加上惯性力,设初始瞬时两杆的角加速度均为顺钟向。OAAB,2IOAOAlFm(),2IABOAABlFml21,3IOAOAMml2112IABABMmlIOAFIOAMIABFIABMmgmgIOAFIOAMIABFIABMmgmg(2)取两杆的转角 和 为广义坐标。OAAB(3)取虚位移0,0ABOAAB022ABIABABIABABllWmgFMIOAFIOAMIABFIABMmgmgOA(3)取虚位移0,0OAAB02OAIOAOAOAIABOAlWmgMmg lFl 93,77OAABggll F例
21、:初始静止,求两杆的角加速度。例:拉格朗日方程的循环积分反映的是质点系的_。A:某个广义动量守恒;B:广义能量守恒。例:二自由度线性振动系统的固有频率与系统的_ 有关。A:广义质量;B:广义刚度;C:初始位置;D:初始速度。例:单自由度线性振动系统的振动周期与_有关。A:广义质量;B:广义刚度;C:初始位置;D:初始速度。1km2k2k例:图示系统的等效弹簧刚度系数k*=_。例:图示系统的固有频率 =_。212kk212kkmAog例:长为 l 质量为 m 的均质杆 OA 用光滑柱铰链悬挂在 o 点,下端与刚度系数为 k 的水平弹簧连接,杆铅垂时弹簧为原长。求系统在平衡位置附近作微幅摆动的动力
22、学方程_。221 12 3Tml21()(1 cos)22lVk lmg2211()22 2lk lmg2211032mlklmglAog例:长为 l 质量为 m 的均质杆 OA 用光滑柱铰链悬挂在 o 点,下端与刚度系数为 k 的水平弹簧连接,杆铅垂时弹簧为原长。求系统在平衡位置附近作微幅摆动的固有频率 =_。2211032mlklmgl221213klmglml例:质量为 m 半径为 R 的均质圆盘可绕其中心水平轴 O 作定轴转动,质量为 m 的滑块 A 与圆盘通过铰链用长为 R 的无质量杆 AB 连接,不计所有摩擦,系统在铅垂面内运动,求系统在静平衡位置附近作微幅振动的固有频率 =_。o
23、ABg2221 11(2 sin)2 22TmRmR 221 12 2mR2(1 cos)VmgR2122mgR例:已知 m,OA=AB=L,求系统微振动固有频率 xoABg)cos1(4)sin632(212222 mglVmlmlT232mlm lgmk6 4kmglAOkkG题11-24:已知:曲柄OA匀速转动,求受迫振动方程。oexrx解:(1)取位置坐标。axaerxxxAOkkGU c阻尼力:aFcx cosexlt0stlry题11-27:已知 ,求 B 的振动方程.11sinydxloy解:取相对位移 y 为坐标,静平衡位置 o 为原点.LTV2211122m yyky10dm
24、 yykydt21sinmykymymdvvtll 题11-27:已知 ,求 B 的振动方程.11sinydxloy解:取绝对位移 y 为坐标,静平衡位置o为原点.LTV2211122myk yy10myk yy1mykykysinkdvtl习题6-2:图示滑块A在光滑的水平槽中运动,弹簧的刚度系数为k,杆AB长度为 l,小球大小不计。设在力偶M作用下杆 AB 的运动规律为 =t,试求滑块 A 的运动微分方程。习题9-13:建立质点的运动微分方程,并求维持圆环匀角速转动所需的转矩 M。例:对于具有定常约束的质点系,其动能可以表示成_。210:;ATTTT2:;BTT21:;CTTT10:DTTT其中:为广义速度的 i 次齐函数(i=0,1,2)。iT例:对于具有定常约束的质点系,其动能可以表示成_的函数。A:广义速度;B:广义坐标;C:时间 t。例:第二类拉格朗日方程用于研究具有_ 质点系的力学问题。A:完整约束;B:定常约束;C:非完整约束;D:非定常约束。例:若质量-阻尼-弹簧系统的动力学方程为:则其稳态振动的振幅与下列哪些因素有关?A:系统参数 m,c,k;C:外激励频率 ;D:系统运动的初始条件。B:外激励幅值 ;maxFmaxsinmxcxkxFt