1、第三章第三章 相变热质交换原理相变热质交换原理2下面我们即将遇到的是有相变的对流换热，也称之为下面我们即将遇到的是有相变的对流换热，也称之为相变换热相变换热，目前涉及的是，目前涉及的是凝结凝结换热和换热和沸腾沸腾换热两种。换热两种。相变热质交换的相变热质交换的特点特点：由于有潜热释放和相变过程：由于有潜热释放和相变过程的复杂性，因此，目前，工程上也只能助于经验公的复杂性，因此，目前，工程上也只能助于经验公式和实验关联式。式和实验关联式。空调用制冷系统中的冷凝器和蒸发器，都属于有相变空调用制冷系统中的冷凝器和蒸发器，都属于有相变的热质交换设备。由于在相变过程中进行的是以潜热的热质交换设备。由于在
2、相变过程中进行的是以潜热为主的全热交换，所以与无相变的传递过程相比，具为主的全热交换，所以与无相变的传递过程相比，具有高的多的热质交换强度，也可以说相变过程本身就有高的多的热质交换强度，也可以说相变过程本身就是传递过程的一种强化。是传递过程的一种强化。33.1 沸腾换热沸腾换热 做饭做饭 蒸汽锅炉蒸汽锅炉 许多其它的工业过程许多其它的工业过程1 生活中的例子生活中的例子2定义定义：a 沸腾：沸腾：工质内部形成大量气泡并由液态转换到气态的一工质内部形成大量气泡并由液态转换到气态的一种剧烈的汽化过程种剧烈的汽化过程 b 沸腾换热：沸腾换热：指工质通过气泡运动带走热量，并使其冷却指工质通过气泡运动带
3、走热量，并使其冷却的一种传热方式的一种传热方式3 分类分类沸腾的分类很多，书中仅介绍了常见的沸腾的分类很多，书中仅介绍了常见的大容器大容器沸腾沸腾(池内沸腾池内沸腾)和和强制对流沸腾强制对流沸腾，每种又分为，每种又分为过冷沸腾过冷沸腾和和饱和沸腾饱和沸腾。3.1.1 沸腾换热现象及分析沸腾换热现象及分析4a 大容器沸腾大容器沸腾(池内沸腾池内沸腾)：加热壁面沉浸在具有自由表面的加热壁面沉浸在具有自由表面的液体中所发生的沸腾；液体中所发生的沸腾；b 强制对流沸腾：强制对流沸腾强制对流沸腾：强制对流沸腾加热表面加热表面Heated SurfaceLiquidflowBubble flowSlug
4、flowAnnular flowMist flow54 汽泡动力学简介汽泡动力学简介 (1)汽泡的成长过程汽泡的成长过程 实验表明，通常情况下，沸腾时汽泡只发生在加热面的某实验表明，通常情况下，沸腾时汽泡只发生在加热面的某些点，而不是整个加热面上，这些产生气泡的点被称为些点，而不是整个加热面上，这些产生气泡的点被称为汽汽化核心化核心，较普遍的看法认为，壁面上的凹穴和裂缝易残留，较普遍的看法认为，壁面上的凹穴和裂缝易残留气体，是最好的汽化核心，如图所示。气体，是最好的汽化核心，如图所示。c 过冷沸腾：过冷沸腾：指液体主流尚未达到饱和温度，即处于过冷状指液体主流尚未达到饱和温度，即处于过冷状态，而
5、壁面上开始产生气泡，称之为过冷沸腾态，而壁面上开始产生气泡，称之为过冷沸腾d 饱和沸腾：饱和沸腾：液体主体温度达到饱和温度，而壁面温度高于液体主体温度达到饱和温度，而壁面温度高于饱和温度所发生的沸腾，称之为饱和沸腾饱和温度所发生的沸腾，称之为饱和沸腾6(2)汽泡的存在条件汽泡的存在条件 汽泡半径汽泡半径R必须满足下列条件才能存必须满足下列条件才能存活活(克拉贝龙方程克拉贝龙方程)(2minswvsttrTRR式中：式中：表面张力，表面张力，N/m；r 汽化潜热，汽化潜热，J/kg v 蒸汽密度，蒸汽密度，kg/m3；tw 壁面温度，壁面温度，C ts 对应压力下的饱和温度，对应压力下的饱和温度
6、，C可见，可见，(tw ts),Rmin 同一加热面上，称为汽化核同一加热面上，称为汽化核心的凹穴数量增加心的凹穴数量增加 汽化核心数增加汽化核心数增加 换热增强换热增强78910115 大容器饱和沸腾曲线：大容器饱和沸腾曲线：表征了大容器饱和沸腾的全部过程，表征了大容器饱和沸腾的全部过程，共包括共包括4个换热规律不同的阶段：个换热规律不同的阶段：自然对流、核态沸腾、过渡沸自然对流、核态沸腾、过渡沸腾腾和和稳定膜态沸腾稳定膜态沸腾，如图所示：，如图所示：qmaxqmin1213几点说明：几点说明：（1）上述热流密度的峰值）上述热流密度的峰值qmax 有重大意义，称为临界热流有重大意义，称为临界
7、热流密度，亦称烧毁点。一般用核态沸腾转折点密度，亦称烧毁点。一般用核态沸腾转折点DNB作为作为监视接近监视接近qmax的警戒。这一点对热流密度可控和温度的警戒。这一点对热流密度可控和温度可控的两种情况都非常重要。可控的两种情况都非常重要。（2）对稳定膜态沸腾，因为热量必须穿过的是热阻较大的）对稳定膜态沸腾，因为热量必须穿过的是热阻较大的汽膜，所以换热系数比凝结小得多。汽膜，所以换热系数比凝结小得多。143.1.2 沸腾换热计算式沸腾换热计算式沸腾换热也是对流换热的一种，因此，牛顿冷却公式仍沸腾换热也是对流换热的一种，因此，牛顿冷却公式仍然适用，即然适用，即thtthqsw)(但对于沸腾换热的但
8、对于沸腾换热的h h却又许多不同的计算公式却又许多不同的计算公式（1）大容器饱和核态沸腾大容器饱和核态沸腾 影响核态沸腾的因素主要是过热度和汽化核心数，而影响核态沸腾的因素主要是过热度和汽化核心数，而汽化核心数受表面材料、表面状况、压力等因素的支配，汽化核心数受表面材料、表面状况、压力等因素的支配，所以沸腾换热的情况液比较复杂，导致了各计算公式分歧所以沸腾换热的情况液比较复杂，导致了各计算公式分歧较大。目前存在两种计算是，一种是针对某一种液体，另较大。目前存在两种计算是，一种是针对某一种液体，另一种是广泛适用于各种液体的。一种是广泛适用于各种液体的。1516为此，书中分别推荐了两个计算式为此，
9、书中分别推荐了两个计算式（1 1）对于水的大容器饱和核态沸腾，教材推荐适用米海）对于水的大容器饱和核态沸腾，教材推荐适用米海 耶夫公式，压力范围：耶夫公式，压力范围：10105 54 4 10106 6 Pa Pa5.033.21ptCh0.53.3310.1224()CWm NK按按 thq15.07.02pqCh 0.30.30.1520.5335()CWmNK17（2）罗森诺公式）罗森诺公式广泛适用的强制对流换热公式广泛适用的强制对流换热公式既然沸腾换热也属于对流换热，那么，既然沸腾换热也属于对流换热，那么，st=f(Re,Pr)也应该也应该适用。罗森诺正是在这种思路下，通过大量实验得出
10、了如下实适用。罗森诺正是在这种思路下，通过大量实验得出了如下实验关联式：验关联式：slwlCStPrRe33.01式中，式中，r 汽化潜热；汽化潜热；Cpl 饱和液体的比定压热容饱和液体的比定压热容 g 重力加速度重力加速度 l 饱和液体的动力粘度饱和液体的动力粘度 Cwl 取决于加热表面液体取决于加热表面液体 组合情况的经验常数组合情况的经验常数(表表3-1)q 沸腾传热的热流密度沸腾传热的热流密度 s 经验指数，水经验指数，水s=1,否则，否则，s=1.7tCrNuStplPrRe)(RevllgrqllpllCPr18上式可以改写为：上式可以改写为：321Pr)(slwlplvllrCt
11、Cgrq可见，可见，因此，尽管有时上述计算公式得到的，因此，尽管有时上述计算公式得到的q与实与实验值的偏差高达验值的偏差高达 100，但已知，但已知q计算计算 时，则可以将偏差时，则可以将偏差缩小到缩小到 33。这一点在辐射换热中更为明显。计算时必须谨。这一点在辐射换热中更为明显。计算时必须谨慎处理热流密度。慎处理热流密度。3tqt制冷介质的库珀公式制冷介质的库珀公式0.670.50.550.330.66(lg)90/()0.120.21lg()mrrrpmhCqMppCWmKmR193 大容器膜态沸腾的关联式大容器膜态沸腾的关联式（1）横管的膜态沸腾）横管的膜态沸腾413)()(62.0sw
12、vvvlvttdgrh式中，除了式中，除了r 和和 l 的值由饱和温度的值由饱和温度 ts 决定外，其余物性均决定外，其余物性均以平均温度以平均温度 tm(twts)/2 为定性温度，特征长度为管为定性温度，特征长度为管子外径子外径d,如果加热表面为球面，则上式中的系数如果加热表面为球面，则上式中的系数0.62改改为为0.672 大容器沸腾的临界热流密度大容器沸腾的临界热流密度书中推荐适用如下经验公式：书中推荐适用如下经验公式：4121max)(24vlvgrq20勃洛姆来建议采用如下超越方程来计算：勃洛姆来建议采用如下超越方程来计算：343434rchhhswswrTTTTh)(44其中：其
13、中：（2）考虑热辐射作用）考虑热辐射作用由于膜态换热时，壁面温度一般较高，因此，有必要考虑由于膜态换热时，壁面温度一般较高，因此，有必要考虑热辐射换热的影响，它的影响有两部分，一是直接增加了热辐射换热的影响，它的影响有两部分，一是直接增加了换热量，另一个是增大了汽膜厚度，从而减少了换热量。换热量，另一个是增大了汽膜厚度，从而减少了换热量。因此，必须综合考虑热辐射效应。因此，必须综合考虑热辐射效应。215 制冷剂的管内沸腾制冷剂的管内沸腾肋管大于光管肋管大于光管管束大于单管管束大于单管物性参数的影响物性参数的影响含油杂质的影响含油杂质的影响4 制冷剂水平管束外大空间的沸腾放热制冷剂水平管束外大空
14、间的沸腾放热立管立管水平管水平管对流换热区对流换热区沫态沸腾区沫态沸腾区223.1.3 3.1.3 影响沸腾换热的因素影响沸腾换热的因素沸腾换热是我们学过的换热现象中最复杂的，影响因素也沸腾换热是我们学过的换热现象中最复杂的，影响因素也最多，由于我们只学习了大容器沸腾换热，因此，影响因最多，由于我们只学习了大容器沸腾换热，因此，影响因素也只针对大容器沸腾换热。素也只针对大容器沸腾换热。1 不凝结气体不凝结气体 对膜状凝结换热的影响？对膜状凝结换热的影响？与膜状凝结换热不同，液体中的不凝结气体会使沸腾换热与膜状凝结换热不同，液体中的不凝结气体会使沸腾换热得到某种程度的强化得到某种程度的强化2 2
15、 过冷度过冷度 只影响过冷沸腾，不影响饱和沸腾，因自然对流换热时，只影响过冷沸腾，不影响饱和沸腾，因自然对流换热时，因此，过冷会强化换热。，因此，过冷会强化换热。nfwtth)(233 液位高度液位高度 当传热表面上的液位足够高当传热表面上的液位足够高时，沸腾换热表面传热系数时，沸腾换热表面传热系数与液位高度无关。但当液位与液位高度无关。但当液位降低到一定值时，表面传热降低到一定值时，表面传热系数会明显地随液系数会明显地随液 位的降位的降低而升高低而升高(临界液位临界液位)。图中介质为一个图中介质为一个 大气压下的水大气压下的水4 重力加速度重力加速度 随着航空航天技术的发展，随着航空航天技术
16、的发展，超重力和微重力条件下的超重力和微重力条件下的 传热规律得到蓬勃发展，传热规律得到蓬勃发展，但目前还远没到成熟的地但目前还远没到成熟的地 步，就现有的成果表明：步，就现有的成果表明：24 从从0.1 100 9.8 m/s2 的范围内，的范围内，g对核态沸腾换热规律没有影对核态沸腾换热规律没有影响，但对自然对流换热有影响，由于响，但对自然对流换热有影响，由于 因此，因此，g Nu 换热加强。换热加强。23tlgGrnCNuPr)(Re5 沸腾表面的结构沸腾表面的结构 沸腾表面上的微笑凹坑最容易产生汽化核心，因此，凹坑多，沸腾表面上的微笑凹坑最容易产生汽化核心，因此，凹坑多，汽化核心多，换
17、热就会得到强化。近几十年来的强化沸腾换热汽化核心多，换热就会得到强化。近几十年来的强化沸腾换热的研究主要是增加表面凹坑。目前有两种常用的手段：的研究主要是增加表面凹坑。目前有两种常用的手段：(1)用用烧结、钎焊、火焰喷涂、电离沉积等物理与化学手段在换烧结、钎焊、火焰喷涂、电离沉积等物理与化学手段在换热表面上形成多孔结构。热表面上形成多孔结构。(2)机械加工方法。机械加工方法。2526作业273-2 3-2 凝结换热凝结换热凝结换热的凝结换热的关键点关键点凝结可能以不同的形式发生，膜状凝结和珠状凝结凝结可能以不同的形式发生，膜状凝结和珠状凝结冷凝物相当于增加了热量进一步传递的热阻冷凝物相当于增加
18、了热量进一步传递的热阻层流和湍流膜状凝结换热的实验关联式层流和湍流膜状凝结换热的实验关联式影响膜状凝结换热的因素影响膜状凝结换热的因素会分析竖壁和横管的换热过程，及会分析竖壁和横管的换热过程，及NusseltNusselt膜状凝结理论膜状凝结理论凝结换热实例凝结换热实例 家用冷水管壁、空调中的冷凝器家用冷水管壁、空调中的冷凝器 寒冷冬天窗户上的冰花、眼镜寒冷冬天窗户上的冰花、眼镜 许多其他的工业应用过程许多其他的工业应用过程281 凝结过程凝结过程 膜状凝结膜状凝结沿整个壁面形成一层薄膜，并且在重沿整个壁面形成一层薄膜，并且在重力的作用下流动，凝结放出的汽化潜力的作用下流动，凝结放出的汽化潜热
19、必须通过液膜，因此，液膜厚度直热必须通过液膜，因此，液膜厚度直接影响了热量传递。接影响了热量传递。珠状凝结珠状凝结当凝结液体不能很好的浸润壁面时，则在壁当凝结液体不能很好的浸润壁面时，则在壁面上形成许多小液珠，此时壁面的部分表面面上形成许多小液珠，此时壁面的部分表面与蒸汽直接接触，因此，换热速率远大于膜与蒸汽直接接触，因此，换热速率远大于膜状凝结（可能大几倍，甚至一个数量级）状凝结（可能大几倍，甚至一个数量级）gswttgswtt293031虽然珠状凝结换热远大于膜状凝结，但可惜的是，珠状凝虽然珠状凝结换热远大于膜状凝结，但可惜的是，珠状凝结很难保持，因此，大多数工程中遇到的凝结换热大多属结很
20、难保持，因此，大多数工程中遇到的凝结换热大多属于膜状凝结，因此，设计计算以膜状凝结为依据。于膜状凝结，因此，设计计算以膜状凝结为依据。2 2 纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析纯净饱和蒸汽层流膜状凝结换热的分析1916年，年，Nusselt提出的简单膜状凝结换热分析是近代膜状提出的简单膜状凝结换热分析是近代膜状凝结理论和传热分析的基础。自凝结理论和传热分析的基础。自1916年以来，各种修正或年以来，各种修正或发展都是针对发展都是针对Nusselt分析的限制性假设而进行了，并形成分析的限制性假设而进行了，并形成了各种实用的计算方法。所以，我们首先得了解了各种实用的计算方法。所以，我们首先得了解N
21、usselt对对纯净饱和蒸汽膜状凝结换热的分析。纯净饱和蒸汽膜状凝结换热的分析。假定假定：1）常物性；）常物性；2）蒸气静止；）蒸气静止；3）液膜的惯性力忽略；）液膜的惯性力忽略；4）气液界面上无温差，即液膜温度等于饱和温度；）气液界面上无温差，即液膜温度等于饱和温度；5）膜）膜内温度线性分布，即热量转移只有导热；内温度线性分布，即热量转移只有导热；6）液膜的过冷度）液膜的过冷度忽略；忽略；7）忽略蒸汽密度；）忽略蒸汽密度；8）液膜表面平整无波动）液膜表面平整无波动32 凝结换热中的重要参数凝结换热中的重要参数 蒸汽的饱和温度与壁面温度之差（蒸汽的饱和温度与壁面温度之差（t ts s -t-t
22、w w）汽化潜热汽化潜热 r r 特征尺度特征尺度 其他标准的热物理性质，如动力粘度、导热系数、其他标准的热物理性质，如动力粘度、导热系数、比热容等比热容等33g)(xm t(y)u(y)Thermal boundary layersVelocity boundary layersswtt微元控制体边界层微分方程组：边界层微分方程组：2222)(0ytaytvxtuyugdxdpyuvxuuyvxullll下脚标下脚标 l 表示液相表示液相x34考虑（考虑（3）液膜的惯性力忽略）液膜的惯性力忽略 2222)(0ytaytvxtuyugdxdpyuvxuuyvxullll0)(yuvxuul考虑
23、（考虑（5）膜内温度线性分布，即热量转移只有导热膜内温度线性分布，即热量转移只有导热 考虑（考虑（7）忽）忽略蒸汽密度略蒸汽密度0dxdp0ytvxtu002222ytayuglll只有只有u u 和和 t t 两个未知量，于两个未知量，于是，上面得方程组化简为：是，上面得方程组化简为：35边界条件：边界条件：swttyuyttuy ,0dd 0,0时，时，1/4llsw2l4(tt)xgr 求解上面方程可得：求解上面方程可得：(1)(1)液膜厚度液膜厚度定性温度：定性温度：2wsmttt注意：注意：r r 按按 t ts s 确定确定36(2)(2)局部对流换热系数局部对流换热系数1/423
24、llxlswgrh4(tt)x sw(tttC)整个竖壁的平均表面传热系数整个竖壁的平均表面传热系数1/423lllVx0lswgr1hh dx0.943ll(tt)(3)修正：实验表明，由于液膜表面波动，凝结换热得到强修正：实验表明，由于液膜表面波动，凝结换热得到强 化，因此，实验值比上述得理论值高化，因此，实验值比上述得理论值高20左右左右1/423llVlswgrh1.13l(tt)修正后：修正后：定性温度：定性温度：2wsmttt注意：注意：r 按按 ts 确定确定371)(wspttcrJa时，惯性力项和液膜过冷度时，惯性力项和液膜过冷度的影响均可忽略。的影响均可忽略。对于对于倾斜壁
25、倾斜壁，则用，则用 gsingsin 代替以上各式中的代替以上各式中的 g g 即可即可另外，除了对波动的修正外，其他假设也有人做了相关的另外，除了对波动的修正外，其他假设也有人做了相关的研究，如当研究，如当 并且，雅各布并且，雅各布1Pr(4)(4)水平圆管水平圆管努塞尔的理论分析可推广到水平圆管及球表面上的层流努塞尔的理论分析可推广到水平圆管及球表面上的层流膜状凝结膜状凝结1/423llHlswgrh0.729d(tt)1/423llSlswgrh0.826d(tt)式中：下标式中：下标“H”H”表示水平管，表示水平管，“S”S”表示球表示球;d;d 为水为水 平管或球的直径。平管或球的直
26、径。定性温度与前面的公式相同定性温度与前面的公式相同38横管与竖管的对流换热系数之比：横管与竖管的对流换热系数之比：4177.0dlhhVgHg3 3 边界层内的流态边界层内的流态20Re 1600Rec无波动层流无波动层流有波动层流有波动层流湍流湍流凝结液体流动也分层流和湍流，并凝结液体流动也分层流和湍流，并且其判断依据仍然是且其判断依据仍然是ReRe，elduRe式中：式中：u ul l 为为 x=lx=l 处液膜层的平均流速；处液膜层的平均流速；de de 为该截面处液膜层的当量直径。为该截面处液膜层的当量直径。39如图如图由热平衡由热平衡所以所以对水平管，用对水平管，用 代替上式中的代
27、替上式中的 即可。即可。ecd4A/P4b/b4lml4u4qReswmlh(tt)lrqsw4hl(tt)Rerdl横管一般都处于层流状态横管一般都处于层流状态宽度为1m的截面上凝结液的质量流量404 4 湍流膜状凝结换热湍流膜状凝结换热液膜从层流转变为湍流的临界雷诺数可定为液膜从层流转变为湍流的临界雷诺数可定为1600。横管因。横管因直径较小，实践上均在层流范围。直径较小，实践上均在层流范围。对湍流液膜，除了靠近壁面的层流底层仍依靠导热来传递对湍流液膜，除了靠近壁面的层流底层仍依靠导热来传递热量外，层流底层之外以湍流传递为主，换热大为增强热量外，层流底层之外以湍流传递为主，换热大为增强对对
28、竖壁的湍流凝结换热竖壁的湍流凝结换热，其沿整个壁面的，其沿整个壁面的平均表面传热平均表面传热系数系数计算式为：计算式为：ccltxxhhh1ll式中：式中：hl 为层流段的传热系数；为层流段的传热系数；ht 为湍流段的传热系数；为湍流段的传热系数；xc 为层流转变为湍流时转折点的高度为层流转变为湍流时转折点的高度 l 为竖壁的总高度为竖壁的总高度411/31/41/23/4wssReNuGaPr58 Pr(Re253)9200Pr利用上面思想，整理的实验关联式：利用上面思想，整理的实验关联式：式中：式中：。除。除 用壁温用壁温 计算外，其余物理量的定性温度均为计算外，其余物理量的定性温度均为N
29、 uhl/;32Gagl/wPrwtst。423.2.3 3.2.3 影响膜状凝结的因素影响膜状凝结的因素 工程实际中所发生的膜状凝结过程往往比较复杂，受各种工程实际中所发生的膜状凝结过程往往比较复杂，受各种因素的影响。因素的影响。1.1.不凝结气体不凝结气体 不凝结气体增加了传递过程的阻力，同时使饱和温度下不凝结气体增加了传递过程的阻力，同时使饱和温度下 降，减小了凝结的驱动力降，减小了凝结的驱动力ht。2.2.蒸气流速蒸气流速 流速较高时，蒸气流对液膜表面产生模型的粘滞应力。流速较高时，蒸气流对液膜表面产生模型的粘滞应力。如果蒸气流动与液膜向下的流动同向时，使液膜拉薄，如果蒸气流动与液膜向
30、下的流动同向时，使液膜拉薄，增大；反之使增大；反之使 减小。减小。h43 4.4.液膜过冷度及温度分布的非线性液膜过冷度及温度分布的非线性 如果考虑过冷度及温度分布的实际情况，要用下式如果考虑过冷度及温度分布的实际情况，要用下式代替代替 计算公式中的计算公式中的 ，5.5.管子排数管子排数 管束的几何布置、流体物性都会影响凝结换热。管束的几何布置、流体物性都会影响凝结换热。前面推导的横管凝结换热的公式只适用于单根横管。前面推导的横管凝结换热的公式只适用于单根横管。rpswrr0.68c(tt)3.3.过热蒸气过热蒸气 要考虑过热蒸气与饱和液的焓差。要考虑过热蒸气与饱和液的焓差。44 6.6.管
31、内冷凝管内冷凝 此时换热与蒸气的流速关系很大。此时换热与蒸气的流速关系很大。蒸气流速低蒸气流速低时，凝结液主要在管子底部，蒸气则位于时，凝结液主要在管子底部，蒸气则位于 管子上半部。管子上半部。流速较高流速较高时，形成环状流动，凝结液均匀分布在管子时，形成环状流动，凝结液均匀分布在管子 四周，中心为蒸气核。四周，中心为蒸气核。45 7.凝结表面的几何形状凝结表面的几何形状n强化凝结换热的原则是强化凝结换热的原则是尽量减薄粘滞在换热表尽量减薄粘滞在换热表面上的液膜的厚度。面上的液膜的厚度。n可用各种带有尖峰可用各种带有尖峰 的表面使在其上冷的表面使在其上冷 凝的液膜拉薄，或凝的液膜拉薄，或 者使已凝结的液体者使已凝结的液体 尽快从换热表面上尽快从换热表面上 排泄掉。排泄掉。4647制冷剂的冷凝放热制冷剂的冷凝放热 n制冷设备中发生的一般为膜状凝结，液膜层的热阻是冷凝放热的主要热阻。n 制冷剂的冷凝向题可分为以下几类：1）制冷剂在管壁与平板壁上的冷凝放热；2）水平管束上的冷凝放热；3）蒸汽在水平肋管表面上的冷凝；4）制冷剂在水平管内的冷凝。484950515253
