1、1、 晶体：晶面有规则、对称配置，具有长程有序特点的固体。 非晶体：在凝结过程中不经过结晶（即有序化）的阶段，原子的排列为长程无序的固体。2、常见的几种晶格结构：简单立方晶格、体心立方晶格、面心立方晶格、六角密排晶格、金刚石晶格结构、NaCl晶格结构、CsCl晶格结构、ZnS晶格结构。3、晶格中最小的重复单元为 原胞。4、简单晶格中，某一个原胞只包含一个原子，所有的原子在几何位置和化学性质上是完全等价的。简单立方晶格、体心立方晶格和面心立方晶格均为简单晶格。5、几种简单晶格的原胞基矢及原胞的体积。简单立方晶格原胞的体积a3 .面心立方晶格原胞的体积a3/4，体心立方晶格原胞的体积a3/2。6、
2、复式晶格包含两种或两种以上的等价原子（或离子）。常见的复式晶格有六角密排晶格、金刚石晶格、NaCl晶格、CsCl晶格、ZnS晶格结构。7、维格纳塞茨原胞：由某一个格点为中心，做出其与最近格点和次近格点连线的中垂面，这些中垂面所包围的空间为维格纳塞茨原胞。8、实际晶格 = 布拉伐格子（理解） + 基元（理解）即布拉伐格子是一种数学上的抽象，是点在空间中周期性的规则排列，当我们以同样的方式把一组原子（也可以只是一个）安置在每个布拉伐格子的格点上，就构成了晶格。9、理解晶列、晶向，会确定晶向指数；晶列：布拉伐格子的格点可以看成分布在一系列相互平行的直线系上，这些直线系称为晶列。晶向：每一个晶列定义了
3、一个方向，称为晶向。10、会确定晶面指数密勒指数密勒指数：某一晶面分别在三个晶轴上的截距的倒数的互质整数比称为此晶面的密勒指数。11、由完全相同的一种原子构成的格子，格子中只有一个原子，称为布拉伐格子。满足 关系的为基矢由构成的格子，称作 倒格子。 由若干个布拉伐格子相套而成的格子，叫做 复式格子。其原胞中有两个以上的原子。12、按宏观对称的结构划分，晶体分属于7大晶系，共14种布拉伐格子。第二章 固体的结合1、一般固体的结合可以概括为 离子性结合、共价结合、金属性结合和范德瓦尔结合四种基本形式。3、原子结合成晶体时，原子的价电子产生重新分布，从而产生不同的结合力，分析离子性结合、共价结合、金
4、属性结合和范德瓦尔结合力的特点。离子性结合：正、负离子之间靠库仑吸引力作用而相互靠近，当靠近到一定程度时，由于泡利不相容原理，两个离子的闭合壳层的电子云的交叠产生强大的排斥力。当排斥力和吸引力相互平衡时，形成稳定的离子晶体；共价性结合：靠两个原子各贡献一个电子，形成所谓的共价键；金属性结合：组成晶体时，每个原子的最外层电子为所有原子共有，因此在结合成金属晶体时，失去了最外层（价）电子的原子实“沉浸”在由价电子组成的“电子云”中。在这种情况下，电子和原子实之间存在库仑作用，体积越小，电子云密度越高，库仑相互作用的库仑能愈低，表现为原子聚合起来的作用。范德瓦耳斯结合：惰性元素最外层的电子为8个，具
5、有球对称的稳定封闭结构。但在某一瞬时由于正、负电中心不重合而使原子呈现出瞬时偶极矩，这就会使其它原子产生感应极矩。非极性分子晶体就是依靠这瞬时偶极矩的作用而结合的。第三章 晶格振动与晶体的热学性质2、在晶体中存在不同频率的振动模式，称为 晶格振动。晶格振动的能量量子称为 声子。即晶格振动可以用 声子来描述，声子 可以被激发，也可以湮灭。3、由N个原子组成的一维单原子链，其振动模为_N_支格波；4、由N个原子组成的一维双原子链，其振动模为_2N_支格波；5、晶体由N个原胞构成，每个原胞中有L个原子，则晶体共有_3LN_支格波。6、声子的角频率为，声子的能量和动量表示为和。7、什么是固体比热的德拜
6、模型？ 简述其计算结果的意义。 德拜提出以连续介质的弹性波来代表格波，将布拉伐晶格看作是各向同性的连续介质，有1个纵波和2个独立的横波。计算结果表明低温极限下： 与温度的3次方成正比。温度愈低，德拜近似愈好，说明在温度很低时，只有长波格波的激发是主要的。记住公式 （3-142） （3-144）实验结果表明：在低温下，金属的热容电子对热容量的贡献； 晶格振动对热容量的贡献第四章 能带理论1、布洛赫定理及其证明 在周期性势场中运动的电子，波函数有如下形式 且证明：平移对称算符 (1) 在直角坐标系中：晶体中单电子哈密顿量 具有晶格周期性。 平移对称操作算符与哈密顿算符是对易的。由于对易的算符有共同
7、的本征函数，所以如果波函数是的本征函数，那么也一定是算符的本征函数。(3) 根据平移特点 可得到即由周期性边界条件根据上式可得到同理可得：这样的本征值取下列形式引入矢量式中为晶格三个倒格基矢，由于， -布洛赫定理 ,2、一维周期势场中电子的波函数满足布洛赫定理。如果晶格常数为a，电子的波函数为（1）（2）（3）（4），求电子在这些态中的波矢。解：根据布洛赫定理一维情形布洛赫定理1） 电子的波函数 电子的波矢 2） 电子的波函数 电子的波矢 3） 电子的波函数 电子的波矢 4） 电子的波函数 电子的波矢3、根据能带理论简述金属、半导体和绝缘体的导电性对于金属：电子在能带中的填充可以形成不满带，即
8、导带，因此它们一般是导体。对于半导体：从能带结构来看与绝缘体的相似，但半导体禁带宽度较绝缘体的窄，依靠热激发即可以将满带中的电子激发到导带中，因而具有导电能力。对于绝缘体：价电子刚好填满了许可的能带，形成满带。导带和价带之间存在一个很宽的禁带，所以在电场的作用下没有电流产生。4、简述近自由电子近似模型、方法和所得到的主要结论。 答：考虑金属中电子受到粒子周期性势场的作用，假定周期性势场的起伏较小。作为零级近似，可以用势场的平均值代替离子产生的势场：周期性势场的起伏量作为微扰来处理。当两个由相互自由的矩阵元状态和的零级能量相等时，一级修正波函数和二级能量修正趋于无穷大。 即或者，在布里渊区的边界
9、处能量发生突变，形成一系列的能带。 5、简述紧束缚近似模型的思想和主要结论。 答：紧束缚近似方法的思想电子在一个原子（格点）附近时主要受到该原子势场的作用，而将其它原子（格点）势场的作用看作是微扰，将晶体中电子的波函数近似看成原子轨道波函数的线性组合，这样可以得到原子能级和晶体中能带之间的关系。 一个原子能级i对应一个能带不同的原子能级对应不同的能带。当原子形成固体后，形成了一系列的能带。 能量较低的能级对应内层电子，其轨道较小，原子之间内层电子的波函数相互重叠较少，所以对应的能带较窄。 能量较高的能级对应外层电子，其轨道较大，原子之间外层电子的波函数相互重叠较多，所以对应的能带较宽。6、第7
10、节：自由电子或近自由电子能态密度公式（4-75）费米面的相关知识，如费米波失、费米能量、费米速度、费米动量等。（ P220-221 ） (4-75)自由电子的费米面是个球面,这个球面的半径为费米波失。即：费米速度 费米动量 第六章 金属电子论1、能态密度公式：即公式（4-75）2、 (6-27)电子热容量= （6-28）晶格热容量 3、在低温下金属钾的摩尔热容量的实验结果可以写成: 如果一个摩尔的金属钾有N=61023个电子,求（1）钾的费米温度；（2）费米面上的能态密度；（3）德拜温度。（第二问没找到答案）解：（1）一摩尔的电子对热容的贡献 与实验结果比较 费米温度 德拜定律 与实验结果比较
11、 德拜温度4、从电子热容量子理论简述金属中的电子对固体热容的贡献。 答:在量子理论中大多数电子的能量远远低于费米能量，由于受到泡利原理的限制不能参与热激发，只有在附近约 范围内电子参与热激发，对金属的热容量有贡献。计算结果表明电子的热容量与温度一次方成正比。 5、为什么温度较高时可以不考虑电子对固体热容量的贡献？ 答：在量子理论中大多数电子的能量远远低于费米能量，由于受到泡利原理的限制不能参与热激发，只有在 附近约 范围内电子参与热激发，对金属的热容量有贡献。在一般温度下晶格振动的热容量要比电子的热容量大得多；在温度较高下，热容量基本是一个常数。 6、为什么温度较低时可以必须考虑电子对固体热容
12、量的贡献？ 答：在低温范围下，晶格振动的热容量按温度的3次方趋于零，而电子的热容量与温度1次方成正比，随温度下降变化比较缓慢，此时电子的热容量可以和晶格振动的热容量相比较不能忽略。7、为什么在绝对零度时金属中的电子仍然具有较高的能量？ 答：温度T=0时：电子的平均能量(平均动能)：，电子仍具有相当大的平均能量。因为电子必须满足泡利不相容原理，每个能量状态上只能容许两个自旋相反的电子。这样所有的电子不可能都填充在最低能量状态。几个练习题1. 原胞中有p个原子，那么在晶体中 3 支声学波和 3P-3 支光学波。2. 面心立方晶格原胞的体积为 立方单元的1/4（或a3/4） ；其第一布里渊区的体积为
13、 323/a3。3. 金刚石晶体是_复式_晶格，由两个 面心立方结构 的子晶格沿空间对角线位移1/4的长度套构而成。4. 由完全相同的一种原子构成的格子，格子中只有一个原子，称为布拉伐格子以满足_ 关系的为基矢，由构成的格子，称为 倒格子。由若干个布拉伐格子相套而成的格子，称为 复式格子。其原胞中有 2个 以上的原子。5. 金属的线度为L，一维运动的自由电子波函数为_；能量为_；波矢的取值_（n为整数）6. 自由电子气系统的费米能级为空间费米半径为_；电子的平均能量为。7. 温度为0K时，N个自由电子构成的三维自由电子气，体系的能量为 _。作业题1.3、证明：面心立方的倒格子是体心立方；体心立
14、方的倒格子是面心立方。证明：（1）面心立方的正格子基矢（固体物理学原胞基矢）：由倒格子基矢的定义：，同理可得：即面心立方的倒格子基矢与体心立方的正格基矢相同。所以，面心立方的倒格子是体心立方。（2）体心立方的正格子基矢（固体物理学原胞基矢）：由倒格子基矢的定义：，同理可得：即体心立方的倒格子基矢与面心立方的正格基矢相同。所以，体心立方的倒格子是面心立方。1.5、证明倒格子矢量垂直于密勒指数为的晶面系。证明：因为，利用，容易证明所以，倒格子矢量垂直于密勒指数为的晶面系。1.6、对于简单立方晶格，证明密勒指数为的晶面系，面间距满足：，其中为立方边长；并说明面指数简单的晶面，其面密度较大，容易解理。
15、解：简单立方晶格：，由倒格子基矢的定义：，倒格子基矢：倒格子矢量：，晶面族的面间距：面指数越简单的晶面，其晶面的间距越大，晶面上格点的密度越大，单位表面的能量越小，这样的晶面越容易解理。1.7写出体心立方和面心立方晶格结构中，最近邻和次近邻的原子数，若立方边长为a，写出最近邻和次近邻原子间距 解： 简立方 面心立方 体心立方最近邻数 6 12 8最近邻间距 a 次近邻数 12 6 6次近邻间距 a a1.8画体心立方和面心立方晶格结构的金属在 (100 )，(110)，(111)面上原子排列解： 体心立方 面心立方 1.9、画出立方晶格（111）面、（100）面、（110）面，并指出（111）
16、面与（100）面、（111）面与（110）面的交线的晶向。解：(111)面与(100)面的交线的AB，AB平移，A与O点重合，B点位矢：， (111)面与(100)面的交线的晶向，晶向指数。 (111)面与(110)面的交线的AB，将AB平移，A与原点O重合，B点位矢：，(111)面与(110)面的交线的晶向，晶向指数。2.1、两种一价离子组成的一维晶格的马德隆常数（）和库仑相互作用能，设离子的总数为。 解 设想一个由正负两种离子相间排列的无限长的离子键，取任一负离子作参考离子（这样马德隆常数中的正负号可以这样取，即遇正离子取正号，遇负离子取负号），用r表示相邻离子间的距离，于是有 前边的因子
17、2是因为存在着两个相等距离的离子，一个在参考离子左面，一个在其右面，故对一边求和后要乘2，马德隆常数为当X=1时，有 2.3、若一晶体的相互作用能可以表示为试求：（1）平衡间距；（2）结合能（单个原子的）；（3）体弹性模量；（4）若取，计算及的值。解：（1）平衡间距r0的计算晶体内能平衡条件，（2）单个原子的结合能，（3）体弹性模量晶体的体积，A为常数，N为原胞数目晶体内能由平衡条件，得体弹性模量（4）若取，3.6计算一维单原子链的频率分布函数解：设单原子链长度L= Na波矢取值 每个波矢的宽度 状态密度 dq间隔内的状态数 对应 , q,w 取值相同，dw间隔内的状态数目 一维单原子链色散关系 令 两边微分得到 代入一维单原子链的频率分布函数 3.11一维复式格子求（1），光学波，声学波。（2）相应声子能量是多少电子伏。（3）在300k时的平均声子数。（4）与相对应的电磁波波长在什么波段。解（1）， （2）（3）（4）1.1 设n为一个晶胞中的刚性原子，r表示刚性原子球半径，V表示晶胞体积，则（1）简单立方晶格，r取原子球相切时的半径。所以（2）体心立方晶格r取原子球相切时的半径（体对角线的1/4），所以（3）面心立方晶格所以（4）六角密排晶格所以（5）金刚石晶格所以
