1、 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 第九章第九章 固体材料的电子结构固体材料的电子结构与物理性能（二）与物理性能（二） 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 9.4 材料的光学性能材料的光学性能9.4.1 光的吸收与透射光的吸收与透射光子的能量为：光子的能量为：Eh hc光束照射到某种材料上时，将产生光的反射与折射、光的吸收与透射光束照射到某种材料上时，将产生光的反射与折射、光的吸收与透射不同的材料会有不同的光吸收行为不同的材料会有不同的光吸收行为金属中，因为价带与导带是重叠的，
2、之间没有空隙，因此不管入射光的能量金属中，因为价带与导带是重叠的，之间没有空隙，因此不管入射光的能量 h是多少是多少 ，电子都可以吸收它而跃迁到一个新的能态上去，所以金属能吸收，电子都可以吸收它而跃迁到一个新的能态上去，所以金属能吸收各种波长的光，因此金属是不透明的。各种波长的光，因此金属是不透明的。式中，式中，h为普克朗常数（为普克朗常数（6.621034J/s） ， 为光的频率；为光的频率；c为光速（为光速（3 108m/s)对大多数绝缘体材料对大多数绝缘体材料在价带与导带之间有大在价带与导带之间有大的能隙，电子不能获得的能隙，电子不能获得足够的能量逃逸出价带，足够的能量逃逸出价带，因此也
3、就不能发生吸收因此也就不能发生吸收 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 如果光子不与材料缺陷有交互作用，绝缘材料就是透明的，如玻璃、如果光子不与材料缺陷有交互作用，绝缘材料就是透明的，如玻璃、高纯度的结晶陶瓷和无定形聚合物都是这种情况。高纯度的结晶陶瓷和无定形聚合物都是这种情况。对半导体而言，其能隙小于绝缘体，如果是本征半导体，当入射的光对半导体而言，其能隙小于绝缘体，如果是本征半导体，当入射的光子能量大于能隙，价带中的电子就被激发到导带中去子能量大于能隙，价带中的电子就被激发到导带中去本征吸收本征吸收 如对硅和锗（能隙分别为如对硅和锗
4、（能隙分别为1.1eV和和0.7eV），较短波长的光（如可），较短波长的光（如可见光）不能透过，较长波长的光（如红外光）则可以透过。见光）不能透过，较长波长的光（如红外光）则可以透过。 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 对于掺杂半导体，只要光子的能量大于施主和受主的能级，就会产生吸收对于掺杂半导体，只要光子的能量大于施主和受主的能级，就会产生吸收 概括来说，绝缘体和半导体能透过长波长的光，因而是透明的，然而杂概括来说，绝缘体和半导体能透过长波长的光，因而是透明的，然而杂质和缺陷可减少光子的透过质和缺陷可减少光子的透过 一些杂质会产生施
5、主和受主的能级，另一些缺陷（气孔、晶界等）会使一些杂质会产生施主和受主的能级，另一些缺陷（气孔、晶界等）会使光子被散射，都会使材料变得不透明光子被散射，都会使材料变得不透明 结晶聚合物就比无定形聚合物更易吸收光子，因此是不透明的结晶聚合物就比无定形聚合物更易吸收光子，因此是不透明的 金属吸收光子后价带电子激发到导带，然后又立即回落到能量较低的稳金属吸收光子后价带电子激发到导带，然后又立即回落到能量较低的稳定态，并发射出与入射光相同波长的光子束，因此金属具有反光性定态，并发射出与入射光相同波长的光子束，因此金属具有反光性 即使是透明材料，入射光子束也会发生一些反射即使是透明材料，入射光子束也会发
6、生一些反射n 为折射率，折射率大的材料有为折射率，折射率大的材料有较大的反光性较大的反光性光束的反射率为：光束的反射率为：R = n n 12 100 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 9.4.2 材料的发光性能材料吸收外界能量后，其中部分能量以频率在可见光范围内向外发射发光固体在平衡态（稳态）下并不发光，只有外界以各种形式的能量使固体中的电子或空穴处于激发态后才可能有发光现象对于金属，价带和导带重叠，没有能隙，光吸收后发射光子的能量很小，其波长大于可见光的波长，因此不显发光现象对于一些陶瓷和半导体材料，能隙大小与可见光子能量相当，就
7、可产生发光 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 当价带和导带间有能隙为Eg，有外界激发源使价带中的电子跃迁到导带，电子在高能态不稳定，只停留很短的时间（108s左右）就自发地返回低能级的价带中，并相应地发出光子，其波长为： hc/ Eg，一旦外界激发源去除，发光现象很快消失之称为荧光另一类材料，含有杂质或缺陷，如ZnS中含有少量的铜、银、金，或ZnO中含有极微过量的Zn，微量杂质在能隙中引入施主能级，被激发到导带中的电子在返回价带之前先落入了施主能级并被俘获住停留一段较长时间，电子在逃脱这个陷阱之后才返回价带的低能级，并相应地放出光子，
8、其 hc/ (EgEd) 由于这种发光能持续一段较长时间，故称之为磷光 磷光和荧光的分界是激发源去除后，发光时间短于108s的为荧光，时间长于此的为磷光 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 图中图中A电子从电子从E2返回返回E1并放出一个光子并放出一个光子h E2E1，此即为此即为受激辐射受激辐射如果没有如果没有外界外界光子的作用，光子的作用，电子也可自发从高能级跃迁到低能级并产生辐射，此之为电子也可自发从高能级跃迁到低能级并产生辐射，此之为自发辐射自发辐射只有能量为只有能量为 h E2E1 的光子才能引起受激辐射，其特点是：的光子才能
9、引起受激辐射，其特点是：如果一个能量为如果一个能量为h 的光子引发了受激辐射，其产生的光子也是的光子引发了受激辐射，其产生的光子也是 h ，这样与原，这样与原来的一个光子一起就有了两个能量都是来的一个光子一起就有了两个能量都是 h 的光子，让这两个光子继续去引发，的光子，让这两个光子继续去引发，就可得到更多相同能量的光子就可得到更多相同能量的光子与普通光源不同，受激辐射光由入射光引发而产生，位相偏振等都与入射光相与普通光源不同，受激辐射光由入射光引发而产生，位相偏振等都与入射光相同，因此能有较好的相干性。同，因此能有较好的相干性。但在外界但在外界光子引发受激辐射的同时也发生吸收过程，且在通常情
10、况下外界光子光子引发受激辐射的同时也发生吸收过程，且在通常情况下外界光子被吸收的可能性更大，引发受激辐射的可能性则很小，此因处于低能态原子很多被吸收的可能性更大，引发受激辐射的可能性则很小，此因处于低能态原子很多关于激光（即受激发射光）关于激光（即受激发射光）材料在外界光子的作用下，电子从低能级E1跃迁到E2，此为光的吸收过程而原处于高能态的电子在外界光的作用下又返回低能级（图924）， 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 要维持连续不断的受激辐射，只有让高能级的原子数大于低能级的原子数，才可要维持连续不断的受激辐射，只有让高能级的原子
11、数大于低能级的原子数，才可使受激辐射的几率大于吸收几率使受激辐射的几率大于吸收几率产生激光的必要条件产生激光的必要条件粒子数反转粒子数反转实现粒子数反转不容易，因为外来光束使低能级原子激发到高能态，其在高能态实现粒子数反转不容易，因为外来光束使低能级原子激发到高能态，其在高能态只能维持只能维持108s左右，然后就自发迁回至低能态左右，然后就自发迁回至低能态后来人们发现有的氦氖氩以及稀有元素钕（后来人们发现有的氦氖氩以及稀有元素钕（Nd）、铬锰等，它们有特殊的亚稳）、铬锰等，它们有特殊的亚稳态能级，即原子在这种高能级上驻留较长时间而不发生跃迁，此即为实现粒子反态能级，即原子在这种高能级上驻留较长
12、时间而不发生跃迁，此即为实现粒子反转提供可能转提供可能右下图是右下图是Al2O3红宝石激光器中红宝石激光器中Cr的跃迁和受激辐射的能级变化，的跃迁和受激辐射的能级变化，E2即为其即为其亚稳态，在最初平衡态各能级的粒子数亚稳态，在最初平衡态各能级的粒子数 n1 n2 n3 ，在在E2能级的原子可维持较长时间（能级的原子可维持较长时间（3 103s），这样就可不断地把低能级（），这样就可不断地把低能级（E1）粒子）粒子搬到能级搬到能级E2上，最后达到了上，最后达到了n2n1，如此便产生了，如此便产生了激光，但还是短寿命和微弱的。激光，但还是短寿命和微弱的。经过光谐振器使光子不断增殖，最后产生很强的
13、经过光谐振器使光子不断增殖，最后产生很强的相位相同的单色光。相位相同的单色光。 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 9.5 材料的热学性能材料的热学性能 包括热容、热膨胀和热导包括热容、热膨胀和热导9.5.1 摩尔热容摩尔热容 1mol的材料温度升高的材料温度升高1或或1K所需要的热量，常以摩尔定压热容所需要的热量，常以摩尔定压热容cp 或或摩尔定容热容摩尔定容热容cv 表示表示实验证实，任何材料在较高温度时实验证实，任何材料在较高温度时cv 都趋于一个恒定值，都趋于一个恒定值，cv 3R25J mol1 K1 金属材料在室温以上其金属
14、材料在室温以上其cv就很快接就很快接近近3R 陶瓷材料则要在陶瓷材料则要在1000左右才趋于左右才趋于3R（右图）（右图） 只有在低温时材料的热容才很快地只有在低温时材料的热容才很快地降低降低材料的热容除以其摩尔质量，就是材料的热容除以其摩尔质量，就是材料的比热容材料的比热容金属材料可根据摩尔热容（金属材料可根据摩尔热容（cv 25J mol1 K1）计算其比热容）计算其比热容高温时金属和陶瓷材料的摩尔热高温时金属和陶瓷材料的摩尔热容无什么区别，材料的结构如位容无什么区别，材料的结构如位错密度、空位和晶粒大小都对摩错密度、空位和晶粒大小都对摩尔热容影响很小尔热容影响很小 材料科学基础 之之 第
15、第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 晶体中原子作热振动时，任一原子在偏离其平衡位置时都受到一回复力作用，其大小与位移成正比，即 F F K Kx x，因此可看作是简谐运动当一个原子作简谐运动，也会使相邻原子偏离其平衡位置，这种振动像弹性波一样在晶体内传播对每个原子，如忽略自由电子对比热容的贡献，其振动能量只是正离子的热振动造成把其看作一个谐振子晶体中如有晶体中如有N个原子，则点阵能量就是个原子，则点阵能量就是N个谐振子能量的总和个谐振子能量的总和简谐振子简谐振子可作三维振动，每个振动自由度的能量为kT 12kT位能位能12kT动能动能则总能量为 E(3N)(
16、kT)3NkT照定义，摩尔定容热容cv为：cv = 1nN3 nkdEdT3NAk 3R式中，k 是玻尔兹曼常数；n 是摩尔数；NA是阿伏加德罗常数；R 为气体常数杜隆珀替定律杜隆珀替定律表明任何固体的摩尔定容热容都是一常数，与物质的种类及温度无关，这与高温下实验结果一致，但温度较低时，则不符合此定律 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 9.5.2 热膨胀热膨胀双原子模型讨论热膨胀规律双原子模型讨论热膨胀规律设两个原子中的一个固定在原点，另一个原子的平衡位置为设两个原子中的一个固定在原点，另一个原子的平衡位置为 0（下图），离开平衡位置
17、的（下图），离开平衡位置的位移以位移以 表示，即位移后的位置为表示，即位移后的位置为 0 ，两个原子相互作用的势能为两个原子相互作用的势能为 u( )u ( 0 )如对如对 0 展开展开u ( )u ( 0 ) + 21 213 3式中式中 d3 ud 3 0 12此时的势能曲线此时的势能曲线(实线）就不再是对称的，实线）就不再是对称的，原子振荡时的平均位置不再是平衡位置原子振荡时的平均位置不再是平衡位置 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 随着温度的上升，振荡的增强随着温度的上升，振荡的增强向右方移到了，即增大了两原向右方移到了，即增
18、大了两原子间的距离，从而显示出热膨子间的距离，从而显示出热膨胀现象胀现象由此说明材料的热由此说明材料的热膨胀是由于原子的非简谐振动膨胀是由于原子的非简谐振动（从而是非线性振动）产生的。（从而是非线性振动）产生的。图图927还说明，如原子间的结合能大，则势能曲线的能谷越还说明，如原子间的结合能大，则势能曲线的能谷越低或势阱越深，即热膨胀就越困难，给定温度下的热膨胀系数低或势阱越深，即热膨胀就越困难，给定温度下的热膨胀系数就越小，就越小，材料的熔点是结合能大小的标志，熔点越高的金属，材料的熔点是结合能大小的标志，熔点越高的金属，其线膨胀系数其线膨胀系数 就越小就越小 材料科学基础 之之 第第 9
19、章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 材料的熔点是结合能大小的标志，熔点越高的金属，其线膨胀材料的熔点是结合能大小的标志，熔点越高的金属，其线膨胀系数系数 就越小（见图）就越小（见图） 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 9.5.3 导热性能导热性能热导率热导率 k 是材料传热速率的度量，有是材料传热速率的度量，有 kQA T是在温度梯度是在温度梯度 T/ 下每秒钟通过截面积下每秒钟通过截面积 A 传递热量传递热量 Q 的比例常数的比例常数（与扩散第一定律相似）（与扩散第一定律相似）金属中热的传导主要靠自由电子
20、，因此导热性与导电性有一定金属中热的传导主要靠自由电子，因此导热性与导电性有一定关系关系k TL 2.3108W K2式中，式中， 为电导率；为电导率；L 为洛伦兹常数为洛伦兹常数 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 金属中的点阵缺陷如空位位错、显微组织以及加工工艺也金属中的点阵缺陷如空位位错、显微组织以及加工工艺也会影响其导热性能如冷加工、固溶强化以及多相组织都会降会影响其导热性能如冷加工、固溶强化以及多相组织都会降低材料的导热性能低材料的导热性能在陶瓷及其他绝缘材料中，因为禁带能隙太大，电子不能在陶瓷及其他绝缘材料中，因为禁带能隙太
21、大，电子不能被激发到导带，因此被激发到导带，因此不能靠电子导热不能靠电子导热，这时主要靠声子来导，这时主要靠声子来导热，热，声子是晶格热振动时的量子化描述声子是晶格热振动时的量子化描述，在晶格的原子热振，在晶格的原子热振动时，其热能的吸收或传递都是靠一个个声子进行的，声子动时，其热能的吸收或传递都是靠一个个声子进行的，声子的能量为的能量为 h ， 是振动频率，因此许多陶瓷在高温时的导热是振动频率，因此许多陶瓷在高温时的导热性能有所改善性能有所改善对于半导体，其传热既对于半导体，其传热既依靠声子也依靠电子依靠声子也依靠电子，低温时声子，低温时声子是能的主要载体，而在高温时由于半导体的能隙变得小些
22、，是能的主要载体，而在高温时由于半导体的能隙变得小些，电子易获得足够的能量被激发到导带起传热作用，即半导体电子易获得足够的能量被激发到导带起传热作用，即半导体在高温时其热导率显著增加。在高温时其热导率显著增加。 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 声子用来描述晶格的简谐振动，是固体理论中很重要的一声子用来描述晶格的简谐振动，是固体理论中很重要的一个概念。按照量子力学，物体是由大量的原子构成，每种个概念。按照量子力学，物体是由大量的原子构成，每种原子又都含有原子核和电子，因此固体内存在原子核之间原子又都含有原子核和电子，因此固体内存在原子
23、核之间的相互作用、电子间的相互作用还有原子核与电子间的相的相互作用、电子间的相互作用还有原子核与电子间的相互作用。电子的运动规律可以用密度泛函理论得到，互作用。电子的运动规律可以用密度泛函理论得到，那么那么原子核的运动规律就用声子来描述原子核的运动规律就用声子来描述。当然这两个理论（密。当然这两个理论（密度泛函和声子）都是近似的，因为解析的严格解到目前为度泛函和声子）都是近似的，因为解析的严格解到目前为止还没有得到。而要严格的按照多体理论来描述这么大量止还没有得到。而要严格的按照多体理论来描述这么大量的原子和电子组成的系统，无论解析还是数值模拟都是一的原子和电子组成的系统，无论解析还是数值模拟
24、都是一个未知数。个未知数。 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 9.6 功能材料举例功能材料举例9.6.1 光导纤维光导纤维选用选用A族元族元素构成半导体化素构成半导体化合物如合物如GaAs、GaAlAs和和InGaAsP等等它们的能隙正好它们的能隙正好使发射的光子处使发射的光子处于可见光谱范围于可见光谱范围并留下空穴，当电子返回价带与空穴结合时，就产生一个能量与波长等同于并留下空穴，当电子返回价带与空穴结合时，就产生一个能量与波长等同于GaAs能隙的光子，这个光子又可使导带中的电子产生受激辐射，于是产生波长能隙的光子，这个光子又可使导
25、带中的电子产生受激辐射，于是产生波长与第一个光子同相的光子与第一个光子同相的光子该过程不断继续下去便造成放大的相干单色光束，在激光器的两端，一端是全反该过程不断继续下去便造成放大的相干单色光束，在激光器的两端，一端是全反射的镜面，一端可容许少量的激光束透过，以便作为采集的光信号射的镜面，一端可容许少量的激光束透过，以便作为采集的光信号在激光发射器，施加一电压时，即可使价带电子跃迁至导带，在激光发射器，施加一电压时，即可使价带电子跃迁至导带， 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 要使光学玻璃纤维能在长距离内要使光学玻璃纤维能在长距离内有效
26、地传输，玻璃有效地传输，玻璃必须非常透明必须非常透明，且不能有任何漏损，且不能有任何漏损因此光纤由两层折射率不同的玻因此光纤由两层折射率不同的玻璃纤维组成，且璃纤维组成，且芯部的材料的折芯部的材料的折射率要高于外层材料射率要高于外层材料，才不会使，才不会使光折射进入外层光纤。光折射进入外层光纤。但若两种玻璃的界面上折射率有但若两种玻璃的界面上折射率有突变时（右图突变时（右图a），光束在光纤），光束在光纤的行进中也有较多的剧烈转折，的行进中也有较多的剧烈转折，光束的传输路程要比光纤的实际长度大的多，导致信号的减弱并失真光束的传输路程要比光纤的实际长度大的多，导致信号的减弱并失真改进办法改进办法使
27、界面的折射率变化变得平缓使界面的折射率变化变得平缓，可使光束行进时也是逐渐改变方向可使光束行进时也是逐渐改变方向，减少了转折，亦即减少了行进的实际路程，减少了转折，亦即减少了行进的实际路程（图（图b）在芯部纤维表面上掺入在芯部纤维表面上掺入B2O3或或GeO2就可逐渐降低内表层的折射率就可逐渐降低内表层的折射率光子到达接收器的光子到达接收器的p-n结二极管时，即变成电信号并被放大结二极管时，即变成电信号并被放大此即信号接收，光此即信号接收，光学的无中继距离一般为学的无中继距离一般为3070公里公里，若采用掺稀土杂质的石英光纤制作的光纤激，若采用掺稀土杂质的石英光纤制作的光纤激光器，兼有放大作用
28、，并可解决损耗问题。光器，兼有放大作用，并可解决损耗问题。 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 9.6.2 磁性材料右图为磁滞回线，可表示对各种材料的磁性能要求 对变压器之类的软磁性材料，要有高的磁导率和高的磁饱和强度，而磁滞损耗（正比于磁滞回线围着的面积）和涡流损耗要小一般的硅钢片（Fe-Wsi 3）中的硅增加了磁化强度，也大大减小涡流损耗，尤其是经过冷扎与再结晶退火后，形成了UU板织构（100）001 ，即钢板内的晶体（100）001 与轧制方向平行，铁中最易磁化的方向就是 001 ，其相对磁导率r 比晶体任意排列时提高30倍近年来
29、采用金属玻璃片制作大铁心，因材料内部没有晶界、位错和晶体缺陷，磁畴只需在很小外磁场下就可运动，其磁损耗只有硅钢片的1/3。UU 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 计算机中的磁盘和磁带，要求快速存储信息，从而磁饱和度要低；磁性信息材料还要求能磁性信息材料还要求能快速去除信息，因而也要求低快速去除信息，因而也要求低的剩磁和矫顽力，因此整个磁的剩磁和矫顽力，因此整个磁滞回线呈小方形滞回线呈小方形用用Fe-WNi81.5%合金或一些铁氧化物合金或一些铁氧化物（铁氧体）来制作（铁氧体）来制作 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结
30、构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 硬磁材料要有高的剩磁、矫顽力和高的退磁能，其与磁滞回线硬磁材料要有高的剩磁、矫顽力和高的退磁能，其与磁滞回线的面积有关，常以第二象限的磁能积的面积有关，常以第二象限的磁能积 (BH)max 来度量来度量UU为了改善永久磁体的性能，应将材料处理成为了改善永久磁体的性能，应将材料处理成极细的晶粒，以至一个晶粒内只有一个磁畴极细的晶粒，以至一个晶粒内只有一个磁畴，没有了磁畴壁，磁畴间的界面就是晶界，没有了磁畴壁，磁畴间的界面就是晶界磁畴只能通过转动改变其位向，但这比磁畴磁畴只能通过转动改变其位向，但这比磁畴生长需要更大的能量生长需要更大的能量1960s用粉末
31、冶金研制出第一代稀土永磁材用粉末冶金研制出第一代稀土永磁材料料SmCo5，当时具有最高的永磁性能，当时具有最高的永磁性能1970s又研制出又研制出Sm2Co171983年美国通用电器公司生产出年美国通用电器公司生产出Nb-Fe-B合合金，由金，由Nb2-Fe14-B相、富相、富Nb相和富相和富B相组成，其中相组成，其中Nb2Fe14B是磁性能的主要是磁性能的主要来源，体积分数常为来源，体积分数常为8590，磁能积（，磁能积（BH）max达到达到400kJ m3因其原材料丰富，价格低廉，不含稀缺的钴，该第三代的稀土永磁材料得到因其原材料丰富，价格低廉，不含稀缺的钴，该第三代的稀土永磁材料得到了迅速发展。了迅速发展。 材料科学基础 之之 第第 9 章章 固体材料的电子结构与物理性能固体材料的电子结构与物理性能 本章要求 能带的概念，与能级的关系 常见金属能带(四种）结构特点，并会解释导电率,导电性 本征半导体，N型，P型的概念，P-N结的连接； 原子磁矩组成，抗磁体、顺磁体、铁磁体概念； 金属、玻璃等透明或不透明原因？金属不发光的原因；荧光、磷光的区分； 材料的摩尔热容大小情况。热膨胀系数与金属熔点
