1、电子版（第二版）电子版（第二版）1、雷达探测大气的基础雷达探测大气的基础：气象目标的散射作用气象目标的散射作用大气介质 云 滴降水粒子 大气气体分子大气介质折射指数分布不均随粒子的相态、几何形状、大小、电学特性而异2、散射现象 当电磁波传播遇到空气介质和云、雨质点时，入射的电磁波会从这些质点向四面八方传播相同频率电磁波 ，称散射现象。 目标物越多，散射也就越强. 大雨滴将比小雨滴产生更强的信号。WSR-88D Radar Imagery 3、散射特性4. 瑞利散射和米散射瑞利散射 1871年Rayligh推出散射公式，粒子直径和入射波长 d 的小球形粒子散射。 一般云滴、小雨滴对厘米波长的雷达
2、波的散射可看作瑞利散射米散射 1908年G.Mie 推出均匀介质圆粒子对平行波散射的函数表达式。粒子直径和入射波长 d 的大球形粒子散射。),(2iRSSs ),(RSSs2i),(),()sincoscos(2m1mr16),(222222464)sincoscos(2m1mr16RS),(RSS 2222224642i2iS量纲是面积iSS4S4iS2iSSSQPd),(Qd),(SPdA),(RSdASPiSSQ 粒子群的散射雷达探测时接收到的是一群粒子的散射之和雷达的总回波功率是否是各单个粒子的回波功率之和？雷达的总回波功率是否是各单个粒子的回波功率之和？ 实际观测发现：实际观测发现：
3、使用常规测雨雷达探测降水时，若信号没有经过视频积分处理，则在距离显示器上可以看到降水回波呈现不断涨落的脉动现象。在平面位置显示器上，由于这种涨落使得降水回波边缘显得模糊。造成降水回波涨落现象的原因是由于同时散射能量到天线处的许多降水粒子之间相对位置不断发生变化，从而使各降水粒子产生的回波到达天线的行程差也发生不规则的变化。在探测云时也有类似的现象，只是云的回波脉动要弱得多。 粒子群内部各粒子之间的无规则运动，使粒子群造成的瞬时回波功率会现出脉动性。那么，对于处在某一固定距离上具有一定滴谱分布的云、雨，就不能测得确定的回波功率瞬时值与它相对应，即粒子群造成的回波，不能简单地看作各个粒子单独产生的
4、回波的叠加。理论研究发现：只要对回波功率Pr取适当的时间平均值，它就有比较稳定的数值，而且在数值上等于每个粒子各自产生的回波功率的总和。21NrimiPE9. 9. 单个球形粒子的雷达截面单个球形粒子的雷达截面( (后向散射截面后向散射截面) ) 雷达天线接收到的只是粒子散射中返回雷达方向雷达天线接收到的只是粒子散射中返回雷达方向( (即即)的那一部分能量，这部分能量称为后向散射能量。因此，对探测的那一部分能量，这部分能量称为后向散射能量。因此，对探测云、雨等有意义的是粒子的后向散射。云、雨等有意义的是粒子的后向散射。 对于普遍的球形粒子，根据米氏散射理论，其后向散射对于普遍的球形粒子，根据米
5、氏散射理论，其后向散射函数函数对于小球形粒子，根据瑞利散射理论，其后向散射函数对于小球形粒子，根据瑞利散射理论，其后向散射函数2211( )|( 1) (21)()|4nnnnnabk 462242161( )|2rmm 经过距离R散射到天线处的散射能流密度 假设散射粒子向四周作球面波形式的各向同性散射，并以符号表示总散射功率与入射波能流密度之比，即雷达截面或引入的意义：以入射波能流密度乘上雷达截面，得到一个散射粒子的总散射功率；当散射粒子以这个总功率作各向同性散射时，散射到天线处的功率密度正好等于该粒子在天线处造成的实际的后向散射能流密度。 雷达截面的大小反映了粒子所造成的后向散射的大小。2
6、( )( )isSSR 24siSRS4( ) 雷达截面的具体函数形式：对于普遍的球形粒子对于普遍的球形粒子小球形粒子小球形粒子2221|( 1)(21)()|nnnnrnab5625622242426411|22rmDmmm10. 10. 雷达反射率与反射率因子雷达反射率与反射率因子 雷达天线接收到的是一群云、雨滴的后向散射功率的总和。假定组成这群云、雨滴的粒子是互相独立、无规则分布的，则这群粒子同时在天线处造成的总散射功率平均值，等于每个粒子散射功率的总和。10.1 雷达反射率： 单位体积内全部降水粒子的雷达截面之和，并以表示，常用单位是cm2/m3即 反映了单位体积内一群云、雨滴在天线处
7、造成的回波功率的大小。由于降水粒子的后向散射截面通常是随着粒子尺度的增长而增大，因此反射率大，说明单位体积中降水粒子的尺度大或数量多，亦即可以反映气象目标强度大。但是，降水粒子的后向散射截面不仅取决于降水粒子本身，还取决于雷达的波长，所以相同波长的雷达所测得的反射率值可以相互比较，以确定气象目标的差异。但是，用不同波长的雷达所取得的值不能通过直接比较来了解云、雨情况是否存在差异。0dD)D()D(n单位体积i 反射率因子Z值的大小，反映了气象目标内部粒子的尺度和数密度，常用来表示气象目标的强度。由于反射率因子Z只取决于气象目标本身而与雷达参数和距离无关，所以不同参数的雷达所测得的Z值可以相互比
8、较。 10.2 雷达反射率因子 Z的大小只取决于云、雨滴谱的情况，与粒径的6次方成正比，说明少数大粒子将提供散射回波功率的绝大部分。 为了使不同波长雷达所观测到的云、雨等情况可以直接比较，我们引入雷达反射率因子这个量。 将瑞利散射的雷达截面公式代入雷达反射率公式，有： 将单位体积中粒子的数密度与直径6次方乘积的总和称为雷达反射率因子，用Z表示，其常用单位为mm6/m3，即 单位体积6iDZ52264201|()2mn D D dDm60()Zn D D dD11. 等效反射率因子 反射率因子Z是从用瑞利后向散射表示的反射率公式中引出的，当用3.2cm或5.7cm短波长雷达探测强降水或冰雹，以及
9、用10cm波长雷达探测大冰雹时，瑞利条件不成立，这时用雷达气象方程求得的Z值就不能与代表降水的实际滴谱分布情况相对应，故只能说是等效的Z值，以Ze表示。 可以看到，直接计算Ze值时，先测定实际粒子的滴谱，算出相对应的瑞利散射的雷达截面，通过瑞利散射和米散射的关系求出米散射的雷达截面，最后利用上式算出Ze值。等效反射率因子Ze的意义：能够产生同样回波功率，与小球粒子的 等效的Z的数值。引进Ze值后即使在米散射情况下只要以Ze值代替Z值，雷达气象方程仍可保持瑞利散射时的简单形式。6iDMi22254RiMieeRiMi2m1mZZZZ所以因为12.1 瑞利散射和米散射近似一致，米散射雷达截面可以直
10、接使用瑞利散射雷达截面计算公式（1.25）计算而无须订正12.2 除波长0.9cm的那条曲线外，其它都是瑞利后向散射截面大于米后向散射截面，此时用（1.25）求得的雷达截面将比实际情况要大，订正值为负。12.3 瑞利后向散射截面小于米后向散射截面，此时用（1.25）求得的雷达截面将比实际情况要小，订正值为正。时，当32.0D13.0时，当13. 0D时，当 9 . 0D32. 0D13. 球形干冰球对雷达波的散射 雷达在大气中的无云区，或由不可能被探测到的很小粒子所组成的云区内探测到的回波称为晴空回波晴空回波。雷达的灵敏度愈高，观察到这种回波的次数也愈多。1、圆点状回波：表现为离散的小亮点，它多半是由鸟或昆虫所造成的；2、层状回波：它在RHI上大多是水平伸展及不接地的薄而弱的回波层，这种回波主要是由气象条件造成的；其产生的条件晴空回波可分成两大类：晴空回波可分成两大类：一是大气中存在折射指数不均匀的区域，即湍流大气造成对雷达波的散射；二是分层大气中存在折射指数垂直梯度很大的区域，即大气对雷达波造成了镜式反射。（外包水膜）（外包水膜）瑞利散射区 米散射区10cm3cm0.9cm瑞利散射区米散射区
