1、热力学第二定律热力学第二定律物理化学电子教案物理化学电子教案第二章第二章不可能把热从低温物体传到高温物体，而不引起其它变化无机材料物理化学教学课件下载-样章.ppt物理化学电子教案物理化学电子教案第二章第二章2.2热力学第二定律2.1 熵的概念2.3热力学第二定律的本质和熵增加原理2.1 熵熵 玻耳兹曼（L.Boltzmann,18441906 ） 奥地利物理学家，在统计物理奥地利物理学家，在统计物理学方面作出了开创性的工作，学方面作出了开创性的工作，是分子运动论和统计力学的奠是分子运动论和统计力学的奠基人。以他的名字命名的玻耳基人。以他的名字命名的玻耳兹曼常数、玻耳兹曼分布律等兹曼常数、玻耳
2、兹曼分布律等都是统计力学的重要概念和定都是统计力学的重要概念和定律，对熵做出了统计学定义。律，对熵做出了统计学定义。2.1 熵熵1865年克劳修斯用宏观分析方法，为定量表述热力学第二定律，首先引入了状态函数熵（S）的概念 克劳修斯克劳修斯(1822-1888)2.1 熵熵开尔文开尔文( 1824-1907) 十九世纪英国最伟大的物理学家之一。他曾在格拉斯哥及剑桥大学求学, 同时在巴黎大学Regnault的实验室中工作。1851年在研究卡诺循环的基础上提出第二定律的著名叙述, 创立热力学温标, 1858年发表能的递降学说。1866年他主持装设了第一条越洋海底电缆。2.1 熵熵2.1 熵熵最规则状
3、态最规则状态最不规则状态最不规则状态2.1 熵熵2.1 熵熵2.1 熵熵2.1 熵熵a)孤立系统自发变化的方向是由几率小到几率大的状孤立系统自发变化的方向是由几率小到几率大的状态态b)孤立系统自发变化大方向是由有序到无序孤立系统自发变化大方向是由有序到无序c)孤立系统的熵不减少孤立系统的熵不减少S=KWK：玻尔兹曼常数W：某宏观态对应的微观态S=KPK：玻尔兹曼常数W：某宏观态出现的几率wp2.1 熵熵 Clausius根据可逆过程的热温商值决定于始终态而与可逆过程无关这一事实定义了“熵”（entropy）这个函数，用符号“S”表示，单位为： 1J KRd()QST对微小变化 这几个熵变的计算
4、式习惯上称为熵的定义式，即熵的变化值可用可逆过程的热温商值来衡量。BBARA()QSSST R()0iiiQST R()iiiQST或2.2 热力学第二定律的经典表述热力学第二定律的经典表述克劳修斯（Clausius）的说法：“不可能把热从低温物体传到高温物体，而不引起其它变化。”开尔文（Kelvin）的说法：“不可能从单一热源取出热使之完全变为功，而不发生其它的变化。” 后来被奥斯特瓦德(Ostward)表述为：“第二类永动机是不可能造成的”。第二类永动机：从单一热源吸热使之完全变为功而不留下任何影响。2.3热力学第二定律的本质和熵增加原理 热与功转换的不可逆性 热是分子混乱运动的一种表现，
5、而功是分子有序运动的结果。 功转变成热是从规则运动转化为不规则运动，混乱度增加，是自发的过程； 而要将无序运动的热转化为有序运动的功就不可能自动发生。2.3热力学第二定律的本质和熵增加原理气体混合过程的不可逆性 将N2和O2放在一盒内隔板的两边，抽去隔板， N2和O2自动混合，直至平衡。这是混乱度增加的过程，也是熵增加的过程，是自发的过程，其逆过程决不会自动发生。2.3热力学第二定律的本质和熵增加原理热传导过程的不可逆性处于高温时的体系，分布在高能级上的分子数较集中；而处于低温时的体系，分子较多地集中在低能级上。 当热从高温物体传入低温物体时，两物体各能级上分布的分子数都将改变，总的分子分布的花样数增加，是一个自发过程，而逆过程不可能自动发生。2.3热力学第二定律的本质和熵增加原理 热力学第二定律指出，凡是自发的过程都是不可逆的，而一切不可逆过程都可以归结为热转换为功的不可逆性。 从以上几个不可逆过程的例子可以看出，一切不可逆过程都是向混乱度增加的方向进行，而熵函数可以作为体系混乱度的一种量度，这就是热力学第二定律所阐明的不可逆过程的本质。热力学第二定律热力学第二定律物理化学电子教案物理化学电子教案第二章第二章的深入思考的深入思考
