1、2022-11-16BESIII物理分析讲习班12022-11-16BESIII物理分析讲习班1Tau 衰变和谱函数衰变和谱函数2022-11-16BESIII物理分析讲习班22022-11-16BESIII物理分析讲习班2主要内容主要内容nTau 的产生与衰变的产生与衰变nTau Tau 对的产生截面与实验的拓扑特征对的产生截面与实验的拓扑特征n弱作用弱作用 W W 耦合耦合n纯轻子衰变、轻子普适性纯轻子衰变、轻子普适性n含强子末态衰变与微扰含强子末态衰变与微扰 QCD QCD 预言预言nTau 衰变的强子谱函数衰变的强子谱函数n非奇异与奇异强子谱函数非奇异与奇异强子谱函数n矢量流、轴矢流与
2、守恒的矢量流矢量流、轴矢流与守恒的矢量流n强作用耦合常数、奇异夸克质量和强作用耦合常数、奇异夸克质量和 VusVusnBESIII 上的上的 TAU 物理研究展望物理研究展望2022-11-16BESIII物理分析讲习班32022-11-16BESIII物理分析讲习班3标准模型标准模型标准模型2022-11-16BESIII物理分析讲习班42022-11-16BESIII物理分析讲习班4基本粒子、轻子家族与基本粒子、轻子家族与 Tau2022-11-16BESIII物理分析讲习班52022-11-16BESIII物理分析讲习班5轻子衰变中的守恒定律轻子衰变中的守恒定律能动量守恒能动量守恒角动量
3、守恒角动量守恒总电荷守恒总电荷守恒轻子数守恒轻子数守恒宇称不守恒宇称不守恒(/);.eee禁禁止止；允允许许衰衰变变过过程程：衰衰变变过过程程：00 (:=0)(:=-1-11)PJ 宇宇称称（宇宇称称为为）（）宇宇称称为为正正负负实验寻找实验寻找“禁止禁止”过程存在的证据是探索新物理的一种方式。过程存在的证据是探索新物理的一种方式。表明过程既可包含矢量流表明过程既可包含矢量流（V)也可以包含轴矢量流（也可以包含轴矢量流（A）。）。-Muon-0 0 110 0 01 1 00+-0Tauee 衰衰变变过过程程:电电子子数数:子子数数:子子数数:2022-11-16BESIII物理分析讲习班6
4、2022-11-16BESIII物理分析讲习班6关于关于 Tau 轻子的历史回顾轻子的历史回顾美国华裔物理学家蔡永赐美国华裔物理学家蔡永赐(Tsai Y.S.)在在1971发表发表了论文了论文“Decay Correlation of Heavy Leptons in e+e-l+l-”,PR,D4:2821,1971。在在 Tau 还没有还没有发现前，就计算了其衰变所应具有的各种属性。发现前，就计算了其衰变所应具有的各种属性。史坦福大学物理学家史坦福大学物理学家Martin Perl 领导的实验小组领导的实验小组在在 1975 发现了发现了Tau,“Evidence for Anomalou
5、s Lepton Production in e+-e-Annihilation”,PRL,V35,1489,1975，衰变规律符合蔡先生的预言。并衰变规律符合蔡先生的预言。并于于1995年获诺贝尔物理学奖。年获诺贝尔物理学奖。2022-11-16BESIII物理分析讲习班72022-11-16BESIII物理分析讲习班7Tau 衰变的经典理论文章衰变的经典理论文章 衰变属性：衰变属性：Y.S.Tsai，“Decay Correlation of Heavy Leptons in e+e-l+l-”，PR，D4:2821，1971。R 值预言值预言：E.Braaten，“QCD Predict
6、ions for the Decay of the Tau Lepton”，PRL，60：1602，1988 从从Tau 衰变中提取强作用耦合常数与奇异夸克质量：衰变中提取强作用耦合常数与奇异夸克质量：E.Braaten et al，”QCD Analysis of the Tau Hadronic Width”，NP，B373：581，1992 A.Pich，“Tau Physics：Theory Overview”，arXiv：0806.2793，2008 M.Davier et al，“The Physics of Hadronic Tau Decays”，RMP，78：1043，200
7、6 2022-11-16BESIII物理分析讲习班82022-11-16BESIII物理分析讲习班8e+e-对撞机的对撞机的Tau 对产生截面对产生截面ee2224(3)32(2)/1exp(/)cbeamcFssEF 近近阈阈时时的的产产生生截截面面在在 Tau-Charm 能区，能区，具有最大的产生截面，具有最大的产生截面，其次是在其次是在 Z0 共振峰上。共振峰上。2022-11-16BESIII物理分析讲习班92022-11-16BESIII物理分析讲习班9高能高能 Tau 对事例的实验特征对事例的实验特征Ecm91 GeV粒子数之积乘上粒子数之积乘上最大张角之和。最大张角之和。Z.P
8、hys.C70:579-608,19962022-11-16BESIII物理分析讲习班102022-11-16BESIII物理分析讲习班10中能中能 Tau 对事例的实验特征对事例的实验特征Ecm=10.6 GeVPhys.Rev.Lett.75:3809-3813,1995Tau 对之间任意粒子对之间任意粒子的夹角均大于的夹角均大于90。2022-11-16BESIII物理分析讲习班112022-11-16BESIII物理分析讲习班11低能低能 Tau 对事例的实验特征对事例的实验特征e K K e K K 由于由于 Tau 的速度很慢，因此末的速度很慢，因此末态粒子没有明显的拓扑特征！态粒
9、子没有明显的拓扑特征！3320%,14%e 2022-11-16BESIII物理分析讲习班12近阈近阈 Tau 对的事例特征对的事例特征由于由于 Tau 的速度几乎为零，因此半轻子衰变模式的速度几乎为零，因此半轻子衰变模式的带电强子具有的带电强子具有单能单能的特征的特征*KKKKKK对对对对对对对对对对由于由于 Tau 的速度几乎为零，没有洛伦兹提速，因此，研究的速度几乎为零，没有洛伦兹提速，因此，研究Tau 纯轻子衰变的纯轻子衰变的米歇尔能谱米歇尔能谱还具有灵敏度高的优势。还具有灵敏度高的优势。*0.883GeV/0.820GeV/0.664GeV/KKpcpcpc 2022-11-16BE
10、SIII物理分析讲习班13实验上已获取的实验上已获取的 Tau 对事例对事例实验实验Tau 对事例对事例CLEO （10 GeV）107ARGUS （10 GeV）106BES，BESII （4 GeV）105ALEPH，DELPHI，L3，OPAL，SLD （Z0 peak）105B-Factory （10 GeV）1082022-11-16BESIII物理分析讲习班142022-11-16BESIII物理分析讲习班14Tau 衰变中的弱作用衰变中的弱作用 W 耦合耦合W ,ed ,eu CCcossindds 弱作用低能有效理论弱作用低能有效理论5(1)2Gi 5(1)2CKMVGi W
11、耦合到轻子对耦合到轻子对W 耦合到夸克对耦合到夸克对2022-11-16BESIII物理分析讲习班152022-11-16BESIII物理分析讲习班15Tau的纯轻子衰变的纯轻子衰变551(1)(1)2IHGe 厄厄米米共共轭轭项项对于纯轻子对于纯轻子 Tau 衰变过程衰变过程ee 222200222202222220020002(,(,),),(,0,0)eeekk ikkk kkk ikkk kkkkkmeqq iqqq qpp ippp pppmmqqm rrrrr rr rr rr rrrrr末末态态 ：末末态态 初初末末态态 态态 Tau Tau：，定域四费米相互作用的相互作用哈密顿
12、量为定域四费米相互作用的相互作用哈密顿量为2022-11-16BESIII物理分析讲习班162022-11-16BESIII物理分析讲习班16零级近似下的跃迁振幅零级近似下的跃迁振幅41/24(4)2551/24(4)2(,)(,:():)1(2)()2(1)(1)1(2)()2(,)Iepqpqkkepqq k kpi d x q k kHxpm miGpqkkE EVuu um miGpqkkE EVq k kST p rrrrrrrrrrrrrrrrr rr rr rr rrrrrrrrrr rr rrrrr对任意一给定始末态极化情况下对任意一给定始末态极化情况下T始始末末2022-11
13、-16BESIII物理分析讲习班172022-11-16BESIII物理分析讲习班17零级近似下的零级近似下的 Tau 衰变寿命衰变寿命442223125342933342551(2)|11=(2)2(2)1(1)(1)2192epqkpqkpqkkNNVm mGEd qd kd kpqkkEuTG mu u （）末末态态始始态态末末态态（自自旋旋始始末末）（）（）r rr rrrrrrr1/21/233(/),(/)11lim(2)epqVNEmNEmd kV 始始态态末末态态r rr r思考：如果不对初态自旋求平均，会有什么样的结果？思考：如果不对初态自旋求平均，会有什么样的结果？2022
14、-11-16BESIII物理分析讲习班182022-11-16BESIII物理分析讲习班18纯轻子衰变与轻子普适性纯轻子衰变与轻子普适性25EW2321(/)()192llG mlf m mr 342()18812logf xxxxxxEW0.9960r 150.9725640.000010(1632.11.4)10seBB exp/0.97250.0039eBB 2022-11-16BESIII物理分析讲习班192022-11-16BESIII物理分析讲习班19轻子普适性轻子普适性egggg2022-11-16BESIII物理分析讲习班202022-11-16BESIII物理分析讲习班20实
15、验验证实验验证KKWWeeeeBBBBBBBB 1.00000.00201.00170.00151.0120.0100.9970.010 /egg/ggKKWWeBBB1.00040.00220.9960.0050.9790.0171.0390.0131.00040.00220.9960.0050.9790.0171.0390.013 WWeBBB 1.00040.00231.0360.014 /egg2022-11-16BESIII物理分析讲习班21Tau 衰变的衰变的QCD预言预言11Br()20%25CllBlN (17.820.05)%eB(17.330.05)%B 忽略所有终态质量以
16、及与夸克强子化相关的效应，忽略所有终态质量以及与夸克强子化相关的效应，3221.522CCdusCNuVVNN ;强强子子部部分分宽宽度度轻轻子子部部分分宽宽度度因此，可以得到纯轻子衰变的因此，可以得到纯轻子衰变的QCD理论预言理论预言实验结果与实验结果与QCD理论预言没有太大的偏离。理论预言没有太大的偏离。2022-11-16BESIII物理分析讲习班22Tau 强子宽度的部分子模型强子宽度的部分子模型 00,11,HadronsSSSAVASVeRRReRR 221100,3,SSVSCudVsAuASRRRRNVVR 13.6390.011eeBBRB Tau 强子宽度强子宽度部分子模型
17、部分子模型实验结果与部实验结果与部分子模型有约分子模型有约20%的偏离。的偏离。2022-11-16BESIII物理分析讲习班23微扰微扰 QCD 理论预言理论预言2(0)(2)()4,6,.31massDCKMEMEWDRVS 微扰修正微扰修正 234(0)45.202326.36678.00SSSSK 主要夸克质量贡献主要夸克质量贡献 (2)修正修正23(0 1)32201638146283.63:0:41SSsSSSxMm 2022-11-16BESIII物理分析讲习班24QCD预言中的非微扰贡献项预言中的非微扰贡献项()Dm 夸夸克克，夸夸克克凝凝聚聚与与胶胶子子凝凝聚聚态态理论上已有
18、一些简单的估计，但是误差并不可靠；理论上已有一些简单的估计，但是误差并不可靠；估计非微扰贡献大小还可利用实验研究：估计非微扰贡献大小还可利用实验研究：VAVARRRR 非微扰效应会造成经由矢量流（非微扰效应会造成经由矢量流（V）与轴矢量与轴矢量流（流（A）部分存在差异。其大小取决于能量传输所部分存在差异。其大小取决于能量传输所对应的质量范围是否有共振态粒子的存在。对应的质量范围是否有共振态粒子的存在。2022-11-16BESIII物理分析讲习班25QCD 微扰与确定标准模型参数微扰与确定标准模型参数00,Tau,SSVARR非非奇奇异异衰衰变变00,Tau,SSVARR 奇奇异异衰衰变变()
19、SM ()smM Tau纯纯轻轻子子衰衰变变usV2022-11-16BESIII物理分析讲习班26如何减小如何减小QCD研究的系统误差研究的系统误差完整测量所有完整测量所有 Tau 的衰变模式的衰变模式利用已知的轻子普适性、同位旋对称验证测量利用已知的轻子普适性、同位旋对称验证测量的准确性的准确性分离矢量（分离矢量（V）与轴矢量（与轴矢量（A）的贡献，以估计的贡献，以估计非微扰贡献所带来的误差非微扰贡献所带来的误差把测量得到的不变质量谱平方后转换为谱函数把测量得到的不变质量谱平方后转换为谱函数理论消除与味无关的贡献（胶子凝聚态部分）理论消除与味无关的贡献（胶子凝聚态部分）012211SSud
20、usRRVV 2022-11-16BESIII物理分析讲习班272022-11-16BESIII物理分析讲习班27Tau 衰变的所有模式衰变的所有模式几乎所有允许的几乎所有允许的 Tau衰变模式均已被测量衰变模式均已被测量Tau 的强子衰变的强子衰变2022-11-16BESIII物理分析讲习班28弱流（终态）弱流（终态）-第一类流第一类流 矢量矢量:正的正的 G-宇称宇称,JP=1 轴矢量轴矢量:负的负的 G-宇称宇称,JP=0,1+相反的相反的 G-宇称宇称=第二类流第二类流 被压低被压低(同位旋破坏同位旋破坏)用来研究遍举的用来研究遍举的QCD属性和矢量流守恒属性和矢量流守恒用作产生轻介
21、子的实验室用作产生轻介子的实验室2022-11-16BESIII物理分析讲习班29Tau 衰变中矢量与轴矢量流衰变中矢量与轴矢量流由于由于 Tau 衰变是弱相互作用，宇称不守恒，因此衰变是弱相互作用，宇称不守恒，因此过程既有矢量流过程既有矢量流(V)也有轴矢量流也有轴矢量流(A)。()()()VAVAnnnK nnKn 当当 为为既既可可以以为为 也也当当 为为奇奇数数数数可可以以为为偶偶()0,()0,1()1PPJKnVKnnJAK 2022-11-16BESIII物理分析讲习班30Tau 衰变强子末态的量子数衰变强子末态的量子数模式模式I3GQSJPC ,(2),(4),KK0-1+-1
22、01 ,(3),a1-1-100,1+K*(892)-1-10+,1K,K1(1300)-1-10,1+通过对强子末态不变质量谱进行分析，寻找存在的共通过对强子末态不变质量谱进行分析，寻找存在的共振结构，确定自旋宇称取值是区分振结构，确定自旋宇称取值是区分V与与A的一种方法。的一种方法。Tau 衰变末态强子谱函数定义衰变末态强子谱函数定义 /2222BR111 R Bhadronhadronems mhadrohadronsdNNesmdn分支比分支比质量（平方）谱质量（平方）谱相空间因子相空间因子2022-11-16BESIII物理分析讲习班32矢量流守恒（矢量流守恒（CVC）强子强子W强子
23、强子e+e CVC:I=1&V W:I=1&V,A :I=0,1&V强子物理被参数化到谱函数中。利用同位旋对称强子物理被参数化到谱函数中。利用同位旋对称I (1)024e es2022-11-16BESIII物理分析讲习班33Tau 衰变到衰变到2 与与 e+e 数据比较数据比较比较时还要考比较时还要考虑在虑在 Tau 数数据中需要作丢据中需要作丢失的失的 混合混合修正，以及同修正，以及同位旋破缺修正。位旋破缺修正。0 2022-11-16BESIII物理分析讲习班34CVC 检验的量化结果检验的量化结果 220CVC20SU(2)-corrected6|BR kin()(mudEWVSdss
24、ms差值差值:BR BRe+e (CVC):Mode(e+e)Sigma“0 +0.92 0.214.5 3 0 0.08 0.110.7 2 +0 +0.91 0.253.6Tau 的结果与的结果与 e+e 结果结果符合的还不够好，但相符合的还不够好，但相差不算太大。差不算太大。2022-11-16BESIII物理分析讲习班35在在KK 末态的末态的 V 与与 A 贡献贡献(I 12)(4)e eKKKKs 加上加上CLEO的实验数的实验数据后得到据后得到(75 25)%ALEPH 的实验结果的实验结果发现发现 KK 末态基本末态基本上是以上是以 A 为主。为主。68:(94)%A 非奇异部
25、分的非奇异部分的 V,A贡献分离贡献分离2022-11-16BESIII物理分析讲习班372022-11-16BESIII物理分析讲习班37非奇异非奇异 Tau 衰变强子谱函数衰变强子谱函数显然微扰显然微扰QCD预言在较高能量传输范围与实验符合的预言在较高能量传输范围与实验符合的更好。更好。2022-11-16BESIII物理分析讲习班38Tau 强子宽度的强子宽度的 QCD 理论理论2(0)(2)()4,6,.31massDCKMEMEWDRVS 微扰修正微扰修正 234(0)45.202326.36678.00SSSSK 主要夸克质量贡献主要夸克质量贡献 (2)修正修正23(0 1)322
26、01638146283.63:0:41SSsSSSxMm 2022-11-16BESIII物理分析讲习班392022-11-16BESIII物理分析讲习班39强作用耦合常数的测定强作用耦合常数的测定Tau 轻子实轻子实验给出了几验给出了几乎在所有方乎在所有方法中，精度法中，精度最高的强作最高的强作用耦合常数用耦合常数的测量值。的测量值。2022-11-16BESIII物理分析讲习班40奇异部分的奇异部分的 V,A贡献分离贡献分离 10811%VAVABBBB 最大的不确定性来源为对最大的不确定性来源为对 K2 模式的模式的V与与A分量贡献的分离。分量贡献的分离。Eur.Phys.J.C11:5
27、99-618,19992022-11-16BESIII物理分析讲习班412022-11-16BESIII物理分析讲习班41奇异奇异 Tau 衰变强子谱函数衰变强子谱函数212011SuSusdRRVV Eur.Phys.J.C11:599-618,1999实验上分离奇异实验上分离奇异Tau衰变中衰变中的的V与与A的贡献依然有困难。的贡献依然有困难。2022-11-16BESIII物理分析讲习班42Tau 强子宽度的强子宽度的 QCD 理论理论2(0)(2)()4,6,.31massDCKMEMEWDRVS 微扰修正微扰修正 234(0)45.202326.36678.00SSSSK 主要夸克质
28、量贡献主要夸克质量贡献 (2)修正修正23(0 1)32201638146283.63:0:41SSsSSSxMm 2022-11-16BESIII物理分析讲习班43奇异部分奇异部分pQCD级数发散问题级数发散问题主要质量贡献项级数展开式有发散问题主要质量贡献项级数展开式有发散问题22(2)2222(2)22(2)2()(0)8(0.410.320.320.37)()80.970.490.38(0()(10)80.560.160.05(0.040.340.04)04)massmassSssassSSmsmMJMmMMMMmJ 发散问题的出现对奇异夸克质量的确定带来较大的系统发散问题的出现对奇异
29、夸克质量的确定带来较大的系统误差。因此，确定末态自旋取值是改善研究的方向之一。误差。因此，确定末态自旋取值是改善研究的方向之一。Eur.Phys.J.C11:599-618,19992022-11-16BESIII物理分析讲习班442022-11-16BESIII物理分析讲习班44Tau 衰变与奇异夸克质量衰变与奇异夸克质量22222,0,1()2(4)kklklkllsdusuSsSVRVRm mm R在实验目前无法精确确定所有自旋取值的情况下，在实验目前无法精确确定所有自旋取值的情况下，采用矩方法，并结合非奇异部分来消除系统误差采用矩方法，并结合非奇异部分来消除系统误差2,(),()220
30、1klMSklSdRssRdsMMds (k,l)ALEPHOPAL(0,0)0.39 0.140.26 0.12(1,0)0.38 0.080.28 0.09(2,0)0.37 0.050.30 0.07(3,0)0.40 0.040.33 0.05(4,0)0.40 0.040.34 0.042022-11-16BESIII物理分析讲习班452022-11-16BESIII物理分析讲习班45奇异夸克质量的测定奇异夸克质量的测定2022-11-16BESIII物理分析讲习班462022-11-16BESIII物理分析讲习班46夸克混合矩阵元夸克混合矩阵元 Vus 的测定的测定(k=0,l=0
31、)expth0.22250.00330.0010usV 30.22360.0029lKusV 对所有与对所有与 Tau 衰变无关的奇异夸克质量值求平均衰变无关的奇异夸克质量值求平均(2GeV)946MeVsm2GeV()8122 MeVsm(k 0,l=0)比较：比较：如果有更精确的如果有更精确的 Tau 奇异谱函数实验测量结果，同时拟奇异谱函数实验测量结果，同时拟合合 ms 与与 Vus，则可以给出第三种独立测量则可以给出第三种独立测量 Vus 的结果。的结果。2022-11-16BESIII物理分析讲习班472022-11-16BESIII物理分析讲习班47BESIII 上的上的 Tau
32、物理研究物理研究从事例的拓扑特征来看，在从事例的拓扑特征来看，在 Z0 峰上实验研究峰上实验研究 Tau物理最具优势；物理最具优势；从统计上看，在从统计上看，在B-工厂或超级工厂或超级B-工厂可以获得最工厂可以获得最多的多的Tau 对事例数；对事例数；从产生截面上看，从产生截面上看，Tau-charm 能区可以获得最能区可以获得最大值，但产生的大值，但产生的Tau对事例没有明显拓扑征；对事例没有明显拓扑征；从对本底的认识上看，从对本底的认识上看，Tau 对产生阈上与阈下的对产生阈上与阈下的实验可提供了一个独特的研究途径。实验可提供了一个独特的研究途径。近阈研究近阈研究 Tau 的奇异衰变的奇异
33、衰变700*(1300)()KK？，？()?KVA 贡贡献献贡贡献献近阈研究上面两个近阈研究上面两个Tau衰变的模式，并确定其自旋取值，衰变的模式，并确定其自旋取值，将对改善奇异夸克质量与将对改善奇异夸克质量与Vus测量精度具有重要的意义。测量精度具有重要的意义。在近阈区研究在近阈区研究Tau的辐射衰变的辐射衰变2022-11-16BESIII物理分析讲习班49ee M.L.PerlarXiv:hep-ph/9812400从辐射衰变中发现新物理从辐射衰变中发现新物理2022-11-16BESIII物理分析讲习班502022-11-16BESIII物理分析讲习班50在在 Ecm=4.03GeV
34、的的Tau事例事例 模式模式截面（截面（nb）事例数（事例数（1 fb-1）3.53.4 10 60.87.7 10 53.53.4 10 63.53.4 10 60.54.9 10 50.54.9 10 50013.5 2.9 10 7 ssD D*000*0D DD D*D DD D*0*0D D*D DDDqq2022-11-16BESIII物理分析讲习班512022-11-16BESIII物理分析讲习班51运动学拟合改善动量分辨率？运动学拟合改善动量分辨率？利用利用 Tau 对产生与衰变几乎在同一位置对产生与衰变几乎在同一位置2287.111(086)(2.5GeV)EcmmmE 因此
35、，两个衰变顶点间距离在因此，两个衰变顶点间距离在 0 到到180 微米之间，可以尝试采用微米之间，可以尝试采用类似于类似于 J/运动学拟合的方法，在运动学拟合的方法，在改善动量分辨率的同时，还可以进改善动量分辨率的同时，还可以进一步达到剔除本底的目的。一步达到剔除本底的目的。蒙特卡罗模拟研究！蒙特卡罗模拟研究！2022-11-16BESIII物理分析讲习班522022-11-16BESIII物理分析讲习班52有效识别光子是研究的关键有效识别光子是研究的关键 在在 Tau-Charm 能区进行能区进行 Tau 物理的实验物理的实验研究，能否有效识别反应过程产生的光子是实研究，能否有效识别反应过程
36、产生的光子是实验研究的关键。验研究的关键。11,/,;e eeaa 2022-11-16BESIII物理分析讲习班53轻子数不守恒（轻子数不守恒（LFV）在在 Tau-Charm 能区实验研究轻子数不守能区实验研究轻子数不守恒也是一个很好的课题，但统计上无法与恒也是一个很好的课题，但统计上无法与B-工工厂相比。厂相比。2022-11-16BESIII物理分析讲习班54近阈近阈Tau 衰变中的衰变中的 CP 破坏破坏既可源自带电轻子之间的可能混合既可源自带电轻子之间的可能混合（轻子数破坏）（轻子数破坏）也可源自在也可源自在Tau 衰变媒介衰变媒介 W 与标量波色子之间的干涉与标量波色子之间的干涉
37、Y.Grossman，NP，B426，355，1994Y.S.Tsai，PRD 55，3172，1995 总结总结2022-11-16BESIII物理分析讲习班55q Tau 轻子明显是一个非常好的标准模型轻子明显是一个非常好的标准模型q Tau 物理已经成为一个相对精确的物理物理已经成为一个相对精确的物理q 几乎所有的几乎所有的 Tau 衰变模式均被很好地测量衰变模式均被很好地测量q Tau 的强子衰变为检验的强子衰变为检验QCD理论和应用提供了理论和应用提供了一个很好的场所一个很好的场所q 精确测量精确测量Tau 衰变的强子谱函数对测量强作用耦衰变的强子谱函数对测量强作用耦合常数、奇异夸克质量和合常数、奇异夸克质量和Vus至关重要至关重要q 在在Tau-charm能区实验研究能区实验研究Tau物理应充分考物理应充分考虑近阈与截面最大的特点虑近阈与截面最大的特点
