1、主要内容主要内容 1 1 法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律 2 2 动生电动势动生电动势 感生电动势感生电动势 涡旋场涡旋场 3 3 自感与互感自感与互感 4 4 电感和电容的暂态过程电感和电容的暂态过程 5 5 磁场的能量磁场的能量 6 6 麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组8.1.1 电磁感应现象电磁感应现象闭合线圈的面积改变 ff 小结：小结：穿过线圈的磁通量磁通量发生了变化，从而在线圈中产生了感应电流。NSB v LB v NSIne Lv NSB Ine 0 d0dt 8.1.2 楞次定律楞次定律闭合的导线回路中所出现的闭合的导线回路中所出现的感应电流，总是使它自己感应电流，总是使它自
2、己所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因（反抗相（反抗相对运动、磁场变化或线圈变形等）对运动、磁场变化或线圈变形等）0 d0dt Lne v NSB LIne Ine 0 d0dt 0 d0dt d0dt v NSB Ld0dt 闭合的导线回路中所出现的闭合的导线回路中所出现的感应电流，总是使它自己感应电流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因（反抗相（反抗相对运动、磁场变化或线圈变形等）对运动、磁场变化或线圈变形等）楞次定律是能量守恒能量守恒定律的一种表现v iI维持滑杆运动必须外加一力，此过程为外力克
3、服安培外力克服安培力做功转化为焦耳热力做功转化为焦耳热。机械能焦耳热mF+B 闭合的导线回路中所出现的闭合的导线回路中所出现的感应电流，总是使它自己感应电流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因（反抗相（反抗相对运动、磁场变化或线圈变形等）对运动、磁场变化或线圈变形等）8.1.3 法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律当穿过闭合回路所围面积的磁通量发生变化时，回路中会产生感应电动势，且感应电动势正比于磁通量对感应电动势正比于磁通量对时间变化率的负值时间变化率的负值。ddt E E其中：若是N N 匝线圈12N ddt E E若N ddNt E
4、E则SBd 回路中的感应电流感应电流1 ddiRRt E E 回路中的感应电荷感应电荷22111211dd()ttqi tRR dddqiqi tt 表明：表明：在一段时间内通过导线截面的感生电荷量与这段时间内导线回路所包围的磁通量的变化值成正比变化值成正比，与磁通量变化的快慢无关与磁通量变化的快慢无关例例 在匀强磁场中，置有面积为 S 的可绕 轴转动的 N 匝线圈。若线圈以角速度 作匀速转动。求求线圈中的感应电动势。RNO OiB ne 解：解：设 时，0t ne 与 同向，则t B cosNNBStdsindNBStt E令mNBS Emsint EE则RNO OiB ne msint E
5、EmmsinsinitItREmmIR E可见，在匀强磁场中匀速转动的线圈内的感应电流是时间的正弦函数。这种电流称为交流电。8.1 法拉第电磁感应定律将磁铁插入非金属环中，环内有将磁铁插入非金属环中，环内有无感生电动势？有无感应电流？无感生电动势？有无感应电流？环内将发生何种现象环内将发生何种现象有感生电动势存在，有电场存在有感生电动势存在，有电场存在将引起将引起介质极化，介质极化，而无感生电流。而无感生电流。VNS为什么会引起介质的极化？为什么会引起介质的极化？+E EB abv I8.2.1 动生电动势动生电动势一、动生电动势一、动生电动势kEFeB v kFEBe v 非静电非静电性场强
6、性场强ikd()dElBlv E E非静电性场强非静电性场强只存在于运动的导体ab段中ikd()dbbaaElBlv E E动生电动势的动生电动势的非非静电力场来源静电力场来源 洛伦兹力洛伦兹力v B abB v kEBv 注意：注意：只有当导线横切磁感线时，才会产生只有当导线横切磁感线时，才会产生动生电动势。动生电动势。讨论讨论1 1在在任意的稳恒磁场任意的稳恒磁场中，中，任意形状的导线任意形状的导线因运动或形变因运动或形变整个导体或回路整个导体或回路 L 中产生的中产生的动生电动势动生电动势为为()dLBl v ()dLBl v d ()dBl v任一线元任一线元 dl 的速度为的速度为
7、v，电子的运动电子的运动随导体运动的速度随导体运动的速度 v 相对于导体运动的速度相对于导体运动的速度 v合成速度合成速度为：为：V=v+v洛伦兹洛伦兹合力合力做功的功率：做功的功率：()()0F Vffffe BeBvvvvv vvvffvv extff 总的洛伦兹力：总的洛伦兹力：()FeB vv讨论讨论2 2说明说明：外力外力 fext 克服洛伦兹力的克服洛伦兹力的一个一个分量分量 f 所做的功通过洛伦兹力的所做的功通过洛伦兹力的另另一个分力一个分力 f 对自由电子做功，使自对自由电子做功，使自由电子作定向运动，形成电流（如果由电子作定向运动，形成电流（如果电路闭合），从而把电路闭合），
8、从而把外力做功所消耗外力做功所消耗的能量（机械能）转换成电能。的能量（机械能）转换成电能。extffvv外力做功的功率外力做功的功率例例 3 法拉第圆盘发电机法拉第圆盘发电机 一半径为 、厚度 的铜圆盘，以角速率 绕通过盘心 垂直的金属轴 转动，轴的半径为 ，且 圆盘放在磁感强度 的均匀磁场中，的方向亦与盘面垂直。有两个集电刷分别与圆盘的边缘和转轴相连。试计算它们之间的电势差，并指出何处的电势较高。31.0 10 md B 11.2mR 322.0 10 mR OO 5 2rad/s 2R10TB 1RB r.OO MN B 22RiE E解：解：1 dR 因为 ，所以不计圆盘厚度。dr 如图
9、取线元线元dr 则id()dBr E EvddB rr B r v（方法一）（方法一）21idRRr B r E E22121()2B RR 226V 圆盘边缘的电势高于中心圆盘边缘的电势高于中心转轴的电势转轴的电势1RB r.OO MN B 22RiE E（方法二）（方法二）则2212()2BRR 22121()2B RR N解：解：取一虚拟的闭和回路MNOM并取其绕向与 相同B 设 时M 与N 重合即0t 0 则 时刻tt iddt E22121()2B RR 方向与回路方向与回路MNOM绕向相反，绕向相反，即盘缘的电势高于中心即盘缘的电势高于中心8.1 法拉第电磁感应定律例例4 4：直导
10、线通交流电：直导线通交流电 置于磁导率为置于磁导率为 的的介质中介质中求：与其共面的求：与其共面的N匝矩形回路中的感应电动势匝矩形回路中的感应电动势解：设当解：设当I I 0 0时，电流方向如图时，电流方向如图LINNBdSSladtIIsin0已知已知其中其中 I0 和和 是大于零的常数是大于零的常数设回路设回路L方向如图方向如图xo建坐标系如图建坐标系如图在任意坐标处取一面元在任意坐标处取一面元sdsd8.1 法拉第电磁感应定律NN B dSSldxxINadd2N Ildad2lnNI ltdad02sinlndadtlNIrlncos200SBdsNdtdi交变的交变的电动势电动势la
11、dLIxosd8.1 法拉第电磁感应定律dadtlNIrilncos200t 2t0i ii000vB0abzBllldr方向从方向从 a ba(-);b(+)8.1 法拉第电磁感应定律 v B a b 图示在磁感强度为图示在磁感强度为 的均匀磁场中，有一任意形状不共面的导的均匀磁场中，有一任意形状不共面的导体折线体折线ab以以 速度平动，试证明导体上的电动势为：速度平动，试证明导体上的电动势为：式中式中 是以是以a为起点，为起点，b为终点的矢量为终点的矢量 Bv()abBab vab8.1 法拉第电磁感应定律证：任一线元，证：任一线元，以以 运动时的动生电动势为运动时的动生电动势为 整个导体
12、的动生电动势为整个导体的动生电动势为 ldvd(v)dBl(v)d(v)dbbaaBlBlabB)(v产生感生电动势的非静电场 感生电场麦克斯韦假设麦克斯韦假设 变化的磁场在其周围空间激发一种电场，这个电场叫感生电场感生电场 。kE 闭合回路中的感生电动势kidddLElt E E8.2.2 感生电动势感生电动势 感应电场的性质感应电场的性质8.1 法拉第电磁感应定律rSdBdSdtt涡旋电场、位移电流都是奠定电磁场存在的理论基础。涡旋电场、位移电流都是奠定电磁场存在的理论基础。涡旋电场涡旋电场（从电磁感应定律寻求涡旋电场与变化磁场的关系）（从电磁感应定律寻求涡旋电场与变化磁场的关系）电源电动
13、势的定义电源电动势的定义rE感应电场感应电场涡旋电场涡旋电场cE静电场静电场()crEEELlEdkLrlEdrSdtBlEsLdr0LlEdcSdtBlEsLd8.1 法拉第电磁感应定律*显然，涡旋电力线是无头无尾的闭合曲线，所以显然，涡旋电力线是无头无尾的闭合曲线，所以 称之为有旋电场。类似于磁力线。称之为有旋电场。类似于磁力线。0LSB dlj dS*涡旋电场涡旋电场永远和磁感应强度矢量的变化永远和磁感应强度矢量的变化连在一起。连在一起。*S 面是面是 L 曲线所包围的面，曲线所包围的面，L的的 绕行方向与绕行方向与 S 面的法线方向成面的法线方向成 右手螺旋关系。右手螺旋关系。L nS
14、*涡旋电场与静电场相比涡旋电场与静电场相比相同处：相同处：对电荷都有作用力。对电荷都有作用力。若有导体存在都若有导体存在都能形成电流能形成电流不相同处：不相同处：涡旋电场不是由电荷激发，涡旋电场不是由电荷激发，是由变化磁场激发。是由变化磁场激发。涡旋电场电力线不是有头有尾，涡旋电场电力线不是有头有尾，是闭合曲线。是闭合曲线。SdtBlEsLdr8.1 法拉第电磁感应定律 特殊情况下感生电场的计算特殊情况下感生电场的计算空间均匀的磁场限制在半径为空间均匀的磁场限制在半径为R的圆柱内，的圆柱内，求：求：感生E分布分布解：设场点距轴心为解：设场点距轴心为r,r,根据对称性，取以根据对称性，取以o o
15、为心，过场点的圆周环路为心，过场点的圆周环路LrEl dEL2感生感生B0 0LrdtdBS由法拉第电由法拉第电磁感应定律磁感应定律B的方向平行柱轴的方向平行柱轴cdtdB且有且有8.1 法拉第电磁感应定律00idtdB 00idtdB dtdBrSE2感生2rSRr dtdBrRE22感生8.1 法拉第电磁感应定律dtdBrREdtdBrE222感生感生特殊条件特殊条件 感生电场是以法拉第电磁感应定律为基础的感生电场是以法拉第电磁感应定律为基础的，源于法拉第电磁感应定律又高于法拉第电磁感，源于法拉第电磁感应定律又高于法拉第电磁感应定律。只要以应定律。只要以L为边界的曲面内有磁通的变化为边界的
16、曲面内有磁通的变化，就存在感生电场的。，就存在感生电场的。涡电流涡电流 趋肤效应趋肤效应电子感应加速器的电子感应加速器的基本原理基本原理 1947 1947年年世界第一台世界第一台 70 70MeVMeV讨论讨论8.1 法拉第电磁感应定律 O A B B 在圆柱形空间内有一磁感强度为在圆柱形空间内有一磁感强度为 的均匀磁场，如图所示的均匀磁场，如图所示 的大小以速率的大小以速率dB/dt变化在磁场中有变化在磁场中有A、B两点，其间可放直导线两点，其间可放直导线AB和弯曲的导线和弯曲的导线AB，则则 BB (A)电动势只在电动势只在AB导线中产生导线中产生 (B)电动势只在电动势只在AB导线中产
17、生导线中产生 (C)电动势在电动势在AB和和AB中都产生，且两者大小相等中都产生，且两者大小相等 (D)AB导线中的电动势小于导线中的电动势小于AB导线中的电动势导线中的电动势 RNO OiB ne dsindNBStt Emsint EE8.2.3 动电磁感应的应用举例动电磁感应的应用举例一、交流发电机一、交流发电机交流发电机就是利用电磁感应现象将机械能机械能转化为电能电能的装置二、电子感应加速器二、电子感应加速器真空环形室真空环形室NSNS BOTT/2TnFkFeE kE1.电子在环形轨道中运动，轨道半径 R 一定，轨道所处的真空室中，磁场应该满足电子在恒定轨道上加速应满足的条件电子在恒
18、定轨道上加速应满足的条件mBeR v2.电子运动方向与涡旋电场方向（或磁场的改变方向）应配合，使电子不断加速.BOTT/2T在第一象限内，涡旋电在第一象限内，涡旋电场对电子而言是场对电子而言是加速电加速电场场，且洛伦兹力表现为，且洛伦兹力表现为向心力向心力。三、涡电流与电磁阻尼三、涡电流与电磁阻尼感应电流不仅能在导电回 路内出现，而且当大块导体与磁场有相对运动或处在变化的磁场中时，在这块导体中也会激起感应电流.这种在大块导体内流动的感应电流，叫做涡电流，简称涡流.应用应用 热效应、电磁阻尼效应.8.1 法拉第电磁感应定律求半径求半径oa线上的感生电动势线上的感生电动势 Rl dE0感生RE感生
19、可利用这一特点较方便地求其他线段内的感生电动势可利用这一特点较方便地求其他线段内的感生电动势补上半径方向的线段构成回路利用法拉第电磁感应定律补上半径方向的线段构成回路利用法拉第电磁感应定律 例例 求上图中求上图中 线段线段ab内的感生电动势内的感生电动势 解：补上两个半径解：补上两个半径oa和和bo与与ab构成回路构成回路obaodtdaobaobi00obaodtdBSba)(tBboa8.1 法拉第电磁感应定律求求:ab解：补上半径解：补上半径 oa bo设回路方向如图设回路方向如图oabooaabboddt oabo00abddt 扇形BSdtdBSab扇形又如磁力线限制在圆又如磁力线限
20、制在圆柱体内柱体内,空间均匀空间均匀dBdtco oB Bba穿过闭合电流回路的磁通量LI 8.3.1 自感现象与自感系数自感现象与自感系数当线圈中电流变化时，它所当线圈中电流变化时，它所激发的磁场通过线圈自身的激发的磁场通过线圈自身的磁通量也在变化，使线圈自磁通量也在变化，使线圈自身产生感应电动势，叫自感身产生感应电动势，叫自感现象现象.该电动势叫自感电动势该电动势叫自感电动势.Lii全磁通与回路的电流成正比：全磁通与回路的电流成正比：8.1 法拉第电磁感应定律1.自感自感定义1 L I 若线圈有 N 匝N 磁通匝数BI 无铁磁质时,自感仅与线圈形状、磁介质及 N 有关.注意注意自感自感 L
21、I d0dLt 当时，ddLILt E Eddd()dddLILLIttt E E2.自感电动势 单位：1 亨利（H）=1 韦伯/安培（1 Wb/A）361mH10H,1H10H 自感自感定义2ddLILt E E（条件L不变）8.1 法拉第电磁感应定律LddiLdtdt 电流强度变化率为一个单位时，在这个线圈电流强度变化率为一个单位时，在这个线圈中产生的感应电动势等于该线圈的自感系数。中产生的感应电动势等于该线圈的自感系数。自感的意义自感的意义自感电动势的方向总是要使自感电动势的方向总是要使它阻碍回路本身电流的变化。它阻碍回路本身电流的变化。所以说，自感所以说，自感 L有维持原电路状态的能力
22、，有维持原电路状态的能力，L就是这种能力大小的量度，它表征回路就是这种能力大小的量度，它表征回路电磁惯性的大小。电磁惯性的大小。8.1 法拉第电磁感应定律3.自感互感的计算方法自感互感的计算方法 先设电流先设电流 I 根据安培环路定理求得根据安培环路定理求得 H B ,L M.8.1 法拉第电磁感应定律BHnInN l NNBS NNISl lSE解：解：设电流 I 根据安培环路定理求得 H B L例例1 如图的长直长直密绕密绕螺线管，已知 ，求求其自感 .（忽略边缘效应）,l S N LddLILt E E一般情况可用下式一般情况可用下式测量自感测量自感NNISl nN l VlS 2Ln
23、V 2NLSIl 4.自感的应用 稳流，LC 谐振电路，滤波电路，感应圈等。lSE1RI例例 2 有两个同轴圆筒形导体，其半径分别为 和 ，通过它们的电流均为 ，但电流的流向相反。设在两圆筒间充满磁导率为 的均匀磁介质，求其自感 L。1R2RI 解：解：两圆筒之间2IBr 如图在两圆筒间取一长为l 的面PQRS，并将其分成许多小面元.则ddBS dBl r 21dd2RRIl rr SPRQ2RlIrrd21dd2RRIl rr 即21ln2RIlR 由自感定义可求出21ln2RlLIR 单位长度的自感为21ln2RR 1RISPRQ2RlIrrd8.3.1 互感现象互自感系数互感现象互自感系
24、数 互感电动势互感电动势:当线圈当线圈 1中的电流变化时中的电流变化时,所所激发的磁场会在它邻近的另激发的磁场会在它邻近的另一个线圈一个线圈 2 中产生感应电动中产生感应电动势势;这种现象称为互感现象。这种现象称为互感现象。该电动势叫互感电动势。该电动势叫互感电动势。互感电动势与线圈电流变化快慢有关；与两个线圈互感电动势与线圈电流变化快慢有关；与两个线圈结构以及它们之间的相对位置和磁介质的分布有关。结构以及它们之间的相对位置和磁介质的分布有关。1i2128.1 法拉第电磁感应定律 在 电流回路中所产生的磁通量 1I2I21211M I 在 电流回路中所产生的磁通量 1I2I12122M I 1
25、B2B2I1I互感仅与两个线圈形状、大小、匝数、相对位置以及周围的磁介质有关（无铁磁质时为常量）注意注意1.互感系数互感系数定义1（理论可证明）2112122112MMMII 问：问：下列几种情况互感是否变化？1）线框平行直导线移动；2）线框垂直于直导线移动；3）线框绕 OC 轴转动；4）直导线中电流变化.OC2.互感电动势 212ddIMt E121ddIMt E211212ddddMItIt E EE E互感系数互感系数定义2例例1 两同轴长直密绕螺线管长直密绕螺线管的互感 有两个长度均为l，半径分别为r1和r2（r1 r2），匝数分别为N1和N2的同轴长直密绕螺线管。求求它们的互感。解解
26、：先设某某一线圈中通以电流 I 求出另一另一线圈的磁通量M设半径为 的线圈中通有电流 ，则1r1I110101 1NBIn Il 2211()n lBr 222101211()N n n lrI代入 计算得1B则22211201211()N Mn n lrI 则穿过半径为 的线圈的磁通匝数为2221211()N N Br 2r110101 1NBIn Il bdlIxo2IBx ddd2IBSl xx d2d bdIl xx 解：解：设长直导线通电流Ixdx例例 2 在磁导率为 的均匀无限大的磁介质中，一无限长直导线与一宽长分别为 和 的矩形线圈共面，直导线与矩形线圈的一侧平行，且相距为 。求
27、二者的互感系数。d bl ln()2lbdMId d2d bdIl xx ln()2Ilbdd 2blI2b若导线如左图放置,根据对称性可知0 xdbdlxIxo0M 得自感线圈磁能2m12WLI 回路电阻所放出的焦耳热ddILRItE E22001dd2ttI tLIRItE E2dddI tLI IRItE E电源作功电源反抗自感电动势作的功lr2ER2,Ln VBnI222m11()22BWLIn Vn 212BV mw V 磁场能量密度22m11222BwHBH 磁场能量2mmdd2VVBWwVV 自感线圈磁能2m12WLI LI12RII例例 如图同轴电缆，中间充以磁介质，芯线与圆筒
28、上的电流大小相等、方向相反。已知 ，求单位长度同轴电缆的磁能和自感。设金属芯线内的磁场可略。12,RRI 解：解：由安培环路定律可求 H 12,2IRrRHr1,0rRH2,0rRH2m12wH 21()22Ir 则12RrR2R1R12RII2m1()22Iwr 2228Ir 12RrR2mm22dd8VVIWwVVr 2R1Rrdr 单位长度壳层体积d2 d1Vr r 212md4RRIWrr 221ln4RIR 2m12WLI 21ln2RLR 8.1 法拉第电磁感应定律 麦克斯韦麦克斯韦（1831-1879）英国物理学家英国物理学家.经典电磁理经典电磁理论的奠基人论的奠基人,气体动理论
29、创气体动理论创始人之一始人之一.他提出了有旋场他提出了有旋场和位移电流的概念和位移电流的概念,建立了建立了经典电磁理论经典电磁理论,并预言了以并预言了以光速传播的电磁波的存在光速传播的电磁波的存在 .在气体动理论方面在气体动理论方面,他还提他还提出了气体分子按速率分布的出了气体分子按速率分布的统计规律统计规律.8.1 法拉第电磁感应定律 1865 年麦克斯韦在总结前人工作的基础年麦克斯韦在总结前人工作的基础 上，提出完整的电磁场理论，他的主要贡献是上，提出完整的电磁场理论，他的主要贡献是提出了提出了“有旋电场有旋电场”和和“位移电流位移电流”两个假设，两个假设，从而预言了电磁波的存在，并计算出
30、电磁波的从而预言了电磁波的存在，并计算出电磁波的速度（即速度（即光速光速）.1888 年赫兹的实验证实了他的预言年赫兹的实验证实了他的预言,麦克麦克斯韦理论奠定了经典动力学的基础，为无线电斯韦理论奠定了经典动力学的基础，为无线电技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景.001c(真空真空中中 )8.1 法拉第电磁感应定律把安培环路定理推广到电流把安培环路定理推广到电流 变化的回路时出现了矛盾变化的回路时出现了矛盾电流概念必须发展电流概念必须发展完善宏观电完善宏观电磁场理论磁场理论 电场电场静电场静电场感生电场感生电场静止电荷静止电荷空间存在空间存在 磁场
31、磁场稳恒磁场稳恒磁场空间存在空间存在恒定电流恒定电流感生磁场感生磁场dBdt回顾前几章的内容回顾前几章的内容位移电流位移电流dEdt8.1 法拉第电磁感应定律1）有旋电场）有旋电场tDjdddrE麦克斯韦假设麦克斯韦假设2）位移电流）位移电流8.1 法拉第电磁感应定律里程碑里程碑 (在在100100年左右的时间年左右的时间)17851785年年 Coulomb Law Coulomb Law 静电规律静电规律1791 1791 VoltaVolta电池电池 动电规律动电规律 1820 1820 Oersted Oersted 电电磁磁 稳恒磁场稳恒磁场18311831年年 Faraday Fa
32、raday 电磁感应电磁感应18651865年年 Maxwell Maxwell 完善完善矛盾矛盾推广推广假设假设完善完善本章思路：本章思路：8.1 法拉第电磁感应定律VSdVSdD0SSdBSdtDSdjl dHSSL0SdtBldESLHES波印亭矢量定义为：单位时间内波印亭矢量定义为：单位时间内通过与传播方向垂直的单位面积通过与传播方向垂直的单位面积的能量的能量,也叫能流密度矢量也叫能流密度矢量 .SEDroHBroESH在不同的惯性参照系中，在不同的惯性参照系中，麦克斯韦方程有同样的形式。麦克斯韦方程有同样的形式。8.1 法拉第电磁感应定律电磁场的动量和能量满足相对论关系电磁场的动量和
33、能量满足相对论关系;2wpcc电磁场具有统一性，相对性。有电磁场具有统一性，相对性。有物质的一切重要属性。具有能物质的一切重要属性。具有能量、动量，它是物质的一种形态。量、动量，它是物质的一种形态。8013 10/ocm s c*电磁场在真空中的传播速度，就是光速电磁场在真空中的传播速度，就是光速 光就是电磁波光就是电磁波*电磁场具有能量密度电磁场具有能量密度 1()2wE DB H*电磁场具有质量密度电磁场具有质量密度 2wc相对论质能关系相对论质能关系*电磁场具有动量密度电磁场具有动量密度(单位体积内的动量单位体积内的动量)19201920年列别捷夫的光压实验证明电磁场年列别捷夫的光压实验
34、证明电磁场与实物间有动量传递，并满足守恒定律与实物间有动量传递，并满足守恒定律 麦克斯韦麦克斯韦（1831-1879）英国物理学家英国物理学家.经典经典电磁理电磁理论的奠基人论的奠基人,气体动理论创气体动理论创始人始人之一之一.他提出了有旋场他提出了有旋场和位移电流的概念和位移电流的概念,建立了建立了经典电磁理论经典电磁理论,并预言了以并预言了以光速传播的电磁波的存在光速传播的电磁波的存在 .在气体动理论方面在气体动理论方面,他还提他还提出了气体分子按速率分布的出了气体分子按速率分布的统计规律统计规律.1865 年麦克斯韦在总结前人工作的基础 上，提出完整的电磁场理论，他的主要贡献是提出了“涡旋电场涡旋电场”和“位移电流位移电流”两个假设，从而预言了电磁波的存在，并计算出电磁波的速度（即光速）。1888 年赫兹的实验证实了他的预言，麦克斯韦理论奠定了经典动力学的基础，为无线电技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景。001c (真空真空中 )麦克斯韦电磁场方程的积分形式麦克斯韦电磁场方程的积分形式d0SBS 磁场高斯定理磁场高斯定理cddLSDHlISt 安培环路定理安培环路定理 静电场环流定理静电场环流定理d0LEl 静电场高斯定理静电场高斯定理intddSVDsVq 物态方程物态方程0rDE 0rBH jE
