1、第三章光学成像系统的频率特性光学成像系统的频率特性本章主要内容本章主要内容3.1、透镜的位相调制作用3.2、透镜的傅里叶变换性质3.3、透镜的成像性质3.4、成像系统的一般分析3.5、衍射受限的相干成像系统的频率响应3.6、衍射受限的非相干成像系统的频率响应3.7、像差对成像系统传递函数的影响3.8、相干和非相干成像系统的比较3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用透镜是一种非常重要的光学元件，其主要功能包括：成像和傅里叶变换。1）透镜的成像功能ff2）透镜的傅里叶变换功能 （夫琅和费衍射）f Question:Question:透镜为什么具有这样的功能？透镜为什么具有这样的功能？
2、3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用1.1.透镜对入射波前的作用透镜对入射波前的作用透镜的复振幅透过率：,llUx ytx yU x y在傍轴近似下，忽略透镜对光波振幅的影响，紧靠透镜前后的平面上产生的复振幅分布为2200,expexp2lkUx yAjkdjxyd22,expexp2liikUx yAjkdjxyd3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用则透镜复振幅透过率表示为：则透镜复振幅透过率表示为：220011expexp2iikjk ddjxydd222200expexp2,expexp2iilllkAjkdjxydUx ytx yUx ykAjkdjxy
3、d(常数项常数项)(调制项调制项)对于常数项，它改变的是光波整体的位相分布，并不影响平面上位相的相对空间分布，分析时可忽略掉。对于调制项，它改变了平面上位相的相对空间分布，能把发散球面波变换为会聚球面波。根据几何光学中介绍的透镜成像公式0111iddf(为透镜的焦距为透镜的焦距)2222011expexp22ikkjxyjxyddf3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用因此，透镜的位相调制因子：因此，透镜的位相调制因子：220,expexp,2llilUx yktx yjk ddjxyUx yfAnswer:Answer:透镜本身的厚度变化，使得入射光波在通过透镜的不同部位时，经
4、过的光程差不同，即所受时间延迟不同，从而使得光波的等相位面发生弯曲。等相位面结论结论：通过上面的分析可知，透镜对透射的光波具有位相调制的功能。但是，透镜为什么会具有这种能力呢？3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用2 2 透镜的厚度函数透镜的厚度函数主要考虑薄透镜的情况主要考虑薄透镜的情况 (忽略了折射效应忽略了折射效应)如果进一步忽略光在透镜表面的反射以及透镜内部吸收造成的损耗，认为通过透镜的光波振幅分布不发生变化，只是产生一个大小正比于透镜各点厚度的位相变化，于是透镜的位相调制可以表示为：,exp,exp,ltx yjkx yjkL x yL(x,y)L(x,y)00,1,L
5、 x ynx yx ynx y L(x,y)是Q到Q之间的光程：则则 0,expexp1,ltx yjkjk nx y上式具有普遍意义，对于任意面形的薄位相物体，一旦知道其厚度函数上式具有普遍意义，对于任意面形的薄位相物体，一旦知道其厚度函数(x,y)(x,y)，就可以根据该式得到其位相调制。就可以根据该式得到其位相调制。3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用下面具体分析一下厚度函数(x,y)和透镜主要结构参数(构成透镜的两个球面的曲率半径R1和R2)之间的关系。2222221122222222112112xyxyRRxyxyRR 222221011101121222222022
6、202222,11,11xyx yRRxyRRxyx yRRxyRR 仅考虑傍轴光仅考虑傍轴光2201211,2xyx yRR 将透镜一剖为二将透镜一剖为二12,x yx yx y 3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用3 3 透镜的复振幅透过率透镜的复振幅透过率根据厚度函数的表达式，可得到在傍轴近似下，光波通过透镜时在(x,y)点发生的位相延迟 0,expexp1,ltx yjkjk nx y2201211,expexp12lxytx yjknjk nRR2201211,2xyx yRR 121111nfRR220,expexp2lktx yjknjxyf常数项常数项透镜位相因
7、子透镜位相因子(n(n为透镜材料的折射率为透镜材料的折射率)3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用以上推导的关系适用于各种形式的薄透镜，而且是在傍轴近似条件下推导出来的。透镜的作用：将入射平面波入射平面波变换为会聚（发散）球面波会聚（发散）球面波 ，如下图所示。入射平面波变换为球面波，这正是由于透镜具有 的位 相因子，能够对入射波前施加位相调制的结果。22exp2kjxyf3.1 3.1 透镜的位相调制作用透镜的位相调制作用22exp2kjxyf1）若在非傍轴近似条件下，即使透镜表面是理想球面，透射光波也将偏离理想球面波，即透镜产生波像差。2）实际透镜总是有大小的，即存在一个有限
8、大小的孔径。引入光瞳函数P(x,y)来表示透镜的有限孔径，即1,0P x y透镜孔径内其他于是透镜的复振幅透过率可以完整的表示为：22,exp,2lktx yjxyP x yf,P x y其中，表示透镜对入射波前的位相调制；表示透镜对于入射波前大小范围的限制。3.2 3.2 透镜的傅里叶变换性质透镜的傅里叶变换性质 回顾一下：利用透镜实现夫琅和费衍射，可以在透镜的焦平面上得到入射场的空间频谱，即实现傅里叶变换的运算。f 透镜为什么具有这种功能呢？*根本原因在于它具有能对入射波前施加位相调制的功能，或者说是透镜的根本原因在于它具有能对入射波前施加位相调制的功能，或者说是透镜的二次位相因子在起作用
9、。二次位相因子在起作用。下面将具体分析一下这种作用发生的具体过程，并深入讨论透镜实现傅里叶变换的一些性质。光波传播分析方法3.2 3.2 透镜的傅里叶变换性质透镜的傅里叶变换性质U0UlU2dft(x0,y0)Uf 透镜后焦面上的场是透镜前端场U1(x,y)的傅立叶变换(空间频谱)根据透镜的位相调制功能，透镜后端场U2(x,y)为:2221,exp2kUx yUx yjxyf从透镜后端到后焦面光的传播属于菲涅耳衍射，利用菲涅耳衍射公式，后焦面上的场U(x,y)为：221,expexp2fffffkUxyjkfjxyjff2222,expexp2ffkUx yjxyjxxyydxdyff?物体放
10、置在透镜前物体放置在透镜前d d处处3.2 3.2 透镜的傅里叶变换性质透镜的傅里叶变换性质后焦面上的场分布为22112,expexp,exp2fffffffkUxyjkfjxyUx yjxxyydxdyjfff 221,1expexp,2ffxxxyffffffkjkfjxyUx yjffF焦面场是透镜前端场的傅里叶变换焦面场是透镜前端场的傅里叶变换(空间频谱空间频谱)。如上图所示，距离透镜前端有一物体，其透过率为t(x0,y0)。若用振幅为A的平面波垂直照明物体，则物体的透射光场为：00000,UxyA t xy根据角谱理论，透镜前端场的角谱为：根据角谱理论，透镜前端场的角谱为：1000,
11、xyUx yUxyHffFF22,expxyxyHffjdff则有：则有：2200,expexp,2fffffxyAkUxyjkfjxyt xyHffjffF3.2 3.2 透镜的傅里叶变换性质透镜的傅里叶变换性质 上式具有普遍意义，它证明在物体透射场的菲涅耳衍射区内放置一透镜，在透镜的后焦面上就可以得到该透射场的傅里叶变换(空间频谱)。如果d0，物体在透镜前方，由于变换式前的二次位相因子，使物体的频谱产生一个位相弯曲。2222000,expexpexp,2fffffxyAkUxyjkfjxyjdffUxyjffF22exp1,2ffffxyAkdjxyTjfffff 其中，T()为透过率函数
12、t()的频谱。对应的强度分布为22,fffffxyAIxyTfff（二次位相弯曲因子）（二次位相弯曲因子）3.2 3.2 透镜的傅里叶变换性质透镜的傅里叶变换性质 如果d=f，物体在透镜前焦面，二次位相弯曲消失，后焦面的光场分布是物体准确的傅里叶变换。如果d=0，物体在透镜前端面，由于变换式前的二次位相因子，使物体的频谱也产生一个位相弯曲。3.2 3.2 透镜的傅里叶变换性质透镜的傅里叶变换性质总结一下：在单色平面波照明下，无论物体位于透镜前方、后方还是紧靠透镜，在透镜的后焦面上都可以得到物体的功率谱；对于这样的照明方式，透镜后焦面常称为傅里叶变换平面或（空间）频谱面。如果采用球面波照明时，透
13、镜还能进行傅里叶变化吗？那频谱面还是焦平面吗?透镜连续两次变换？Answer:Answer:透镜还能起傅里叶变换作用，但是频谱面不再是焦平面，而是点光源的像面位置。具体推导过程可参考有关参考书，这里不再赘述。3.2 3.2 透镜的傅里叶变换性质透镜的傅里叶变换性质3.2.3 3.2.3 透镜孔径的影响透镜孔径的影响（1）有限大小的透镜孔径可能会造成物体频谱的失真有限大小的透镜孔径可能会造成物体频谱的失真，原因就在于透镜实际上是一个低通滤波器：低频成分可以通过，稍高频率成分可以部分通过，高频部分则完全被滤除。（2）因此由于透镜有限孔径的影响，后焦面上不能得到准确的物体频谱，给傅里叶变换结果带来误
14、差，频率越高，误差越大。我们把这种现象称为渐晕效应渐晕效应。（3）采用尽可能大的透镜孔径，或物体尽可能靠近透镜，可以减小渐晕的影响。3.2.4 透镜傅里叶变换的应用透镜傅里叶变换的应用光学频谱分析的基本原理就是利用透镜的傅里叶变换性质来产生物体的空间频谱，然后对它进行测量、分析来研究物体的空间结构。上图所示为二维光学频谱分析系统的光路。S为相干点光源，L1为准直透镜，L2为傅里叶变换透镜。P1平面（L2前焦面）放置输入物体，其复振幅透过率为t(x1,y1)。在P2平面（L2后焦面）上，输出光场分布正比于物体的空间频谱，即 22112121112,expU xykt x yjx xy ydx d
15、yf 22,xykTff3.2.4 透镜傅里叶变换的应用透镜傅里叶变换的应用强度记录得到物体的功率谱为 222222,xyI xyk Tff光学频谱分析可用于微小物体的形状尺寸检测、质量检测、图像分析等领域。小结小结1）透镜具有成像和傅里叶变换的功能，其根本原因在于透镜具有对入射波前进行位相调制的功能；而透镜之所以具有这种位相调制的功能就在于透镜本身存在的厚度变化。2）透镜具有傅里叶变换的功能 当采用平面波垂直照明时，总可以在透镜后焦面上得到物体的功率谱，无论物体放置在透镜前方、后方还是紧靠透镜；但当用球面波照明时，频谱面不在透镜焦平面上，而是点光源的成像位置。3）透镜有限大小的孔径对傅里叶变
16、换有很大的影响，给傅里叶变换结果带来误差，频率越高，误差越大。透镜相当于一个低通滤波器。3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质 光学成像系统是信息传递的系统:光波携带输入图像信息（图像的细节、对比、色彩等）从物平面传播到像平面，输出像的质量完全取决于输出像的质量完全取决于光学系统的传递特性光学系统的传递特性。输入图像信息输入图像信息（图像的细节、对比、色彩等）（图像的细节、对比、色彩等）物平面物平面像平面像平面光学系统光学系统输出图像信息输出图像信息（传递特性）（传递特性）在一定条件下，成像系统可看作空间不变的线性系统，因而可以用线性系统理论来研究它的性能。将线性系统理论与傅里叶分析方法
17、相结合，可以全面研究系统的空间频率特性或传递函数。光学系统像质评价方法 20世纪50年代，霍普金斯完整提出了光学传递函数的概念和处理方法。它是一种全面评价光学系统成像质量的科学方法，并成为成像理论的重要基础。3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质 本节只讨论最简单的情况：单色光照明下，一个薄的无像差的正透单色光照明下，一个薄的无像差的正透镜对透射物体成实像。镜对透射物体成实像。分析思路：分析思路：按照光波的传播方向，逐面确定光场分布，从而确定出系统的输入输出关系，即000,lliiiUxyUUUx y 3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质利用菲涅耳衍射公式，可得220002200
18、0000000001,expexp22,expexp2lkUjkdjj ddkUxyjxyjxydx dydd 又知，透镜的复振幅透过率为22,exp2lktPjf 则透镜后的透射场分布为,lllUUt Step 1Step 1：3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质光波传播距离di，再次利用菲涅耳衍射公式，可确定Ui，22221,expexp22,expexp2iiiiiiiiliiiikUx yjkdjxyj ddkUjjxyd ddd Step 2Step 2：3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质将将 代入上式，并进行整理，舍弃常数位相因子，可得到代入上式，并进行整理，舍弃
19、常数位相因子，可得到,lU 222022220000000000001,exp2111,expexp2222expexpiiiiiiiiiiikUx yjxyd ddkkUxyPjjxyddfdjxyjxydx dy d ddd 222200200expexp22iixykkjxyjddM0idMd若满足成像关系，则为1 该位相因子不再依赖于(x0,y0)，可以舍去！若点物产生的响应是若点物产生的响应是一个很小的像斑。一个很小的像斑。3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质于是，上式得到简化000000020012,expiiiiUx yUxyjxydx dyd dd 2,expiiiPj
20、xyd dd 0200012,expiiiiGPjxyd dd dddd 其中，G0是U0的傅里叶变换。上式表明成像过程经历了两次傅里叶变换，物的频成像过程经历了两次傅里叶变换，物的频率成分在传递过程中将受到有限大小光瞳的截取率成分在传递过程中将受到有限大小光瞳的截取。由于由于002000121,exp,iiiiiixyGjxyd dUd ddddMMM 并且令光瞳函数的傅里叶变换为并且令光瞳函数的傅里叶变换为2,expiiiiih x yPjxyd dd 3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质则利用卷积定理有01,iiiiiiixyUx yUh x yMMM00000001,iixyU
21、h xxyydx dyMMM 根据光波传播的线性性质，根据光波传播的线性性质，U Ui i可由下述叠加积分表示可由下述叠加积分表示 0000000,;,iiiiiUx yUxy h x y xydx dy 将两式进行对比，有1）几何光学理想像点的坐标 满足2）可看做系统脉冲响应，而且00 xxM00yyM00,xyh1hhM3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质定义一个新函数表示几何光学的理想像，即01,iigiixyUx yUMMM假如不考虑衍射效应，即认为透镜孔径无限大，此时P(,)=1，则01,iiiiigiixyUx yUUx yMMM此时，（1）系统脉冲响应是函数，即点物可成点
22、像；（2）几何光学的理想像是物体的准确复现，它的像平面是倒立的，而且 尺寸经过缩放。3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质实际上，必须考虑透镜有限孔径产生的衍射效应，此时00002,expiiiiih xxyyPjxxyyd dd 显然，脉冲响应就等于透镜孔径的夫琅和菲衍射图样，其中心位于理想像点00,xy输出光场为,*,iiigiiiiUx yUx yh x y像的光场分布是几何光学理想像和系统脉冲响应的卷积。3.3 3.3 透镜的成像性质透镜的成像性质（1）上述卷积关系表明，由透镜构成的成像系统可看作是线性空间不变系统，其输入物和输出像之间的关系由卷积积分确定。（2）可以从叠加性质和
23、不变性两方面理解卷积成像的物理意义，右图是卷积成像的示意图。作业：P74 习题3.2、3.43.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一般分析任意的成像系统都可以分成三个部分，即从物面到入瞳的第一部分，从入瞳到出瞳的第二部分和从出瞳到像面的第三部分；光波在一、三部分的传播可按菲涅耳衍射讨论；对于第二部分即透镜系统，在等晕条件下，可把它看作“黑箱”，只要能够确定它两端的边端性质，整个透镜组的性质就可以确定下来。对于实际的透镜组，边端性质差别很大，但总可以分为两类：衍射受限系统和有像差系统。3.4.1 3.4.1 成像系统的一般模型成像系统的一般模型3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一
24、般分析 衍射受限系统衍射受限系统是指系统可以不考虑像差的影响，仅仅考虑光瞳产生的衍射限制。它的边端性质是：物面上任一点光源发出的发散球面波投射到入瞳上，被透镜组变换为出瞳上的会聚球面波。有像差系统的边端性质有像差系统的边端性质是：物面上任一点光源发出的发散球面波投射到入瞳上，通过透镜组后，出瞳处的波前明显偏离理想球面波。3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一般分析3.4.2 3.4.2 阿贝成像理论阿贝成像理论1873年，阿贝基于对显微镜成像的研究，提出了其衍射成像理论。它认为成像过程包括两次衍射过程：从物体到透镜焦平面的一次衍射夫朗和费衍射：受物体调制的光场复振幅分布被分解为各频谱分
25、量；从透镜焦平面到像面的二次衍射：各频谱分量又复合为像。3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一般分析 实际上，两次衍射过程也是两次傅里叶变换过程，即从物面到焦平面的傅立叶变换，焦平面就是频谱面；从焦平面到像面的傅里叶逆变换。物面物面 透镜透镜 焦平面焦平面 像面像面傅里叶变换傅里叶逆变换 根据之前的分析，因为透镜有限孔径大小透镜有限孔径大小的缘故，光学系统类似于一光学系统类似于一个低通滤波器个低通滤波器，滤掉物体的高频成分，而只让一定范围内的低频成分通过系统，所以光学系统不能传递物面的全部信息，像并不是物体的准确像并不是物体的准确复现。复现。3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的
26、一般分析 3.4.3 3.4.3 单色光照明的衍射受限系统单色光照明的衍射受限系统 0000000,;,iiiiiUx yUxyh x y xydx dy 当单色光照明时，由于光波传播的线性性质，像面复振幅分布可以用叠加积分表示：其中，U0是物面复振幅分布，h是系统的脉冲响应，它表示(x0,y0)处的点源在像平面(xi,yi)处产生的复振幅。3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一般分析 对于衍射受限系统，h是由从出瞳向理想像点(Mx0,My0)会聚的球面波产生的。由系统的边缘性质，出瞳面上受到出瞳大小限制的会聚球面波的旁轴近似是：2200,exp,2ikUCjMxMyPd 在像面上产生
27、的光场分布可由菲涅耳公式写出22001,;,expexp2iiiiiiikh x y xyjkdjxyjkdd2222,expexpiiiiUjjxyd ddd 3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一般分析00002,;,expiiiiih x y xyCPjxMxyMyd dd 结果表明，单色光照明时，衍射受限系统的脉冲响应是光学系统出瞳的夫朗和费衍射图样，其中心在几何光学的理想像点(Mx0,My0)处。而且该表达式表明该脉冲响应具有空间不变性该脉冲响应具有空间不变性！根据前面的分析，不难确定像的复振幅分布Ui是几何光学预言的理想像Ug与系统出瞳所确定的复振幅脉冲响应h的卷积：00,
28、iixyiixMxyMyffddCP F将U(,)代入上式并进行整理，最终得到000000,iiiiigiigiiUx yh xxyyUxydx dyh x yUx y 其中，是理想像的坐标，M为系统放大率，00,xy1hhM00 xMx00yMy00000,gxyUxycUM M3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一般分析3.4.4 3.4.4 非单色光照明非单色光照明实际的照明光源绝不是理想单色的。事实上，照明光束的振幅和位相随时间变化的统计性质，将会对成像系统的性能产生重要影响。非单色光照明时，xy平面光扰动随时间变化，可以用复值函数u(x,y;t)表示,;,;exp2u x y
29、 tU x y tjt其中，是光波的平均频率，U(x,y;t)称为相幅矢量，是空间和时间坐标的函数。当采用非单色光照明物体时，每一物点的振幅和位相随时间作无规则变化；在像平面，与每一物点对应的脉冲响应也将随时间作无规则变化。最终像的强度分布将取决于这些脉冲响应之间的统计关系，也正是取决于物面上被照明各点振幅和位相的统计关系。3.4 3.4 成像系统的一般分析成像系统的一般分析考虑两种典型的物体照明方式：空间相干和非相干照明。相干成像系统对复振幅是线性的，可直接利用单色光照明的分析结果；非相干成像系统对强度这一物理量是线性的，强度变换的脉冲响应正比于相干系统脉冲响应的平方。3.5 3.5 衍射受
30、限的相干成像系统的频率响应衍射受限的相干成像系统的频率响应3.5.1 3.5.1 相干传递函数相干传递函数相干成像系统的物像关系由卷积积分描述，即 000000,iiigiiUx yUxyh xxyydx dy 其中，00001xMxyMyhhMM为系统放大倍数，Ug是几何光学理想成像的复振幅分布，是复振幅脉冲响应(或相干脉冲响应）。hp 衍射受限的相干传递系统对于复振幅的传递是线性空间不变系统。衍射受限的相干传递系统对于复振幅的传递是线性空间不变系统。3.5 3.5 衍射受限的相干成像系统的频率响应衍射受限的相干成像系统的频率响应下面从频域的角度来分析成像过程：下面从频域的角度来分析成像过程
31、：选择复指数函数作为基元物分布，考察系统对各种频率成份的传递特性。定义系统的输入频谱Gg(fx,fy)和输出频谱Gi(fx,fy)分别为00,gxygGffUxyF,ixyiiiGffUx yF把相干脉冲响应的傅里叶变换定义为相干传递函数相干脉冲响应的傅里叶变换定义为相干传递函数(CTF)(CTF)，即,cxyiiHffh x yF则三者具有如下关系：则三者具有如下关系：,ixygxycxyGffGffHff,cxyixiyHffPd fd fHc表征了衍射受限的相干成像系统在频域中的作用，它使输入频谱转换为输出频谱。Hc决定于系统本身的物理结构，其与系统结构参数之间的关系为 3.5 3.5
32、衍射受限的相干成像系统的频率响应衍射受限的相干成像系统的频率响应,cxyixiyHffPd fd fsinsin,sinsin,sinsin,yxiyxcyxgGHG相干传递函数相干传递函数 (CTF)H(CTF)Hc c为为(1)相干传递函数正比于经过坐标反射的光瞳函数；(2)考虑实际光瞳的有限大小，光瞳函数总是取0和1两个值，所以相干传递函数也是如此。也就是说系统是一个低通滤波器，系统在频域中有一个有限的通频带，此通带内全部频谱分量通过系统时不产生振幅和位相畸变，通带以外的频谱分量不能通过系统。(3)也可以借用单色光场传播的角谱方法来解释相干传递系统在频域的响应。sinsin,sin,si
33、nyxcixiyHP dd相干传递函数为：光瞳本身的透过率函数就是频域的传递函数：倾角倾角(x x,y y)超过某一范围的平面波分量将被系统超过某一范围的平面波分量将被系统滤除，即超过某一频率范围的平面波将被系统滤除，即超过某一频率范围的平面波将被系统滤除，如右图所示。滤除，如右图所示。3.5 3.5 衍射受限的相干成像系统的频率响应衍射受限的相干成像系统的频率响应02ilfd3.5.2 3.5.2 相干传递函数的计算和运用实例相干传递函数的计算和运用实例例例1 1 衍射受限的相干成像系统，其出瞳是边长为l的正方形，光瞳函数是,Prectrectll 则相干传递函数为00,22iyyixxxy
34、d ffd ffHffrectrectrectrectllff其中，为截止频率。3.5 3.5 衍射受限的相干成像系统的频率响应衍射受限的相干成像系统的频率响应例例2 2 衍射受限的相干成像系统，其出瞳是直径为l的圆形孔径，光瞳函数是22,2Pcircl 2222001,0 xyxyxyfffffHffcircf其他02ilfd 其中，为截止频率。则相干传递函数为3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应3.6.1 3.6.1 非相干照明时的物像关系式非相干照明时的物像关系式 非相干成像系统是强度变换的线性系统，物像关系满足如下卷积积分000000,i
35、iigIiiIx ykIxyhxxyydx dy 其中，k是实常数；Ig是几何光学理想像的强度分布；Ii为像的强度分布；hi是光强度脉冲响应(或非相干脉冲响应、点扩散函数)，它是点物产生的衍射光斑的强度分布，而且有22,iixyiixyIiiiiffddhx yh x yP F上式卷积积分关系表明，把点源作为输入的基元物，它将在像面上产生以几何光学理想像点为中心的像斑，物体上所有点源产生的像斑按强度叠加的结果就给出像面的强度分布。3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应00,gxygAffIxyF,ixyiiiAffIx yF0000000000,e
36、xp2,0,0,gxygxyxyggIxyjf xf ydx dyAffffAIxydx dy gA3.6.2 3.6.2 光强的空间频谱光强的空间频谱由于光强脉冲响应hI是实函数，余弦函数是非相干成像系统的本征函数；因而可以选择余弦的光强分量作为基元物。定义Ag(x,y)和Ai(x,y)分别为输入光强频谱和输出光强频谱，即,exp2,0,0,iiixiyiiiixyxyiiiiiiIx yjf xf ydx dyAffffAIx y dx dy iA对应的归一化光强频谱为3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应3.6.3 3.6.3 光学传递函数的
37、定义及物理意义光学传递函数的定义及物理意义000000,iiigIiiIx ykIxyhxxyydx dy,ixygxyIxyAffAffHff(卷积定理卷积定理)其中，HI是光强脉冲响应的傅里叶变换，对于零频成分则有：0,00,00,0igIAAH定义非相干成像系统的归一化传递函数为定义非相干成像系统的归一化传递函数为通常把它称为非相干成像系统的光学传递函数光学传递函数(OTF)(OTF)，它描述了非相干成像系统在频域的效应。,exp2,0,0,IiixiyiiiIxyxyIIiiiihx yjf xf ydx dyHffffHhx y dx dy H3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统
38、的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应因为OTF通常是复函数，所以可表示为,exp,xyxyxyffm ffjffH其中，其中，,0,0IxyxyIHffm ffH调制传递函数调制传递函数(MTF)(MTF),xyff相位传递函数相位传递函数(PTF)(PTF)MTF描述系统对各频率分量对比度的传递特性，而PTF描述系统对各频率分量施加的相移。3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应2,Iiiiihx yh x y,cxyiiHffh x yF 0,xyIxyIffhffhHFF3.6.4 OTF3.6.4 OTF与与CTFCTF的联系的联系
39、CTF和OTF分别是描述同一成像系统采用相干照明和非相干照明时的传递函数，它们都取决于系统本身的物理性质，所以两者之间必然存在一定的联系。联系的纽带就是：其中，CTF和OTF分别定义为 利用傅里叶变换的自相关定理不难得出2,cxycxyxycHffHffffHd d H3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应3.6.5 3.6.5 衍射受限系统的衍射受限系统的OTFOTF 已知OTF为2,cxycxyxycHffHffffHd d H对于相干照明的衍射受限系统，已知,cxyixiyHffPd fd f则得到上述则得到上述OTFOTF的表达式为的表达式
40、为,ixiyixiyxyPd fd fPd fd fffPd d H 衍射受限系统的OTF是光瞳函数的归一化自相关函数。几何解释：分母是光瞳的总面积S0，分子代表中心为(-difx,dify)的经过平移的光瞳与原光瞳的重叠面积S(fx,fy)，求衍射受限的OTF只不过是归一化的重叠面积的计算问题：0,xyxyS ffffSH3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限系统的衍射受限系统的OTFOTF的几何解释和一些特性：的几何解释和一些特性：(1)H(fx,fy)非负，因此系统只改变个频率分量的调制度，而不产生相移，它只需要计算MTF (2)H(
41、0,0)=1(3)H(fx,fy)H(0,0)3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应3.6.6 3.6.6 衍射受限系统的衍射受限系统的OTFOTF计算和运用实例计算和运用实例例例1 1 衍射受限的非相干成像系统，其出瞳为边长为l的正方形，求其OTFAnswer:Answer:00,22yxxyfffftritriffHf0是同一系统采用相干照明时的截止频率3.6 3.6 衍射受限的非相干成像系统的频率响应衍射受限的非相干成像系统的频率响应例例2 2 衍射受限的非相干成像系统，其出瞳为直径为l的圆形孔径，求其OTF 200002arccos1222
42、20其他H22xyff是用极坐标表示的空间频率坐标；非相干截止频率为相干02ild的两倍。其中，截止频率3.7 3.7 像差对成像系统传递函数的影响像差对成像系统传递函数的影响当系统必须考虑像差时，系统的传递函数则不同，在相干和非相干照明下，传递函数往往是复函数，即系统对各频率成分的对比和位相都产生影响。对于实际的有像差的成像系统，可以把物平面分成许多小区域(等晕区)，在每个等晕区里认为系统近似是空间不变的，找出相应的脉冲效应和传递函数。,W x yexp,jkW x y,P x y3.7.1 3.7.1 广义光瞳函数广义光瞳函数系统像差的效应集中表现为出瞳面上波前对于理想球面的偏离，其大小用
43、波像差表示。像差所产生的位相偏差为以及光瞳孔径对出射波前大小的限制可以合并起来考虑，用广义光瞳函数来表示，即,exp,x yjkW x yP x y3.7 3.7 像差对成像系统传递函数的影响像差对成像系统传递函数的影响3.7.2 3.7.2 像差对像差对CTFCTF的影响的影响根据CTF的定义，不难得到,exp,P,xyixiyixiyixiyffd fd fjkWd fd fd fd f H上式表明，考虑像差以后，相干成像系统的通频带没有改变，但在通频带内引入了位相畸变，使像质变坏。3.7.3 3.7.3 像差对像差对OTFOTF的影响的影响考虑像差时，利用广义光瞳函数的归一化自相关函数计
44、算OTF P,P,ixiyixiyxyd fd fd fd fffPd d H,xyxyffff有像差无像差HH各空间频率余弦分量的调制度进一步降低，且由于系统PTF的影响，使各频率分量有相对相移，于是成像质量下降。由于3.8 3.8 相干与非相干成像系统的比较相干与非相干成像系统的比较 截止频率：截止频率：OTF的截止频率是CTF截止频率的两倍，但前者是对强度而言，后者是对复振幅而言的，两者由于对应物理量不同，不能从数值上简单比较。成像好坏也与物体本身有关。两点分辨率：两点分辨率：根据瑞利分辨率判据，对两个等强度的非相干点光源，若一个点光源产生的爱里斑中心恰好与第二个点光源产生的爱里斑的第一
45、个零点重合，则认为这两个点光源刚好能够分辨。高斯像面的最小可分辨间隔是ld22.1式中l是出瞳的直径。相干噪声：相干噪声：相干成像系统在像面上会出现激光散斑，或灰尘等产生的衍射斑，这些“相干噪声”对成像不利。非相干成像系统不产生相干噪声。对于相干成像系统能否分辨两个点光源除要考虑两点间距还必须考虑它们的位相关系。本章小结本章小结1）透镜是一种重要的光学成像元件，其成像过程可以看成二次傅里叶变换过程；对于更一般的成像系统，阿贝成像原理证明了成像包括两次傅里叶变换过程。2）根据成像系统的边端性质，将系统分为衍射受限系统和有像差系统；根据照明方式又分为相干照明系统和非相干照明系统。3）对于衍射受限的系统，无论是相干照明还是非相干照明方式，都可以利用传递函数的方法研究系统的传递特性，区别在于相干成像系统对于复振幅的传递是线性空间不变系统，而非相干成像系统对于强度是线性空间不变的系统。4）分别用相干传递函数CTF和光学传递函数OTF来描述相干成像系统和非相干成像系统的传递特性。对于衍射受限的情况，CTF是一个低通函数，只存在0和1两个值；而OTF是一个非负函数，系统只改变频率分量的调制度，而不产生相移，只考虑MTF即可。5）若成像系统必须考虑像差，则系统的传递函数则发生变换，一般是复函数，系统对各频率成分的对比和位相都产生影响。
