1、第三章第三章 地磁场的长期变化地磁场的长期变化研究地磁场长期变化的时空分布规律，研究地磁场长期变化的时空分布规律，对了解地球内部物质的性质和运动的具有重要意义，对了解地球内部物质的性质和运动的具有重要意义，这也是固体地球物理的一个重要研究方向这也是固体地球物理的一个重要研究方向全球地表地磁场全球地表地磁场Y的时间演变的时间演变3.1 地磁场的长期变化及特征地磁场的长期变化及特征 3.2 地磁场的西向漂移地磁场的西向漂移3.3 地磁场的极性倒转和古地磁地磁场的极性倒转和古地磁3.1 地磁场的长期变化及特征地磁场的长期变化及特征概念：地磁场的长期变化概念：地磁场的长期变化地球基本磁场（主磁场）自身
2、的一种随时间的缓慢变化。地球基本磁场（主磁场）自身的一种随时间的缓慢变化。注意：注意：对象：基本磁场（主磁场）对象：基本磁场（主磁场）特征：缓慢变化特征：缓慢变化变化周期几年到上万年。变化周期几年到上万年。主磁场：主磁场：起源于核幔界面起源于核幔界面偶极子场偶极子场+非偶极子场非偶极子场主磁场获得主磁场获得通常以地磁要素的年均值表示主磁场大小通常以地磁要素的年均值表示主磁场大小在理论研究中，特别是研究全球时，通常在理论研究中，特别是研究全球时，通常用地磁场模型计算得出，一般用用地磁场模型计算得出，一般用n10（有时取（有时取n13）的球谐项表示）的球谐项表示一、长期变化现象一、长期变化现象（1
3、）如果对比同一地磁台在数年中的年均值，）如果对比同一地磁台在数年中的年均值，D：呈上升的趋势：呈上升的趋势I：19101945，19461952，19531966，19671980 可以发现个地磁要素都在随年代变化，且在一段时间内，可以发现个地磁要素都在随年代变化，且在一段时间内，这种变化往往保持一定的趋势。这种变化往往保持一定的趋势。伦敦的变化：圆圈的四分之三伦敦的变化：圆圈的四分之三长期变化有某种周期性长期变化有某种周期性波士顿和巴尔的摩的变化完全是另外一种样子波士顿和巴尔的摩的变化完全是另外一种样子地磁场长期变化的地区差异及其复杂性地磁场长期变化的地区差异及其复杂性（2）对比不同年代的地
4、磁图，发现：）对比不同年代的地磁图，发现：等值线的形状和位置在缓慢地变化。等值线的形状和位置在缓慢地变化。强度：非偶极子场比偶极子场弱得多，强度：非偶极子场比偶极子场弱得多，时间变化：非偶极子场比偶极子场要剧烈。时间变化：非偶极子场比偶极子场要剧烈。对比不同年代的非偶极子场图，发现：对比不同年代的非偶极子场图，发现：其变化更为明显。其变化更为明显。南大西洋磁异常（南大西洋磁异常（SAT）欧亚大陆磁异常（欧亚大陆磁异常（EA）北美磁异常（北美磁异常（NAM）大洋洲磁异常（大洋洲磁异常（AUS）非洲磁异常（非洲磁异常（AF）非偶极子场非偶极子场Z的等值线图的等值线图 （单位：（单位：2000nT)
5、例如：例如：非洲磁异常中心，在经度非洲磁异常中心，在经度方向变化就非常明显：方向变化就非常明显：在在1590年至年至2005年间，年间，向西移动向西移动103 V0.25/a92E11S过去过去400年磁场总强度的长期变化年磁场总强度的长期变化西向漂移西向漂移(非偶极场的非偶极场的 西漂造成西漂造成)(3)长期变化等值图长期变化等值图长期变化率（年变率）：任何一种地磁要素的年均值的年变化长期变化率（年变率）：任何一种地磁要素的年均值的年变化 t0年年变率的定义年年变率的定义:年的年变率叫做01212tttFFtF其中其中t0=t1+t/2 t以年为单位以年为单位,Fi 是某要素在是某要素在i年
6、的年均值年的年均值,要求要求t 3-5年年mng mnmnmngtttgtg)()()(00仿照地磁图的画法，我们可以作出地磁要素年变率的等值线图，仿照地磁图的画法，我们可以作出地磁要素年变率的等值线图，称之为长期变化等值图或等变线图。称之为长期变化等值图或等变线图。有了年变率，如有了年变率，如，IGRF有效期内任一年的高斯系数：有效期内任一年的高斯系数：2006年地磁场垂直分量等变线图年地磁场垂直分量等变线图a.等变线是围绕几个中心分布的，在中心处，年变率最大，等变线是围绕几个中心分布的，在中心处，年变率最大，这些中心称为等变焦点。这些中心称为等变焦点。b.长期变也划分为正负两种变化，长期变
7、也划分为正负两种变化，规定垂直分量增长（减少）为正（负）。规定垂直分量增长（减少）为正（负）。c.将不同年代的等变图进行比较，将不同年代的等变图进行比较，发现长期变化的焦点数目、位置、年变率大小也在变化。发现长期变化的焦点数目、位置、年变率大小也在变化。d垂直分量的等变线图的形象类似于非偶极子场图。垂直分量的等变线图的形象类似于非偶极子场图。当前，最强的两个当前，最强的两个Z分量等变焦点，一个位于大西洋中，分量等变焦点，一个位于大西洋中，它在它在2006年的年变率约年的年变率约-180nT/a,另一个位于南极地区，另一个位于南极地区，2006年年变率约年年变率约120 nT/a。二、长期变化的
8、整体特征二、长期变化的整体特征地球主磁场存在长期变化现象地球主磁场存在长期变化现象主磁场由偶极子场和非偶极子场组成主磁场由偶极子场和非偶极子场组成偶极矩强度的变化偶极矩强度的变化地磁极移动地磁极移动非偶极子场的西向漂移非偶极子场的西向漂移磁极倒转磁极倒转急变特征急变特征描述主磁场长期描述主磁场长期变化的整体特征变化的整体特征（1）地磁偶极矩）地磁偶极矩M的变化的变化1587.51900每百年每百年4%19002005每百年每百年5%再过再过2000年，年，M=0地磁偶极场消失地磁偶极场消失?!地球磁矩变化具有周期性地球磁矩变化具有周期性1900192019401960198020000.81.
9、01.21.41.61.82.0T/an=3n=2n=1 Rn(t)/Rn(1900)偶极矩在减小，多极子强度在增加偶极矩在减小，多极子强度在增加nmmnmnnhgnR022)()()1(东半球磁场强度增大，西半球减小东半球磁场强度增大，西半球减小（2）磁极移动）磁极移动地球磁极的缓慢移动是地磁场长期变化的一个重要特征。地球磁极的缓慢移动是地磁场长期变化的一个重要特征。地磁北极地磁北极:15902005年，经度一直减小，年，经度一直减小，总体上向西漂移，共漂移了总体上向西漂移，共漂移了49.590，漂移速度约为，漂移速度约为0.120/a；（3）地磁急变）地磁急变 地磁急变是地磁场年变率曲线斜
10、率急剧变化的一种现象。地磁急变是地磁场年变率曲线斜率急剧变化的一种现象。一个台站的地磁场年变率可以用地磁要素对时间一阶导数表示一个台站的地磁场年变率可以用地磁要素对时间一阶导数表示全球地磁场年变率可以用球谐系数对时间的一阶导数表示全球地磁场年变率可以用球谐系数对时间的一阶导数表示地磁急变表现为上述一阶导数斜率的突变地磁急变表现为上述一阶导数斜率的突变比较确认的地磁场急变发生在比较确认的地磁场急变发生在1912/13、1970、1978、1992等年份。等年份。欧洲欧洲40个台站的个台站的dY/dt的时间变化的时间变化高斯系数年变率高斯系数年变率反映出的急变反映出的急变10年左右周期，年左右周期
11、，与太阳有关么？与太阳有关么？地磁急变的物理机制目前还不太清楚，但根据全球地磁急变的物理机制目前还不太清楚，但根据全球资料分析，可以确定急变起源于地球内部。很可能资料分析，可以确定急变起源于地球内部。很可能，它是地球外核磁流体发电机过程的一种急速变化。，它是地球外核磁流体发电机过程的一种急速变化。（4）非偶极子场的西向漂移）非偶极子场的西向漂移非偶极子场的西向漂移：非偶极子场的西向漂移：比较不同年代的非偶极子场地磁场图，比较不同年代的非偶极子场地磁场图，可以觉察出整个图形有一种向西作缓慢移动的迹象。可以觉察出整个图形有一种向西作缓慢移动的迹象。非偶极子场的西向漂移特征：非偶极子场的西向漂移特征
12、：1.西漂的平均速度约为西漂的平均速度约为0.2/a；2.非偶极子场的西漂是全球性的，非偶极子场的西漂是全球性的，但是并非世界各地的漂移速度都一样。但是并非世界各地的漂移速度都一样。3.每年以每年以10nT量级的速度增减量级的速度增减Fig Fig 非偶极磁场非偶极磁场Z Z分量的全球分布分量的全球分布(5）长期变化谱（周期）长期变化谱（周期）根据对现代地磁资料及考古地磁资料所作的频谱分析表明，根据对现代地磁资料及考古地磁资料所作的频谱分析表明，地磁场的长期变化显示出某些优势周期，在时间谱上表现地磁场的长期变化显示出某些优势周期，在时间谱上表现为若干个峰值，其周期大约为为若干个峰值，其周期大约
13、为 58年年 450年年 600年年 1800年年 8000年年 10000年年 等等确定方法：频谱分析确定方法：频谱分析由实际资料看出由实际资料看出由高斯系数的年变率求出由高斯系数的年变率求出但但350年以上的周期由考古地磁学定出年以上的周期由考古地磁学定出磁矩的长期变化谱磁矩的长期变化谱磁矩存在约磁矩存在约4848年年8282年的周期年的周期总结：总结：地磁场长期变特征地磁场长期变特征（1）时间特征）时间特征 存在存在变化周期变化周期,周期有周期有58年、年、450年、年、600年、年、1800年、年、8000年、年、10000年年 等。等。（2）空间特征）空间特征 存在存在西漂西漂：磁极
14、、异常中心等：磁极、异常中心等 西漂速度约西漂速度约0.2/a。（2）空间特征）空间特征存在存在西漂西漂：磁极、异常中心等西漂速度约：磁极、异常中心等西漂速度约0.2/a。（3）整体特征整体特征地心偶极子的强度和方向的缓慢变化地心偶极子的强度和方向的缓慢变化;地磁偶极矩以每百年地磁偶极矩以每百年5%的速度减小的速度减小;磁极位置缓慢移动，即偶极矩方向缓慢变化磁极位置缓慢移动，即偶极矩方向缓慢变化。非偶极子磁场的西向漂移非偶极子磁场的西向漂移3.2 地磁场的西向漂移地磁场的西向漂移西向漂移比较系统的研究却是在二十世纪五十年代。西向漂移比较系统的研究却是在二十世纪五十年代。早在早在1693年，哈雷
15、最早年，哈雷最早注意到地磁场的西漂注意到地磁场的西漂一、地磁场的西向漂移一、地磁场的西向漂移从总体上看，地磁场长期变化焦点及世界异常中心向西迁移的从总体上看，地磁场长期变化焦点及世界异常中心向西迁移的现象称为地磁场的西向漂移。现象称为地磁场的西向漂移。现代地磁图（现代地磁图（D）与）与哈雷地磁图哈雷地磁图（D）比较）比较,可以清可以清楚地看出西漂楚地看出西漂地磁场西向漂移的主要特征地磁场西向漂移的主要特征(1)全球平均西漂速度约为全球平均西漂速度约为0.2/a。(2)西漂速率因地而异：西漂速率因地而异：大西洋、欧洲和美国西漂明显，大西洋、欧洲和美国西漂明显，东太平洋、西亚、加拿大、澳洲和南极洲
16、西漂东太平洋、西亚、加拿大、澳洲和南极洲西漂 很慢。很慢。(3)西漂的速率随时间而变化：西漂的速率随时间而变化：不同地区西漂速率的变化没有明显的相关性。不同地区西漂速率的变化没有明显的相关性。(4)西漂主要发生在地磁场非偶极子部分。西漂主要发生在地磁场非偶极子部分。正是几块大尺度磁异常的西漂构成了地磁场西正是几块大尺度磁异常的西漂构成了地磁场西 漂的宏观表象。漂的宏观表象。(5)西漂也发生在主磁场的长期变化中。西漂也发生在主磁场的长期变化中。二、向西漂移的速度及其计算二、向西漂移的速度及其计算1地磁图直接比较法地磁图直接比较法对比不同年代的地磁图，发现等变线焦点、零偏线、对比不同年代的地磁图，
17、发现等变线焦点、零偏线、零变线等特殊等值线在随时间缓慢西漂。零变线等特殊等值线在随时间缓慢西漂。西漂速率西漂速率=漂移量漂移量/时间差时间差 直观、简便。直观、简便。这种西漂现象在偏角图这种西漂现象在偏角图中最为清楚中最为清楚(为什么？为什么？)。西漂速率西漂速率=漂移量漂移量/时间差。时间差。地磁场等偏线变化反映出的西漂地磁场等偏线变化反映出的西漂西漂现象在偏角图中最为清楚西漂现象在偏角图中最为清楚:一方面因为等偏线大致沿南北方向，与之垂直的东西向移动最一方面因为等偏线大致沿南北方向，与之垂直的东西向移动最易显示出来，而其他分量图的等值线基本沿东西方向，不易识易显示出来，而其他分量图的等值线
18、基本沿东西方向，不易识别西向漂移；别西向漂移；ddPmqmpXmnnnmmnmn)(cos)sincos(),(10)(cossin)cosins(),(10mnnnmmnmnPmmqmpY)(cos)sincos(),(10mnnnmmnmnPmqmpZ另一方面，另一方面，系数所表示的磁场对称部分在系数所表示的磁场对称部分在X，Z分量图中很强，掩盖了任何可能的西漂迹象，分量图中很强，掩盖了任何可能的西漂迹象，而而Y分量图中这部分对称场不存在。分量图中这部分对称场不存在。0ng布拉德等用地磁图直接比较方法分析了布拉德等用地磁图直接比较方法分析了1907-1945年地磁图，年地磁图，得到的西漂速
19、率为得到的西漂速率为0.2660/a.tC,0令令 是磁位或某一地磁要素在时刻是磁位或某一地磁要素在时刻t沿固定纬度沿固定纬度圈圈 的分布的分布0 由由 两条两条C曲线的差可以求出经度漂移量和平均曲线的差可以求出经度漂移量和平均 漂移速度。令漂移速度。令 21020,iiitCtCX求出使求出使X取取极小值的取取极小值的 ，即是所要求的漂移量，即是所要求的漂移量，进而，进而求出漂移速率（东漂为正）求出漂移速率（东漂为正）t021,ttt t=t22.纬度剖面移动法纬度剖面移动法布拉德等用这种方法计算了各纬度圈的漂移速度，得到地磁布拉德等用这种方法计算了各纬度圈的漂移速度，得到地磁场西漂速度为场
20、西漂速度为0.1800/a 详细一点，纬度剖面曲线可以分解为傅立叶谐波详细一点，纬度剖面曲线可以分解为傅立叶谐波 1000cossincos,nnmmnmnmnPmthmtgtaC 1cosmmmtmtAmnmnmnmnmnmnmPthPtgA2020)(cos)()(cos)()(cos)()cos)(arctan(1)(00mnmnmnmnmnmnmPtgPthmt（这种方法称为纬度剖面谐波分量的漂移这种方法称为纬度剖面谐波分量的漂移.日本的行日本的行武毅利用这方法分析了武毅利用这方法分析了1829-1955年资料年资料，得到，得到 =-0.080/a，=-0.4440/a，=-0.091
21、0/a。1233.谐波分量中不同球谐分量的漂移计算谐波分量中不同球谐分量的漂移计算组成纬度剖面的每一个谐波分量又是由许多球谐分量合成的，组成纬度剖面的每一个谐波分量又是由许多球谐分量合成的，因此，可以计算各球谐分量的漂移特征。因此，可以计算各球谐分量的漂移特征。地表主磁场磁标式的表达式为：地表主磁场磁标式的表达式为：)243()(cos)(cos )sincos(1010)(cos0nnmmnmnmnnnmmnmnmnmPARPmhmgRU)arctan(1)(,)()(22mnmnmnmnmnmnmnmnmnghmghmtghgA(3-4-2)式中相位角随时间的变化率式中相位角随时间的变化率
22、 即为相应各阶高斯即为相应各阶高斯系数的西向漂移速度系数的西向漂移速度。（3-4-2）式可以研究全球不同点（不同经纬度）上的漂移速度）式可以研究全球不同点（不同经纬度）上的漂移速度。tmn/4.全场速度法求西漂速率全场速度法求西漂速率这种方法不讲这种方法不讲,干兴趣的同学可以参看徐文耀的干兴趣的同学可以参看徐文耀的 P113-117三西向漂移的理论解释三西向漂移的理论解释 对地磁场西向漂移的解释，至今也没有一个定对地磁场西向漂移的解释，至今也没有一个定论。有的认为起因于与核幔边界有某种耦合的下论。有的认为起因于与核幔边界有某种耦合的下地幔的不均匀性，也有的认为与核幔边界地形起地幔的不均匀性，也
23、有的认为与核幔边界地形起伏有伏有关，或者核幔边界温度的变化等有关。关，或者核幔边界温度的变化等有关。付承义教授认为：付承义教授认为：“向西漂移也许是近代地磁场的向西漂移也许是近代地磁场的一个统计特征，再过几千年，也许漂移方向改变，所一个统计特征，再过几千年，也许漂移方向改变，所以不一定有更深刻的物理意义。以不一定有更深刻的物理意义。”3.3地磁场的极性倒转和古地磁地磁场的极性倒转和古地磁地磁场的极性倒转地磁场的极性倒转:指磁北极和磁南极的方向发生指磁北极和磁南极的方向发生1800的改变。的改变。这种现象只有通过古地磁和近代的海洋磁测才发现。这种现象只有通过古地磁和近代的海洋磁测才发现。地磁场极
24、性倒转是地磁场长期变化的重要特征地磁场极性倒转是地磁场长期变化的重要特征地磁学的这一重大发现极大地推动了地球科学的革命地磁学的这一重大发现极大地推动了地球科学的革命它是全球构造理论（板块学说）的重要观测基础之一它是全球构造理论（板块学说）的重要观测基础之一 地磁场极性倒转是古地磁学的重要研究成果，古地磁地磁场极性倒转是古地磁学的重要研究成果，古地磁学是以地磁学和岩石磁学为基础，通过测定岩石和古代文学是以地磁学和岩石磁学为基础，通过测定岩石和古代文物的天然剩余磁性，分析它们的磁化历史，研究导致它们物的天然剩余磁性，分析它们的磁化历史，研究导致它们磁化的历史时期的地磁场环境。磁化的历史时期的地磁场
25、环境。介绍几个岩石磁学的概念：介绍几个岩石磁学的概念：1、铁磁性铁磁性：指的是一种材料的磁性状态，具有自发性磁化现象。指的是一种材料的磁性状态，具有自发性磁化现象。铁磁性材料在外部磁场的作用下得而磁化后，即使外部铁磁性材料在外部磁场的作用下得而磁化后，即使外部磁场消失，依然能保持其磁化的状态而具有磁性。磁场消失，依然能保持其磁化的状态而具有磁性。2、顺磁性顺磁性 物质原子的不同电子壳层中，含有非成对的电子，其自旋磁物质原子的不同电子壳层中，含有非成对的电子，其自旋磁矩未被抵消；在外磁场作用下，电子自旋的磁矩方向转为与外磁矩未被抵消；在外磁场作用下，电子自旋的磁矩方向转为与外磁场平行，这种特性叫
26、顺磁性。场平行，这种特性叫顺磁性。在撤去外磁场的作用下，顺磁性物质的磁矩方向杂乱无章，在撤去外磁场的作用下，顺磁性物质的磁矩方向杂乱无章，宏观磁性消失。宏观磁性消失。3、居里温度居里温度物质的铁磁性只能保持在某一临界温度之下，物质的铁磁性只能保持在某一临界温度之下，超过这个温度，自发磁化强度不复存在，铁磁性超过这个温度，自发磁化强度不复存在，铁磁性就转变为顺磁性，此临界温度称为居里温度或就转变为顺磁性，此临界温度称为居里温度或居里点。居里点。例如：居里点温度：例如：居里点温度：铁为铁为 7700C 磁铁矿为磁铁矿为 6730C铁磁性的特点铁磁性的特点 在外磁场作用下磁化强度较易达到磁饱和在外磁
27、场作用下磁化强度较易达到磁饱和,此时磁此时磁化强度不再随外磁场的增加而增加化强度不再随外磁场的增加而增加,而一般顺磁体而一般顺磁体则很难达到磁饱和。则很难达到磁饱和。存在一个临界温度存在一个临界温度T,当温度高于当温度高于T时铁磁性消失时铁磁性消失,铁磁性物体转变成顺磁性物体铁磁性物体转变成顺磁性物体,此时的此时的T称为居里温称为居里温 度或居里点。度或居里点。当撤去外磁场时当撤去外磁场时,铁磁性物体仍保留部分磁性铁磁性物体仍保留部分磁性,磁化磁化 强度不为零强度不为零,称为剩磁。而顺磁体在撤去外磁场时称为剩磁。而顺磁体在撤去外磁场时,磁化强度立即变为零。磁化强度立即变为零。原生剩磁：在岩石形
28、成时获得的剩磁。原生剩磁：在岩石形成时获得的剩磁。次生剩磁：在岩石形成后长时间获得的剩磁次生剩磁：在岩石形成后长时间获得的剩磁一、古地磁学的基本原理的两个基本假设：一、古地磁学的基本原理的两个基本假设：1、岩石的原生剩磁方向与岩石形成时的地磁场方向一致，、岩石的原生剩磁方向与岩石形成时的地磁场方向一致，所以研究岩石的原生剩磁就能推测岩石形成时的地磁场方所以研究岩石的原生剩磁就能推测岩石形成时的地磁场方 向。这个假说的依据是岩石原生剩磁具有高度的稳定性。向。这个假说的依据是岩石原生剩磁具有高度的稳定性。2、古地磁场是轴向地心偶极场。、古地磁场是轴向地心偶极场。在地面任意点测定在地面任意点测定I后
29、，可由上式计算磁余纬度后，可由上式计算磁余纬度，再根据该点，再根据该点的磁偏角的磁偏角D，可定出地磁极的位置。这样确定出的地磁极称为虚，可定出地磁极的位置。这样确定出的地磁极称为虚地磁极（地磁极（VGP）。）。按偶极子公式，磁倾角按偶极子公式，磁倾角I与磁纬度与磁纬度，磁余纬度，磁余纬度的关系为：的关系为：ctgtgtgI22),(),(虚地磁极的地理经纬度的计算虚地磁极的地理经纬度的计算如图：观测点如图：观测点S的地理经纬度的地理经纬度 虚地磁极虚地磁极P点的地理经纬度点的地理经纬度G点为地理北极点为地理北极在球面三角形在球面三角形GPS中，运用球面三中，运用球面三 角形边的余弦定理角形边的
30、余弦定理和正弦定理得：和正弦定理得：cos/sinsin)sin()90sin(sinsin)sin(cossincoscossinsincossin)90sin(cos)90cos()90cos(0000DDDD)21(tgIarcctg古地磁学的工作方法：古地磁学的工作方法：1.标本采集（标明样本的东西南北方向）标本采集（标明样本的东西南北方向）2.资料整理（加工，测定）资料整理（加工，测定）3.统计处理；统计处理；4.剩磁稳定性检验。剩磁稳定性检验。（原生剩磁还是次生剩磁）（原生剩磁还是次生剩磁）参考书：参考书：古地磁学导论古地磁学导论 刘椿著，科学出版社刘椿著，科学出版社古地磁学古地磁
31、学基础、原理、方法、成果基础、原理、方法、成果 与应用，与应用，朱岗崑编著朱岗崑编著 测定不同地质年代形成的火山熔岩、海底和湖测定不同地质年代形成的火山熔岩、海底和湖底沉积、黄土样品的剩余磁性发现，在漫长的地质底沉积、黄土样品的剩余磁性发现，在漫长的地质时期，地磁场曾经发生过多次极性倒转。时期，地磁场曾经发生过多次极性倒转。地磁极性表地磁极性表白色：反向期白色：反向期黑色：正向期黑色：正向期测定同一地区不同时期岩石形成时的古地磁极，测定同一地区不同时期岩石形成时的古地磁极，可以得到古地磁极漂移轨迹。可以得到古地磁极漂移轨迹。由于地磁极性倒转造成的海底条带状磁异常，由于地磁极性倒转造成的海底条带
32、状磁异常，与地震、地层、古生物等证据为海底扩张、与地震、地层、古生物等证据为海底扩张、大陆漂移和板块学说的创立奠定了重要的基石。大陆漂移和板块学说的创立奠定了重要的基石。图图 由地磁极移推断板块移动由地磁极移推断板块移动距今距今175 470百万年欧洲和北美的视极移路径。百万年欧洲和北美的视极移路径。相对移动两块大陆使两条磁极路径重合，相对移动两块大陆使两条磁极路径重合，可以发现，两块大陆原来是连在一起的可以发现，两块大陆原来是连在一起的2亿年前的大陆亿年前的大陆现今的大陆现今的大陆1.5亿年以来的板块运动亿年以来的板块运动第三章作业第三章作业 3-1.总结地球主磁场长期变化的空间和时间上的基本总结地球主磁场长期变化的空间和时间上的基本特征。特征。3-2 已知已知1600年的伦敦地区的观测磁倾角年的伦敦地区的观测磁倾角I为为10.20、磁偏角磁偏角D为为73.40，编写程序计算，编写程序计算1600年的地磁北极。年的地磁北极。1）程序代码，）程序代码，2）对应）对应D、I的地磁极（地理经纬度）的地磁极（地理经纬度）选择选择=结果结果汇报结束汇报结束 谢谢观看谢谢观看！欢迎提出您的宝贵意见！欢迎提出您的宝贵意见！
