1、第一章第一章 静电场静电场 1静电现象2库仑定律 3电场强度4高斯定理5电势，静电力的功第二章第二章 静电场中的导体和电介质静电场中的导体和电介质1静电平衡，电场中的导体空腔2电容及电容器3电介质的极化4极化强度矢量和极化电荷5有介质时的静电场方程6电场的能量和能量密度第三章第三章 稳恒电流稳恒电流1电流和电流密度2电流的连续性方程 3欧姆定律，焦耳定律4电源和电动势5含源电路的欧姆定律 6基尔霍夫定律静电场中的导体和电介质静电场中的导体和电介质第二章第二章静电场中的导体和电介质，静电场和物质的相互作用。任何物质都是一个复杂的电荷系统，深入讨论将物质置于静电场中，静电场与物质之间的相互作用问题
2、，就是要讨论在静电场的作用下，物质的电荷分布如何发生变化，以及这种改变了的电荷分布又如何反过来作用于静电场。 物理本质 静电场 静电场和物质场场-电荷电荷场场-（改变）（改变）-电荷分布电荷分布Part 1 物质的电性质，电场对带电系统的作用物质的电性质，电场对带电系统的作用一、物质的电性质一、物质的电性质电荷能够从产生的地方迅速转移到或电荷能够从产生的地方迅速转移到或传导到其他部分的物体。传导到其他部分的物体。1. 导体导体 导体之所以能够导电，是因为它们内部都存在着可以自由移动的电荷，自由电荷。在不同类型的导体中，自由电荷的微观本质是不一样的。固态物质：金属，合金，石墨等；液态物质和固态物
3、质：金属，合金，石墨等；液态物质和气态物质；人和大地也属于导体。气态物质；人和大地也属于导体。电荷几乎只能停留在产生的地方的物电荷几乎只能停留在产生的地方的物体。体。2. 绝缘体绝缘体 绝缘体中，绝大部分电荷只能在一个原子或者绝缘体中，绝大部分电荷只能在一个原子或者分子的范围内作微小的位移，束缚电荷。自由电分子的范围内作微小的位移，束缚电荷。自由电子很少，所以导电性能差，电阻率特别大。子很少，所以导电性能差，电阻率特别大。固态物质：玻璃，橡胶，一般塑料等；液态物质：固态物质：玻璃，橡胶，一般塑料等；液态物质：油等和气态物质。油等和气态物质。导电能力介于导体和绝缘体之间，而导电能力介于导体和绝缘
4、体之间，而且对温度，光照，杂质，压力。电磁且对温度，光照，杂质，压力。电磁场等外加条件极为敏感。场等外加条件极为敏感。3. 半导体半导体 超导和巨磁阻效应。超导和巨磁阻效应。半导体中，带电的粒子（载流子），除了带负电的半导体中，带电的粒子（载流子），除了带负电的电子以外，还有带正电的空穴。半导体中多数载流电子以外，还有带正电的空穴。半导体中多数载流子是电子时，称为子是电子时，称为n 型半导体，否则是型半导体，否则是p型半导体型半导体。将。将n型半导体和型半导体和p型半导体结合起来就可以制成型半导体结合起来就可以制成半导体器件。如晶体二极管，三极管等。它们在现半导体器件。如晶体二极管，三极管等。
5、它们在现代电子技术中有着广泛的应用。代电子技术中有着广泛的应用。非线性器件。非线性器件。二、外电场对带电体系的作用二、外电场对带电体系的作用Part 2 静电场中的导体静电场中的导体一、导体的静电平衡条件一、导体的静电平衡条件1、静电感应、静电感应:在电场力的作用下，引起导体内部电在电场力的作用下，引起导体内部电荷的重新分布而呈现的带电现象。荷的重新分布而呈现的带电现象。静电感应静电感应 导体的导体的静电平衡状态静电平衡状态导体内部和表面都导体内部和表面都没有没有电电荷作荷作定向移动定向移动的状态的状态 。当电荷分布达到新的平衡，则称之当电荷分布达到新的平衡，则称之为为静电平衡静电平衡。静电平
6、衡静电平衡无外电场时无外电场时+导体达到静电平衡导体达到静电平衡0 感外内EEE感应电荷感应电荷感应电荷感应电荷感感E外外E0E 要使导体内部的电子不作定向运动，要使导体内部的电子不作定向运动，只有：只有：要使导体表面处的电子不作定向运动，导体表面附近要使导体表面处的电子不作定向运动，导体表面附近的电场方向必须垂直于导体表面。的电场方向必须垂直于导体表面。0 EEEoE0 E (2)导体表面附近的场强方向垂直于导体表面。导体表面附近的场强方向垂直于导体表面。因此因此,导体处于导体处于静电平衡的条件静电平衡的条件是是 (1)导体内部的场强处处为零导体内部的场强处处为零, 即即。0 EEEo2、静
7、电平衡的条件静电平衡的条件等势体等势体等势面等势面 babaldEuu0 内内E QPQPQPdlEl dEuu090cos0QPuu abbauu pQ导体内导体内导体表面导体表面处于静电平衡状态的导体是个等势体处于静电平衡状态的导体是个等势体导体导体内没有内没有净电荷，电荷只分布在导体净电荷，电荷只分布在导体表面表面上。上。 SVedVSdE0 00 eE 内部内部+S二、静电平衡时导体上的电荷分布二、静电平衡时导体上的电荷分布1、实心导体、实心导体2、空心导体、空心导体, 腔内腔内无无导体导体空腔内表面没有电荷，电荷只分布在外部表面。空腔内表面没有电荷，电荷只分布在外部表面。在导体内包围
8、空腔作高斯面在导体内包围空腔作高斯面S。则：。则： 内内SiSqSdE01 =0 即空腔内表面无即空腔内表面无净净电荷，所带电荷，所带电荷只能分布在外表面上。电荷只能分布在外表面上。 这表明，空腔内表面根本就这表明，空腔内表面根本就无无电荷电荷(等量异号也不可能等量异号也不可能)。 空腔内表面可否有等量异空腔内表面可否有等量异号电荷呢？号电荷呢？ babal dEuu0ab 腔体内表面所带的电量和腔内带电体所带的电量等腔体内表面所带的电量和腔内带电体所带的电量等量异号，腔体外表面所带的电量由电荷守恒定律决定。量异号，腔体外表面所带的电量由电荷守恒定律决定。未引入未引入q1时时放入放入q1后后3
9、、空腔内、空腔内有有带电体带电体2q+2q1q 1q1q 1qq 内表面内表面0)(11 内表面内表面曲面曲面任意闭合任意闭合qqSdEso 则空腔外表面就为则空腔外表面就为21qq 000cos SSESdE 0 E表面附近作圆柱形高斯面表面附近作圆柱形高斯面E S 三、导体表面外侧的场强三、导体表面外侧的场强 1、导体外部近表面处场强大小与该处电、导体外部近表面处场强大小与该处电荷面密度荷面密度的关系的关系注意：注意：仅在静电平衡下成立；仅在静电平衡下成立；表面处场强不仅是表面处面密度决定。表面处场强不仅是表面处面密度决定。1R2R1Q2Q21RRuu 20210144RQRQ 20222
10、102114444RRRR 1221RR 1R l2R导线导线R1 证明证明:即即用导线连接两导体球用导线连接两导体球则则2、电荷面密度与曲率的关系、电荷面密度与曲率的关系导体表面曲率较大的地方，电荷面密度也较大。导体表面曲率较大的地方，电荷面密度也较大。 导体表面上的电荷分布情况，不仅与导体表面导体表面上的电荷分布情况，不仅与导体表面形状有关，还和它周围存在的其他带电体有关。形状有关，还和它周围存在的其他带电体有关。静电场中的孤立带电体：静电场中的孤立带电体：导体上电荷面密度的大小与该处导体上电荷面密度的大小与该处表面的曲率表面的曲率有关。有关。曲率较大，表面曲率较大，表面尖而凸出部分尖而凸
11、出部分，电荷面密度较大，电荷面密度较大曲率较小，表面曲率较小，表面比较平坦部分比较平坦部分，电荷面密度较小，电荷面密度较小曲率为负，表面曲率为负，表面凹进去的部分凹进去的部分，电荷面密度最小，电荷面密度最小导体表面上的电荷分布导体表面上的电荷分布静电屏蔽静电屏蔽 接地封闭导体壳（或金属丝网）接地封闭导体壳（或金属丝网）外部的场不受壳内电荷的影响。外部的场不受壳内电荷的影响。 封闭导体壳（不论接地与否）内封闭导体壳（不论接地与否）内部的电场不受外电场的影响；部的电场不受外电场的影响；+ E0 E 四、静电的应用四、静电的应用避雷针；静电屏蔽；场致发射避雷针；静电屏蔽；场致发射显微镜；感应起电机。
12、显微镜；感应起电机。电荷守恒定律电荷守恒定律静电平衡条件静电平衡条件电荷分布电荷分布Eu五、有导体存在时场强和电势的计算五、有导体存在时场强和电势的计算AB例例1.已知：导体板已知：导体板A，面积为，面积为S、带电量、带电量Q，在其旁边，在其旁边 放入导体板放入导体板B。 求：求：(1)A、B上的电荷分布及空间的电场分布上的电荷分布及空间的电场分布(2)将将B B板接地，求电荷分布板接地，求电荷分布1 3 2 4 1Ea2E3E4E0222204030201 AB1 2 3 4 b1E2E3E4E0222204030201 a点点QSS 21 043 SS b点点A板板B板板SQ241 SQ2
13、32 AB1 3 2 4 解方程得解方程得:电荷分布电荷分布场强分布场强分布两板之间两板之间板左侧板左侧A板右侧板右侧BEEESQE0012 SQE003022 SQE0042 AB1 2 3 1 3 2 AB (2)将将B板接地，求电荷及场强分布板接地，求电荷及场强分布1Ea2E3Eb1E2E3EA板板QSS 21 04 接地时接地时电荷分布电荷分布01 SQ 32 0222030201 a点点0222030201 b点点 场场强强分分布布1 3 2 ABSQE0 0 E01 SQ 32 电荷分布电荷分布两板之间两板之间两板之外两板之外EAB例例2.已知已知R1 R2 R3 q Qq Oq1
14、R2R3RQq 求求 电荷及场强分布；球心的电势电荷及场强分布；球心的电势 如用导线连接如用导线连接A、B，再作计算，再作计算解解:由高斯定理得由高斯定理得电荷分布电荷分布qq Qq 场场强强分分布布204rqQ 204rq E01Rr 32RrR 21RrR 3Rr 外球接地，求两球间的外球接地，求两球间的u u小球接地小球接地, ,求小球的电量求小球的电量q q 。沿径向由沿径向由A指向指向B沿径向指向外沿径向指向外球心的电势球心的电势 AOBqq 1R2R3RQq 场场强强分分布布204rqQ E0204rq1Rr 32RrR 21RrR 3Rr 00213231RRRRRRoEdrEd
15、rEdrEdrrdEu3021041114RQq)RR(q 可认为是若干个带电球面电势的叠加。可认为是若干个带电球面电势的叠加。球壳外表面带电球壳外表面带电用导线连接用导线连接A、B，再作计算，再作计算AO1R2R3RQq Bqq 3Rr 333004RRoRqQEdrEdru3Rr 204rqQE rrQqEdru04Qq 0 E连接连接A、B，中和中和q)q( qq 沿径向指向外沿径向指向外外球接地，求两球间的外球接地，求两球间的uAO1R2R3RQq B外球接地其上电势为外球接地其上电势为0，得：，得： 30210114RRRqEdruAO1R2R3RQq B小球接地小球接地,求小球的电
16、量求小球的电量q 小球接地其上电势为小球接地其上电势为0，得：，得：041)11(430210 RQqRRquoQRRRRRRRRq32213121 作业：作业：1、在两板间插入一中性金属平板，求板面的电荷密度。、在两板间插入一中性金属平板，求板面的电荷密度。2、如果第三板接地，又如何？、如果第三板接地，又如何？3、剪掉第三板接地线，再令第一板接地，又如何？、剪掉第三板接地线，再令第一板接地，又如何？Part3 电容电容 电容器电容器一、孤立导体的电容一、孤立导体的电容孤立导体：孤立导体：附近没有其他导体和带电体附近没有其他导体和带电体Uq CUq 单位：单位：法拉（法拉（F）、微法拉（）、微
17、法拉（ F）、皮法拉（）、皮法拉（pF）伏伏特特库库仑仑法法拉拉11 pFFF12610101孤立导体的电容孤立导体的电容孤立导体球的电容孤立导体球的电容C=40R电容电容使导体升高单位电势所需的电量。使导体升高单位电势所需的电量。1、电容器的电容、电容器的电容BAuuqC 导体组合导体组合,使之不受使之不受周围导体的影响周围导体的影响 电容器电容器电容器的电容：当电容器的两极板分别带有等值异号电容器的电容：当电容器的两极板分别带有等值异号 电荷电荷q时，电量时，电量q与两极板间相应的电与两极板间相应的电 势差势差uA-uB的比值。的比值。二、电容器及电容二、电容器及电容dAB2、电容器电容的
18、计算、电容器电容的计算Eq q 平行板电容器平行板电容器已知：已知：S、d、 0设设A、B分别带电分别带电+q、-qA、B间场强分布间场强分布0 E电势差电势差由定义由定义dSuuqCBA0 讨论讨论C与与dS0 有关有关SC；dC插入介质插入介质dSCr 0 CSqdEdl dEuuBABA0 球形电容器球形电容器ABrq q BABRRR或或已知已知ARBR设设+q、-q场强分布场强分布204rqE 电势差电势差)RR(qdrrquuBARRBABA1144020 由定义由定义ABBABARRRRuuqC 04讨论讨论ARC04 孤立导体的电容孤立导体的电容BRARBA圆柱形电容器圆柱形电
19、容器lrLARBR 已知：已知：ARBRLABRRL 设设 场强分布场强分布rE02 ABBARRBARRlndrrEdruuBA0022 电势差电势差由定义由定义ABBARRlnLuuqC02 AB例例 1. 平行无限长直导线平行无限长直导线 已知已知:a、d、d a 求求:单位长度导线间的单位长度导线间的C 解解: 设设 场强分布场强分布)xd(xE 0022 导线间电势差导线间电势差 BAadaBAdxEldEuuaadln 0 adln0 电容电容adlnuuCBA0 daOXEPx1.电容器的串联电容器的串联C1C2C3C4UC三三.电容器的联接电容器的联接UnCCCC111121
20、,11CqU ,22CqU nnCqU ,nUUUU 21 nCCCq11121nCCCqUC111121 注意：电容器串联时，总电容减小，耐压值增大，但电容器组的耐压值并不是将各电容器的耐压值简单相加。2.电容器的并联电容器的并联abC1C2C3C4UnCCCC 21nCCCUqC 21,11UCq ,22UCq UCqnn ,nqqqq 21 UCCCn 21注意：电容器并联时，总电容增大，但电容器组的耐压值与电容器组中耐压最小的电容器的耐压值相等。 例例2.球形电容器，内、外径为球形电容器，内、外径为a、b，电，电势差为势差为，若，若b，保持不变，保持不变，a=？时？时内球表面附近的内球
21、表面附近的E最小，并求其值。最小，并求其值。 ab解：球形电容器的电容：解：球形电容器的电容：ababC 04 ababUCUq 04在内表面附近：在内表面附近： ababUaqE 2004 01122 abaababUaE2ba 0222 baaE故有极小值故有极小值 bUababUEa4min 注意到：注意到：作业作业：平行板电容器两极板的面积都是S，相距为d，其间有一厚度为t的金属板，略去边缘效应。（1）求电容C（2）金属板离极板的远近对电容有无影响？（3）设没有金属板时电容器的电容为600 ，两极板间的电势差为10v。当放厚度t=d/4的金属板时，求电容及两极板间的电势差。 F 有极分
22、子：分子正负电荷中心不重合。有极分子：分子正负电荷中心不重合。无极分子：分子正负电荷中心重合；无极分子：分子正负电荷中心重合；电介质电介质CH+H+H+H+正负电荷正负电荷中心重合中心重合甲烷分子甲烷分子4CH+正电荷中心正电荷中心负电荷负电荷中心中心H+HO水分子水分子OH2ep分子电偶极矩分子电偶极矩ep0 ep一、电介质的极化一、电介质的极化导电性能较差的物质导电性能较差的物质绝缘体绝缘体 Part 4 静电场中的电介质静电场中的电介质 1、无极分子的位移极化、无极分子的位移极化0 epe无外电场时无外电场时ep ffl外外E加上外电场后加上外电场后0 ep+外外E极化电荷极化电荷极化电
23、荷极化电荷2、 有极分子的转向极化有极分子的转向极化ff外外EpMe +外外E+无外电场时无外电场时电矩取向不同电矩取向不同两端面出现两端面出现极化电荷层极化电荷层转向转向外电场外电场ep外外Eep加上外场加上外场电极化强度电极化强度(矢量矢量)VpPi 单位体积内分子电偶极矩的单位体积内分子电偶极矩的矢量和矢量和描述了电介质极化强弱，反映了电介质内分子电偶描述了电介质极化强弱，反映了电介质内分子电偶极矩排列的有序或无序程度。极矩排列的有序或无序程度。二、二、极化强度极化强度三、极化强度与极化电荷的关系三、极化强度与极化电荷的关系EPe0 大量实验证明：对于各向同性的电介质，大量实验证明：对于
24、各向同性的电介质，极化强度极化强度 与电场与电场 有如下关系：有如下关系：PE均匀介质极化时，其表面上某点的极化电荷面密度，均匀介质极化时，其表面上某点的极化电荷面密度，等于该处电极化强度在外法线上的分量。等于该处电极化强度在外法线上的分量。nPnP 四、四、 电位移电位移 电介质中的高斯定理电介质中的高斯定理真空中的高斯定理真空中的高斯定理0001 qSdES )(100qqSdES 电介质中的高斯定理电介质中的高斯定理)(12100SSSdES 22SPS 2SSP dSP dS SSSdPSSdE010011 +EP2S1S 0 0 SSdPq00011 00)(qSdPES PED 0
25、 SSdE SSdPq00011 定义定义电位移矢量电位移矢量D0qSdDS 介质中的高斯定理介质中的高斯定理0 qSdDS自由电荷自由电荷 通过任意闭合曲面的通过任意闭合曲面的电位移通量电位移通量，等于该闭，等于该闭合曲面所包围的合曲面所包围的自由电荷的代数和自由电荷的代数和。ED DE0 真空中真空中Er 0介质中介质中介质的相对介电常数介质的相对介电常数介质的介电常数介质的介电常数PED 0 EEe 00 Ee 10EEr 0er 1r 0 D电位移线电位移线aaD大小大小: S电位移线条数电位移线条数D方向方向:切线切线D线线E线线 bDb0 qSdDS )(100qqSdES 0CC
26、r 五、加入五、加入电介质电介质后的电容器后的电容器0 r 电介质的电容率（介电常数）电介质的电容率（介电常数）dSdSCr 0平行板电容器平行板电容器电介质的相对电容率（相对介电常数）电介质的相对电容率（相对介电常数）同心球型电容器同心球型电容器同轴圆柱型电容器同轴圆柱型电容器)(40BABABArRRRRRRC )()ln(BABArRRRRlC 02 实验表明：实验表明：加入电介质后电容增大加入电介质后电容增大204rQEr r RP例例1 .已知已知:导体球导体球RQ介质介质r 求求:1.球外任一点的球外任一点的E2. 导体球的电势导体球的电势u解解: 过过P点作高斯面得点作高斯面得
27、SQSdDQrD 24 24 rQD 电势电势 RRrdrrQrdEu204 RQr 04 rS沿径向指向外沿径向指向外AB1r 2r 1d2d例例2. 已知已知:导体板导体板S 1d2d2r 1r 介质介质求求:各介质内的各介质内的DEnn1S2S解解:设两介质中的设两介质中的 DE分别为分别为1D2D1E2E由高斯定理由高斯定理0211 SDSDSdDS 21DD 1D 2D 201SSSDdSD 1011EDr 由由得得101rE 220rE 1D1E2D2E方向如图方向如图AB1r 2r 1d2d101rE 202rE 1E2E场强分布场强分布电势差电势差2211dEdEuuBA )d
28、d(rr21210 电容电容)dd(SuuqCrrBA21210 1221210rrrrddS 例例3. 平行板电容器。平行板电容器。 已知已知d1、 r1、d2、 r2、S 求求:电容电容C解解: 设两板带电设两板带电 1dt2ddABq q 0E0EE解：设解：设 q场强分布场强分布0 ESqE000 电势差电势差2010dEEtdEuuBA )dd(E210 )dd(Sq210 210ddSuuqCBA tdS 0 例例4.平行板电容器平行板电容器 已知已知 :S、d插入厚为插入厚为t的铜板的铜板求：求： CPart5 电场的能量电场的能量 Kab开关倒向开关倒向a,电容器充电。电容器充
29、电。开关倒向开关倒向b,电容器放电。电容器放电。灯泡发光灯泡发光电容器释放能量电容器释放能量电源提供电源提供 计算电容器带有电量计算电容器带有电量Q，相应电势差为，相应电势差为U时所具有的能量。时所具有的能量。一、电容器的能量一、电容器的能量dq任任一一时时刻刻q q AuBu终终了了时时刻刻Q Q AUBUCquuuBA BdqA外力做功外力做功dqCqudqdAdW 202QqQWdqCC 电容器的电能电容器的电能2221212ABABCUQUCQW 电场能量体密度电场能量体密度描述电场中能量分布状况描述电场中能量分布状况二、静电场的能量二、静电场的能量 能量体密度能量体密度1、对平行板电
30、容器、对平行板电容器221CUWe 2021)Ed)(dS( )Sd(E2021 VE2021 电场存在的空间体积电场存在的空间体积dS0 q q 对任一电场，电场强度非均匀对任一电场，电场强度非均匀dVwdWee 2021EVWwee 2、电场中某点处单位体积内的电场能量、电场中某点处单位体积内的电场能量EEDr 0 VVVeeDEdVdVEdWW212120 例例1、 计算球形电容器的能量计算球形电容器的能量 已知已知RA、RB、 qARBRq q r解：场强分布解：场强分布204rqE 取体积元取体积元drrdV24 dVEwdVdW2021 drr)rq(222004421 能量能量
31、VRRBAdrrqdWW2028)RR(qBA11802 ABBARRRRq 02421221qC 例例2、电容为空气平行板电容器接端电压、电容为空气平行板电容器接端电压U的充电。在的充电。在电源保持连接和断开两种情况下，求把两个极板间距增电源保持连接和断开两种情况下，求把两个极板间距增大大n倍外力所作的功。倍外力所作的功。解：断开电源时解：断开电源时dSC0 ndSC0 qq 11122202222 nsdqCCqCqCqW 121121202 nCUnsdCU 连接电源时连接电源时UU dSC0 ndSC0 在整个拉开过程中，在整个拉开过程中，q变为变为q ，电源作功，电源作功 2111W
32、qq UCUn 由能量守恒由能量守恒1WWW 外外221111112WWWCUCUnn 外外 nCU11212 11212121222nCUCUUCW作作业业比较均匀带电球面和均匀带电球体所储存的能量。比较均匀带电球面和均匀带电球体所储存的能量。RRqq R rrqRrE 4 0 20 R rrqRrRqrE 4 42030 RRdrrEdrrEW2200220421421 球体球体球面球面WW q2R3R1R例例3、在带电量为、在带电量为 、半径为、半径为R1的导体球壳外，的导体球壳外，同心放置一个内外半径为同心放置一个内外半径为R2、R3的金属球壳。的金属球壳。 1、求外球壳上电荷及电势分
33、布；、求外球壳上电荷及电势分布； 2、把外球接地后再绝缘，求外球上的电荷分、把外球接地后再绝缘，求外球上的电荷分布及球壳内外布及球壳内外 的电势分布；的电势分布； 3、再把内球接地，求内球上的电荷分布及球、再把内球接地，求内球上的电荷分布及球壳的电势。壳的电势。q2q3q解解1、作高斯面可知：、作高斯面可知：qq 2由电荷守恒定律：由电荷守恒定律：032 qqqqq 23q2R3R1R2q3q1Rr 1、求电势分布：、求电势分布：（用叠加原理）（用叠加原理）1014RqU 204Rq 304Rq )111(43210RRRq 12RrRrqU024 204Rq 304Rq )111(4320R
34、Rrq rq2R3R1R2q3qrqU044 rq04 rq04 rrqU034 rq04 304Rq 23RrR304Rq r3Rr rq04 q2R3R1R2q3q2、外球接地后再绝缘：、外球接地后再绝缘：03 q1Rr 1014RqU 204Rq qq 2电势分布：电势分布：12RrRrqU024 204Rq )11(420Rrq rq2R3R1R2q电势分布：电势分布：12RrRrqU024 204Rq )11(420Rrq rrqU034 040 rq 23RrR3Rr rrqU044 040 rq 3、再把内球接地：、再把内球接地：2R3R1R2 q3 q1 q电荷重新分布：电荷重
35、新分布：12qq qqq 32由高斯定律：由高斯定律：由电荷守恒定律：由电荷守恒定律：又因内球接地，电势为零又因内球接地，电势为零1014Rq2024Rq 04303 Rq三式解得：三式解得：313221211RRRRRRqRRq 213231212RRRRRRqRRq qqq 3223qqq 2132313132)(RRRRRRqRRRR 球壳的电势：球壳的电势：三式解得：三式解得：313221211RRRRRRqRRq 213231212RRRRRRqRRq 3、再把内球接地：、再把内球接地：2R3R1R2 q3 q1 qrrqU0134 rq024 3034Rq 23qqq 213231
36、3132)(RRRRRRqRRRR 球壳的电势：球壳的电势：rq024 3034Rq )(4)(213231012RRRRRRqRR 3、再把内球接地：、再把内球接地：2R3R1R2 q3 q1 qrrqU0134 （还有一种方法：先用高（还有一种方法：先用高 斯定理求场强再积分）斯定理求场强再积分） rldEU2R1R0QRr 求：（求：（1）两球壳间的电场分布）两球壳间的电场分布（2）两球壳间的电势差）两球壳间的电势差（3）两球壳构成的电容器）两球壳构成的电容器 的电容值。的电容值。 qSdDS0214QrD 2014 rQD 2000114rQDErr RrR 1（1）例例4、 已知两导体球壳，外球壳接地，已知两导体球壳，外球壳接地，rQRRR ,0210 2RrR 0224QrD 2024 rQD 2000224rQDE （2） RRRRRRl dEl dEl dEuu12212121)11(4)11(4200100RRQRRQr （3）0QCu RRRRRRRRRRRrrr1212122104
