1、第二章气象目标物对雷达电磁波的散射(Scatter)一、散射的基本知识一、散射的基本知识二、球形水滴和冰粒的散射二、球形水滴和冰粒的散射三、非球形粒子的散射三、非球形粒子的散射四、课堂习题四、课堂习题本章主要内容本章主要内容重点掌握：后向散射截面重点掌握：后向散射截面一、散射的基本知识一、散射的基本知识1、散射现象及散射特性、散射现象及散射特性2、单个小球形粒子的散射、单个小球形粒子的散射瑞利散射瑞利散射3、单个球形粒子的散射、单个球形粒子的散射米散射米散射4、粒子群的散射、粒子群的散射1、散射现象及散射特性、散射现象及散射特性入射电磁波入射电磁波衰减示意图衰减示意图散射、散射波散射、散射波
2、当电磁波束在大气中传播，遇到空气分子、大气气溶胶、云滴和雨滴等悬浮粒子时，入射电磁波会从这些粒子上向四面八方传播开来，这种现象称为散射散射。 粒子产生散射的原因：粒子在入射电磁波作用下被极化，感应出复杂的电荷分布和电流分布，它们也以同样的频率发生变化，这种高频率变化的电荷分布和电流分布向外辐射的电磁波就是散射波散射波。 粒子对入射电磁波的散射和吸收，其能量均取自于入射电磁波，使原入射方向上的电磁波能量受到衰减衰减。P1球体对电磁波的散射球体对电磁波的散射由入射辐射波长由入射辐射波长、散射粒子散射粒子( (设粒子设粒子半径为半径为r r）的相对大小，将散射分为的相对大小，将散射分为瑞利瑞利散射散
3、射(Rayleigh)(Rayleigh)和和米（米（MieMie）散射）散射。 13.02r瑞利粒子的尺度参数球体对电磁波的散射，分为：(a)瑞利散射（Rayleigh scattering）(b)米氏散射(Mie scattering)2 2、单个小球形粒子的散射、单个小球形粒子的散射( ( RayleighRayleigh scattering 1871 scattering 1871英国科学家英国科学家 ) ) 研究单个小球形粒子在入射波作用研究单个小球形粒子在入射波作用下散射到各方向去的能量在空间的下散射到各方向去的能量在空间的分布（分布（散射函数散射函数）、总散射能量）、总散射能量
4、（总散射功率总散射功率 Ps） 球形粒子的直径远小于雷达工作波长球形粒子的直径远小于雷达工作波长的小球粒子散射，这种散射称为瑞利散的小球粒子散射，这种散射称为瑞利散射。射。散射函数或方向函数散射函数或方向函数2RSSis)/(,:)/(:,),(面积时间能量量纲度入射平面电磁波能流密面积时间能量量纲散射电磁波能流密度平面之间的夹角是任意散射方向与角能流密度方向之间的夹平面上的投影与入射波任意散射方向在面积量纲散射函数或方向函数其中：S：，Syxyx：is假设粒子散射各向均匀，距粒子中心假设粒子散射各向均匀，距粒子中心R处的球面上处的球面上任意地方接收到的能流密度任意地方接收到的能流密度:粒子散
5、射实际不均匀时粒子散射实际不均匀时:),(2RSSis（1.1）（1.2） 瑞利散射时方向函数瑞利散射时方向函数 五点假设五点假设:1,产生散射作用的粒子半径产生散射作用的粒子半径r比入射波长比入射波长小得多小得多,即即 r 2,散射粒子的电学特性各向同性散射粒子的电学特性各向同性;3,散射粒子不带自由电荷散射粒子不带自由电荷;4,入射波是周期变化的平面偏振波入射波是周期变化的平面偏振波;5,散射粒子不是导电体散射粒子不是导电体,复折射指数复折射指数m不太大不太大 一般云滴、小雨滴对厘米雷达波的散射可一般云滴、小雨滴对厘米雷达波的散射可认为满足以上假设条件认为满足以上假设条件。),(磁场磁场(
6、强度强度)电场电场(强度强度)电磁矢量与坐标电磁矢量与坐标参见参见P3)(:仰俯角平面之间的夹角：任意散射方向与方位角）之间的夹角与入射波能流密度方向平面上的投影任意散射方向在yxyx瑞利散射在球坐标中的方向函数瑞利散射在球坐标中的方向函数)sincos(cos2116),(222222464mmr：雷达的波长粒子的半径，给出值。复数模的平方，可查表吸收系数普通折射指数，复折射指数，仰俯角平面之间的夹角：任意散射方向与方位角）之间的夹角与入射波能流密度方向平面上的投影任意散射方向在其中：:11),(:)(:222rmmkniknmmyxyx(1.3)瑞利散射的散射能流密度瑞利散射的散射能流密度
7、(Ss)(Ss)代入上式得：将方向函数密度：地方接收到的散射能流处的球面上任何以粒子为中心的距离),(),(2RSSRis(1.4)越大，散射越强。相同距离的粒子半径一定时当越强。即雷达波长越短，散射不变时，性质和从上式可看出，当粒子rSSSi,14)sincos(cos2116222222464mmrRSSiS瑞利散射的总散射功率瑞利散射的总散射功率(Ps)(Ps)则令上式为：引入立体角,),(:),(,),(4422dQdSPRdAddARSdASPsisiss：则粒子的总散射功率为元，为球面上的一块小面积为总散射功率设dAPs,瑞利散射的总散射功率瑞利散射的总散射功率 PsPsissSQ
8、P(1.7)总散射功率为：则,量纲：面积单个粒子的散射截面，面积）（时间能量入射能流密度，量纲：时间量总散射功率，量纲：能:/:/:SisQSP瑞利散射的散射截面瑞利散射的散射截面 QsQs射截面表达式：得瑞利散射条件下，散表达式代入将4),(),(dQs 上式表示：瑞利散射时，粒子的散射截面的上式表示：瑞利散射时，粒子的散射截面的大小与粒子的物理性质、半径、入射波波长大小与粒子的物理性质、半径、入射波波长有关。有关。(1.8)222465213128mmrQs3、单个球形粒子的散射、单个球形粒子的散射米散射米散射( Mie scattering，1908德国科学家德国科学家) 粒子是球形的粒
9、子是球形的,粒子内外都不含自由电粒子内外都不含自由电荷荷,散射体粒子不是导电体散射体粒子不是导电体; 粒子内、外介质是均匀各向同性的，粒子内、外介质是均匀各向同性的，粒子外介质一般是空气或真空；粒子外介质一般是空气或真空； 入射电磁波随时间作简谐变化。入射电磁波随时间作简谐变化。米氏理论的三点假设米氏理论的三点假设:米氏理论 大粒子的散射波能大粒子的散射波能量集中在量集中在=0附近向前方向上附近向前方向上 粒子的尺度参数粒子的尺度参数越大，向前散射的能量占全部散射越大，向前散射的能量占全部散射能量的比重越大。能量的比重越大。：雷达波长粒子的半径为粒子的尺度参数其中:2rr散射方向性图散射方向性
10、图4、粒子群的散射、粒子群的散射 假设假设: 雷达波束中有雷达波束中有N个云滴或降水粒个云滴或降水粒子，它们同时在天线处产生回波，子，它们同时在天线处产生回波，则天线接收到的总的回波功率在一则天线接收到的总的回波功率在一个载波周期内的时间平均值个载波周期内的时间平均值Pr等于等于各个粒子回波功率的和。各个粒子回波功率的和。粒子群的散射功率粒子群的散射功率NjiijjiNiirTtTtiiTtTtrEEEPdttETdttETP)cos(21)cos(1)(1122/2/22/2/2积分后可得：均时，可得：当对足够长的时间作平个粒子的回波功率。表示来自第其中：iEim(1.18)NiimrEP1
11、2粒子群的回波功率粒子群的回波功率NiimrEP12 上式表明：来自某一块波束体积内N个粒子回波功率的平均值等于各个粒子的回波功率的和。（对回波功率Pr取适当长的时间平均值，它有比较稳定的数值。）(1.18)二、球形水滴和冰粒的散射二、球形水滴和冰粒的散射1、单个球形粒子的后向散射截面、单个球形粒子的后向散射截面（雷达截面）（雷达截面）2、雷达反射率与反射率因子、雷达反射率与反射率因子3、瑞利后向散射与米后向散射的比、瑞利后向散射与米后向散射的比较和等效反射因子较和等效反射因子4、球形水滴和冰粒的散射、球形水滴和冰粒的散射后向散射截面后向散射截面定义定义后向散射截面后向散射截面定义定义设有一理
12、想的散射体，其截面为设有一理想的散射体，其截面为，它能全部接收投射到该截面的电磁波能它能全部接收投射到该截面的电磁波能量量,并全部均匀地向四周散射，若该理想并全部均匀地向四周散射，若该理想散射体所散射返回雷达天线处的电磁波散射体所散射返回雷达天线处的电磁波能流密度，等于同距离处实际散射体返能流密度，等于同距离处实际散射体返回雷达天线的电磁波能流密度。则该理回雷达天线的电磁波能流密度。则该理想散射体的截面想散射体的截面就称为实际散射体的就称为实际散射体的后向散射截面后向散射截面, ,亦称雷达截面亦称雷达截面RCS (Radar Cross Section)。见书见书P10及公式及公式1.22是一
13、个虚拟的面积，它可用来定量是一个虚拟的面积，它可用来定量地表示粒子的后向散射能力的强弱。地表示粒子的后向散射能力的强弱。后向散射截面越大，粒子的后向散射后向散射截面越大，粒子的后向散射能力越强，在同样条件下，它所能产生能力越强，在同样条件下，它所能产生的回波信号也越强。的回波信号也越强。 2ab 其中其中: a 为粒子半径为粒子半径 粒子后向散射截面粒子后向散射截面 后向散射截面与后向散射截面与粒子几何截面的粒子几何截面的比值称为标准化比值称为标准化后向散射截面。后向散射截面。的定义：标准化后向散射截面b 目标的雷达散射截面大小将直接影响雷达目标的雷达散射截面大小将直接影响雷达的作用距离。的作
14、用距离。 设雷达发射功率为设雷达发射功率为Pt, 发射天线发射天线增益为增益为Gt, 接收天线增益为接收天线增益为GR, 它们的最大方向它们的最大方向都对准目标都对准目标, 则雷达最大接收功率为则雷达最大接收功率为 43222222)4(44444rGGPrGPrGrSGSAPRttttRiRseRM 设雷达的最小可测功率设雷达的最小可测功率(接收机灵敏度接收机灵敏度)为为PRmin, 则由上式得雷达最大作用距离为则由上式得雷达最大作用距离为 4min322max)4(RtPGPr例例:雷达参数为雷达参数为Pt=300 kW, PRmin=-105dBm, f=5GHz, G=45dB。问该雷
15、达能探测。问该雷达能探测=1目标目标的最大距离为多少的最大距离为多少? 若天线增益增到若天线增益增到2倍呢倍呢?WmWmWdBmPR141110/105min10162. 310162. 3)(10105)(06. 0)(105)/(103)(10162. 3)(1098410/45mHzsmfcWWGkmmr3621062. 310162. 3)4(106. 010162. 3103541432825max若若G增至增至2G则则rmax增至增至 kmrr51236222maxmax4min322max)4(RtPGPr解解JARL 业余无线电手册业余无线电手册P355log10101010/
16、mWdBmmWdBm功率增益 分贝毫瓦分贝毫瓦dBm与毫瓦与毫瓦mW换算换算附附1、单个球形粒子的、单个球形粒子的后向散射截面（雷达截面）后向散射截面（雷达截面）单个球形粒子的散射分类单个球形粒子的散射分类瑞利散射瑞利散射( Rayleigh scattering ) 当当(粒子直径粒子直径)d(雷达波长雷达波长) 时的散射时的散射 米散射米散射( Mie scattering) 当当(粒子直径粒子直径)d(雷达波长雷达波长) 时的散射时的散射19081908年德国科学家年德国科学家GustavGustav MieMie从麦克斯从麦克斯韦方程组出发，推导出了均匀介质园球韦方程组出发，推导出了均
17、匀介质园球形粒子对平面波散射的函数表达式形粒子对平面波散射的函数表达式（用无穷级数来表示）（用无穷级数来表示）2122)(12() 1(nnnnbanr其中：an,bn:散射电场系数a:粒子半径粒子尺度参数,2r(1.24)球形粒子雷达截面普遍表达式球形粒子雷达截面普遍表达式瑞利散射条件下小球形粒子的雷达瑞利散射条件下小球形粒子的雷达截面表达式截面表达式222465222465212164mmDmmr介质的吸收系数折射指数复折射指数其中：:knmiknm(1.25)2、雷达反射率、雷达反射率与与反射率因子反射率因子Z请阅书（请阅书（P11）反射率：以反射率：以表示，单位表示，单位 (cm2/m
18、3)单位体积内全部降水粒子的后向散射单位体积内全部降水粒子的后向散射 截面（雷达截面）之和。截面（雷达截面）之和。Nii1雷达反射率定义雷达反射率定义（1.26） 设以n表示粒子的数密度，n(D)dD表示单位体积内云、雨滴直径处DD+dD之间的粒子数，则雷达反射率可表示为：0)()(dDDDn物理意义：描述粒子群后向散射能力的物理意义：描述粒子群后向散射能力的 大小大小.（1.27）反射率因子反射率因子Z Z定义定义反射率因子反射率因子Z： (mm6/m3 或或 dBZ)单位体积中降水粒子直径次方单位体积中降水粒子直径次方的总和称反射率因子。的总和称反射率因子。NiiDZ16(1.29)Z仅与
19、粒子的大小有关仅与粒子的大小有关3、瑞利后向散射与米后向散射、瑞利后向散射与米后向散射的比较和等效反射因子的比较和等效反射因子等效反射率因子等效反射率因子Ze（大粒子散射）（大粒子散射） 对于不满足瑞利散射条件的降水粒子，根据对于不满足瑞利散射条件的降水粒子，根据雷达气象方程求得的雷达气象方程求得的 Z 值就不能代表降水的实际谱值就不能代表降水的实际谱分布情况，只能是等效的分布情况，只能是等效的 Z 值，记为值，记为 Ze ，称为等，称为等效雷达反射率因子。效雷达反射率因子。等效反射率因子等效反射率因子Ze (mm6/m3 或或dBZ):的数值。等效的粒子的与小球率能够产生同样的回波功ZPir
20、6D,用瑞利散射公式计算大粒子用瑞利散射公式计算大粒子(米散射米散射)的反射率因子方法的反射率因子方法MeeMRMeeRMmmZmmmZcmcmmmZZZZ）（时、当各参数单位：得由222456362222452110)/()()(21(1.33)（1.33）反射率因子反射率因子,等效反射率因子等效反射率因子ZRCPr2反射率因子反射率因子Z Z：Z 值的大小只取决于云、雨滴谱的情况；Z 正比于 D6，表明粒子越大，Z 越大，回波 功率也就越大。等效反射率因子等效反射率因子 ZeZe ： 引入Ze 后，即使是较为复杂的Mie 散射，仍然可以使雷达气象方程保持Rayleigh 散射时较为简单的形
21、式。erZRCP2雷达反射率因子的分贝表示形式雷达反射率因子的分贝表示形式6363/110 lg1/ZmmmdBZmmm6363/110 lg1/eeZ mm mdBZmm m为标准值，则：取360/1mmmZ 解解)(011. 02 . 3/9282. 04 . 014. 3212164)25. 1 (2465222465222465cmmmDmmrR式，由若若3.2cm雷达，求当温度为雷达，求当温度为10处降水粒处降水粒子直径子直径D为为0.4cm时雷达截面时雷达截面的值。的值。课堂例课堂例查图查图1.7得，相应得，相应 M/ R2.3,由由(1.31)得得M= M/ R=2.30.011
22、=0.025(cm2)散射模式来计算。用降水粒子的尺度参数MieD39. 02 . 34 . 014. 3查表查表1.1此项此项为为0.92824 4、球形水滴和冰粒的散射、球形水滴和冰粒的散射1)、球形干冰粒对雷达波的散射、球形干冰粒对雷达波的散射2)、正在融化的球形粒子对雷达波的散射、正在融化的球形粒子对雷达波的散射、外包水膜的溶化冰球对雷达波的散射、外包水膜的溶化冰球对雷达波的散射 、冰水均匀混合球对雷达波的散射、冰水均匀混合球对雷达波的散射1)1)、球形干冰粒对雷达波的散射、球形干冰粒对雷达波的散射iw5 同体积的较大冰球的标准化后向散射截面同体积的较大冰球的标准化后向散射截面大于同体
23、积水球的大于同体积水球的10倍以上倍以上2)2)、正在融化的球形粒子、正在融化的球形粒子对雷达波的散射对雷达波的散射、外包水膜的溶化冰球、外包水膜的溶化冰球 对雷达波的散射对雷达波的散射、冰水均匀混合球对雷、冰水均匀混合球对雷 达波的散射达波的散射外包水膜的溶化冰球对雷达外包水膜的溶化冰球对雷达波的散射波的散射 雪球雪球 、冰粒、冰粒 、冰雹、冰雹等高高密度冰晶粒子密度冰晶粒子落到零度层以下时开始溶化开始溶化，或者它们遇到冷水滴碰并时表面上蒙上一层液体水，这些情况可近似地看成是圆球形水包冰球。此时用外包水膜的溶化冰球模式（同心球模式同心球模式）外包水膜的溶化冰球对雷达波外包水膜的溶化冰球对雷达
24、波的散射的散射Reyleigh Mie 附表：不同波长的天气雷达，外包水不同波长的天气雷达，外包水膜冰球的雷达截面随着水膜厚度的变膜冰球的雷达截面随着水膜厚度的变化表化表表中表中m m ：外包水膜冰球外包水膜冰球( (融化冰球）雷达截面融化冰球）雷达截面 nn：同体积水球雷达截面：同体积水球雷达截面 a a0 0: :整个融化冰球的半径整个融化冰球的半径 a ai i: :冰核部分的半径冰核部分的半径P17、图、图1.10波长波长(cm) (cm) 外包水膜冰球的外包水膜冰球的直径直径D Dmm随随a a0 0-a-ai i（水膜厚度）（水膜厚度）的变化的变化3.23.2D1cmD1cm随水膜
25、厚度的增加随水膜厚度的增加m m增加增加D2cmD2cm随水膜厚度的增加随水膜厚度的增加m m减小减小 当当a a0 0-a-ai i=5mm =5mm ，m m= =n n 若若a a0 0-a-ai i5mm, n n4.614.61D3cmD3cm随水膜厚度的增加随水膜厚度的增加mm增加增加D4cm D4cm 随水膜厚度的增加随水膜厚度的增加mm减小减小 当当a a0 0-a-ai i=7mm=7mm，m m= =n n 若若a a0 0-a-ai i7mm, n n1010一般降水粒子都属于瑞一般降水粒子都属于瑞利散射区（特别大的利散射区（特别大的粒子除外）粒子除外）随水膜厚度的增加随
26、水膜厚度的增加m m增加增加a a0 0-a-ai i=1=12cm2cm，m m= =n n溶化中的较大冰球在外包水膜的情况下，溶化中的较大冰球在外包水膜的情况下，其后向散射截面一般是随水膜增厚而减少其后向散射截面一般是随水膜增厚而减少的。的。冰水均匀混合球对雷达波的散射冰水均匀混合球对雷达波的散射 过冷水滴碰并时情形过冷水滴碰并时情形的散射。的散射。结构疏松的潮湿雪片、雪团结构疏松的潮湿雪片、雪团等低密度固体降水粒子的等低密度固体降水粒子的散射；散射；冰球溶化后期冰核破碎时或冰球溶化后期冰核破碎时或多孔海绵状冰球溶化时情形多孔海绵状冰球溶化时情形的散射；的散射；以下情形适合冰水均匀混合球模
27、式以下情形适合冰水均匀混合球模式Reyleigh scattering冰水均匀混合球Mie scattering冰水均匀混合球三、非球形粒子的散射三、非球形粒子的散射非球形粒子的散射非球形粒子的散射 大水滴、冰粒、冰雹、雪花、冰晶大水滴、冰粒、冰雹、雪花、冰晶通常不是呈球形的。通常不是呈球形的。 旋转椭球体旋转椭球体 （最简单非球形情形）（最简单非球形情形）旋转椭球旋转椭球(a)旋转扁椭体旋转扁椭体(b)旋转长椭体旋转长椭体小椭球散射体的基本三点假设小椭球散射体的基本三点假设 散射体是旋转椭球体散射体是旋转椭球体; 散射体粒子的尺度较入射波波长小散射体粒子的尺度较入射波波长小,可以近可以近似满
28、足似满足瑞利散射瑞利散射条件条件; 入射波是平面偏振波入射波是平面偏振波,在椭球体粒子中感应在椭球体粒子中感应出三个正交的偶极矩出三个正交的偶极矩,这三个这三个偶极矩分别和偶极矩分别和椭球体的三个轴平行椭球体的三个轴平行.参考书参考书高等物理光学高等物理光学羊国光羊国光中国科学技 术大学出版社2008年第年第2版版 形状更复杂、尺度更大的非球形粒子的形状更复杂、尺度更大的非球形粒子的散射，仍无法求得完整的解析解，仅为散射，仍无法求得完整的解析解，仅为近似解。近似解。介质小椭球体的散射介质小椭球体的散射(P21-23)的正数且恒定为小于为形状因子粒子介电常数，为轴长，轴的极化系数为沿轴的极化系数
29、，为沿为极化系数：其中：旋转小椭球偶极矩：1,:,) 1(113,) 1(113,cbacbacbbaaFFFcbacbgagFabcgFabcgggEgPEgPgEP(1.39)(1.38)形状因子形状因子F Fa a,F,Fb b,F,Fc c通过（通过（-1-1）项影响）项影响极化系数极化系数g g、g g, ,再影响偶极矩再影响偶极矩P Pa a,P,Pb b,P,Pc c。因此因此,形状因子只有当形状因子只有当1时才对时才对g、g有影响并影响偶极矩有影响并影响偶极矩P从上面两式可看出：从上面两式可看出：雪花雪花=1，所以雪花形状因子对，所以雪花形状因子对Pa,Pb,Pc不起作用，故非
30、球形的干雪不起作用，故非球形的干雪花可以当作同体积的雪球处理。花可以当作同体积的雪球处理。球/课堂练习思考题1、什么是电磁波的散射？球形粒子的散射分、什么是电磁波的散射？球形粒子的散射分哪二种，它们如何定义的？哪二种，它们如何定义的？2、 Rayleigh scattering的散射函数（或方向的散射函数（或方向函数）表达式是怎样的？试进行讨论。函数）表达式是怎样的？试进行讨论。3、 公式公式(1.18)的物理意义是什么？的物理意义是什么？4、什么是雷达截面（后向散射截面）？它的、什么是雷达截面（后向散射截面）？它的意义是什么？普通球形粒子的雷达截面的表意义是什么？普通球形粒子的雷达截面的表达
31、式是什么？瑞利散射条件下的雷达截面表达式是什么？瑞利散射条件下的雷达截面表达式是什么？各项参数的物理意义是什么？达式是什么？各项参数的物理意义是什么？5、什么是雷达反射率？反射因子？等效反射、什么是雷达反射率？反射因子？等效反射因子？它们是如何定义的？因子？它们是如何定义的？6、试解释图、试解释图1.8,1.9,1.10,1.11,1.12,1.20 雪花和冰晶片落至零度层以雪花和冰晶片落至零度层以下开始融化时，它的后向散下开始融化时，它的后向散射截面比全部融化为同体积射截面比全部融化为同体积球形水滴时球形水滴时A)大 B)小 C）略小 球形大冰雹（尺度参数球形大冰雹（尺度参数2.52.5）在
32、大气中降落过程中开始融化，在大气中降落过程中开始融化，其后向散射截面可能（雷达波其后向散射截面可能（雷达波长为长为3.2cm)3.2cm)A）逐渐增大 B）逐渐减小 C）不变 D）无法确定未融化小冰球的后向散射截面比未融化小冰球的后向散射截面比同体积小水球的后向散射截面积同体积小水球的后向散射截面积A)小得多,约只有水球的五分之一 B）稍小 C）稍大 D）大很多用用X X波段雷达探测直径为波段雷达探测直径为1.7cm-1.7cm-2.6cm2.6cm的大冰雹时的大冰雹时, ,能否从显示能否从显示器上的回波强度中识别出是下器上的回波强度中识别出是下冰雹还是下雨呢？冰雹还是下雨呢？A）能 B）不能
33、 C）不一定 对于对于s波段天气雷达，半径融化了波段天气雷达，半径融化了10%的小冰球的后向散射截面可能的小冰球的后向散射截面可能比同体积小水球的后向散射截面比同体积小水球的后向散射截面 A）小 B）约相当于小水球的90% C）大 D）大很多在一个立方米的降水区中降水粒在一个立方米的降水区中降水粒子有大（子有大（ 粒子半径粒子半径a=4mm）、中）、中(a=1mm)、小、小(a=0.1mm)三种不三种不同尺度，其中小粒子占同尺度，其中小粒子占90%，中粒，中粒子占子占8%，而大粒子占，而大粒子占2%，它们对，它们对反射因子的贡献是：反射因子的贡献是：A、大粒子、大粒子中粒子中粒子小粒子小粒子 B、小粒子、小粒子中粒子中粒子大粒子大粒子C、中粒子、中粒子其它两者其它两者 D、三者贡献一样、三者贡献一样课堂作业课堂作业
