1、1 6.3 相对论的时空理相对论的时空理论论2上一节中引入了两事件的间隔的概念。为了上一节中引入了两事件的间隔的概念。为了简单，以第一事件为时空原点简单，以第一事件为时空原点(0,0,0,0)，设第二事件时空坐标为设第二事件时空坐标为(x,y,z,t) 。这两事件。这两事件的间隔定义为的间隔定义为222222222rtczyxtcs 为两事件的空间距离为两事件的空间距离222zyxr 1. 相对论时空结构相对论时空结构3两事件的间隔可以取任何数值，区分三种情况两事件的间隔可以取任何数值，区分三种情况(1) s2=0 ，即即r=ct。两两事件可以用事件可以用光波相联系。光波相联系。 (2) s2
2、0，即即 rct。两两事件通过低于事件通过低于光速的作用联光速的作用联系。系。 (3) s2ct。两事件的两事件的空间距离超过光空间距离超过光波在时间波在时间t所能传所能传播的距离。播的距离。从一个惯性系到另一个惯性系从一个惯性系到另一个惯性系的变换中，间隔的变换中，间隔s2保持不变。保持不变。上述三种间隔的划分是绝对的。上述三种间隔的划分是绝对的。不因参考系变换而改变。不因参考系变换而改变。4为了直观，暂时限于考为了直观，暂时限于考虑二维空间和一维时间虑二维空间和一维时间（代表（代表xy平面上的运平面上的运动）。如图，我们把二动）。如图，我们把二维空间（坐标为维空间（坐标为x,y）与）与一维
3、时间（取时轴坐标一维时间（取时轴坐标为为ct）一起构成三维时）一起构成三维时空。事件用三维时空的空。事件用三维时空的一个点一个点P表示。表示。P点在点在xy面上的投影表示事件发面上的投影表示事件发生的地点，生的地点，P点的垂直点的垂直坐标表示事件发生的时坐标表示事件发生的时刻乘以刻乘以c。几何意义：把三维空间与一维时间统一起来，几何意义：把三维空间与一维时间统一起来，每一事件用这四维时空的一个点表示。每一事件用这四维时空的一个点表示。5 对应于上述三种情况，对应于上述三种情况，P点属于三点属于三个不同区域个不同区域（考虑事件（考虑事件P与事件与事件O的间隔的间隔s2）：）：(1) s2=0，则
4、，则r=ct，P点在一个点在一个以以O为顶点的锥面上，这个锥面为顶点的锥面上，这个锥面称为光锥。凡在光锥上的点，都称为光锥。凡在光锥上的点，都可以和可以和O点用光波联系。点用光波联系。(2) s20,则则rct，因此，因此P点点在光锥之内。这类型的间隔在光锥之内。这类型的间隔为类时间隔。为类时间隔。(3) s2ct，P点在光锥点在光锥外。外。P点不可能与点不可能与O点用光波或点用光波或低于光速的作用相联系。这类型低于光速的作用相联系。这类型的间隔称为类空间隔。的间隔称为类空间隔。6 间隔的这种划分是绝对的，不因参考间隔的这种划分是绝对的，不因参考系而转变。若对某参考系事件系而转变。若对某参考系
5、事件P在事件在事件 O的的光锥内，当变到另一参考系时，虽然光锥内，当变到另一参考系时，虽然P的空的空时坐标都改变，但时坐标都改变，但s不变。因此事件不变。因此事件P在事件在事件O的光锥内。同样，若对某参考系的光锥内。同样，若对某参考系P在在O的光的光锥外，则对所有参考系事件锥外，则对所有参考系事件P都在事件都在事件O的光的光锥外。锥外。7 类时区域还可再分为两部类时区域还可再分为两部分。光锥的上下两半只有公共点分。光锥的上下两半只有公共点O，而洛伦兹变换保持时间正向不变，而洛伦兹变换保持时间正向不变，因此光锥的上半部分和下半部分因此光锥的上半部分和下半部分不能互相变换。若事件不能互相变换。若事
6、件P在在O的上的上半光锥内，则在其他参考系中它半光锥内，则在其他参考系中它保持在上半光锥内。保持在上半光锥内。8概括起来概括起来,事件事件P相对于事件相对于事件O的时空关系可作如的时空关系可作如下的绝对分类下的绝对分类:(1) 类光间隔：类光间隔：s2=0,(2) 类时间隔：类时间隔：s20, (3) 类空间隔：类空间隔：s2t1。变换到。变换到另一参考系另一参考系 上，这两事件用上，这两事件用 (x 1,t 1) 和和 (x 2,t 2) 表示，由洛伦表示，由洛伦兹变换式得兹变换式得12.1)(222121212ccxxtttt 若这变换保持因果关系的绝对性，若这变换保持因果关系的绝对性，应
7、有应有t 2t 1 ，由上式应有条件，由上式应有条件 21212cttxx 13设设|x2-x1|=u(t2-t1), u代表由代表由O到到P的作用传播速度，得的作用传播速度，得2cu 但固定于参考系但固定于参考系 上的物体同样可以用来传递作用，因上的物体同样可以用来传递作用，因而而 也可以看作一种作用传播速度。由上式，若也可以看作一种作用传播速度。由上式，若, ,ccu则事件的因果关系就保证有绝对意义。根据现有大量实则事件的因果关系就保证有绝对意义。根据现有大量实验事实，我们知道真空中的光速验事实，我们知道真空中的光速c是物质运动的最大速度是物质运动的最大速度,也是一切相互作用传播的最大速度
8、。在这前提下，相对也是一切相互作用传播的最大速度。在这前提下，相对论时空观完全符合因果律的要求。论时空观完全符合因果律的要求。143. 同时相对性同时相对性 上面研究了类时间隔的性质，现上面研究了类时间隔的性质，现在转到类空间隔。由于类空间隔有在转到类空间隔。由于类空间隔有rct，而相互作用传播速度不超过而相互作用传播速度不超过c，因此具有，因此具有类空间隔的两事件不可能用任何方式联类空间隔的两事件不可能用任何方式联系，它们之间没有因果关系，其先后次系，它们之间没有因果关系，其先后次序也就失去绝对意义。序也就失去绝对意义。类空间隔类空间隔153. 同时相对性同时相对性用罗伦兹变换可以直接证明这
9、点。设两事用罗伦兹变换可以直接证明这点。设两事件件(x1,t1)和和(x2,t2)的间隔类空，有的间隔类空，有.11212xxctt 在参考系在参考系 上观察到上观察到12tt 16若若 相对于相对于 的速度的速度 足够大，总可以有足够大，总可以有,12212xxctt 即得即得12tt .1)(222121212ccxxtttt 变换到另一参考系上，由洛伦兹变换式得变换到另一参考系上，由洛伦兹变换式得17特别是，如果另一参考系特别是，如果另一参考系 相对于相对于 的速度的速度v满足满足,12212xxctt 由于由于 12tt .12121xxctt 因而有因而有18 具有类空间隔的两事件，
10、由于不可能具有类空间隔的两事件，由于不可能发生因果关系，其时间次序的先后或者同发生因果关系，其时间次序的先后或者同时，都没有绝对意义，因不同参考系而不时，都没有绝对意义，因不同参考系而不同。同。 在不同地点同时发生的两事件不可能在不同地点同时发生的两事件不可能有因果关系，因此同时概念必然是相对的。有因果关系，因此同时概念必然是相对的。若两事件对若两事件对 同时，即同时，即t2=t1，则一般而言，则一般而言，t 2 t 1 ，即对，即对 不同时不同时(见上节例见上节例2) 。 19 由同时相对性，可能产生如何对由同时相对性，可能产生如何对准两不同地点的时钟的问题。应该指出，准两不同地点的时钟的问
11、题。应该指出，在一定参考系内，这问题用经典方法已在一定参考系内，这问题用经典方法已经可以解决。例如把某地点的一个中缓经可以解决。例如把某地点的一个中缓慢移至另一地点，就可以和该点上的钟慢移至另一地点，就可以和该点上的钟对准，从而核对两地点的计时。只要钟对准，从而核对两地点的计时。只要钟移动足够慢，相对论效应就可以忽略。移动足够慢，相对论效应就可以忽略。20 因此，在相对论中不产生另外定义因此，在相对论中不产生另外定义同时的问题。当然，在实际测量中，最方便同时的问题。当然，在实际测量中，最方便的方法是用光讯号来核对，只要对光传播时的方法是用光讯号来核对，只要对光传播时间作了修正，就可以核对两地点
12、的时钟。因间作了修正，就可以核对两地点的时钟。因此，在同一参考系上，相对论的同时概念是此，在同一参考系上，相对论的同时概念是和我们通常所指的同时概念一致的。在另一和我们通常所指的同时概念一致的。在另一参考系上观察者也可以用相同方法来对准各参考系上观察者也可以用相同方法来对准各点上的时钟。点上的时钟。21 相对论效应在于，在一参考系中不相对论效应在于，在一参考系中不同地点上对准了的时钟，在另一参考系上观同地点上对准了的时钟，在另一参考系上观察起来就回变为不准的。这就是同时相对性察起来就回变为不准的。这就是同时相对性的意义。的意义。22 类时间隔的绝对因果类时间隔的绝对因果性和类空间隔的同时相对性
13、性和类空间隔的同时相对性是物质运动时空关系的两个是物质运动时空关系的两个方面，前者是起主导作用的。方面，前者是起主导作用的。23 自然界中存在许多物理过程可以作自然界中存在许多物理过程可以作为计时的基准，如分子振动或原子谱线的周为计时的基准，如分子振动或原子谱线的周期，粒子的衰变寿命等，都是计时的自然基期，粒子的衰变寿命等，都是计时的自然基准。现代科学技术都采用自然基准，它们可准。现代科学技术都采用自然基准，它们可以一般称为时钟。在不同参考系上可以用同以一般称为时钟。在不同参考系上可以用同一种物理过程作为计时基准，这样就可以比一种物理过程作为计时基准，这样就可以比较不同参考系上的时间。现在的问
14、题是，在较不同参考系上的时间。现在的问题是，在不同参考系上观察同一个物理过程，其时间不同参考系上观察同一个物理过程，其时间有什么关系有什么关系? 4. 运动时钟的延缓运动时钟的延缓 24 设某物体内部相继发生两事件设某物体内部相继发生两事件(例如分子振动例如分子振动一个周期的始点和终点一个周期的始点和终点) 。设。设 为该物体的静止坐标系，为该物体的静止坐标系，在这参考系上观察到两事件发生的时刻为在这参考系上观察到两事件发生的时刻为t 1和和t 2，其时间为其时间为=t2 -t 1 。由于两事件发生在同一地点。由于两事件发生在同一地点x, 因此两事件的间隔为因此两事件的间隔为2221222ct
15、tcs )(25在另一参考系在另一参考系 上观察。该物体以速度上观察。该物体以速度 运运动，因此第一事件发生的地点动，因此第一事件发生的地点x1不同于第不同于第二事件发生的地点二事件发生的地点x2 。设。设 上观察到两事上观察到两事件的空时坐标为件的空时坐标为(x1,t1)和，则两事件的间和，则两事件的间隔为隔为.)()()(22221221222xtcxxttcs 26由间隔不变性有由间隔不变性有.)(22222 cxtc但该物体相对于但该物体相对于 的运动速度的运动速度221ct tx /静止坐标系测出静止坐标系测出的时间，称为该的时间，称为该物理过程的固有物理过程的固有时时因因此此27在
16、在 上看到物体以速度上看到物体以速度 运动。运动。 t ，表示，表示运动物体上发生的自然过程比起静止物体的运动物体上发生的自然过程比起静止物体的同样过程延缓了。物体运动速度越大，所观同样过程延缓了。物体运动速度越大，所观察到的它的内部物理过程进行得越缓慢。这察到的它的内部物理过程进行得越缓慢。这就是时间延缓效应。这种效应是时空的基本就是时间延缓效应。这种效应是时空的基本属性引起的，与钟的具体结构无关。属性引起的，与钟的具体结构无关。221ct 28 时间延缓效应在高能物理中得到大量时间延缓效应在高能物理中得到大量实验证明。不稳定粒子实验证明。不稳定粒子(如如 介子介子, 子等子等)静静止时有一
17、定平均寿命。当它们高速运动时，止时有一定平均寿命。当它们高速运动时，测得的平均寿命可以比静止时大得多。用测得的平均寿命可以比静止时大得多。用 介子和介子和 子做的实验很好地进行了验证。子做的实验很好地进行了验证。29 带电带电 介子（质量为介子（质量为电子质量的电子质量的273.126倍）倍）主要衰变为主要衰变为 子和中微子子和中微子. 静止静止 介子的平均寿命为介子的平均寿命为(2.6030.0028) 10-8s。实验所用高速直线运动。实验所用高速直线运动 介子的介子的(1- 2/c2)-1/2值为值为2.4, 测量到的这种高速测量到的这种高速运动运动 介子的平均寿命与与此相符。介子的平均
18、寿命与与此相符。30 子（一种物理性质和电子子（一种物理性质和电子相似的粒子，它的质量为电相似的粒子，它的质量为电子质量的子质量的206.768倍）主倍）主要衰变为要衰变为 ,ee 子静止时的平均寿命为子静止时的平均寿命为(2.197030.00004) 10-6 s。实验使。实验使 子在磁场中作高速圆周运动，由其动量值算子在磁场中作高速圆周运动，由其动量值算出出(1- 2/c2)-1/2 =12.14。计算这种高速运动。计算这种高速运动 子的平子的平均寿命为均寿命为26.6910-6 s. 实验值为实验值为26.37 10-6s。因。因此实验完全验证了时间延缓公式，而且证明了时间延缓效此实验
19、完全验证了时间延缓公式，而且证明了时间延缓效应只依赖于速度，而不依赖于加速度。应只依赖于速度，而不依赖于加速度。其中其中 为为 型中微子型中微子, , e e为电子型反中微子。为电子型反中微子。31 当局限于匀速运动时当局限于匀速运动时, 时间时间延缓效应是相对效应。参考系延缓效应是相对效应。参考系 上上看到固定于看到固定于 上的时钟变慢。同样，上的时钟变慢。同样，参考系参考系 上也看到固定于上也看到固定于 上的时上的时钟变慢。钟变慢。32如图，在如图，在 系上相距系上相距为为l的两点上有对准了的两点上有对准了的时钟的时钟C1和和C2，在，在 系上观察以速度系上观察以速度v运动运动的时钟的时钟
20、C 。设当。设当 C 经过经过 C1 时，各个钟时，各个钟都指着时刻都指着时刻0。当。当 C 经过经过C2时时, 系上的系上的钟都指着时刻钟都指着时刻 l/ ，但但 上看到上看到 C 指着指着 l/ 。33由于由于 为固有时，有为固有时，有 221cl l/ 说明在说明在 系上看到运动时钟系上看到运动时钟C 变慢。变慢。 当当C2指指l/ 时时, C 指指 l/ 。这时两。这时两钟钟C2和和C 在同一地点，因而可以直接比较。问题在于在同一地点，因而可以直接比较。问题在于, 上看到上看到C2所指的读数所指的读数l/ 大于固定在自己参考系上大于固定在自己参考系上的时钟的时钟C 所指的读数所指的读数
21、 ，这是否意味着，这是否意味着 上看到上看到 系上系上的时钟变快了呢的时钟变快了呢?34答案是否定的，下面答案是否定的，下面我们说明这一点。我们说明这一点。开始时开始时C 与与C1同时指着同时指着时刻时刻0。由于同时的相。由于同时的相对性，原来在对性，原来在 系上对准系上对准了的时钟了的时钟C1和和C2在在 系系上看来不是对准的。上看来不是对准的。在在 上认为上认为C1指指0时时, C2指指 。 可由洛伦兹变换求可由洛伦兹变换求出。出。 C2指指 这事件在这事件在 上的坐标为上的坐标为x=l，t= ，由洛伦兹变换得由洛伦兹变换得35)0 , 0()0 ,(l), 0(vl),(vll01 t2
22、21 1cvvlt 22222221)1(1 2cvcvvlcvcvvllt 22222221102cvvlcvcvcvlt 2212 2cvvltt 2211 1cvvltt 钟钟1事件事件2事件事件1事件事件2钟钟1同时相对性同时相对性事件事件1同时相对性同时相对性延缓延缓36 在有加速运动情形，时间延缓导在有加速运动情形，时间延缓导致绝对的物理效应。当一个时钟绕闭合致绝对的物理效应。当一个时钟绕闭合路径作加速运动最后返回原地时，它所路径作加速运动最后返回原地时，它所经历的总时间小于在原地静止时钟所经经历的总时间小于在原地静止时钟所经历的时间。这效应称为双生子佯谬。历的时间。这效应称为双生
23、子佯谬。37 设时钟设时钟C固定于惯性参考系固定于惯性参考系 上，上，C 相对相对于于 作有加速度的运动。设在某时刻作有加速度的运动。设在某时刻t ，C 相对相对于于 的运动速度为的运动速度为 (t )。若。若C 经历时间经历时间dt,则在则在 上测得的时间为上测得的时间为22)(1ctdtdt 38假设时间延缓效应只依赖于速度而不依赖于加速假设时间延缓效应只依赖于速度而不依赖于加速度，上式就表示该瞬间的时间延缓效应。当绕闭度，上式就表示该瞬间的时间延缓效应。当绕闭合路径一周回到原地时，上测得的总时间为合路径一周回到原地时，上测得的总时间为 t为为C所示的时间，所示的时间， t 为为C 所示的
24、时间。因所示的时间。因此，当时钟此，当时钟C 回到原地直接与回到原地直接与C比较时，比较时，C 绝对地变慢了。绝对地变慢了。)(tdtdtdttct 22139 这效应不是相对的。因为固定在这效应不是相对的。因为固定在C 上上的参考系的参考系 不是惯性系，因此不能在不是惯性系，因此不能在 上应用上应用狭义相对论的公式反过来推论狭义相对论的公式反过来推论 t t 。在。在 上应该用广义相对论的理论才能讨论这一问题。上应该用广义相对论的理论才能讨论这一问题。这点已经超出本课程的范围。可以指出，用广这点已经超出本课程的范围。可以指出，用广义相对论的坐标变换义相对论的坐标变换,在在 上同样导出上同样导
25、出 t t 的结果，与上式相符。的结果，与上式相符。40 在上述在上述 子实验中，实际上已在微观子实验中，实际上已在微观领域证实了双生子效应。环绕地球的飞行实领域证实了双生子效应。环绕地球的飞行实验也证实了这一效应。在未来的高速宇宙航验也证实了这一效应。在未来的高速宇宙航行中，双生子佯谬会导致很有趣的结果。行中，双生子佯谬会导致很有趣的结果。415. 运动尺度的缩短运动尺度的缩短 现代测量长度也采用自然基准。目前使用现代测量长度也采用自然基准。目前使用的基准是：光在真空中于的基准是：光在真空中于1/299 792 458秒秒时间间隔内所经路径的长度，定义为时间间隔内所经路径的长度，定义为1秒。
26、在不秒。在不同参考系上，都可以用这自然尺度来测量尺度，同参考系上，都可以用这自然尺度来测量尺度，这样我们就可以比较不同参考系上测得同一物体这样我们就可以比较不同参考系上测得同一物体的长度。的长度。42 现在我们用洛伦现在我们用洛伦兹变换式求运动物体长兹变换式求运动物体长度与该物体静止长度的度与该物体静止长度的关系。如图，设物体沿关系。如图，设物体沿x轴方向运动，以固定轴方向运动，以固定于物体上的参考系为于物体上的参考系为 。若物体后端经过若物体后端经过P1点点（第一事件）与前端经（第一事件）与前端经过过P2点（第二事件）相点（第二事件）相对于对于 同时同时,则则P1 P2定定义为义为 上测得的
27、物体长上测得的物体长度。度。43物体两端在物体两端在 上的坐标设上的坐标设为为x 1和和x 2。在。在 上上P1点点的坐标为的坐标为x1, P2点的坐点的坐标为标为x2，两端分别经过，两端分别经过P1和和P2的时刻为的时刻为t1=t2。对这两事件分别应用洛对这两事件分别应用洛伦兹变换式得伦兹变换式得22221 ,1222111cctxxtxx 44两式相减，利用两式相减，利用t1=t2，有，有2211212cxxxx 其中其中x2-x1为为 上测得的物体长度上测得的物体长度l（因为坐标（因为坐标x1和和x2是在是在 上同时测定的）上同时测定的）, x 2-x 1为为 上测上测得的物体静止长度得
28、的物体静止长度l0。由于物体对。由于物体对 静止，所以静止，所以对测量时刻对测量时刻t 1和和t 2没有任何限制。没有任何限制。2210cll 得得45即物体长度缩短了。和运动时钟延缓效应一样，运即物体长度缩短了。和运动时钟延缓效应一样，运动尺度缩短也是时空的基本属性，与物体内部结构动尺度缩短也是时空的基本属性，与物体内部结构无关。无关。 长度缩短效应是相对的。以上我们证明了在长度缩短效应是相对的。以上我们证明了在 上观察固定于上观察固定于 上的物体长度缩短了。同样，在上的物体长度缩短了。同样，在 上上观察固定于观察固定于 上的物体长度也是缩短了的。这时要求上的物体长度也是缩短了的。这时要求在
29、在 上同时测定该物体两端的坐标上同时测定该物体两端的坐标,即要求即要求t 1 = t 2 。应用反变换式子，得应用反变换式子，得2211212cxxxx 46此时此时x2-x1为静止长度为静止长度L0,为运动长度为运动长度L,因此由上式因此由上式得得2210cLL 472210cLL2210cll t1=t2下成立下成立t 1 = t 2下成立下成立并不矛盾并不矛盾48 时间延缓与长度缩短是相关的。例如宇宙线时间延缓与长度缩短是相关的。例如宇宙线中含有许多能量极高的中含有许多能量极高的 子子,这些这些 子是在大气层上部子是在大气层上部产生的。静止产生的。静止 子的平均寿命只有子的平均寿命只有2
30、.19710-6s，如果不是由于相对论效应，这些如果不是由于相对论效应，这些 子以接近光速运子以接近光速运动时只能飞越约动时只能飞越约660m。但实际上很大部分。但实际上很大部分 子都子都能穿透大气层到达底部。在地面上的参考系把这现能穿透大气层到达底部。在地面上的参考系把这现象描述为运动象描述为运动 子寿命延长效应。但在固定于子寿命延长效应。但在固定于 子的子的参考系来看参考系来看,它的寿命并没有延长，而是由于它观察它的寿命并没有延长，而是由于它观察到大气层相对于它作高速运动，因而大气层的厚度到大气层相对于它作高速运动，因而大气层的厚度缩小了，因此在缩小了，因此在 子寿命以内可以飞越大气层。子
31、寿命以内可以飞越大气层。49 由以上分析可以看出，时间延缓效应和长度由以上分析可以看出，时间延缓效应和长度缩短效应都是运动着的物质相互之间的时空关系的缩短效应都是运动着的物质相互之间的时空关系的反映，并不是主观感觉的产物。不超过光速运动的反映，并不是主观感觉的产物。不超过光速运动的粒子在较短的固有寿命中能够飞越大气层，这是客粒子在较短的固有寿命中能够飞越大气层，这是客观事实，是粒子相对于大气层作高速运动的时空关观事实，是粒子相对于大气层作高速运动的时空关系的表现，绝不是主观感觉造成的。在不同参考系系的表现，绝不是主观感觉造成的。在不同参考系中可以有不同的描述方法，但最后的物理结论应该中可以有不
32、同的描述方法，但最后的物理结论应该是一致的。是一致的。50 相对论时空观进一步说明了时空是运动着的物质相对论时空观进一步说明了时空是运动着的物质存在形式。不是先验地存在一个空间的框框和一个时间存在形式。不是先验地存在一个空间的框框和一个时间之流之流,然后把运动纳入其内，而是在物质运动之中分析和然后把运动纳入其内，而是在物质运动之中分析和抽象出时空概念。人们对时空的认识是随着实践的逐步抽象出时空概念。人们对时空的认识是随着实践的逐步深入而发展的。相对论时空观是人们对时空认识的一个深入而发展的。相对论时空观是人们对时空认识的一个飞跃飞跃,但它绝不是最终的理论。在广义相对论中，已经对但它绝不是最终的
33、理论。在广义相对论中，已经对时空提出了某些重要的新概念，如时空弯曲，时空与引时空提出了某些重要的新概念，如时空弯曲，时空与引力场的关系等。在微观领域力场的关系等。在微观领域,现有实验证明了相对论在现有实验证明了相对论在10cm范围内仍然适用。随着实践深入到更小的范围，范围内仍然适用。随着实践深入到更小的范围，人们对时空的认识还有可能进一步发展。人们对时空的认识还有可能进一步发展。516. 速度变换公式速度变换公式由洛伦兹变换式可以推出相对论的速度变换公式。设由洛伦兹变换式可以推出相对论的速度变换公式。设, u ,u ,zydtdzdtdydtdxux 为物体相对于的速度。设相对于沿为物体相对于
34、的速度。设相对于沿x轴方向以速轴方向以速度运动。用洛伦兹变换式度运动。用洛伦兹变换式,.,222221 1cccxtttxx 52取两式微分取两式微分,.111 ,112222222222dtdxdtdtdtudtdxdxccucccxcx 两式相除得两式相除得21cuxxxudtdxu 同样可求得同样可求得22222211 , 11cuczzcucyyxxudtdzuudtdyu 53反变换式为反变换式为222222211 11 1cuczzcucyycuxxxxxuuuuuu, 非相对论极限下非相对论极限下( c,|u|c)有有zzyyxxuuuuuu, 即过渡到经典速度变换公式。即过渡到
35、经典速度变换公式。54例例1 证明若物体相对于一个证明若物体相对于一个参考系的运动速度参考系的运动速度|u|c，则对任，则对任一参考系亦有一参考系亦有|u |c。55 解解 设物体在时间设物体在时间dt内的位移为内的位移为dx,由间隔不变性由间隔不变性有有),()(2222222222dzdydxdtcdzdydxdtc 由dx/dt=u, dx/dt=u,得222222)()(dtucdtuc 因为因为uc，左边为正数，因此，左边为正数，因此u c。56例例2 求匀速运动介求匀速运动介质中的光速。质中的光速。57 解解 设介质沿设介质沿x轴方向以速度轴方向以速度 运动。选参考运动。选参考系系 固定在介质上。在固定在介质上。在 上观察，介质中的光速沿各上观察，介质中的光速沿各方向都等于方向都等于c/n，其中，其中n为折射率。沿介质运动方向为折射率。沿介质运动方向的光速的光速cnncxu 1若若 c，有，有)(211nncux 58逆介质运动方向传播的光速为逆介质运动方向传播的光速为)(2111nncucnncx 沿其他方向传播的光速也可以用类似方法求出。沿其他方向传播的光速也可以用类似方法求出。上两式为斐索（上两式为斐索（Fizaeu）水流实验所证实。）水流实验所证实。
