1、2022-12-16阜师院数科院)(xux0ABCx)(xuxxuu1T12T2B.无穷小的一段弦 BC.受力分析和运动方程弦的原长xs现长xuxs22)()(弦长的变化产生回到原位置的张力沿x-方向，这一段弦不出现平移0coscos1122TT弦长 ，质量密度 ，B段的质量为 。dxdxds2)(dxm沿垂直于x-轴方向ttudxTT)(sinsin1122ttttmumydtydmf22小振动：.1cos,1cos,0,02121xxxuxu11tansinxxxu22tansin2022-12-16阜师院数科院012TTttxxdxxxudxuTuT)(12ttxxdxxxudxuuT0
2、ttxxuTu/2Ta 02xxttuau波动方程。波速D.受迫振动 在上式推导过程中，出现的力是弦内的张力，外力为零。在受到与弦垂直方向的周期力的作用时，弦运动为受迫振动。设单位长度上弦受力 ，则 dx 受力为 。),(txF/),(),(txFtxfttxxdxxxudxdxtxFuTuT)(),(12最后得受迫振动方程),(2txfuauxxtt2022-12-16阜师院数科院2.均匀杆的纵振动A.杆的弹性力学基本力学方程：胡克定律LSdLfLdLYSf Y：杨氏模量，单位面积上的应力。B.运动方程xxdxx杆中选 L=dx 长一段时刻时刻t，x 一端位移 u，x+dx 一端位移 u+d
3、u。udxu duuduudL)(xYSudxduYSf杆的伸长当取更长的dx，两端的相对伸长和应力将不同，杆受力dxYSuYSuYSufffxxxdxxxdxx又，牛顿定律：ttuSdxf)(即02xxttuau/2Ya 为波速2022-12-16阜师院数科院补充补充连续性方程连续性方程连续分布的某种物理量，如介质：建立座标xyz),(zyx),(dzzdyydxxdxdydz密度：单位容积中物理量的多少),(tzyxu流强度：单位时间通过单位面积的该物理量（v 为流速）vuq单位时间沿 x-方向净流入量净流入量xqdxxqdxdydzxqdydzqqxdxx)(单位时间净流入量等于由密度增
4、加的量dxdydztu二者相等得连续性方程连续性方程dxdydztudxdydzxq0)(xuvxtu表示物质的总量守恒2022-12-16阜师院数科院3.流体力学与声学方程A.连续介质性质：当振动在液体和气体中传播时，液体和气体就成为传播振动的连续介质。在其中取一个小的立方体，可以定义介质在此的密度，速度 v 和压强 P。振动引起密度的疏密变化。例如，在静止的介质中，介质的速度为零，并且有压强 和密度 。当振动出现时，介质中各处有介质的振动速度 v，振动的传播速度声速；显然，v声速，声速，并且设密度的相对变化 s 为0P000sB.拉普拉斯假定欧拉方程（流体动力学方程）fpvvvt1)(连续
5、性方程0)(vt物态方程声传播为绝热过程：00pp)(fp 过程方程2022-12-16阜师院数科院C.方程s,v 小量,f=0pvt010tts 0)(0vvtt0vst)1()1()(000000spsppppppvt01)1(0sppspvt00spvt000vst022sastt002pa2022-12-16阜师院数科院4.真空电磁波方程电磁学的麦克斯韦方程（微分形式）ttDjHBBED,0,真空时：EDHBj00,0,0ttEHHHEE00,0,0tttEH0000ttEE,0tHEBABAABABBA)()()()()(EEEEEE)()()()()()(0)(2EaEtt0)(2
6、HaHttEBA,2022-12-16阜师院数科院5.扩散方程A.扩散现象系统的浓度 u(x)不均匀时，将出现物质从高浓度处到低浓度处的转移，叫扩散。B.菲克定律dxx)(xu)(dxxu浓度梯度浓度梯度：u扩散流强度扩散流强度：单位时间通过单位面积的物质的量quDq0)(xuvxtuvuqC.扩散方程0)()(xuDxtuxqtuuvxtuxxD 均匀0222xuatu三维0)()()(zuDzyuDyxuDxtu0)(2uatuDa 2连续性方程带入菲克定律2022-12-16阜师院数科院6.热传导方程热传导:热量从温度高的地方到温度低的地方转移。1ux2uq热力学问题。热力学第一定律热力
7、学第一定律：dUdWdQUWQ热力学过程交换的热量热力学过程外界对系统做的功系统的内能热传导过程 dW=0，dUdQ 系统传导的热量就是内能的改变。能量守恒，满足连续性方程),(tzyxu系统的温度q热流强度 ：单位时间通过单位面积的热量。傅立叶定律：ukqk热传导系数2022-12-16阜师院数科院建立热传导与扩散间的对比浓度温度扩散流强度热流强度斐克定律傅立叶定律连续性方程热传导方程0222xuatu一维：ka 2三维0)()()(zuDzyuDyxuDxtu0)(2uatu它们形式完全相同，通称为扩散方程。扩散方程。2022-12-16阜师院数科院7.稳定分布扩散方程扩散方程的解一般含时
8、),(tzyxu不含时的解满足方程0)(2uatuuu0)(此为拉普拉斯方程拉普拉斯方程。即稳定的浓度分布和温度分布，其浓度和温度满足拉普拉斯方程。2022-12-16阜师院数科院8.真空静电场高斯定理SVdVSdDVVdVdVE01ED001E真空还有0又VE0E最后：0V9.薛定谔方程Vuumuit22扩散类方程2022-12-16阜师院数科院7.2 定解条件一、常微分方程定解问题回顾对于某个未知函数，它的微分方程是它的导数满足的代数方程。解这个代数方程，得导数。由积分，从导数得出原函数。常微分方程求解就是积分。积分过程会出现积分常数。常微分方程定解问题就是确定积分常数。通常通过未知函数在
9、自变量的一个特定值的值，如初值（u(t=0)）确定积分常数。从而定解。二、数学物理方程的定解问题积分一次，出现一个积分常数；求解二阶常微分方程出现两个积分常数。1.初始条件类似于常微分方程定解过程的初值。偏微分方程，对每个自变量的每次积分都出现一个积分常数。复杂！复杂！t0:初始条件。x,y,z0，l:边界条件自变量特定值：),(),(0zyxtzyxut初始“位移”初始“速度”),(),(0zyxtzyxuttT的一次方程，只需要初始位移T的二次方程还需要初始速度。2022-12-16阜师院数科院注注：和 是空间座标的函数，在系统的任何位置都是确定的！),(zyx),(zyx例如xu1lx
10、lx 0 xht=0:)()0,(xtxuhx)(1111)(lxllxlhlxlxhxxhl)(12.边界条件以一维情况为例特定的时间，变化的空间。特定的空间，变化的时间。边界划分系统和外界。系统和外界之间的不同的关系，决定了不同的边界条件。定解所需要的是自变量特定值的函数与函数的导数两项。不同的边界条件决定了这两项的不同的组合，故可能出现几类边界条件。A.第一类边界条件只与函数在空间特定位置的值有关，与其导数无关。如如：a.两端固定的弦振动0),(0 xtxu0),(lxtxu和如上图2022-12-16阜师院数科院b.细杆热传导0 xlx 0),(utxulx或随时间变化的温度)(),(
11、tftxulx恒温c.扩散恒定浓度，或随时间变化的浓度。B.第二类边界条件第一类边界条件的基本形式：),(),(000,000tzyxftzyxuzyx边界速度确定。a.细杆的纵振动。当端点“自由”，即无应力。根据胡克定律，杆的相对伸长也为零：0),(lxxtxub.细杆热传导。端点绝热，热流强度为零：由傅立叶定律：0),(lxxtxu2022-12-16阜师院数科院C.第三类边界条件位移和速度的组合a.细杆热传导。端点“自由”冷却。牛顿冷却定律：)(TuhqT 为环境温度。nquT根据傅立叶定律，在x=l 处：)(Tuhkulxlxn0 xlx 负x方向nn正x方向)(TuhkulxlxnT
12、Huulxx)(THuulxx)(在x=0 处xnkuqxnkuq 2022-12-16阜师院数科院b.细杆纵振动。端点与固定点弹性连接。应力为弹性力胡克定律：xYSuf 弹性力：kuf 则在端点xYSuku 0)(lxxukYSu一般表达式：),()(000,000tzyxfHuuzyxx这些是最常见的，线性的边界条件。还要其它形式，需根据具体情况制定之。3.衔接条件xlx k 系统中可能出现物理性质急剧变化的点跃变点。如两节具有不同的杨氏模量的细杆在 x=0 处连接，这一点就是跃变点。跃变点两边的物理过程因此不同。但在跃变点，某些物理量仍然可以是连续的，这就构成衔接条件。衔接条件更加依赖于具体的物理情况。2022-12-16阜师院数科院例ux0 x横向力 作用于 点。)(tF)(tF0 x弦在 的左右斜率不同，但位移的极限值相同。0 x)0()0(00 xuxu又，横向力应与张力平衡：0sinsin)(21TTtF这两个等式就是衔接条件。
