1、 工工 程程 力力 学学使用规范说明使用规范说明n 静力学静力学主要研究的是刚体在外力作用下的平衡规律,重点解决主要研究的是刚体在外力作用下的平衡规律,重点解决以下几方面的问题:以下几方面的问题:n (1)物体的受力分析。分析研究物体或物体系统受到哪些力的)物体的受力分析。分析研究物体或物体系统受到哪些力的作用,正确画出每个力的大小、方向和作用点等。作用,正确画出每个力的大小、方向和作用点等。n (2)对力系的简化(合成)。将物体所受的力系用一个力或一)对力系的简化(合成)。将物体所受的力系用一个力或一个最简单的力系去等效替代。个最简单的力系去等效替代。n (3)力系的平衡条件、平衡方程及应用
2、。研究物体处于平衡状)力系的平衡条件、平衡方程及应用。研究物体处于平衡状态时所应满足的条件态时所应满足的条件平衡条件,再由平衡条件分析得到平衡方程平衡条件,再由平衡条件分析得到平衡方程,利用平衡方程解决一些工程实际问题。,利用平衡方程解决一些工程实际问题。n (4)力矩和力偶的概念及性质、合力矩定理以及力的平移定理。)力矩和力偶的概念及性质、合力矩定理以及力的平移定理。n (5)摩擦的概念、基本规律及考虑摩擦时的平衡问题求解。)摩擦的概念、基本规律及考虑摩擦时的平衡问题求解。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n1.1 静力学的基本概念和公理静力学的基本概念和公理n
3、1.1.1 静力学基本概念静力学基本概念n 1力的概念力的概念n (1)力的定义)力的定义n 力是物体之间的相互机械作用。力是物体之间的相互机械作用。n (2)力对物体的作用效果)力对物体的作用效果n 力对物体的作用效果有两方面:一是使物体的机械运动状态发生力对物体的作用效果有两方面:一是使物体的机械运动状态发生改变,称为力的外效应;二是使物体产生变形,称为力的内效应(或改变,称为力的外效应;二是使物体产生变形,称为力的内效应(或变形效应)。变形效应)。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n (3)力的三要素)力的三要素n 力的三要素指的是力的大小、方向和作用点。力
4、的三要素指的是力的大小、方向和作用点。n (4)力的表示方法)力的表示方法n 力是既有大小又有方向的矢量,常用一个带箭头的有向线段表力是既有大小又有方向的矢量,常用一个带箭头的有向线段表示,如图示,如图1-1所示。线段的长度(按一定的比例尺)表示力的大小;所示。线段的长度(按一定的比例尺)表示力的大小;线段的方位和箭头的指向表示力的方向;线段的起点或终点表示力的线段的方位和箭头的指向表示力的方向;线段的起点或终点表示力的作用点。有向线段所在的直线称为力的作用线。作用点。有向线段所在的直线称为力的作用线。n (5)力的单位)力的单位n 在国际单位制中,力的单位是牛顿(简称牛),符号为在国际单位制
5、中,力的单位是牛顿(简称牛),符号为N。也常。也常用千牛顿(简称千牛),符号为用千牛顿(简称千牛),符号为kN。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础图图1-1 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 2刚体的概念刚体的概念n 刚体刚体是指受任何外力作用都不发生变形的物体,它是静力学中是指受任何外力作用都不发生变形的物体,它是静力学中对一些工程构件进行抽象后得到的理想力学模型。对一些工程构件进行抽象后得到的理想力学模型。n 3平衡的概念平衡的概念n 平衡平衡是指物体在力系的作用下相对于惯性参照物处于静止或作是指物体在力系的作用下相对于惯性参照物处于静止或作匀速直线
6、运动的状态。匀速直线运动的状态。n 4力系的概念力系的概念n 力系力系是指作用于同一个刚体上的一组力。如果作用在刚体上的是指作用于同一个刚体上的一组力。如果作用在刚体上的力系可以使物体处于平衡状态,则称该力系为力系可以使物体处于平衡状态,则称该力系为平衡力系平衡力系。n 如果作用在刚体上的力系可用另一力系代替,而不改变它对刚体的作如果作用在刚体上的力系可用另一力系代替,而不改变它对刚体的作用效应,则称这两个力系为用效应,则称这两个力系为等效力系等效力系或或互等力系互等力系。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n1.1.2 静力学公理静力学公理n 公理是人们在长期的生
7、活和生产实践中总结出来的正确道理。公理是人们在长期的生活和生产实践中总结出来的正确道理。静力学公理为大家所公认,是静力学研究的基础。静力学公理为大家所公认,是静力学研究的基础。n 公理公理1:二力平衡公理:二力平衡公理 刚体仅受两个力作用而平衡的充分必要刚体仅受两个力作用而平衡的充分必要条件是:这两个力大小相等,方向相反,且作用在同一直线上(图条件是:这两个力大小相等,方向相反,且作用在同一直线上(图1-2)。即)。即n 图图1-3 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 公理公理2:加减平衡力系公理:加减平衡力系公理 在作用于刚体的任何一个已知力系在作用于刚体的任
8、何一个已知力系上,加上或减去任一平衡力系,不改变原力系对刚体的作用效应。上,加上或减去任一平衡力系,不改变原力系对刚体的作用效应。n 必须注意,此公理只适用于刚体而不适用于变形体,常被用来必须注意,此公理只适用于刚体而不适用于变形体,常被用来简化某一已知力系。简化某一已知力系。n 推论推论1:力的可传性原理:力的可传性原理 作用于刚体上的力可以沿其作用线移作用于刚体上的力可以沿其作用线移至刚体上的任意一点,而不改变它对刚体的作用效应。至刚体上的任意一点,而不改变它对刚体的作用效应。n 可见,力对刚体的作用效应与力的作用点在其作用线上的位置可见,力对刚体的作用效应与力的作用点在其作用线上的位置无
9、关,如图无关,如图1-4所示。所示。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础图图1-4 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 公理公理3:力的平行四边形法则:力的平行四边形法则 作用于物体上同一点的两个力,作用于物体上同一点的两个力,可以合成为一个合力。合力的作用点仍在该点,合力的大小和方向由可以合成为一个合力。合力的作用点仍在该点,合力的大小和方向由以这两个力为邻边所构成的平行四边形的对角线确定(图以这两个力为邻边所构成的平行四边形的对角线确定(图1-6a)。其)。其矢量表达式为矢量表达式为 根据公理根据公理3求相交于一点的两个力的合力时,通常只需画出半个求相交
10、于一点的两个力的合力时,通常只需画出半个平行四边形就可以了,如图平行四边形就可以了,如图1-6b、c所示。这样力的平行四边形法则所示。这样力的平行四边形法则就演变为力的三角形法则。就演变为力的三角形法则。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础图图1-6 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 推论推论2:三力平衡汇交定理:三力平衡汇交定理 刚体在同平面内受到三个互不平行的刚体在同平面内受到三个互不平行的力的作用而平衡时,这三个力的作用线必汇交于一点。力的作用而平衡时,这三个力的作用线必汇交于一点。n 公理公理4:作用与反作用定律:作用与反作用定律 两物体间相互作用
11、的力(即作用力和两物体间相互作用的力(即作用力和反作用力)总是大小相等,方向相反,沿着同一条直线,并分别作用反作用力)总是大小相等,方向相反,沿着同一条直线,并分别作用在这两个物体上。在这两个物体上。n 这个公理表明,力总是成对出现的,只要有作用力就必然有反这个公理表明,力总是成对出现的,只要有作用力就必然有反作用力,而且同时存在、同时消失。在对作用力和反作用力进行标记作用力,而且同时存在、同时消失。在对作用力和反作用力进行标记时,所用符号应相同,只在其中一个上加一撇,如时,所用符号应相同,只在其中一个上加一撇,如 F 与与 F 。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说
12、明n1.2 约束与约束力约束与约束力n 位移不受任何限制的物体称为位移不受任何限制的物体称为自由体自由体。某些方向的运动受到周。某些方向的运动受到周围其他物体的限制的物体称为围其他物体的限制的物体称为非自由体非自由体。n 对非自由体的某些位移起限制作用的周围其他物体称为对非自由体的某些位移起限制作用的周围其他物体称为约束约束,如轴承就是转轴的约束。如轴承就是转轴的约束。n 约束限制了物体的某些运动(即改变了其运动状态),所以必约束限制了物体的某些运动(即改变了其运动状态),所以必有力作用于物体,这种约束对物体的作用力称为约束反力,简称有力作用于物体,这种约束对物体的作用力称为约束反力,简称约束
13、约束力力n 工程实际中将物体所受的力分为两类:一类是能使物体产生运工程实际中将物体所受的力分为两类:一类是能使物体产生运动或运动趋势的力,称为动或运动趋势的力,称为主动力主动力(或载荷),如重力、水压力、电磁(或载荷),如重力、水压力、电磁力等;另一类是由主动力作用而引起的限制物体运动的力,即力等;另一类是由主动力作用而引起的限制物体运动的力,即约束力约束力,它是一种被动力,随主动力的改变而变化。,它是一种被动力,随主动力的改变而变化。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础n 下面介绍一下工程中常见的约束类型及其约束力的表示方法。下面介绍一下工程中常见的约束类型及其约束力的表示方法。n 1柔
14、性约束柔性约束n 柔性约束柔性约束(也叫柔索约束)由绳索、链条、胶带等柔性物体构成(也叫柔索约束)由绳索、链条、胶带等柔性物体构成,只能承受拉力,不能承受压力。,只能承受拉力,不能承受压力。n 可见,柔性约束力对物体的作用只能是拉力,常用符号可见,柔性约束力对物体的作用只能是拉力,常用符号 FT 表示表示,如图,如图1-8所示。所示。n 在静力学中,主动力往往是给定的,而约束力是未知的。由于在静力学中,主动力往往是给定的,而约束力是未知的。由于约束力是限制物体运动的,所以其方向应与在主动力作用下物体的约束力是限制物体运动的,所以其方向应与在主动力作用下物体的运动方向相反,其大小可通过刚体的平衡
15、条件求得。运动方向相反,其大小可通过刚体的平衡条件求得。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础图图1-8 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 2光滑接触面约束光滑接触面约束n 当两物体接触面之间的摩擦力与其他作用力相比很小,可以忽当两物体接触面之间的摩擦力与其他作用力相比很小,可以忽略不计时,可将接触面视为理想光滑面。这时,无论接触面是平面还略不计时,可将接触面视为理想光滑面。这时,无论接触面是平面还是曲面,都不能限制物体沿接触面切线方向运动,而只能限制物体沿是曲面,都不能限制物体沿接触面切线方向运动,而只能限制物体沿接触面的公法线方向的运动,这类约束就是接触
16、面的公法线方向的运动,这类约束就是光滑接触面约束光滑接触面约束。n 因此,光滑接触面约束对物体的约束力通过接触点,方向沿着接因此,光滑接触面约束对物体的约束力通过接触点,方向沿着接触面公法线并指向物体,且恒为压力。这类约束力也称法向反力,常触面公法线并指向物体,且恒为压力。这类约束力也称法向反力,常用符号用符号 FN 表示,如图表示,如图1-9所示。所示。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础图图1-9 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 3光滑圆柱铰链约束光滑圆柱铰链约束n 光滑圆柱铰链约束指的是将两构件用圆柱形销钉或松铆钉连接光滑圆柱铰链约束指的是将两构件
17、用圆柱形销钉或松铆钉连接,并忽略接触处的摩擦而形成的约束。工程中常见的光滑圆柱铰链约,并忽略接触处的摩擦而形成的约束。工程中常见的光滑圆柱铰链约束有以下三种形式:束有以下三种形式:n (1)固定铰链支座约束)固定铰链支座约束n 如果铰链连接中有一个构件与地基或机架相连,构件只能绕销钉如果铰链连接中有一个构件与地基或机架相连,构件只能绕销钉轴线转动,而不能向任何方向移动,便构成轴线转动,而不能向任何方向移动,便构成固定铰链支座约束固定铰链支座约束。图图1-10 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n (2)中间铰链约束)中间铰链约束n 两构件用圆柱形销钉连接,都可绕销
18、钉中心转动,而不能向任两构件用圆柱形销钉连接,都可绕销钉中心转动,而不能向任何方向移动,即构成中间铰链约束。其约束力与固定铰链支座约束一何方向移动,即构成中间铰链约束。其约束力与固定铰链支座约束一样,也用作用于铰链中心的一对正交分力样,也用作用于铰链中心的一对正交分力 Fx和和Fy表示,如图表示,如图1-11所所示。示。图图1-11 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n (3)活动铰链支座约束)活动铰链支座约束n 在固定铰链支座的底部安装一排滚轮,可使支座沿固定支承面在固定铰链支座的底部安装一排滚轮,可使支座沿固定支承面移动,则构成活动铰链支座。这种支座的约束性质
19、与光滑接触面约束移动,则构成活动铰链支座。这种支座的约束性质与光滑接触面约束类似,其约束力必是通过铰链中心且垂直于支承面的一个力,如图类似,其约束力必是通过铰链中心且垂直于支承面的一个力,如图1-12所示。所示。图图1-12 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 4固定端约束固定端约束n 固定端约束能限制物体沿任何方向的移动,也能限制物体在约固定端约束能限制物体沿任何方向的移动,也能限制物体在约束处的转动。因此,固定端处的约束力可用一对正交分力束处的转动。因此,固定端处的约束力可用一对正交分力Fx、Fy和和一个约束力偶一个约束力偶M表示,如图表示,如图1-13所示
20、。所示。图图1-13 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 5二力构件二力构件n 自重不计,只在两点受力而处于平衡状态的构件,称为二力构自重不计,只在两点受力而处于平衡状态的构件,称为二力构件。如果构件是直杆,则称为二力杆。件。如果构件是直杆,则称为二力杆。n 二力构件受力的特点为:两个力的作用线必沿其作用点的连线二力构件受力的特点为:两个力的作用线必沿其作用点的连线。例如,图。例如,图1-14所示三铰钢架中的构件所示三铰钢架中的构件BC,若不计自重,就是二力,若不计自重,就是二力构件。构件。图图1-14 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规
21、范说明n1.3 物体的受力分析与受力图物体的受力分析与受力图n1.3.1 物体的受力分析物体的受力分析n 在工程实践中,为了解决平衡问题,我们首先要确定研究对象在工程实践中,为了解决平衡问题,我们首先要确定研究对象受哪些力的作用,每个力作用的位置和方向如何,这个分析过程称为受哪些力的作用,每个力作用的位置和方向如何,这个分析过程称为物体的受力分析物体的受力分析。对物体进行受力分析是正确画出物体受力图的基础。对物体进行受力分析是正确画出物体受力图的基础。n1.3.2 物体的受力图物体的受力图n 为了清楚地表示出研究对象的受力情况,常把研究对象从周围为了清楚地表示出研究对象的受力情况,常把研究对象
22、从周围的约束物体中分离出来,使其成为自由体。这种解除约束后的物体称的约束物体中分离出来,使其成为自由体。这种解除约束后的物体称为为分离体分离体。将研究对象的分离体用简图表示,并在分离体简图上画出。将研究对象的分离体用简图表示,并在分离体简图上画出全部的已知主动力和代表约束作用的约束力而形成的简明图形,称为全部的已知主动力和代表约束作用的约束力而形成的简明图形,称为物体的受力图物体的受力图。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 画物体受力图的一般步骤如下:画物体受力图的一般步骤如下:n (1)根据题意确定研究对象,并画出研究对象的分离体简图。)根据题意确定研究对象,
23、并画出研究对象的分离体简图。n (2)在分离体上画出作用于分离体的全部主动力(如重力等)在分离体上画出作用于分离体的全部主动力(如重力等)。n (3)在分离体上解除约束的位置,根据约束的不同类型,画出)在分离体上解除约束的位置,根据约束的不同类型,画出相应的约束力。相应的约束力。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 综上可知,在画物体的受力图时,要注意以下几点:综上可知,在画物体的受力图时,要注意以下几点:n (1)正确选取研究对象,当要多次选取研究对象时,要注意先)正确选取研究对象,当要多次选取研究对象时,要注意先后顺序。后顺序。n (2)找到研究对象与周围物体
24、的接触点,先分析接触点的约束)找到研究对象与周围物体的接触点,先分析接触点的约束类型,再根据约束特点画出约束力。类型,再根据约束特点画出约束力。n (3)只画外力,不画内力。对受力图进行检查,要分清内力与)只画外力,不画内力。对受力图进行检查,要分清内力与外力,当所取的分离体是由几个物体组成的物体系统时,通常将系统外力,当所取的分离体是由几个物体组成的物体系统时,通常将系统外物体对系统内物体的作用力称为外物体对系统内物体的作用力称为外力外力,而系统内物体间相互作用的,而系统内物体间相互作用的力称为力称为内力内力。内力总是以等值、共线、反向的形式存在,故物体系统。内力总是以等值、共线、反向的形式
25、存在,故物体系统内力的总和为零,因此画受力图时不画内力。内力的总和为零,因此画受力图时不画内力。n (4)只画受力,不画施力;不增画或漏画力。)只画受力,不画施力;不增画或漏画力。n (5)要解除约束后才能画约束力。)要解除约束后才能画约束力。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n1.4 力矩、力偶与力偶矩力矩、力偶与力偶矩n 实践表明,力对刚体的作用效应不仅可以使刚体移动,还可以实践表明,力对刚体的作用效应不仅可以使刚体移动,还可以使刚体转动。其中,力对刚体的移动效应可用力矢来度量,而转动效使刚体转动。其中,力对刚体的移动效应可用力矢来度量,而转动效应则用力矩来度
26、量。应则用力矩来度量。n1.4.1 力对点之矩力对点之矩n 1力矩的概念力矩的概念n 如图如图1-20所示,当用扳手拧紧螺母时,力所示,当用扳手拧紧螺母时,力F使扳手连同螺母绕使扳手连同螺母绕O点转动的效应不仅与力点转动的效应不仅与力F的大小有关,还与从转动中心的大小有关,还与从转动中心O到力到力F作用线作用线的垂直距离的垂直距离d有关,即与它们的乘积有关,即与它们的乘积Fd有关,有关,Fd就是力的转动效应的就是力的转动效应的度量,称为力度量,称为力F对对O点之矩,简称点之矩,简称力矩力矩。其中,。其中,O点称为力矩中心,简点称为力矩中心,简称称矩心矩心;d是是O点到力点到力F作用线的垂直距离
27、,称为作用线的垂直距离,称为力臂力臂;乘积;乘积Fd是力是力矩的大小。矩的大小。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础图图1-20 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 力矩是一个代数量,当力力矩是一个代数量,当力F绕矩心绕矩心O转动的方向不同时,对物体转动的方向不同时,对物体的转动效应也不同。例如在图的转动效应也不同。例如在图1-20中,若扳手绕矩心中,若扳手绕矩心O作顺时针旋转作顺时针旋转可将螺丝拧紧,而逆时针旋转会使螺丝松动。为此,我们为力矩规定可将螺丝拧紧,而逆时针旋转会使螺丝松动。为此,我们为力矩规定了正负号(了正负号(),以表示力矩在平面上的转向。一
28、般规定:使物体),以表示力矩在平面上的转向。一般规定:使物体绕矩心作逆时针方向转动的力矩为正(绕矩心作逆时针方向转动的力矩为正(),作顺时针方向转动的),作顺时针方向转动的力矩为负(力矩为负()。故将力)。故将力F对矩心对矩心O的的力矩力矩记作记作n 力矩的单位是牛力矩的单位是牛顿顿米或千牛米或千牛顿顿米,即米,即Nm或或kNm。n 由力矩的定义式可知:由力矩的定义式可知:当力的作用线通过矩心时,力臂为零当力的作用线通过矩心时,力臂为零,故力矩等于零;,故力矩等于零;当力沿其作用线移动时,力臂不变,因而力对当力沿其作用线移动时,力臂不变,因而力对矩心的力矩也不变。矩心的力矩也不变。第第1章章
29、刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 2合力矩定理合力矩定理n 即平面力系的合力对平面上任一点之矩等于其各分力对同一点即平面力系的合力对平面上任一点之矩等于其各分力对同一点之矩的代数和,这就是之矩的代数和,这就是合力矩定理合力矩定理。当不易计算力矩的力臂时,常用。当不易计算力矩的力臂时,常用合力矩定理来计算力矩。合力矩定理来计算力矩。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 1.4.2 力偶与力偶矩力偶与力偶矩n 1力偶与力偶矩的概念力偶与力偶矩的概念n 在日常生活和生产实践中,经常会遇到两个等值、反向、不共在日常生活和生产实践中,经常会遇到两个等值
30、、反向、不共线的平行力作用于同一物体而使其转动的情况。例如,司机转动方向线的平行力作用于同一物体而使其转动的情况。例如,司机转动方向盘时作用在方向盘上的力(图盘时作用在方向盘上的力(图1-22a),钳工师傅用丝锥攻丝时加在),钳工师傅用丝锥攻丝时加在锥柄上的力(图锥柄上的力(图1-22b),用套筒扳手拧螺丝时扳手的受力(图),用套筒扳手拧螺丝时扳手的受力(图1-22c),以及用钥匙开锁时钥匙的受力等。),以及用钥匙开锁时钥匙的受力等。n 在力学中,把大小相等、方向相反、作用线互相平行但不重合在力学中,把大小相等、方向相反、作用线互相平行但不重合的两个力所组成的力系称为力偶,记为的两个力所组成的
31、力系称为力偶,记为(F,F )。力偶中两个力)。力偶中两个力所在的平面称为力偶作用面;两个力作用线间的垂直距离称为力偶臂所在的平面称为力偶作用面;两个力作用线间的垂直距离称为力偶臂,记为,记为d(图(图1-22d);力偶中任一力与力偶臂的乘积称为力偶的力);力偶中任一力与力偶臂的乘积称为力偶的力矩,简称力偶矩,记为矩,简称力偶矩,记为(F,F ),即),即 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础图图1-22 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 2力偶的三要素力偶的三要素n 综上可知,力偶对物体的转动效应取决于力偶的三要素,即综上可知,力偶对物体的转动效应取决于
32、力偶的三要素,即n 力偶矩的大小;力偶矩的大小;n 力偶的转向;力偶的转向;n 力偶作用面的方位。力偶作用面的方位。n 当力偶的三要素之一发生变化时,力偶的作用效应就会发生改当力偶的三要素之一发生变化时,力偶的作用效应就会发生改变。三要素相同的两个力偶是等效力偶,可相互替代。变。三要素相同的两个力偶是等效力偶,可相互替代。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 3力偶的性质力偶的性质n 性质性质1 力偶既无合力,也不能和一个力平衡,而只能用另一力力偶既无合力,也不能和一个力平衡,而只能用另一力偶来平衡或替代。偶来平衡或替代。n 例如,用丝锥在工件上攻螺纹时,要求双手
33、均匀用力,此时丝例如,用丝锥在工件上攻螺纹时,要求双手均匀用力,此时丝锥受到一个力偶锥受到一个力偶 作用,如果双手用力不均或者单手用力,则此时铰作用,如果双手用力不均或者单手用力,则此时铰杠将受到一个力和一个附加力偶作用,这个力常会导致丝锥折断,如杠将受到一个力和一个附加力偶作用,这个力常会导致丝锥折断,如图图1-23所示。所示。图图1-23 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 性质性质2 力偶对其作用面内任一点之矩恒等于力偶矩,而与矩心力偶对其作用面内任一点之矩恒等于力偶矩,而与矩心位置的选择无关。位置的选择无关。n 这就是说,力偶使刚体绕其作用面内任一点的转
34、动效应是相同这就是说,力偶使刚体绕其作用面内任一点的转动效应是相同的的n 性质性质3 力偶可在其作用面内任意转移,而不改变它对刚体的作力偶可在其作用面内任意转移,而不改变它对刚体的作用效应。用效应。n 例如拧瓶盖时,可将力夹在例如拧瓶盖时,可将力夹在A、B位置或位置或C、D位置,其效果是相位置,其效果是相同的,如图同的,如图1-24所示。所示。图图1-24 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 性质性质4 只要保持力偶矩的大小和转向不变,可同时改变力偶中只要保持力偶矩的大小和转向不变,可同时改变力偶中力的大小和力偶臂的长短,而不改变其对刚体的作用效应。力的大小和力
35、偶臂的长短,而不改变其对刚体的作用效应。n 因此,力偶可用力和力偶臂来表示,即用带箭头的弧线表示,因此,力偶可用力和力偶臂来表示,即用带箭头的弧线表示,箭头表示力偶的转向,箭头表示力偶的转向,M表示力偶的大小,如图表示力偶的大小,如图1-25所示。所示。图图1-25 第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n1.4.3 力的平移定理力的平移定理n 上述现象可概括为:作用于刚体上某点的力可以平移到刚体上上述现象可概括为:作用于刚体上某点的力可以平移到刚体上任意一点,但必须同时附加一个力偶,其力偶矩等于原力对新作用点任意一点,但必须同时附加一个力偶,其力偶矩等于原力对新作用
36、点之矩,这就是之矩,这就是力的平移定理力的平移定理。n 将上述过程倒过来,就可将作用于刚体上某一点的一个力和一将上述过程倒过来,就可将作用于刚体上某一点的一个力和一个力偶转化为作用于该刚体上另一点的一个力,从而将刚体的受力简个力偶转化为作用于该刚体上另一点的一个力,从而将刚体的受力简化。实践表明,此逆定理对刚体同样成立。化。实践表明,此逆定理对刚体同样成立。n 力的平移定理揭示了力对作用线外任一点有两种作用效应:一力的平移定理揭示了力对作用线外任一点有两种作用效应:一是平移力产生的移动效应,二是附加力偶对物体产生转动效应。是平移力产生的移动效应,二是附加力偶对物体产生转动效应。第第1章章 刚体
37、静力学基础刚体静力学基础使用规范说明使用规范说明n 1.4.4 平面力偶系的简化与合成平面力偶系的简化与合成n 在物体上同一平面内有两个或两个以上的力偶作用时,这些力在物体上同一平面内有两个或两个以上的力偶作用时,这些力偶即组成偶即组成平面力偶系平面力偶系。n 若在同一平面内作用了由若在同一平面内作用了由n个力偶组成的平面力偶系,可采用上个力偶组成的平面力偶系,可采用上述方法进行两两合成,直到合成为一个合力偶述方法进行两两合成,直到合成为一个合力偶M,即,即n 上式表明,平面力偶系的简化结果为一合力偶,合力偶的力偶矩上式表明,平面力偶系的简化结果为一合力偶,合力偶的力偶矩等于各分力偶的力偶矩的代数和。等于各分力偶的力偶矩的代数和。第第1章章 刚体静力学基础刚体静力学基础 谢 谢