1、1.1.电场力、电场强度与电位电场力、电场强度与电位 3.3.电偶极子与磁偶极子电偶极子与磁偶极子 重点重点：第第2 2章章 电场、磁场与麦克斯韦方程电场、磁场与麦克斯韦方程 4.4.麦克斯韦方程的导出及意义麦克斯韦方程的导出及意义2.2.磁场力、磁感应强度与磁位磁场力、磁感应强度与磁位 6.6.电磁场的能量与坡印廷矢量电磁场的能量与坡印廷矢量 5.5.电磁场中的三种电流以及电流连续性原理电磁场中的三种电流以及电流连续性原理 2.1 电场力、电场强度与电位电场力、电场强度与电位 1.1.电场力电场力 库仑定律库仑定律 12201()()4Eq qRFRR适用条件适用条件 两个可视为点电荷的带电
2、体之间相互作用力两个可视为点电荷的带电体之间相互作用力;无限大真空情况无限大真空情况 (式中式中 1291085.836100F/m)F/m)可推广到无限大各向同性均匀介质中可推广到无限大各向同性均匀介质中)(02.2.电场强度电场强度 库仑定律还可以换一种方式来阐述：库仑定律还可以换一种方式来阐述：假定电荷假定电荷q=1C，于是电场力，于是电场力 即为即为q1对单位电荷的作用对单位电荷的作用力力,我们将这个特定大小的电场力我们将这个特定大小的电场力 称为电场强度矢量称为电场强度矢量 EFEFE12014qRERR由电场强度矢量可以得出两个或多个彼此相对由电场强度矢量可以得出两个或多个彼此相对
3、静止的电荷之间的作用力，所以电场强度表示静止的电荷之间的作用力，所以电场强度表示了电场力。了电场力。结论结论如果电荷是沿一曲线连续分布的线电荷如果电荷是沿一曲线连续分布的线电荷 线电荷密度定义为线电荷密度定义为 0limllqdqldl dq在空间产生的电场强度为在空间产生的电场强度为 220044lRRdldqdEeeRR整个线电荷在空间产生的电场强度为整个线电荷在空间产生的电场强度为 2014lRldlEeR如果电荷是沿一曲面连续分布的面电荷如果电荷是沿一曲面连续分布的面电荷 面电荷密度定义为面电荷密度定义为 0limsSqdqSdS 整个面电荷在空间产生的电场强度为整个面电荷在空间产生的
4、电场强度为 2014sRSdSEeR如果电荷在某空间体积内连续分布如果电荷在某空间体积内连续分布 体电荷密度定义为体电荷密度定义为 0limVqdqVdV整个体电荷在空间产生的电场强度为整个体电荷在空间产生的电场强度为 2014RVdVEeR3.3.电位电位 EFqE已知试验电荷已知试验电荷 q在电场中的受力为在电场中的受力为 在静电场中欲使试验电荷在静电场中欲使试验电荷 q处于平衡状态，应有一处于平衡状态，应有一外力与电场力大小相等，方向相反，即外力与电场力大小相等，方向相反，即 WFqE 于是，试验电荷于是，试验电荷q在静电场中由在静电场中由A点移动到点移动到B点时点时外力需做的功为外力需
5、做的功为 BAWqE dl 我们将静电场内单位正电荷从我们将静电场内单位正电荷从A点移动到点移动到B点时外点时外力所做的功称为点力所做的功称为点B和点和点A之间的电位差之间的电位差 BBAAE dl 在自由空间，如果点电荷位于原点，原点到场点在自由空间，如果点电荷位于原点，原点到场点A的距离为的距离为RA 原点到场点原点到场点B的距离为的距离为RB，则则B点和点和A点之间的电位差为点之间的电位差为 20011()44BBAARRBARRRRBAqqE dlee dRRRR 积分表明，空间两点积分表明，空间两点B和和A之间的电位差只与场点所在位置之间的电位差只与场点所在位置有关，而与积分路径无关
6、。有关，而与积分路径无关。0lE dl因此，在静电场中因此，在静电场中可将下列左式改写成一个具有普遍意义的式子（右式）可将下列左式改写成一个具有普遍意义的式子（右式）lE dl 得到空间一段线元上两端点间的电位差为得到空间一段线元上两端点间的电位差为 dE dl 若单位正电荷是从无穷远处出发移到若单位正电荷是从无穷远处出发移到B点的，则电位差为点的，则电位差为 04BBqR或写成或写成04BBqRBBAAE dl 可得电位与电场强度的关系为可得电位与电场强度的关系为 E 此式提供了求解静电场中电场强度的一种方法，此式提供了求解静电场中电场强度的一种方法，即把求解电场强度的问题变成先求解电位而后
7、再即把求解电场强度的问题变成先求解电位而后再通过微分关系求电场强度。一般情况下，用这种通过微分关系求电场强度。一般情况下，用这种方法比直接求解电场强度要简便。方法比直接求解电场强度要简便。由式（由式（1.95）可知）可知 ddl dE dl 2.2 磁场力、磁感应强度与磁位磁场力、磁感应强度与磁位 1.1.磁场力磁场力 当电荷之间存在相对运动，比如两根载流导线，会当电荷之间存在相对运动，比如两根载流导线，会发现另外一种力，它存在于这两线之间，是运动的电荷发现另外一种力，它存在于这两线之间，是运动的电荷即电流之间的作用力，我们称其为磁场力即电流之间的作用力，我们称其为磁场力。假定一个电荷假定一个
8、电荷 q 以速度以速度 在磁场中运动，则它所受在磁场中运动，则它所受到磁场力为到磁场力为 vBFqvB这表明：一个单位电流与另外一个电流的作用力可以这表明：一个单位电流与另外一个电流的作用力可以用一个磁感应强度用一个磁感应强度 来描述。来描述。B2.2.磁感应强度磁感应强度 磁场的特征是能对运动电荷施力，其施力的情况虽磁场的特征是能对运动电荷施力，其施力的情况虽然比较复杂，但我们可以用一个磁感应强度来描述它然比较复杂，但我们可以用一个磁感应强度来描述它,即即将其定义为一个单位电流受到另外一个电流的作用力。将其定义为一个单位电流受到另外一个电流的作用力。BFqvB已知磁场力已知磁场力考虑磁场中载
9、流线元考虑磁场中载流线元 的受力情况，由于的受力情况，由于 IdldqdlIdldldqdqvdtdt所以所以BdFdqvdBIdldB如图：电流元如图：电流元 和和 之间的作用力为之间的作用力为 11I dl22I dl011212224RI dledFI dlR01124RI dledBR比较比较BdFdqvdBIdldB可得可得毕奥毕奥-萨伐尔定律萨伐尔定律 根据安培力实验定律根据安培力实验定律运用叠加原理，可得闭合回路运用叠加原理，可得闭合回路1在空间所产生的磁感应强度在空间所产生的磁感应强度101124RlI dleBR上式是计算线电流周围磁感应强度的公式。磁感应强度的单上式是计算线
10、电流周围磁感应强度的公式。磁感应强度的单位为牛顿位为牛顿/（安培米），在国际单位制中的单位为特斯拉。（安培米），在国际单位制中的单位为特斯拉。024sRsJeBdsRsJ如果电流是分布在某一曲面上时，若面电流密度为如果电流是分布在某一曲面上时，若面电流密度为 ，则，则面电流在空间产生的磁感应强度为面电流在空间产生的磁感应强度为 如果电流是分布在某一体积内时，若面电流密度为如果电流是分布在某一体积内时，若面电流密度为 ，则，则体电流在空间产生的磁感应强度为体电流在空间产生的磁感应强度为 J024RvJeBdvR 当一个电荷既受到电场力同时又受到磁场力的作用当一个电荷既受到电场力同时又受到磁场力的
11、作用时，我们称这样的合力为洛伦兹力。时，我们称这样的合力为洛伦兹力。FqEqvB我们也可以用这个表达式作为电场强度和磁场强度的我们也可以用这个表达式作为电场强度和磁场强度的定义式。定义式。即即2.3 洛伦磁力洛伦磁力 v重要特性：电荷在电场中会受到力重要特性：电荷在电场中会受到力(称电场力称电场力)的作用。的作用。vE E 取决于源取决于源(带电体带电体)的电量、形状及分布情况的电量、形状及分布情况,它可以是它可以是时变的时变的点电荷产生的场及所受的力是计算其它复杂情况的基础点电荷产生的场及所受的力是计算其它复杂情况的基础0limqqFE电场电场v实验证明：电场力大小与电荷所在位置的电场强度大
12、实验证明：电场力大小与电荷所在位置的电场强度大小成正比，即：小成正比，即：FqEv重要特性：在磁场中运动的电荷重要特性：在磁场中运动的电荷(电流电流)会受到力会受到力(称磁场称磁场力力)的作用。的作用。v磁感应强度矢量磁感应强度矢量B:B:描述空间磁场的分布描述空间磁场的分布(大小和方向大小和方向)。B B的方向由磁场力和速度的方向确定。的方向由磁场力和速度的方向确定。max0limqFBvq磁场磁场FqvB2.6 由电通量与高斯定律导出麦克斯韦第一方程由电通量与高斯定律导出麦克斯韦第一方程 esD dSq 凡是矢量场，均有通量可言。电力线的数目就称为电通量凡是矢量场，均有通量可言。电力线的数
13、目就称为电通量。规定规定一个电荷一个电荷q所产生的力线条数（即电通量）等于所产生的力线条数（即电通量）等于用库仑表示的电荷的大小。用库仑表示的电荷的大小。用符号用符号 表示球面上的电通量密度，即表示球面上的电通量密度，即 D24qRDRR于是，通过整个球面的电通量为于是，通过整个球面的电通量为 比较式比较式2.61与与式式2.2，电通量密度与电场强度的关系为，电通量密度与电场强度的关系为 0DE根据高斯定律根据高斯定律 SVVD dSDdVQqdV可得麦克斯韦第一方程可得麦克斯韦第一方程 ：D 0/E 或或若闭合曲面所包围的电荷多于一个以上，则电通量关系应若闭合曲面所包围的电荷多于一个以上，则
14、电通量关系应改写为改写为 esD dSq 并且并且电场强度电场强度 穿出球面的电场强度通量为穿出球面的电场强度通量为 E0/sE dSq2.7 由法拉第电磁感应定律与斯托克斯定律由法拉第电磁感应定律与斯托克斯定律导出麦克斯韦第二方程导出麦克斯韦第二方程 法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律 mdedt 可得麦克斯韦第二方程可得麦克斯韦第二方程 ：BEt 感应电动势感应电动势 leE dl闭合路径所包围的磁通闭合路径所包围的磁通 msB dS根据斯托克斯定律根据斯托克斯定律()lssBE dlE dSdSt 2.8 由磁通量与高斯定律导出麦克斯韦第三方程由磁通量与高斯定律导出麦克斯韦第三方程 磁
15、通连续性原理磁通连续性原理 0sB dS可得麦克斯韦第三方程可得麦克斯韦第三方程 ：0B 穿过开表面积穿过开表面积S S的磁通的磁通 msB dS根据高斯定律根据高斯定律 0sVB dSBdV1.1.传导电流、运流电流和位移电流传导电流、运流电流和位移电流 自由电荷在导电媒质中作有规则运动而形成自由电荷在导电媒质中作有规则运动而形成 传导电流传导电流2.9 由安培环路定律与斯托克斯定律由安培环路定律与斯托克斯定律导出麦克斯韦第四方程导出麦克斯韦第四方程 ABddIRR dlRdS1dIddSdl 为电阻率，为电阻率，/cdIdSJ/ddlE此式说明传导电流密度服从于欧姆定律此式说明传导电流密度
16、服从于欧姆定律(ohms law)，并且，并且传导电流为传导电流为 传导电流的电流密度传导电流的电流密度 与电场强度与电场强度 的关系为：的关系为：cJEccsiJ dsEJccEJE2.2.电流连续性原理电流连续性原理 在时变电磁场空间，围绕着通电导体作一闭合面在时变电磁场空间，围绕着通电导体作一闭合面S，则穿入，则穿入的传导电流和运流电流应等于的传导电流和运流电流应等于S面内自由电量面内自由电量q的增加率，即的增加率，即 cvdqiidt()cvddssssdqDJdSJdSdSJdSidtt()0cvdsJJJdS即即 0cvdiii式中位移电流密度式中位移电流密度 0dDEJtt位移电
17、流位移电流电介质内部的分子束缚电荷作微观位移而形成电介质内部的分子束缚电荷作微观位移而形成 电流连续性原理表明：在时电流连续性原理表明：在时变场中，在传导电流中断处变场中，在传导电流中断处必有运流电流或位移电流接必有运流电流或位移电流接续。续。0cvdEJJJJEvt其中其中 通常，又将通常，又将电流连续性原理称为电流连续性原理称为全电流定律，该定理揭全电流定律，该定理揭示了不仅传导电流激发磁场，变化的电场也可以激发磁场。示了不仅传导电流激发磁场，变化的电场也可以激发磁场。它与变化的磁场激发电场形成自然界的一个对偶关系。它与变化的磁场激发电场形成自然界的一个对偶关系。0sJdS或或 称为全电流
18、称为全电流密度密度 传导电流与位移电流传导电流与位移电流解：解：忽略极板的边缘效应和感应电场忽略极板的边缘效应和感应电场d)t(uED,duE位移电流密度位移电流密度位移电流位移电流)dtdu(dtDJDCSDDidtduC)dtdu(dSdSJi例例:已知平板电容器的面积为已知平板电容器的面积为 S S,相距为相距为 d d,介质的介介质的介电常数电常数 ,极板间电压为极板间电压为 u(t)u(t)。试求位移电流试求位移电流 i iD D；传导电传导电流流 i iC C 与与 i iD D 的关系是什么的关系是什么?电场电场3.3.麦克斯韦第四方程麦克斯韦第四方程 静电场的环流为零静电场的环
19、流为零0lE dl稳恒磁场的环流如何呢？稳恒磁场的环流如何呢？?lB dl说明静电场是保守场；说明静电场是保守场；对任何矢量场基本性质的研究，就是考察它的对任何矢量场基本性质的研究，就是考察它的通量和环流。通量和环流。对稳恒磁场环流的研究形成了安培环路定理。对稳恒磁场环流的研究形成了安培环路定理。与环路成右旋关系的电流取正与环路成右旋关系的电流取正。0iliB dlI 內內 在真空中的稳恒电流磁场中，磁感应强度在真空中的稳恒电流磁场中，磁感应强度 沿任意闭沿任意闭合曲线的线积分（也称合曲线的线积分（也称 的环流）的环流）,等于穿过该闭合曲线的等于穿过该闭合曲线的所有电流强度所有电流强度 （即穿
20、过以闭合曲线为边界的任意曲面的电流（即穿过以闭合曲线为边界的任意曲面的电流强度）的代数和的强度）的代数和的0 0倍。倍。BBI安培环路定理安培环路定理磁感应强度的环流只与环路内的电流有关，但环路磁感应强度的环流只与环路内的电流有关，但环路上一上一点的磁感应强度是由环路内、外电流共同产生的。点的磁感应强度是由环路内、外电流共同产生的。安培环路定理揭示了磁场的基本性质之一，磁场是有旋安培环路定理揭示了磁场的基本性质之一，磁场是有旋场，是非保守场，故磁场中不能引入势能的概念。场，是非保守场，故磁场中不能引入势能的概念。讨论讨论0iliB dlI 內內当电流呈体电流分布时当电流呈体电流分布时0lSB
21、dlJ dS 定义自由空间用磁场强度定义自由空间用磁场强度 表示的磁通密度为表示的磁通密度为 H0BH则安培环路定律可写成则安培环路定律可写成 lHdlIiiII內內 在时变场中，应将安培环路定律中的电流拓广为全电在时变场中，应将安培环路定律中的电流拓广为全电流，即流，即 ()cvdlsHdlJJJds 其中其中麦克斯韦麦克斯韦第四方程第四方程由斯托克斯定律得由斯托克斯定律得()cvdlssHdlHdsJJJds cvddHJJJJJ 即即0EDHJJtt 20/cBJEt 或或2.10 微分形式的麦克斯韦方程组微分形式的麦克斯韦方程组 将上面推导出的麦克斯韦方程列写在一起，就得到了微将上面推
22、导出的麦克斯韦方程列写在一起，就得到了微分形式的麦克斯韦方程组分形式的麦克斯韦方程组。020E/E/tB0B/tBcJE 或或DE/tB0H/tBJD 0/E 将电场与其场源将电场与其场源电荷密度电荷密度联系了起来，实际上，它是库联系了起来，实际上，它是库仑定律的另一种形式。仑定律的另一种形式。第一方程第一方程/EBt 表明了随时间变化的磁场会产表明了随时间变化的磁场会产生电场生电场 这是法拉第电磁感这是法拉第电磁感应定律的微分形式应定律的微分形式。第二方程第二方程0B表明了在形成磁场的源中，不表明了在形成磁场的源中，不存在存在“点磁荷点磁荷磁力线始终磁力线始终闭合闭合。第三方程第三方程20/
23、cBJEt表明了产生磁场的源是电流或表明了产生磁场的源是电流或变化的电场变化的电场安培定律的另安培定律的另一种表现形式。一种表现形式。第四方程第四方程2.11 麦克斯韦方程的积分形式麦克斯韦方程的积分形式 根据高斯定理和斯托克斯定理，可将微分形式的麦克斯根据高斯定理和斯托克斯定理，可将微分形式的麦克斯韦方程转化为积分形式的麦克斯韦方程。韦方程转化为积分形式的麦克斯韦方程。DE/tB0H/tBJD 转化为转化为0()ssssssD dSQBE dldStB dSDH dlJdSt其中引出了三个其中引出了三个媒质特性方程媒质特性方程以上即为麦克斯韦所总结的微分形式（包括三个媒质特性方以上即为麦克斯
24、韦所总结的微分形式（包括三个媒质特性方程）与积分形式（包括三个媒质特性方程）的电磁场方程组程）与积分形式（包括三个媒质特性方程）的电磁场方程组，又称为电磁场的完整方程组。其所以称为，又称为电磁场的完整方程组。其所以称为“完整完整”方程组方程组，是因为方程组全面地描述了作为统一的电磁场的两个方面，是因为方程组全面地描述了作为统一的电磁场的两个方面电场与磁场的相互关系，以及电场、磁场本身所具有的电场与磁场的相互关系，以及电场、磁场本身所具有的规律，和电场、磁场与其所处空间的媒质的关系。具体地说规律，和电场、磁场与其所处空间的媒质的关系。具体地说，第一方程表明，电场是有散度场，即电场可以由点源电荷，
25、第一方程表明，电场是有散度场，即电场可以由点源电荷所激发；第三方程表明，磁场为无散度场，即磁场不可能由所激发；第三方程表明，磁场为无散度场，即磁场不可能由单极磁荷所激发；而第二和第四方程则描述了电场与磁场相单极磁荷所激发；而第二和第四方程则描述了电场与磁场相互依存、相互制约并且相互转化。互依存、相互制约并且相互转化。00cBHDEJE2.12 麦克斯韦方程的时谐形式麦克斯韦方程的时谐形式 时变电磁场的一种最重要的类型是时间简谐场（时变电磁场的一种最重要的类型是时间简谐场（time time harmonic fieldharmonic field）,简称时谐场。所谓时谐场即激励源按照简称时谐场
26、。所谓时谐场即激励源按照单一频率随时间作正弦变化时所激发的也随时间按照正弦变单一频率随时间作正弦变化时所激发的也随时间按照正弦变化的场。在线性系统中，一个正弦变化的源在系统中所有的化的场。在线性系统中，一个正弦变化的源在系统中所有的点都将产生随时间按照同样规律（正弦）变化的场。对于时点都将产生随时间按照同样规律（正弦）变化的场。对于时谐场，我们可以用相量分析获得单频率（单色）的稳态响应谐场，我们可以用相量分析获得单频率（单色）的稳态响应。在直角坐标系中，电场强度矢量可用沿三个互为垂直在直角坐标系中，电场强度矢量可用沿三个互为垂直的坐标轴的分量来表示，即的坐标轴的分量来表示，即 xxyyzzE(
27、x,y,z,t)E(x,y,z,t)eE(x,y,z,t)eE(x,y,z,t)e其中的三个分量可表示为其中的三个分量可表示为 xxmxE(x,y,z,t)E(x,y,z)os(t)cyymyE(x,y,z,t)E(x,y,z)os(t)czzmzE(x,y,z,t)E(x,y,z)os(t)c用复数的实部表示为用复数的实部表示为()xxmEReERexititxmeEe()yymEReEReyititymeEe()zzmEReERezititzmeEe即即ERe()ReititxmxymyzmzmEeEeEeeE e以电场旋度方程以电场旋度方程 为例，代入相应场量的矢量，可得为例，代入相应场
28、量的矢量，可得tBEmmRe(e)Re(e)i ti tEBt mmmRe(e)Re(e)Reei ti ti tEBiBt mmEi B t Re 将将 、与与 交换次序，得交换次序，得上式对任意上式对任意 t 均成立。令均成立。令 t0，得，得 时谐形式时谐形式(复矢量）复矢量）的麦克斯韦方程的麦克斯韦方程mmReReEiB 令令t/2，得，得mmReRe()iEiiB mmImIm()EiB 即即0DEB0HiBJiE 微分形式的时谐表示微分形式的时谐表示0()ssssssDd SQEd liB d SB d SHd lJiDd S 积分形式的时谐表示积分形式的时谐表示从形式上讲，只要把
29、微分算子从形式上讲，只要把微分算子 用用 代替，略去代替，略去“.”和下标和下标m，即可得到时谐（复数）形式的麦克斯韦方程。，即可得到时谐（复数）形式的麦克斯韦方程。it 例例 将下列场矢量的瞬时值形式写为复数形式将下列场矢量的瞬时值形式写为复数形式mm(,)cos()sin()xxxyyyE z te Etkze Etkz（2）mm(,)()sin()sin()cos()cos()xzaxH x z te H kkztaxe Hkzta解：（解：（1）由于）由于mm(,)cos()cos()2xxxyyyE z te Etkze Etkz(/2)()mmReeeyxit kzit kzxxy
30、ye Ee E(/2)()mmm()eeyxikzikzxxyyEze Ee Emm(ee)eyxiiikzxxyye Ee iE（1）所以所以（2）因为）因为 cos()cos()kzttkzsin()cos()cos()22kztkzttkz 2mmm(,)()sin()ecos()eikz iikzxzaxxHx ze H ke Haa故故 mm(,)()sin()sin()cos()cos()xzaxH x z te H kkztaxe Hkzta所以所以 mm()sin()cos()2cos()cos()xzaxe H ktkzaxe Htkza 例例 已知电场强度复矢量已知电场强度
31、复矢量mm()cos()xxzEze iEk z解解m()2m(,)Recos()eRecos()ei txxzitxxzE z te iEk ze Ek zmcos()cos()2xxze Ek zt其中其中kz和和Exm为实常数。写出电场强度的瞬时矢量为实常数。写出电场强度的瞬时矢量mcos()sin()xxze Ek zt 具有电磁能量密度的量纲。即，瞬时坡印廷矢量表示了单位具有电磁能量密度的量纲。即，瞬时坡印廷矢量表示了单位面积的瞬时功率流或功率密度。功率流的方向与电场和磁场面积的瞬时功率流或功率密度。功率流的方向与电场和磁场的方向垂直的方向垂直。2(/)SEHW m001()TTav
32、SSdtEH dtT 坡印廷矢量坡印廷矢量 对于正弦电磁场，计算一个周期内的时间平均值更有实对于正弦电磁场，计算一个周期内的时间平均值更有实际意义，坡印廷矢量的时间平均值即平均坡印廷矢量定义为际意义，坡印廷矢量的时间平均值即平均坡印廷矢量定义为 2.13 电磁场的能量与坡印廷矢量电磁场的能量与坡印廷矢量 电磁能量符合自然界物质运动过程中能量守恒和转化定律电磁能量符合自然界物质运动过程中能量守恒和转化定律坡印亭定理，坡印亭定理，坡印亭矢量是描述电磁场能量流动的物理量坡印亭矢量是描述电磁场能量流动的物理量。在时谐形式下在时谐形式下01Re ReTi ti tavSE eH edtT于是可以定义在时
33、谐形式下的复坡印廷矢量于是可以定义在时谐形式下的复坡印廷矢量 积分后得积分后得 利用复坡印廷矢量可以方便地计算出平均坡印廷矢量利用复坡印廷矢量可以方便地计算出平均坡印廷矢量*1Re2avSEH*12SEH 例：例：同轴电缆内导线半径为同轴电缆内导线半径为a，外导线半径为外导线半径为b，两导线间为均匀两导线间为均匀绝缘介质。导线载有电流为绝缘介质。导线载有电流为I，两导线间的电压为，两导线间的电压为U。忽略导线的电阻，计算介质中的能流密度忽略导线的电阻，计算介质中的能流密度S和传输功率和传输功率P。图 同轴电缆中的电磁能流 解解:由安培环路定律知由安培环路定律知导线表面一般带有电荷，设内电线单位长度的电荷为导线表面一般带有电荷，设内电线单位长度的电荷为 ，由高斯定理得，由高斯定理得 2rrEe,2IarbrHe222ln/bAaUIPddUIrb a SA212 ln(/)zUIb arS=EHe单位时间内流入内外导体间的横截面单位时间内流入内外导体间的横截面A A的总能量为的总能量为由上式求得由上式求得，代入代入E E 中得中得能流密度为能流密度为两导线间的电压为两导线间的电压为ln2babUda=Erln/rUrb aEe 电磁能量是通过导体周围的介质传播的，导线只起导向作用。电磁能量是通过导体周围的介质传播的，导线只起导向作用。
