1、 第三 一阶动态电路分析v 3.1 电容元件和电感元件v3.2 换路定律及初始值的确定v 3.3 零 输 入 响 应v 3.4 零 状 态 响 应v 3.5 全 响 应v 3.6 求解一阶电路三要素法返回 学学 习习 目目 标标n 理解动态元件L、C的特性，并能熟练应用于电路分析。n 深刻理解零输入响应、零状态响应、暂态响应、稳态响应的含义，并掌握它们的分析计算方法。n 弄懂动态电路方程的建立及解法。n 熟练掌握输入为直流信号激励下的一阶电路的三要素分析法。3.1 电容元件和电感元件n3.1.1 电容元件电容元件 电容器是一种能储存电荷的器件,电容元件是电容器的理想化模型。斜率为R0qu图3-
2、1 电容的符号、线性非时变电容的特性曲线当电容上电压与电荷为关联参考方向时，电荷q与u关系为：q(t)=Cu(t)C是电容的电容量，亦即特性曲线的斜率。当u、i为关联方向时,据电流强度定义有：i=C dq/dt非关联时：i=-C dq/dt+-uCi+q-q电容的伏安还可写成：diCdiCtut)(1)(1)(00tdiCu0)(1)0(式中，u(0)是在 t=0 时刻电容已积累的电压，称为初始电压；而后一项是在 t=0 以后电容上形成的电压，它体现了在0t的时间内电流对电压的贡献。由此可知：在某一时刻 t，电容电压u不仅与该时刻的电流 i有关，而且与t以前电流的全部历史状况有关。因此，我们说
3、电容是一种记忆元件，有“记忆”电流的作用。当电容电压和电流为关联方向时，电容吸收的瞬时功率为：dttdutCutitutp)()()()()(瞬时功率可正可负，当 p(t)0时，说明电容是在吸收能量，处于充电状态；当 p(t)0时，表示电感从电路吸收功率，储存磁场能量；当 p(t)0时，表示供出能量，释放磁场能量。对上式从到 t 进行积分，即得t 时刻电感上的储能为：)()(21)()()()(22)()(itiLdiLidptwttiiL因为0)(Lw所以)(21)(2tLitwL 由上式可知：电感在某一时刻 t 的储能仅取决于此时刻的电流值，而与电压无关，只要有电流存在，就有储能，且储能0
4、。3.2 换路定律及初始值的确定 3.2.1 换路定律换路定律 通常，我们把电路中开关的接通、断开或电路参数的突然变化等统称为“换路”。我们研究的是换路后电路中电压或电流的变化规律，知道了电压、电流的初始值，就能掌握换路后电压、电流是从多大的初始值开始变化的。该定律是指若电容电压、电感电流为有限值，则该定律是指若电容电压、电感电流为有限值，则uC、iL不能跃变，即换路前后一瞬间的不能跃变，即换路前后一瞬间的uC、iL是相是相等的，可表达为：等的，可表达为：uC(0+)=uC(0-)iL(0+)=iL(0-)必须注意：必须注意：只有只有uC、iL受换路定律的约束而保持不受换路定律的约束而保持不变
5、，电路中其他电压、电流都可能发生跃变。变，电路中其他电压、电流都可能发生跃变。3.2.2 初初 始始 值值 的确的确 定定 换路后瞬间电容电压、电感电流的初始值，用 uC(0+)和 iL(0+)来表示，它是利用换路前瞬间 t=0-电路确定uC(0-)和iL(0-)，再由换路定律得到 uC(0+)和 iL(0+)的值。电路中其他变量如 iR、uR、uL、iC 的初始值不遵循换路定律的规律，它们的初始值需由t=0+电路来求得。具体求法是：具体求法是：画出t=0+电路，在该电路中若uC(0+)=uC(0-)=US，电容用一个电压源US代替，若uC(0+)=0则电容用短路线代替。若iL(0+)=iL(
6、0-)=IS，电感一个电流源IS 代替，若iL(0+)=0则电感作开路处理。下面举例说明初始值的求法。例1：在图3-3(a)电路中，开关S在t=0时闭合，开关闭合 前电路已处于稳定状态。试求初始值 uC(0+)、iL(0+)、i1(0+)、i2(0+)、ic(0+)和uL(0+)。图 3-3 例 1 图解(1)电路在 t=0时发生换路，欲求各电压、电流的初始值，应先求uC(0+)和iL(0+)。通过换路前稳定状态下t=0-电路可求得uC(0-)和iL(0-)。在直流稳态电路中，uC不再变化，duC/dt=0，故iC=0，即电容C相当于开路。同理 iL也不再变化，diL/dt=0，故uL=0，即
7、电感L相当于短路。所以t=0-时刻的等效电路如图3-3(b)）所示，由该图可知：AiVuLc22310)0(423210)0(（2）由换路定理得 AiiVuuLLcc2)0()0(4)0()0(因此，在t=0+瞬间，电容元件相当于一个4V的电压源，电感元件相当于一个2A的电流源。据此画出t=0+时刻的等效电路，如图3-3(C)所示。（3）在t=0+电路中，应用直流电阻电路的分析 方法，可求出电路中其他电流、电压的初始 值，即AiAi144)0(224)0(21 iC(0+)=2-2-1=-1AuL(0+)=10-32-4=0 例2:电路如图3-4(a)所示，开关S闭合前电路无储能，开 关S在
8、t=0时闭合，试求 i1、i2、i3、uc、uL的初始值。图 3-4 例 2 图解（1）由题意知：0)0()0(0)0(3LCiiu（2）由换路定理得 0)0()0(0)0()0(LLCCiiuu因此，在t=0+电路中，电容应该用短路线代替，电感以开路代之。得到 t=0+电路，如图3-4(b)所示。（3）在t=0+电路中，应用直流电阻电路的分析方法求得 通过以上例题，可以归纳出求初始值的一般步通过以上例题，可以归纳出求初始值的一般步骤如下：骤如下：(1)根据t=0-时的等效电路，求出uC(0-)及iL(0-)。(2)作出t=0+时的等效电路，并在图上标出各待 求量。(3)由t=0+等效电路，求
9、出各待求量的初始值。3.020109)0()0(21ii i3(0+)=0 uL(0+)=20i2(0+)=200.3=6V 当外加激励为零,仅有动态元件初始储能所产生的电流和电压,称为动态电路的零输入响应.图3-5 RC电路的零输入1i+-UCISR0R2C(a)uR+-+-uCCi(b)3.3 零零 输输 入入 响响 应应 图3-5(a)所示的电路中，在t0后，电路中无电源作用，电路的响应均是由电容的初始储能而产生，故属于零输入响应。3.3.1 RC电路的零输入响应电路的零输入响应-uR+uc=0而uR=i R,dtduCiC，代入上式可得 0CCudtduRC上式是一阶常系数齐次微分方程
10、，其通解形式为 uc=Aept t0式式中A为待定的积分常数，可由初始条件确定。p为式对应的特征方程的根。将式代入式可得特征方程为RCP+1=0式换路后由图（b）可知，根据KVL有从而解出特征根为 RCp1则通解 RCtAeuC式将初始条件uc(0+)=R0IS代入3式，求出积分常数A为 SCIRAu0)0(将 代入式，得到满足初始值的微分方程的通解为)0(cuRCtSRCtCCeIReuu0)0(式放电电流为 RCtRCtSCeieRIRdtduCi)0(0t0 t0 式令=RC，它具有时间的量纲，即 秒秒库仑库仑伏特库仑安培伏特/.RC故称为时间常数,这样、两式可分别写为 tCCeuu)0
11、(t0 teii)0(t0RCp1由于为负，故uc和 i 均按指数规律衰减，它们的最大值分别为初始值 uc(0+)=R0IS 及 RIRiS0)0(当t时，uc和 i 衰减到零。图3-6 RC 电路零输入响应 电压电流波形图 画出uc及i的波形如图3-所示。3.3.2 RL电路的零输入响应电路的零输入响应 一阶RL电路如图3-7(a)所示，t=0-时开关S闭合，电路已达稳态，电感L相当于短路，流过L的电流为I0。即 iL(0-)=I0，故电感储存了磁能。在t=0时开关S打开，所以在t0时，电感L储存的磁能将通过电阻R放电，在电路中产生电流和电压，如图3-7(b)所示。由于t0后，放电回路中的电
12、流及电压均是由电感L的初始储能产生的，所以为零输入响应。图3-7 RL电路的零输入响应由图(b)，根据KVL有 uL+uR=0 LRLLRiudtdiLu及将代入上式得 0LLRidtdiL1式iL=Ae pt t0上式为一阶常系数齐次微分方程，其通解形式为 2式将2式代入1式，得特征方程为 LP+R=0 故特征根为 LRp则通解为 tLRLAei若令 ，是RL电路的时间常数，仍具有时间量纲，上式可写为 RLtLAeit0t03式将初始条件i L(0+)=iL(0-)=I 0 代入3式，求出积分常数A为 iL(0+)=A=I0这样得到满足初始条件的微分方程的通解为 ttLLeIeii0)0(t
13、04式 tLReRIRiu0tRLeRIuu0电阻及电感的电压分别是t0t0 分别作出 iL 、uR 和、uL的波形如图3-8(a)、(b)所示。由图3-8可知，iL、uR及uL的初始值（亦是最大值）分别为iL(0+)=I0、uR(0+)=RI0、uL(0+)=-RI0，它们都是从各自的初始值开始，然后按同一指数规律逐渐衰减到零。衰减的快慢取决于时间常数，这与一阶RC零输入电路情况相同。图3-8 RL 电路零输入响应iL、uR和 uL 的波形 从以上求得的RC和RL电路零输入响应进一步分析可知，对于任意时间常数为非零有限值的一阶电路，不仅电容电压、电感电流，而且所有电压、电流的零输入响应，都是
14、从它的初始值按指数规律衰减到零的。且同一电路中，所有的电压、电流的时间常数相同。若用f(t)表示零输入响应，用f(0+)表示其初始值，则零输入响应可用以下通式表示为 teftf)0()(t0 应该注意的是:RC电路与RL电路的时间常数是不同的，前者=RC，后者=L/R。例 3：如图3-9(a)所示电路，t=0-时电路已处于稳态，t=0时开关S打开。求t0时的电压uc、uR和电流ic。解 由于在t=0-时电路已处于稳态，在直流电源作用下，电容相当于开路。图 3-9 例 3 图所以VURRRuSC424122)0(212由换路定律，得 VuucC4)0()0(作出t=0+等效电路如图(b)所示，电
15、容用4V电压源代替，由图(b)可知 VuRRRuCR6.13242)0()0(322ARRuiCC8.0324)0()0(32换路后从电容两端看进去的等效电阻如图(C)所示，为：52323RRRSRC1515时间常数为ttRReeuu6.1)0(ttCCeeii8.0)0(AVt0t0也可以由 dtduCiCC 求出 i C =-0.8e-t A t0 ttCCeeuu4)0(Vt0计算零输入响应，得 3.4 零 状 态 响 应 在激励作用之前，电路的初始储能为零仅由激励引起在激励作用之前，电路的初始储能为零仅由激励引起的响应叫零状态响应。的响应叫零状态响应。3.4.1 RC电路的零状态响应电
16、路的零状态响应 图3-10所示一阶RC电路，电容先未充电，t=0时开关闭合，电路与激励US 接通，试确定k闭合后电路中的响应。图3-10(a)R C电路的零状态响应在k闭合瞬间，电容电压不会跃变，由换路定律uc(0+)=uc(0-)=0，t=0+时电容相当于短路，uR(0+)=US，故电容开始充电。随着时间的推移，uC将逐渐升高，RURuiSRR)0()0(uR则逐渐降低，iR（等于ic）逐渐减小。当t时，电路达到稳态，这时电容相当于开路，充电电流 ic()=0，uR()=0，uc=()=Us。由kVL uR+uc=US而uR=RiR=RiC=，代入上式可得到以uc为变量的微分方程 t0 初始
17、条件为 uC(0+)=0dtduRCCSCCUudtduRC 1式 1式为一阶常系数非齐次微分方程，其解由两部分组成：一部分是它相应的齐次微分方程的通解uCh，也称为齐次解；另一部分是该非齐次微分方程的特解uCP，即 uc=uch+ucp RCttchAeAeu将初始条件uc(0+)=0代入上式，得出积分常数A=-US，故SRCtcpchCUAeuuuRCtSSRCtSCeUUeUu1 由于1式相应的齐次微分方程与RC零输入响应式完全相同,因此其通解应为式中A为积分常数。特解ucp取决于激励函数，当激励为常量时特解也为一常量，可设ucp=k，代入1式得1式的解（完全解）为ucp=k=US由于稳
18、态值 uc()=US，故上式可写成 t0 2式由2式可知，当t=0时，uc(0)=0，当 t=时，uc()=US（1-e1）=63.2%US，即在零状态响应中，电容电压上升到稳态值uc=()=US的63.2%所需的时间是。而当t=45时，u c上升到其稳态值US的98.17%99.3%，一般认为充电过程即告结束。电路中其他响应分别为)1)(RCtCCeuutSCCeRUdtduCitSCReRUiitSRReURiut0 t0t0根据uc、ic、iR及uR的表达式，画出它们的波形如3-11(b)、(c)所示，其变化规律与前面叙述的物理过程一致。图3-11(b)、(C)R C 电路零状态响应 u
19、c、ic、iR及uR波形图3.4.2 RL电路的零状态响应电路的零状态响应图3-12(a)一阶RL电路的零状态响应 对于图3-12(a)所示的一阶RL电路，US为直流电压源，t0时，电感L中的电流为零。t=0时开关s闭合，电路与激励US接通，在s闭合瞬间，电感电流不会跃变，即有iL(0+)=iL(0-)=0,选择iL为首先求解的变量，由KVL有：uL+uR=US 将 ,uR=RiL,代入上式，可得初始条件为 iL(0+)=0dtdiLuLLSLLURidtdiL1式 tLRtLhAeAeiRUKiSLpRUAeiStL 1式也是一阶常系数非齐次微分方程，其解同样由齐次方程的通解iLh 和非齐次
20、方程的特解iLP两部分组成，即 iL=iLh+iLp其齐次方程的通解也应为式中时间常数=L/R，与电路激励无关。非齐次方程的特解与激励的形式有关，由于激励为直流电压源，故特解 iLP为常量，令iLP=K，代入1式得因此完全解为代入t=0时的初始条件 iL(0+)=0得RUAS于是 由于iL的稳态值 ，故上式可写成：t0 电路中的其他响应分别为 t0 )1(tSStSLeRURUeRUitLLeii1)(tSLLeUatdiLuRUiSL)(tSRReURiu1tSLReRUii1它们的波形如图3-13(b)、(c)所示。t0t0图3-13(b)(C)一阶RL电路的零状态响应波形图 其物理过程是
21、，S闭合后，iL(即 iR)从初始值零逐渐上升，uL从初始值 uL(0+)=US 逐渐下降，而uR从 uR(0+)=0逐渐上升，当 t=，电路达到稳态，这时L相当于短路，iL()=USR，uL()=0，uR()=US。从波形图上可以直观地看出各响应的变化规律。3.4.3 单位阶跃响应单位阶跃响应单位阶跃函数用(t)表示，其定义如下：(t)=0 t 0-1 t 0+(t)的波形如图3-14(a)所示，它在（0-，0+）时域内发生了单位阶跃。图 3-14单位阶跃函数 单位阶跃函数可以用来描述图3-14(b)所示的开关动作，它表示在t=0时把电路接入1V直流源时 u(t)的值，即：u(t)=(t)V
22、 如果在 t=t0时发生跳变，这相当于单位直流源接入电路的时间推迟到 t=t0，其波形如图3-15所示，它是延迟的单位阶跃函数，可表示为(t-t0)=0 tt 0-1 tt 0+图 3-15 延迟的单位阶跃函数)()1(00tteuttC 当激励为单位阶跃函数(t)时，电路的零状态响应称为单位阶跃响应，简称阶跃响应。对于图3-10所示电路的单位阶跃响应，只要令US=(t)就能得到，例如电容电压为 若图3-10的激励uS=K(t)（K为任意常数），则根据线性电路的性质，电路中的零状态响应均应 )(1teutC 如单位阶跃不是在t=0而是在某一时刻 t0时加上的，则只要把上述表达式中的t改为t-t
23、0，即延迟时间t0就行了。例如这种情况下的uC为扩大K倍，对于电容有)()1(teKutC例4：求图3-16(a)电路的阶跃响应 uC。解 先将电路ab左端的部分用戴维南定理化简，得图3-16(b)所示电路。由图(a)可得 图 3-16 例 4 图)(2)(21443111ttuuuUoc 3u1+u1=0 u1=0 则 AtISC11)(2120SCocIUR于是)()1(2)1(teeUuttocC式中 =R0C=210-6S将ab端短路，设短路电流为ISC（从a流向b）3.5 全 响 应 由电路的初始状态和外加激励共同作用而产生的响应，叫全响应。如图3-17所示，设 uC=uC(0-)=
24、U0，S在t=0时闭合，显然电路中的响应属于全响应。图3-17 RC电路的全响应对t0的电路，以uC为求解变量可列出描述电路的微分方程为 0)0(UuUudtduRCCSCC 1式与描述零状态电路的微分方程式比较，仅只有初始条件不同，因此，其解答必具有类似的形式，即StCUKeu代入初始条件 uC(0+)=U0 得 K=U0-US1式从而得到StSCUeUUu)(0 通过对1式分析可知，当US=0时，即为RC零输入电路的微分方程。而当U0=0时，即为RC零状态电路的微分方程。这一结果表明，零输入响应和零状态响应都是全响应的一种特殊情况。上式的全响应公式可以有以下两种分解方式。1、全响应分解为暂
25、态响应和稳态响应之和。如2式中第一项为齐次微分方程的通解，是按指数规律衰减的，称暂态响应或称自由分量（固有分量）。2式中第二项US=uC()受输入的制约，它是非齐次方程的特解，其解的形式一般与输入信号形式相同，称稳态响应或强制分量。这样有 全响应=暂态响应+稳态响应 2式2、全响应分解为零输入响应和零状态响应之和。将2式改写后可得：)1(0tStCeUeUu 3式等号右边第一项为零输入响应，第二项为零状态响应。因为电路的激励有两种，一是外加的输入信号，一是储能元件的初始储能，根据线性电路的叠加性，电路的响应是两种激励各自所产生响应的叠加，即 全响应=零输入响应+零状态响应 3式3.6 求解一阶
26、电路三要素法求解一阶电路三要素法 如用 f(t)表示电路的响应，f(0+)表示该电压或电流的初始值，f()表示响应的稳定值，表示电路的时间常数，则电路的响应可表示为：0)()0()()(teffftft 上式称为一阶电路在直流电源作用下求解电压、电流响应的三要素公式。式中f(0+)、f()和 称为三要素，把按三要素公式求解响应的方法称为三要素法。由于零输入响应和零状态响应是全响应的特殊情况，因此，三要素公式适用于求一阶电路的任一种响应，具有普遍适用性。用三要素法求解直流电源作用下一阶电路的响应，其求解步骤如下：一、确定初始值 f(0+)初始值f(0+)是指任一响应在换路后瞬间t=0+时的数值，
27、与本章前面所讲的初始值的确定方法是一样的。先作t=0-电路。确定换路前电路的状态 uC(0-)或iL(0-),这个状态即为t0阶段的稳定状态，因此，此时电路中电容C视为开路，电感L用短路线代替。作t=0+电路。这是利用刚换路后一瞬间的电路确定各变量的初始值。若uC(0+)=uC(0-)=U0，iL(0+)=iL(0-)=I0，在此电路中C用电压源U0代替，图3-18 电容、电感元件在t=0时的电路模型L用电流源I0代替。若uC(0+)=uC(0-)=0 或 iL(0+)=iL(0-)=0，则C用短路线代替，L视为开路。可用图3-18说明。作t=0+电路后，即可按一般电阻性电路来求解各变量的u(
28、0+)、i(0+)。二、确定稳态值f()作t=电路。瞬态过程结束后，电路进入了新的稳态，用此时的电路确定各变量稳态值u()、i()。在此电路中，电容C视为开路，电感L用短路线代替，可按一般电阻性电路来求各变量的稳态值。三、求时间常数 RC电路中，=RC；RL电路中，=L/R；其中，R是将电路中所有独立源置零后，从C或L两端看进去的等效电阻，(即戴维南等效源中的R0)。例5 图3-19(a)所示电路中，t=0时将S合上，求t0时的 i1、iL、uL。图 3-19 例 5 图解(1)先求iL(0-)。作t=0-电路，见图(b)，电感用短路线代替，则 346312)0(Li(2)求 f(0+)。作t
29、=0+电路，见图(C),AiiLL34)0()0(图中电感用4/3A的电流源代替，流向与图(b)中iL(0-)一致。因为题意要求i1、iL、uL，所以相应地需先求i1(0+)和uL(0+)。椐KVL，图(C)左边回路中有 3 i1(0+)+6 i1(0+)-iL(0+)=12得Ai920)0(1图(C)右边回路中有ViiiuLLL38)0()0(6)0(6)0(1(3)求f()。作t=电路如图(d)，电感用短路线代替，则26666312)(1iAiiL1)(21)(1 uL()=0(4)求。从动态元件L两端看进去的戴维南等效电阻为 8636366/36RSSRL1011.088.0（5）代入三
30、要素公式 teffftf)()0()()(Aeetitt1010192229202)(t0AeetittL10103111341)(VeetuttL1010380380)(t0t0i1(t)、iL(t)及uL(t)的波形图如3-20所示。图 3-20 例 5 图 小小 结结(1)含有动态元件L、C的电路是动态电路，其伏 安关 系是微分或积分关系。电容C:tCCCCCdiCuudtduCi0)(1)0(或电容L:tLLLLLduLiidtdiLu0)(1)0(或(2)换路定律是指：电容电流和电感电压不能跃变：即 uC(0+)=uC(0-)iL(0+)=iL(0-)（3）零输入响应：当外加激励为零，仅有动态元 件初始储能所产生所激发的响应。零输入响应：电路的初始储能为零仅由输入 产生的响应。全响应：由电路的初始状态和外加激励共同作 用而产生的响应，叫全响应。（4）求解一阶电路三要素公式为：0)()0()()(teffftft
