1、第一节第一节 基本磁学量基本磁学量第二节第二节 磁性材料分类磁性材料分类第三节第三节 强磁材料的宏观磁性强磁材料的宏观磁性第一节第一节 基本磁学量基本磁学量Basic Physical Quantity of Magnetism永磁体总是同时出现偶数个磁极永磁体总是同时出现偶数个磁极 当磁体无限小时，体系定义为当磁体无限小时，体系定义为元磁偶极子元磁偶极子：指强度相等，：指强度相等，极性相反并且其距离无限接近的一对极性相反并且其距离无限接近的一对“磁荷磁荷”磁偶极矩：磁偶极矩：方向：方向：-m指向指向+m单位：单位：Wbm+m-ml mjml 安培提出了磁偶极子与安培提出了磁偶极子与电流回路元
2、电流回路元在磁性上的相当性原在磁性上的相当性原理理，并根据它认为，并根据它认为宏观物质的磁性起源于宏观物质的磁性起源于“分子电流分子电流”假说，假说，磁矩：磁矩：单位：单位：A m2071410mmojH m mi A 二者的物理意义二者的物理意义：表征磁偶极子磁性强弱与方向表征磁偶极子磁性强弱与方向 单位体积单位体积的磁体内的磁体内,所有磁偶极子的所有磁偶极子的 jm或磁矩或磁矩m的的矢矢量和量和，分别为，分别为：磁极化强度：磁极化强度：21()nmiimjJWb mV 磁磁 化化 强强 度：度：1)nmii=1M=(A mV 0mJM 说明：描述宏观磁体磁性强弱程度的物理量说明：描述宏观磁
3、体磁性强弱程度的物理量 1、磁场强度、磁场强度H(magnetic intensity)：(静磁学定义)为为单单位点磁荷位点磁荷在该处所受的磁场力的大小，方向与正磁荷在该处在该处所受的磁场力的大小，方向与正磁荷在该处所受磁场力方向一致。所受磁场力方向一致。123014,mmFHFkrkmr 其其中中 物理意义：均为描述空间任意一点的磁场参量（矢量）物理意义：均为描述空间任意一点的磁场参量（矢量）计算磁偶极子产生的磁场强度：计算磁偶极子产生的磁场强度：2204rrrHdrFmdrkdrmrkmmrr HHrH1H2H1r2rr-m+ml12coslrr 22coslrr 磁位势磁位势 ：120
4、10 222220022300444414144.coscoscoscosmmmmrrmlmllrrrjjrrr 22003300coscos1442cossin1144mmrmmrHjjeerrrrjjeerr 30302cos14sin14mrmjHrjHr H沿沿r 方向及使方向及使 角增加方角增加方向的分量计算：向的分量计算：303021041904,H,HomromjHrjHr ：在从在从m到到m的位移的位移矢量延长线上矢量延长线上：在：在l的中垂面上的中垂面上 实际应用中，往往用实际应用中，往往用电流产生磁场电流产生磁场，并规定，并规定H的单位的单位在在SI制中：用制中：用1A的电
5、流通过直导线，在距离导线的电流通过直导线，在距离导线r=1/2米米处，磁场强度即为处，磁场强度即为1A/m。常见的几种电流产生磁场的形式常见的几种电流产生磁场的形式为：为：（1）、）、无限长载流直导线：无限长载流直导线：方向是切于与导线垂直的且以方向是切于与导线垂直的且以导线为轴的圆周导线为轴的圆周rIH2（2）、直流环形线圈圆心：）、直流环形线圈圆心：r为环形圆圈半径，为环形圆圈半径，方向由右方向由右手螺旋法则确定手螺旋法则确定。rIH2（3）、无限长直流螺线管：）、无限长直流螺线管：n：单位长度的线：单位长度的线圈匝数，圈匝数，方向沿螺线管的方向沿螺线管的轴线方向轴线方向nIH 2、磁感应
6、强度、磁感应强度B(magnetic flux density):预备知识：预备知识：SI(MKSA)单位制和单位制和Gauss(CGS)单位制单位制 A、SI单位制：主要磁单位制：主要磁学量都用学量都用电流的磁效应电流的磁效应来定来定义，其中义，其中磁感应强度磁感应强度B为主为主导量导量（凡涉及到与其他物理（凡涉及到与其他物理量的相互作用，都必须使用量的相互作用，都必须使用B）dFIdlB 磁感应强度磁感应强度B的定义可由的定义可由安培公式得出：安培公式得出：根据安培环路定理可定根据安培环路定理可定义磁场强度义磁场强度H：0 BHMH为导出量，仅用于计算为导出量，仅用于计算传导电流所产生的磁
7、场传导电流所产生的磁场，不能代表，不能代表磁场强度与外界发生作用磁场强度与外界发生作用 B、Guass单位制（绝单位制（绝对电磁单位制）：早年使对电磁单位制）：早年使用的单位制，所有的磁学用的单位制，所有的磁学量都是通过量都是通过磁偶极子磁偶极子的概的概念建立起来的念建立起来的其中磁化强度其中磁化强度M被定义为：被定义为：()iiMml单位：单位：Guass磁场强度磁场强度H被定义为：被定义为：FHm 单位：单位：Oe 引入磁感应强度引入磁感应强度B，使之，使之满足如下关系：满足如下关系：4BHM 在在Guass单位制中，单位制中，M 和和H 都有都有明确的物理意义，是基本物理明确的物理意义，
8、是基本物理量，而量，而B只是一个导出量只是一个导出量 磁体置于外磁场中磁化强度磁体置于外磁场中磁化强度M将发生变化（磁化）将发生变化（磁化）HMHM，其中其中 称为磁体的磁化率称为磁体的磁化率(susceptibility)，是单位磁场强，是单位磁场强度度H在磁体内感生的在磁体内感生的M，表征磁体磁化难易程度的物理量表征磁体磁化难易程度的物理量 HHHBM)HB0001)(令：磁导率令：磁导率(permeability)=（1 )=B/0H（相对磁（相对磁导率，表征磁体磁性、导磁性及磁化难易程度）导率，表征磁体磁性、导磁性及磁化难易程度）磁导率的不同表达形式（不同磁化条件）：磁导率的不同表达形
9、式（不同磁化条件）：（1）起始磁导率）起始磁导率 i：磁中性状态下磁导率的极限值磁中性状态下磁导率的极限值001iHBlimH 弱磁场下使用的磁体弱磁场下使用的磁体（2）最大磁导率）最大磁导率 max：材料磁化过程中的最大值材料磁化过程中的最大值01maxmaxBH （3）复数磁导率）复数磁导率：磁体在交变磁场中磁化磁体在交变磁场中磁化i 动态磁化中经常遇到动态磁化中经常遇到（4）增量磁导率）增量磁导率：在稳恒磁场在稳恒磁场H0作用下，叠加一个较小的交变磁场作用下，叠加一个较小的交变磁场01BH 交变磁感应强度的峰值交变磁感应强度的峰值交变磁场强度的峰值交变磁场强度的峰值（5）可逆磁导率）可逆
10、磁导率 rev：交变磁场趋于交变磁场趋于0时，时，的极限值的极限值lim0Hrev（6）微分磁导率）微分磁导率 diff：起始磁化曲线上任意一点的斜率起始磁化曲线上任意一点的斜率01diffdBdH NOTE：所有磁导率都是磁场强度：所有磁导率都是磁场强度H的函数的函数第二节第二节 物质按磁性分类物质按磁性分类Classification of Magnetic Materials 为了方便研究物质磁性的起因，我们可以按其在磁场中的表现把物质进行分类，例如依据磁化率的正负、大小依据磁化率的正负、大小及其与温度的关系来进行分类及其与温度的关系来进行分类，分类是否科学取决于是否反映了内在磁性机理上
11、的不同。随着研究的深入，分类也在不断完善和细化，到上个世纪 70 年代为止，在晶状固在晶状固体里，共发现了五种主要类型的磁结构物质体里，共发现了五种主要类型的磁结构物质，它们的形成机理和宏观特征各不相同，对它们的成功解释形成了今天对它们的成功解释形成了今天的磁性物理学核心内容。的磁性物理学核心内容。上世纪 70 年代以后，随着非晶材料非晶材料和纳米材料纳米材料的兴起，又发现了一些新的磁性类型，对它们的研究尚在深化之中。一.物质磁性的分类 这是19世纪后半叶就已经发现并研究的一类弱磁性。它的最基本特征是磁化率为负值且绝对值很小最基本特征是磁化率为负值且绝对值很小，0，1 显示抗磁质在外磁场中产生
12、的磁化强度和磁场反向，在不均匀的磁场中被推向磁场减小的方向，所以又称逆磁性。逆磁性。典型抗磁性物质的磁化率是常数，不随温度、磁场而变化磁化率是常数，不随温度、磁场而变化。有少数的反常。深入研究发现，典型抗磁性是轨道电子轨道电子在外磁场中受到电磁作用而产生的，因而所有物质都具有的一定的抗磁性，但只是在构成原子（离子）或分子的磁距为零，不存在其它磁性的构成原子（离子）或分子的磁距为零，不存在其它磁性的物质中，物质中，才会在外磁场中才会在外磁场中显示出显示出这种抗磁性。这种抗磁性。在外场中显示抗磁性的物质称作抗磁性物质。除了轨道电子的抗磁性外，传导传导电子电子也具有一定的抗磁性，并造成反常。1.抗磁
13、性（Diamagnetism)自然界中很多物质都是抗磁性物质：周期表中三分之一的元素、绝大多数的有机材料和生物材料都是抗磁性物质。包括：稀有气体：He,Ne.Ar,Kr,Xe 多数非金属和少数金属少数金属：Si,Ge,S,P,Cu,Ag,Au,不含过渡族元素的离子晶体：NaCl,KBr,不含过渡族元素的共价键化合物：H2,CO2,CH4 等 几乎所有的有机化合物和生物组织：水；反常抗磁性物质：Bi,Ga,Zn,Pb,磁化率与磁场、温度有关。广义地说，超导体也是一种抗磁性物质，=-1，它的机理完全不同，不在我们讨论之内。-1.9-7.2-19.4-28.0-43见姜书见姜书p25CGS单位制克分
14、子磁化率单位制克分子磁化率它们的电子壳层都是满壳层，所以原子磁矩为零。在CGS单位制下，抗磁磁化率的典型值是10-6 cm3mol-1。统一换成体积磁化率体积磁化率的数值，量级是10-6。换成 SI 单位制下应乘以4，量级在10-5。Kittel 书数据（2002）n 0.205 4 0.0971.51 20.18 0.431.77 39.95 0.853.09 83.80 1.033.78 131.3 1.24 密度密度原子量原子量体积磁化率体积磁化率 10-6见冯索夫斯基现代磁学(1953)p74一些抗磁性金属在20时的克分子磁化率克分子磁化率（CGS单位）：6(10)6(10)这是19世
15、纪后半叶就已经发现并研究的另一类弱磁性。它的最基本特征是磁化率为正值且数值很小磁化率为正值且数值很小，0 0，磁化率数值很大，2.磁化率数值是温度和磁场的函数；3.存在磁性转变的特征温度居里温度TC，温度低于居里温度时呈铁磁性，高于居里温度时表现为顺磁性，其磁化率温度关系服从居里-外斯定律。4.在居里温度附近出现比热等性质的反常。5.磁化强度M和磁场H之间不是单值函数，存在磁滞效应。构成这类物质的原子也有一定的磁矩有一定的磁矩，但宏观表现却完全不同于顺磁性，解释铁磁性的成因已成为对人类智力的最大挑战，虽然经过近100年的努力已经有了比较成功的理论，但仍有很多问题有待后人去解决。pCTT0510
16、103.铁磁性（Ferromagnetism)表现为铁磁性的元素物质只有以下几种：一些过渡族元素和稀土元素金属：但以上面元素为主构成的铁磁性合金和化合物是很多的，它们构成了磁性材料的主体，在技术上有着重要作用，例如：Fe-Ni,Fe-Si,Fe-Co,AlNiCo,CrO2,EuO,GdCl3,室温以上，只有室温以上，只有4种元素是铁磁性的。种元素是铁磁性的。见Kittel 固体物理学8版p227，姜书p52也有此数据，稍有差别。反铁磁性是1936年首先由法国科学家Neel从理论上预言、1938年发现，1949年被中子实验证实的，它的基本特征是存在一个磁性转变温度转变温度，在此点磁化率温度关系
17、出现峰值峰值。4.反铁磁性（Antiferromagnetism)弱磁！弱磁！（见应用磁学P9）文献中也常绘成磁化率倒数和温度关系：()T K1铁磁性铁磁性CT 低温下表现为反铁磁性的物质，超过磁性转变温度（一般称作Neel温度）后变为顺磁性的，其磁化率温度关系服从居里-外斯定律：注意与铁磁性的区别！=pCTT磁化率表现复杂磁化率表现复杂TpTp TC 反铁磁物质主要是一些过渡族元素的氧化物、卤化物、硫化物，如：FeO,MnO,NiO,CoO,Cr2O3,FeCl2,FeF2,MnF2,FeS,MnS右图是1938 年测到的MnO磁化率温度曲线，它是被发现的第一个反铁磁物质，转变温度 122K
18、。该表取自Kittel 书2005中文版p236，从中看出反铁磁物质的转变温度一般较低转变温度一般较低，只能在低温下才观察到反铁磁性。Tp 人类最早发现和利用的强磁性物质天然磁石Fe3O4就是亚铁磁性物质，上世纪3040年代开始在此基础上人工合成了一些具有亚铁磁性的氧化物，但其宏观磁性质和铁磁物质相似，很长时间以来，人们并未意识到它的特殊性，1948 年 Neel在反铁磁理论的基础上创建了亚铁磁性理论后，人们才认识到这类物质的特殊性，在磁结构磁结构的本质上它和反反铁磁铁磁物质相似，但宏观表现宏观表现上却更接近于铁磁铁磁物质。对这类材料的研究和利用克服了金属铁磁材料电阻率低的缺点，极大地推动了磁
19、性材料在高频和微波领域中的应用，成为今日磁性材料用于信息技术的主体。强磁！强磁！5.亚铁磁性（Ferrimagnetism)磁化率倒数和温度关系饱和磁化强度温度关系 亚铁磁物质的磁化率和磁化强度一般比铁磁物质低，但其电阻率一般要高的多。铁磁性和亚铁磁性的宏观区别 亚铁磁物质主要是一些人工合成的含过渡族过渡族元素和稀土稀土元素的某些特定结构的氧化物，例如：尖晶石结构：Fe3O4,MnFe2O4,CoFe2O4石榴石结构：A3Fe5O12,(A=Y,Sm,Gd,Dy,Ho,Er,Yb )磁铅石结构：BaFe12O19,PbFe12O19,SrFe12O19,钙钛矿结构：LaFeO3,五种主要磁性的
20、原子磁距分布特点 1.把晶体中的磁性归为五类并分析出它们的起因是人类对物质磁性认识的一次飞跃，1950年前后出版了第一批以解释五种磁性起因为主的现代磁学理论专著，标志着磁学成为一个独立完整的学科。它极大地推动了20世纪后半叶磁性材料的基础研究和开发利用。50年后的今天，我们不但对上述五种磁性有了更深入的认识，而且发现了一些新的磁结构。2.严格说来上面的分类是针对物质磁性质进行的，同一物质在不同的温度区域可以呈现出不同的磁类型，而且与其晶体结构有密切关系：例如室温附近的金属铁为铁磁性，超过居里温度（1040 K）后变为顺磁性，它受到高于1.51010 Pa的高压时，其结构从bcc变为hcp,磁性
21、变为非铁磁性。我们只可以说常温常压下铁是铁磁性物质。小结 上面几种磁有序结构，都是共线的，或平行，或反平行。20世纪70年代后，主要在稀土金属和合金里发现了一些非共线结构，在微粉和纳米磁性材料里，在非晶材料里，也都发现了一些新的结构类型，它们极大地丰富了我们对物质磁性的认识。20世纪70年代后，随着稀土元素的研究和观测技术的提高，人们又在晶状材料中发现了很多非共线的磁结构非共线的磁结构，即在这些材料的不同原子层中的原子磁矩或在原子层平面内、或在与原子平面成一定角度的锥面内，以一定的旋转角度做以一定的旋转角度做螺旋式排列螺旋式排列（见下页图）产生平面螺旋磁性或锥面螺旋磁性，通称螺旋型磁结构。虽然
22、在磁性结构上，它和铁磁性、反铁磁性有所不同，但其宏观表现上是相似的。例如：Gd：T 221K,是平面型简单铁磁性。221K T 228K，是平面型螺旋反铁磁性。6.螺旋型磁结构(Helimagnetism)姜书姜书p115 当铁磁颗粒减小到临界尺寸以下(110 nm)，微粒的各向异性能远小于热运动能量，微粒的磁化矢量不再有确定的方向时，铁磁粒子的行为类似于顺磁性一样。这些磁性颗粒系统的总磁性叫做超顺磁性超顺磁性。普通顺磁性是具有固有磁矩的原子或分子在外磁场中的取向，而超顺磁性是均匀磁化的单超顺磁性是均匀磁化的单畴粒子的原本无序取向的磁化矢量在外磁场中的取向。每畴粒子的原本无序取向的磁化矢量在外
23、磁场中的取向。每个单畴粒子包含较大数目的原子所以有大得多的磁矩。个单畴粒子包含较大数目的原子所以有大得多的磁矩。7.超顺磁性（Superparamagnetism）Superpara-:High MS,no MR;Para-?这是在某些非晶材料非晶材料中发现的一种磁结构，由于非晶材料中原子磁矩间的间距有一定分布，从而使得原子磁矩不再有一致的排列，而是有了一定的分散排列，这种虽然分散但仍有序的磁矩排列称作散磁性，按其基本趋向又可以细分为散铁磁性、散反铁磁性和散亚铁磁性。8.散磁性姜书姜书p117 在抗磁性基体中掺入磁性原子，随浓度的逐渐增加,会出现各种磁性現象：近藤效应近藤效应 自旋玻璃态自旋玻
24、璃态 混磁性混磁性 不均匀铁磁性不均匀铁磁性9.其它李国栋书李国栋书p17物质磁性分类是一个复杂问题，存在着不同观点 （见应用磁学一书p11)这是一种弱磁场中显示顺磁性，超过某一磁场值后，显示铁磁性的材料。见见应用磁学应用磁学P9亚铁磁性亚铁磁性各种磁性的磁化曲线特征Kittel固体物理导论一书对磁有序结构的描述：见2005年版第三节第三节 强磁材料的宏观强磁材料的宏观磁性磁性 铁磁铁磁物质和亚铁磁亚铁磁物质在磁场中表现出强烈的磁性，它们的磁化率约为1105，在技术上有着重大应用，我们通称为强磁性材料强磁性材料。它们在磁场中的行为（技术磁化过程）也是磁性物理研究的重要内容。1.退磁状态和退磁方
25、法退磁状态和退磁方法2.磁化曲线：磁化曲线：3.磁滞回线：磁滞回线：4.饱和磁化强度饱和磁化强度-温度关系，居里温度温度关系，居里温度5.磁能积磁能积6.静磁能静磁能7.强磁材料按组成与结构的分类强磁材料按组成与结构的分类8.强磁材料的应用强磁材料的应用maxsaM；,rrcB MHcTmax()BH 无外磁场作用下，强磁体磁化强度无外磁场作用下，强磁体磁化强度 M=0 的状态的状态。这是我们讨论材料磁性能时必须统一的参考点讨论材料磁性能时必须统一的参考点。在测量材料磁化曲线前可以通过交流退磁；形变退磁；热退磁等方法，使材料达到退磁状态。1.退磁状态和退磁方法 反映材料特性的基本曲线，从中可以
26、得到标 志材料的参量：饱和磁化强度Ms、起始磁化率 a 和最大磁化率 msMMs可以理解为该温度下的自发磁化强度M0抗磁性物质磁化曲线抗磁性物质磁化曲线顺磁性物质磁化曲线顺磁性物质磁化曲线2.磁化曲线低于居里温度，形成自发磁化的小区域磁畴磁畴。为了降低退磁能，磁畴磁化矢量不同取向，总磁化强度为零，处于退磁状态。施加磁场后，磁畴结构发生变化，在磁场方向出现磁化强度。铁磁体的磁化过程00,0maxmax01lim1()aHHBHBH或从B-H曲线上得到：起始磁导率起始磁导率 最大磁导率最大磁导率0()BMH剩余磁化强度剩余磁化强度Mr，矫顽力，矫顽力Hc3.磁滞回线B-H回线和M-H回线的区别。不
27、同的回线形状反映不同的回线形状反映了不同的磁性质，有了不同的磁性质，有着不同的应用。着不同的应用。姜书姜书：p50cTTcTTcTT 4.饱和磁化强度-温度关系，居里温度CTC354Ms(0 K)=ngJJ B左图见左图见Kittel p224下表见黄昆书下表见黄昆书p406（BH）max 5.磁能积硬磁的重要参量硬磁的重要参量（参考姜书（参考姜书p210-214）（1）外磁场能外磁场能：磁极化强度为J 的磁体，处在外磁场 H 中,将受到一个力矩作用：该力矩的作用是使磁极化强度和外磁场同向。如果把磁体转动，使 J 和 H 的夹角增加，就要对磁体做功，因而磁体的能量增加，假定磁性体在外力作用下使
28、其夹角由0 到，它所增加的磁势能为：LJH 000dsin dcoscosHFLJHJHJH 为方便使用，取 为零点，于是磁性体在外磁场中，单位体积单位体积的能量为：020cosHFJHJ HM H HJFmHFmHmm6.静磁能（2）退磁能）退磁能：被磁化的非闭合非闭合磁体磁体将在磁体两端产生磁荷，如果磁性体内部不均匀，还将产生体磁荷，面磁荷和面磁荷和 体磁荷都会在磁性体内部产生磁场，其方向和磁化强度方体磁荷都会在磁性体内部产生磁场，其方向和磁化强度方 向相反，有减弱磁化的作用，我们称这一磁场为向相反，有减弱磁化的作用，我们称这一磁场为退磁场。退磁场。如果磁性体还同时受到外磁场的作用，这时磁
29、性体内部的 有效磁场为：若椭球磁性体磁化是均匀的，则退磁场也是均匀的，若椭球磁性体磁化是均匀的，则退磁场也是均匀的，可以表示为：可以表示为：effexdHHH dHN M N 称作退磁因子称作退磁因子，它的大小与它的大小与M无关，只依赖于样品的几无关，只依赖于样品的几何形状及所选取的坐标，一般情况下它是一个二阶张量。何形状及所选取的坐标，一般情况下它是一个二阶张量。HexMHd+-均匀磁化的磁性体中外磁场、退磁场、有效均匀磁化的磁性体中外磁场、退磁场、有效磁场三者关系示意图磁场三者关系示意图effHeffexHHNM 椭球形状样品的磁化是均椭球形状样品的磁化是均匀的匀的，我们选取坐标系与椭球的
30、主轴重合，则退磁场的三个分量可以表示为：dxxxdyyydzzzHN MHN MHN M 1xyzNNN 如果磁性体不是椭球形状，即使在均匀外场中，磁化如果磁性体不是椭球形状，即使在均匀外场中，磁化也是不均匀的，这时退磁场的大小和方向随位置而变，很也是不均匀的，这时退磁场的大小和方向随位置而变，很难用退磁因子来表示。难用退磁因子来表示。在在CGS单位值中单位值中4abcNNN旋转椭球的极限情况：旋转椭球的极限情况：13abcabcNNN1,20abcabcNNN,01abca bcNNN 显然，磁性体在磁化过程中，也将受到自身退磁场的作用，产生退磁场能退磁场能，它是在磁化强度逐步增加的过程中外
31、界做功逐步积累起来的，单位体积单位体积内000ddJMdddFHJHM 对于均匀材料制成的椭球样品，容易得出;20001d2MdFNM MNMN 是磁化方向的退磁因子。对于非球形样品，沿不同方向磁化时退磁场能大小不同，这种由形状造成的退磁场能随磁化方向的变化，通常也称形状各向异性能形状各向异性能。退磁能的存在是自退磁能的存在是自发磁化后的强磁体出现磁畴的主要原因。发磁化后的强磁体出现磁畴的主要原因。退磁场对样品磁性能的影响是明显的：退磁场对样品磁性能的影响是明显的：有退磁场时曲线更倾斜 所有材料性能表给出的磁导率等数值都是针对所有材料性能表给出的磁导率等数值都是针对有效磁有效磁场场的数值的数值
32、，材料性能的实际测量中必须尽量克服退磁场的影响。HaHa见见p19环状样品退磁场为零环状样品退磁场为零见应用磁学p20球形样品球形样品 容易修正容易修正131tan3xdNHNM（1）单质单质：室温下只有Fe,Co,Ni,Gd四种金属（2）合金合金：以铁族元素为基的合金：Fe-Ni;Fe-Co;Fe-Si;以非铁磁性元素构成的铁磁合金：MnBi;ZrZn2;郝斯勒合金Mn-Cu-M(=Sn,Al,Ge,Zn,（3）非金属化合物非金属化合物：铁氧体：含铁及其它过渡族元素的氧化物。其它：如：EuO,CrO2,钙钛矿型化合物RMnO3,（4）非晶铁磁合金非晶铁磁合金：7.强磁材料按组成与结构的分类（
33、1）软磁材料软磁材料：高磁导率，低矫顽力，易磁化又易退磁的材 料，交变场下磁损耗小，是电工和电子技术的基础材料，用于电机，变压器，继电器，电感，互感等。（2）永磁（硬磁）材料永磁（硬磁）材料：高矫顽力、高剩余磁化强度的材料，用作产生磁场。综合指标是磁能积。（3）磁记录材料磁记录材料：包括磁记录介质材料和磁读出头及写入头。磁随机存储器（MRAM)等。（4）旋磁材料旋磁材料：利用旋磁性的材料。（5）特殊磁性材料特殊磁性材料：利用磁致伸缩，磁光、磁卡等效应的材 料，磁性液体等。max()BH8.强磁材料的应用本章提要：本章提要：1、基本磁学量：磁矩、磁化强度、磁场强度、磁感应强度、基本磁学量：磁矩、磁化强度、磁场强度、磁感应强度、磁化率、磁导率及两种单位制的背景和关系磁化率、磁导率及两种单位制的背景和关系2、磁体中的静磁能量、退磁场概念、退磁因子、退磁场能、磁体中的静磁能量、退磁场概念、退磁因子、退磁场能量量3、磁性材料的磁化曲线磁性材料的磁化曲线BH，MH以及磁滞回线上的以及磁滞回线上的各个参量的意义各个参量的意义4、磁性体分类（五种物质的磁化率各自的特点以及磁性体分类（五种物质的磁化率各自的特点以及MH，1/T特性）特性）
