1、机械原理集中答疑机械原理集中答疑陈照波陈照波20052005年年1111月月1212日日工具：工具：铅笔、钢笔或圆珠笔铅笔、钢笔或圆珠笔 圆规、三角尺和量角器圆规、三角尺和量角器（？计算器？）（？计算器？）考试时间180分钟，满分150分 内容结构：内容结构：1）机械原理部分 70分 2）机械设计部分 80分 参考书目参考书目 1、机械原理 王知行等 高等教育出版社 2、机械原理（第4版）孙 桓 高等教育出版社 连杆机构分析与设计连杆机构分析与设计本章复习大纲平面四杆机构的基本形式、演化及其基本知识；平面机构速度分析的速度瞬心法；运动副中的摩擦、机械效率的计算、机械的自锁；平面四杆机构的设计平
2、面机构运动分析的解析法；平面机构的动态静力分析；1 1、铰链四杆机构中有曲、铰链四杆机构中有曲 柄的条件柄的条件一、基本知识与概念一、基本知识与概念2 2、压力角与传动角、压力角与传动角传动角压力角 3 3、极位夹角、极位夹角 4 4、急回运动、急回运动曲柄和连杆处于两次共线位置时所夹的锐角在曲柄等速回转情况下，通常把摇杆往复摆动速度快慢不同的运动称为急回运动。5 5、行程速比系数、行程速比系数度从动件慢速行程平均速度从动件快速行程平均速K极位夹角为 18011KK 6 6、机构的死点位置、机构的死点位置所谓机构的死点位置就是指从动件的传动角=0时机构所处的位置。7 7、速度瞬心的定义、速度瞬
3、心的定义相对作平面运动的两构件上瞬时相对速度等于零的点或者说绝对速度相等的点（即等速重合点）称为速度瞬心。又把绝对速度为零的瞬心称为绝对瞬心，不等于零的称为相对瞬心。8 8、机构中速度瞬心数目、机构中速度瞬心数目具有m个构件的机构，其速度瞬心的数目K为Km m()12 9 9、机构中速度瞬心位置的确定、机构中速度瞬心位置的确定有运动副相连接的两个构件无运动副相连接的两个构件采用三心定理 1010、三心定理、三心定理三个作平面运动的构件的三个速度瞬心必在同一条直线上 1111、移动副的摩擦和自锁、移动副的摩擦和自锁总反力Rij（即Fij和Nij的合力）与导路法线方向成角，称为摩擦角 tgFNfi
4、jij结论：1）只要驱动力作用在摩擦角之外（）时，滑块不能被推动的唯一原因是驱动力不够大，不能克服工作阻力，而不是自锁；2）而当驱动力P作用在摩擦角之内（时，Q力在摩擦圆以外，MMf，轴颈则加速转动；3）而当e时，Q力作用在摩擦圆以内，无论驱动力Q力增加到多大，轴颈都不会转动，这种现象称为转动副的自锁。转动副的自锁条件为：驱动力作用线在摩擦圆以内，即ea，BC与CE垂直。ABCDE1234试求：从动件3的两个极限位置（画图表示）GF332211E2E1C2C1B2B14A1B2C3ED解解：机构的两个极限位置如图粉色与蓝色线的位置如示。即：AB1C1E1D与AB2C2E2D的两个位置，其画图方
5、法如下：以D为圆心，以c为半径画圆M，由几何关系可知，E点应始终在M这个圆上。以A为圆心，以a+b为半径画圆N，则一个极限位置的C点应在N这个圆上。由几何关系可知，在此极限位置时，E点与C点应分别为这两个圆M和N公切线的切点。由于所画出的两个圆不相切，也不相交，所以E点只能在圆M的下方。由此机构原图如示的位置可知，C点只能在圆N的上方。因此，在这个极限位置时，E、C点应在圆M和N的一条内公切线上，该公切线应分别切于M圆的下方与N圆的上方，其两个切点就分别为E点和C点，记此极限位置时的E点与C点分别为E1点与C1点，并在图中以粉色线条画出。连接C1点与A点，交以A为圆心，以a为半径的圆P于B1点
6、，连接E1点与D点，则AB1C1E1D即为一个极限位置。以A点为圆心，以b-a为半径作圆Q，则另一个极限位置的C点应在圆Q上。由几何关系可知，在此极限位置时，E点与C点应分别为这两个圆M和Q公切线的切点。由于所画出的两个圆不相切，也不相交，所以E点只能在圆M的下方。由此机构原图如示的位置可知，C点只能在圆Q的上方。因此，在这个极限位置时，E、C点应在圆M和Q的一条内公切线上，该公切线应分别切于M圆的下方与Q圆的上方，其两个切点就分别为E点和C点，记此极限位置时的E点与C点分别为E2点与C2点，并在图中以蓝色线条画出。连接C2点与A点，并延长C2A交圆P于B2点，连接E2点与D点，则AB2C2E
7、2D即为一个极限位置。例4 在图示的曲柄滑块机构中，设已知机构的尺寸（包括轴颈的直径），各轴颈的当量摩擦系数，滑块与导路之间的摩擦系数f及驱动力F（回行时力F的方向向右）。设从动件1上的阻力矩为M。若不计各构件的质量，求 、和 时，各运动副中总反力的作用线。45135225315ABC12344rMF12R21R32R23R41R43R45ABC12344F12R21R32R23R41R43RrM135ABC12344rMF12R21R32R23R41R43R225ABC12344rMF12R21R32R23R41R43R315凸轮机构及其设计凸轮机构及其设计本章复习大纲凸轮机构的基本概念、凸
8、轮机构的分类及应用；从动件常用的运动规律及设计规则；确定凸轮机构的基本尺寸；反转法基本原理及平面凸轮轮廓曲线的设计方法 1 1、凸轮基圆、凸轮基圆一、基本知识与概念一、基本知识与概念以凸轮轴心O为圆心，以其轮廓最小向径r0为半径所作的圆；为基圆半径。2、偏距 从动件导路中心线相对凸轮轴心O偏置的距离称为偏距，用e表示。3、偏距圆 以O为圆心，以e为半径的圆称为偏距圆。4 4、从动件行程、从动件行程 从动件的最大位移。上图所示凸轮机构的从动件行程，用h表示。5 5、从动件推程、从动件推程 简称推程，指从动件在凸轮推动下远离凸轮轴心O的运动过程。在此过程中凸轮转过的角度称为推程运动角，用0表示。6
9、 6、从动件回程、从动件回程 简称回程，指从动件在弹簧力或其它外力作用下移近凸轮轴心O的运动过程。在此过程中凸轮转过的角度称为回程运动角，用0表示。7 7、从动件远、从动件远(近近)休程休程 简称远(近)休程，指从动件在距凸轮轴心O最远(最近)位置处休止的过程。在此过程中凸轮转过的角度称为远（近）休止角，分别用s、表示。8 8、刚性冲击、刚性冲击 从动件在运动过程中速度为常数，而在运动的始、末点处速度产生突变，理论上加速度为无穷大，产生无穷大的惯性力，机构将产生极大的冲击，称为刚性冲击，此类运动规律只适用于低速运动的场合。如等速运动规律。9 9、柔性冲击、柔性冲击 从动件在运动过程中，运动的始
10、、末点处加速度有突变，产生较大的加速度和惯性力，由此而引起的冲击称为柔性冲击，这种运动规律只适用于中速运动的场合。如等加速等减速运动规律、余弦加速度运动规律。1010、无冲击、无冲击 从动件在整个运动过程中速度和加速度皆连续无突变，避免了刚性冲击和柔性冲击，可以用于高速运动的场合。如正弦加速度运动规律、3-4-5多项式运动规律。1111、凸轮轮廓设计的基本原理、凸轮轮廓设计的基本原理 反转法反转法1212、凸轮的理论轮廓、凸轮的理论轮廓1313、凸轮的工作轮廓（实际轮廓）、凸轮的工作轮廓（实际轮廓）在滚子从动件凸轮机构中，把滚子中心视做尖顶从动件的尖顶，则按尖顶从动件凸轮机构所采用的方法来确定
11、的凸轮轮廓，称为该滚子从动件凸轮的理论轮廓。以理论轮廓上各点为圆心，以滚子半径为半径的滚子圆族的包络线，称为滚子从动件的凸轮工作轮廓，或实际廓线。1414、凸轮机构的压力角、凸轮机构的压力角 及其许用值及其许用值 压力角是从动件在与凸轮轮廓接触点处所受正压力的方向（即凸轮轮廓在该点法线n-n的方向）与从动件上接触点的速度方向之间所夹的锐角。推荐的许用压力角取值为 推程（工作行程）：直动从动件取=3040；摆动从动件取=3545；回程（空回行程）：考虑到此时从动件靠其它外力（如弹簧力）推动返回,故不会自锁,许用压力角的取值可以适当放宽。直动和摆动从动件荐取=7080。1515、直动从动件盘形凸轮
12、机构、直动从动件盘形凸轮机构1616、摆动从动件盘形凸轮机构、摆动从动件盘形凸轮机构1717、平底直动从动件盘形凸轮机构、平底直动从动件盘形凸轮机构推摆式摆动从动件推程与凸轮转向相同 拉摆式摆动从动件推程与凸轮转向相反 其压力角可始终为01818、凸轮机构的压力角与基圆半径的关系、凸轮机构的压力角与基圆半径的关系1919、偏置凸轮机构的偏置方向的确定、偏置凸轮机构的偏置方向的确定压力角随凸轮基圆半径的增大而减小 应使偏置与推程时的相对瞬心P12位于凸轮轴心的同一侧，即凸轮顺时针转动时，从动件导路应偏于凸轮轴心的左侧；凸轮逆时针转动时，从动件导路应偏置于凸轮轴心的右侧。二、例题分析二、例题分析例
13、例 图示为直动滚子盘形凸轮机构，其凸轮实际廓线为一以C点为圆心的圆形，O为其回转中心，e为其偏距，滚子中心位于B0点时为该凸轮的起始位置。试画图（应有必要的说明）求出：1、凸轮的理论轮廓；2、凸轮的基圆；3、凸轮的偏距圆；eCOB2B0B14、当滚子与凸轮实际廓线在B 1 点接触时，所对应的凸轮转角1；5、当滚子中心位于B2点时，所对应的凸轮机构的压力角2及从动件推杆的位移（以滚子中心位于B0点时为位移起始参考点）；6、凸轮的最大压力角max。1、以C点为圆心，以点C到滚子铰链中心B0的距离为半径画圆M，则该圆M即为凸轮的理论轮廓，图中以红色的点划线圆表示。AMeCOB2B0B12、过C点与O
14、点作直线交理论轮廓圆M于A点，以点O为圆心，以OA为半径画圆P，则圆P即为该凸轮的基圆，图中以红色实线圆表示。APMeCOB2B0B13、以O点为圆心，以偏距e为半径画圆N，则圆N即为该凸轮的偏距圆，图中以蓝色圆表示。NAPMeCOB2B0B14、由于滚子中心位于B0点时为该凸轮的起始位置，延长推杆使其与偏距圆N相切，切点为E，连接O点与E点。过C点与B1点作直线交理论轮廓于D点，过D点作偏距圆N的切线，切线的方向与该机构的起始位置一致，切点为F，连O点与F点。则线段OE与OF之间的夹角即为1角，图中以粉色线条表示。FEDNAPMeCOB2B0B115、过B2点作圆N的切线，方向与该机构起始位
15、置一致，切点为G。以O点为圆心，以OB0长度为半径画圆Q。B2G与圆Q的交点为H，与基圆P的交点为I。连接点B2与C，则直线B2G与B2C的夹角就为所求的该位置的压力角2。线段B2H为所求的推杆的位移。HGFEDNAPMeCO2B2B0B11QI0A6、过点C与O作直线交偏距圆N于J，过J作圆N的切线交理论轮廓圆M于K。连接点K与J及点K与C，则直线KC与KJ的夹角为该机构的最大压力角max。1B1B0B22OCemaxMPANDEFGHQIJK起始位置处于推程还是回程？最小压力角是多少？机械的运转及其速度机械的运转及其速度波动的调节波动的调节本章复习大纲机械系统等效动力学模型的建立；机械的真
16、实运动规律；机械周期性速度波动的调节。1 1、机械运转过程的三个阶段、机械运转过程的三个阶段 一、基本知识与概念一、基本知识与概念a.a.起动阶段起动阶段 机械系统的动能由零上升到E。这一阶段，驱动力作的驱动功一定大于阻抗力所消耗的功，而且有 WWEdrb.b.稳定运转阶段稳定运转阶段 对于周期性波动，驱动力和生产阻力在一个周期内所作的功相等，即 WWEEdrBA 0c.c.停车阶段停车阶段 这个阶段，原动件的速度由工作速度m降为零，机械系统的动能也由E减到零。此时，驱动力一般已经撤去，即Wd=0，因此有EWr2 2、机械系统的等效动力学模型、机械系统的等效动力学模型 对于一个单自由度机械系统
17、的运动的研究，可将机械系统等效转化为一个等效构件，等效构件的运动与机构中相应构件的运动一致。等效转化的原则是：等效转化的原则是：a、等效构件的等效质量或等效转动惯量所具有的动能等于 原机械系统的总动能；b、等效构件上作用的等效力或等效力矩所产生的瞬时功率 等于原机械系统所有外力产生的瞬时功率之和。我们把这种具有等效质量或等效转动惯量，其上作用有等效力或等效力矩的等效构件称为原机械系统的等效动力学模型。3 3、等效质量和等效转动惯量的确定、等效质量和等效转动惯量的确定等效质量和等效转动惯量可以根据等效原则等效构件所具有的动能等于原机械系统的总动能来确定。对于具有n个活动构件的机械系统，构件i上的
18、质量为mi，相对质心Ci的转动惯量为JCi，质心Ci的速度为VCi，构件的角速度为i，则系统所具有的总动能为)2121(221iCiCiiniJmE 当选取回转构件为等效构件时，等效构件的动能为221eeJE)()(221iCiCiinieJvmJ当选取移动滑块为等效构件时，可得等效质量me的一般表达式为)()(221vJvvmmiCiCiinie一般情况下构件的质量和转动惯量是常数，而速比是机构位置的函数或常数，因此，等效转动惯量和等效质量也是等效构件位置的函数或是常数。4 4、等效力和等效力矩的确定、等效力和等效力矩的确定 等效力和等效力矩等效原则等效力或等效力矩产生的瞬时功率等于机械系统
19、所有外力和外力矩在同一瞬时的功率总和。对于具有n个活动构件的机械系统，构件i上的作用力为Pi，力矩为Mi，力Pi作用点的速度为Vi，构件i的角速度为i，则系统的总瞬时功率为)cos(1iiiiiniMvPN其中i为力Pi与速度Vi方向的夹角。当选取回转构件为等效构件时，等效构件的瞬时功率为 eeMN 根据等效原则Ne=N，可得等效力矩Me的一般表达式为 MPvMeiniiiii 1cos()()当选取移动构件为等效构件时，可得等效力Pe的一般表达式为 PPvvMveiniiiii 1cos()()式中，“”号决定于Mi与i的方向是否相同，相同取“+”，反之取“”。需要注意的是，等效力和等效力矩
20、是等效动力学模型中使用的假想力和假想力矩，它并不是机械中各力的合力或合力矩。5 5、能量微分形式的运动方程式、能量微分形式的运动方程式 机械运转时，在任一时间间隔dt内，所有外力所作的元功dW应等于机械系统动能的增量dE，即dW=dE。因此当等效构件为回转构件时，有 dJMt d()(,)122 6 6、能量积分形式的运动方程式、能量积分形式的运动方程式 对上式进行积分，并设初始条件为：t=t0时，=0，=0，J（0）=J0，则得 121220020JJMt d()(,)7 7、力矩形式的运动方程式、力矩形式的运动方程式 因dJMt d()(,)122 则),()(2)()()(2tMddJd
21、dJ所以JddtdJdMt()()()()(,)22当等效构件为移动构件时，可以用同样方法得到机械运动方程式。8 8、机械的真实运动规律、机械的真实运动规律 a.a.等效力矩和等效转动惯量为等效构件位置的函数时等效力矩和等效转动惯量为等效构件位置的函数时 设初始位置为0时，角速度为0，转动惯量为J0，等效驱动力矩和等效阻力矩分别为Md()、Mr()。则由能量形式的运动方程式得 121220020JJMMddr()()JJJMMddr00220()()再由ddt，即 dtd()积分得到 ttd00()b.b.等效转动惯量为常数，等效力矩是等效构件速度的函数时等效转动惯量为常数，等效力矩是等效构件
22、速度的函数时 由力矩形式的运动方程式得 JddtMMdr()()dtJMMddr()()于是 ttJdMMdr00()()上式便是t和的函数关系式。为求和的函数关系式，可由力矩形式的运动方程式得)()(rdMMddJ所以 00JdMMdr()()9 9、周期性速度波动的原因、周期性速度波动的原因机械稳定运转时，等效驱动力矩和等效阻力矩的周期性变化，将引起机械速度的周期性波动。1010、盈功与亏功的概念、盈功与亏功的概念如图所示，T为一个运动周期，也是等效驱动力矩Md和等效阻力矩Mr的变化周期。在该周期内任一区段，由于等效驱动力矩和等效阻力矩是变化的，因此它们所作的功不总是相等。ab段：外力对系
23、统作正功（又称盈功），系统动能将增加（E0），机械速度上升。bc段：外力对系统作负功（又称亏功），系统动能将减少（E5），例如齿轮、盘形凸轮、带轮、链轮及叶轮等，它们的质量可以视为分布在同一平面内。在此情况下，若其质心不在回转轴线上，则当其转动时，其偏心质量就会产生惯性力，从而在转动副中引起附加动压力。所谓刚性转子的静平衡，就是利用在刚性转子上加减平衡质量的方法，使其质心回到回转轴线上，从而使转子的惯性力得以平衡（即惯性力之和为零）的一种平衡措施。5 5、刚性转子的动平衡、刚性转子的动平衡 对于轴向尺寸较大的转子（d/b5）其质量就不能再视为分布在同一平面内了。这时，其偏心质量很可能是分布在几
24、个不同的回转平面内。在这种情况下，即使转子的质心在回转轴线上，但由于各偏心质量所产生的离心惯性力不在同一回转平面内，因而将形成惯性力矩，造成不平衡。这种不平衡，只有在转子运动的情况下才能显示出来。所谓刚性转子的动平衡，就是不仅要平衡各偏心质量产生的惯性力，而且还要平衡这些惯性力所形成的惯性力矩。例：例：在图示盘形回转体中，有四个偏心重量位于同一回转平面内。它们的大小及其重心至回转轴的距离分别为 ，；，而各偏心重的方位如图所示。又设平衡重量Q的重心至回转轴的距离 ，试求平衡重量的大小及方位。NQ501NQ702NQ803NQ1004mmrr10041mmr2002mmr1503mmr1500PP
25、PPPP4321i今计算各重径积如下：04321rrrrrr4321iQQQQQQicmNrQ500105011cmNrQ1400207022cmNrQ1200158033cmNrQ10001010044其他常用机构其他常用机构本章复习大纲棘轮机构、槽轮机构、不完全齿轮机构、万向铰链机构的特点与应用。谢 谢！人有了知识，就会具备各种分析能力，明辨是非的能力。所以我们要勤恳读书，广泛阅读，古人说“书中自有黄金屋。”通过阅读科技书籍，我们能丰富知识，培养逻辑思维能力；通过阅读文学作品，我们能提高文学鉴赏水平，培养文学情趣；通过阅读报刊，我们能增长见识，扩大自己的知识面。有许多书籍还能培养我们的道德情操，给我们巨大的精神力量，鼓舞我们前进。
