1、第六章第六章 气体射流气体射流 第一节第一节 概述概述 第二节第二节 无限空间淹没紊流射流的特征无限空间淹没紊流射流的特征 第三节第三节 圆断面射流的运动分析圆断面射流的运动分析 第四节第四节 平面射流平面射流 第五节第五节 温差或浓差射流及射流弯曲温差或浓差射流及射流弯曲 第六章第六章 有限空间射流简介有限空间射流简介 1ppt课件 6-1 概述概述 气体经孔口气体经孔口管嘴或条缝向周围气体空间喷射所管嘴或条缝向周围气体空间喷射所形成的流动，称为气体淹没射流，简称形成的流动，称为气体淹没射流，简称气体射流气体射流。 射流的研究对象与孔口管嘴出流的研究对象有所射流的研究对象与孔口管嘴出流的研究
2、对象有所不同。射流讨论的是不同。射流讨论的是出流后出流后的流速场、温度场以及浓的流速场、温度场以及浓度场，而孔口管嘴出流讨论的是度场，而孔口管嘴出流讨论的是出口断面出口断面的流速和流的流速和流量。量。2ppt课件一、射流分类一、射流分类 根据气体射流的流动形态不同，可将射流分为气体根据气体射流的流动形态不同，可将射流分为气体层层流射流流射流和和气体紊流射流气体紊流射流。在采暖通风工程上应用的射流，一。在采暖通风工程上应用的射流，一般多为气体紊流射流。般多为气体紊流射流。 根据射流气体的温度是否与周围气体温度相同，可将射根据射流气体的温度是否与周围气体温度相同，可将射流分为流分为等温射流等温射流
3、和和温差射流温差射流。 根据射流气体的浓度是否与周围气体浓度相同，可将射根据射流气体的浓度是否与周围气体浓度相同，可将射流分为流分为等浓度射流等浓度射流和和浓差射流浓差射流。 根据出流到的空间大小，可将射流分为根据出流到的空间大小，可将射流分为自由射流自由射流和和受限受限射流。射流。流动不受固体边壁的限制，为流动不受固体边壁的限制，为无限空间射流无限空间射流，又称，又称自自由射流由射流。反之为。反之为有限空间射流有限空间射流，又称，又称受限射流受限射流。 3ppt课件二、射流的形成与结构二、射流的形成与结构 1 1、射流的形成、射流的形成4ppt课件2 2、射流的结构、射流的结构（5 5）起始
4、段射流轴心上速度都为）起始段射流轴心上速度都为v0，而主体段轴心速度沿，而主体段轴心速度沿 x x方向不断下降，方向不断下降，主体段主体段中完全为中完全为射流边界层射流边界层所占据。所占据。（1）速度为）速度为v0的部分称为的部分称为射流核心射流核心，其余部分速度小于，其余部分速度小于 v0 ，称为称为边界层边界层。（2）射流边界层一方面不断地向外扩散，带动周围介质）射流边界层一方面不断地向外扩散，带动周围介质进人边界层，另一方面向射流中心扩展。进人边界层，另一方面向射流中心扩展。（3）轴心点上速度为）轴心点上速度为v0 的射流断面称为的射流断面称为过渡断面过渡断面或或转折转折断面断面。（4）
5、出口断面至过渡断面称为）出口断面至过渡断面称为射流起始段射流起始段,过渡断面以后过渡断面以后称为射流称为射流主体段主体段。5ppt课件 （6 6）实验结果及半经验理论都得出射流外边界是一条直）实验结果及半经验理论都得出射流外边界是一条直线，如图上的线，如图上的 AB AB 及及 DE DE 线。线。 （7 7）ABAB、DE DE 反向延长至喷嘴内交于反向延长至喷嘴内交于 M M 点，此点称为点，此点称为极极点点，AMDAMD的一半称为极角的一半称为极角( () )，又称，又称扩散角扩散角。 （8 8）BOBO为圆断面射流截面的半径为圆断面射流截面的半径(R)，R称为称为射流半径射流半径。2
6、2、射流的结构、射流的结构6ppt课件 6-2 无限空间淹没紊流射流的特征无限空间淹没紊流射流的特征 一、射流的几何特征一、射流的几何特征 射流外边界扩散的变化规律称为射流的射流外边界扩散的变化规律称为射流的几何特征几何特征。 射流扩散半径射流扩散半径 R与射程与射程 S 之间的关系之间的关系:atanAMD21 射流扩散角射流扩散角 的大小与紊流强度和喷口断面的形状有关，的大小与紊流强度和喷口断面的形状有关，可按下式计算：可按下式计算： a为紊流系数为紊流系数, ,大小取决于喷口结构形式和气流经过喷口大小取决于喷口结构形式和气流经过喷口时受扰动的程度，时受扰动的程度，a a值越大表示紊流强度
7、越大值越大表示紊流强度越大. . 为射流喷口的形状系数。为射流喷口的形状系数。7ppt课件294. 0a4 . 300rsrR147. 0a8 . 600dsdD或上式是用数学关系表示的射流几何特征。上式是用数学关系表示的射流几何特征。一、射流的几何特征一、射流的几何特征 对于圆断面射流，对于圆断面射流， 由几何关有由几何关有 ： a.43tan 8ppt课件二、射流的运动特征二、射流的运动特征 轴心速度最大，从轴心向边界层边缘，速度逐渐减小轴心速度最大，从轴心向边界层边缘，速度逐渐减小至零。至零。 距喷嘴距离越远边界层厚度越大，而轴心速度则越小，距喷嘴距离越远边界层厚度越大，而轴心速度则越小
8、，也就是速度分布曲线不断地扁平化了。也就是速度分布曲线不断地扁平化了。9ppt课件2511.mRyuu二、射流的运动特征二、射流的运动特征对于起始段只考虑边界层中流速分布。式中对于起始段只考虑边界层中流速分布。式中 u为边界层中任意断面上任意一点的流速；为边界层中任意断面上任意一点的流速；y为断面上流速为为断面上流速为u的点到内边界面的距离；的点到内边界面的距离；R为同断面上边界层厚度。为同断面上边界层厚度。10ppt课件三、射流的动力特征三、射流的动力特征 射流过流断面间的动量变化规律为射流的射流过流断面间的动量变化规律为射流的动力特征动力特征。 实验表明，射流中任意一点上的压强均等于周围气
9、体的实验表明，射流中任意一点上的压强均等于周围气体的压强。根据动量方程可以导出，压强。根据动量方程可以导出，射流各断面上的动量相等射流各断面上的动量相等。这就是射流的这就是射流的动力特征动力特征。11ppt课件以圆断面射流为例，它的任意断面上的动量可表示为以圆断面射流为例，它的任意断面上的动量可表示为dyyuvrvQR022020002式中：式中： 射流气体密度，射流气体密度， 射流出口断面上的体积流量，射流出口断面上的体积流量， 其它同前。其它同前。0Q3mkgsm3三、射流的动力特征三、射流的动力特征12ppt课件 6-3 圆断面射流的运动分析圆断面射流的运动分析一、轴心速度一、轴心速度u
10、m 轴心速度沿射程的变化规律可根据射流动力特征，即各轴心速度沿射程的变化规律可根据射流动力特征，即各断面动量守恒的原理导出。断面动量守恒的原理导出。dyyuvrvQR022020002RydRyuuuvRrmm21020202令令 ，代入上式，可得，代入上式，可得RyduuuvRrmm21020202 nnmBduu10 nnmCduu10令令 得：得：由：由：13ppt课件 0464.0Bduu2210m 0464. 02uvRr2m020 Rrvu00m28. 3 147. 0a48. 0294. 0ras965. 0000mdsvu于是 所以有 可得14ppt课件二、断面流量二、断面流量
11、qv 取无因次流量取无因次流量 射流出口断面流量射流任意断面流量 0vvqq 00rR00020R00vvrydryvu2vruydy2qq0 147.0dsa4 .4294. 0rsa2 . 2qq000vv将将 ， 代入上式，得代入上式，得 0mm0vuuuvu 00rRRyry RydRyuurRvu2qq10m200m0vv当当1n时时 0985.0BRydRyuu110m 200m0vvrRvu197. 0qq 有有 整理，得整理，得15ppt课件三、断面平均流速三、断面平均流速v1 147.0dsa095.0294. 0rsa19. 0vv0001 断面平均流速仅为轴心流速的断面平
12、均流速仅为轴心流速的 20 20 。 断面平均流速断面平均流速v1 表示射流主体段断面上各点流速的算表示射流主体段断面上各点流速的算术平均值。术平均值。 16ppt课件四、质量平均流速四、质量平均流速v2 2vvq 定义定义v2：用：用 乘以质量流量乘以质量流量 ，即得单位时间内射流，即得单位时间内射流任意断面的动量。任意断面的动量。 147.0dsa23.0294. 0rsa4545. 0qqvv00v0v02 质量平均流速为轴心流速的质量平均流速为轴心流速的 4747。因此用。因此用 代表使用区代表使用区的流速要比的流速要比 更合适更合适些。但必须注意，些。但必须注意， 、 ：不仅在数值上
13、：不仅在数值上不同，更重要的是在定义上根本不同，不可混淆。不同，更重要的是在定义上根本不同，不可混淆。2v1v1v2v17ppt课件五、起始段核心长度五、起始段核心长度 Sn 及核心收缩角及核心收缩角 a67200r.sna4910.srtgn18ppt课件 6-4 平面射流平面射流 当气体从相当长的条缝形喷口中射出时，射当气体从相当长的条缝形喷口中射出时，射流的扩散运动被限制在垂直于条缝长度的平面上，流的扩散运动被限制在垂直于条缝长度的平面上，这种仅在平面上扩张的射流被称为这种仅在平面上扩张的射流被称为平面射流平面射流。 平面射流速度与流量等参数变化规律的推导过平面射流速度与流量等参数变化规
14、律的推导过程与圆断面射流类似，这里不再详述。相关公式见程与圆断面射流类似，这里不再详述。相关公式见表表6-3。 19ppt课件 6-5 温差或浓差射流及射流弯曲温差或浓差射流及射流弯曲 在暖通空调工程中，我们涉及到的射流往往是在暖通空调工程中，我们涉及到的射流往往是射流本身与周围流体存在着温度差或浓度差的，这射流本身与周围流体存在着温度差或浓度差的，这类射流称为类射流称为温差射流温差射流或或浓差射流浓差射流。 如如: : 在空调工程中，常采用冷风降温、热风采在空调工程中，常采用冷风降温、热风采暖，这时就形成暖，这时就形成温差射流温差射流。 如如: : 在通风工程中，通过降低有害气体及灰尘在通风
15、工程中，通过降低有害气体及灰尘的浓度来净化空气，这就形成了的浓度来净化空气，这就形成了浓差射流浓差射流。 20ppt课件 射流与周围气体之间存在的射流与周围气体之间存在的质量、热量质量、热量和和浓度浓度的交换中，的交换中，热量热量和和浓度浓度的扩散比的扩散比质量质量扩散快，所以射流的温度和浓度边界扩散快，所以射流的温度和浓度边界层比速度边界层发展得要层比速度边界层发展得要快快。一、温差或浓差射流一、温差或浓差射流 (a)射流温度场和速度场的边界范围 （b）无因次温度分布曲线和无因次速度分布曲线图 (实线为速度边界层的内外界线，虚线为温度边界层的内外界线。实线为速度边界层的内外界线，虚线为温度边
16、界层的内外界线。)21ppt课件 设脚标设脚标e,0,me,0,m, ,分别表示周围气体、出口气体以及轴心气分别表示周围气体、出口气体以及轴心气体的标示符号。体的标示符号。 一、温差或浓差射流一、温差或浓差射流 22ppt课件 断面上温差分布和浓差分布与速度分布关系如下：断面上温差分布和浓差分布与速度分布关系如下：5 . 1mmmRy1uuXXTT 温差射流除具有前面所述动力特征外，还具有温差射流除具有前面所述动力特征外，还具有热力特征热力特征。 根据热力学可知，在等压的情况下，以周围气体的焓值作根据热力学可知，在等压的情况下，以周围气体的焓值作为起算点，射流各断面上的相对焓值保持不变。这一特
17、点称为为起算点，射流各断面上的相对焓值保持不变。这一特点称为温差射流温差射流热力特征热力特征。一、温差或浓差射流一、温差或浓差射流 23ppt课件（1 1）轴心温差）轴心温差Tm147.0dsa35.0294.0rsa706.0TT000m （2 2）质量平均温差）质量平均温差T T2 2 质量平均温差的定义与质量平均流速的定义类似。就是以质量平均温差的定义与质量平均流速的定义类似。就是以该温差该温差 乘上乘上 便得相对焓值。便得相对焓值。 2Tcqv 147.0dsa23.0294.0rsa455.0qqTT00v0v02 24ppt课件（3 3）起始段质量平均温差）起始段质量平均温差T2
18、将起始段的将起始段的 代入代入 ，即得起始段，即得起始段质量平均温差计算式为质量平均温差计算式为v0vq/q02T/T vvq/q0 2vva32. 1a76.011qqTT 00002rsrs 25ppt课件二、射流弯曲二、射流弯曲 温差射流与浓差射流由于密度与周围气体密度不同，所温差射流与浓差射流由于密度与周围气体密度不同，所受的受的重力重力与与浮力浮力不相平衡，使整个射流发生向下或向上的弯不相平衡，使整个射流发生向下或向上的弯曲。曲。 将轴心线的弯曲轨迹作为射流的弯曲轨迹。将轴心线的弯曲轨迹作为射流的弯曲轨迹。 35.0cosdx51.0cosdxArtgdxdy02000a26ppt课
19、件平面温差与浓差射流的轴线偏移量可分别按下式计算平面温差与浓差射流的轴线偏移量可分别按下式计算2521e0r)(aa.1205. 0sTTbA130y20 2521e0r)(aXXa.1205. 0sbA130y20 平面温差与浓差射流的轴心无因次轨迹方程分别为平面温差与浓差射流的轴心无因次轨迹方程分别为022500TTa205. 0b2xaA226. 0b2yer 022500a205. 0b2xaA226. 0b2yXXer 27ppt课件 6-6 有限空间射流简介有限空间射流简介 实际工程上射流通风大多是在有限空间实际工程上射流通风大多是在有限空间 （房间）（房间） 中进行中进行的。当房
20、间的围护结构（墙、地面、顶棚等）限制了射流的扩的。当房间的围护结构（墙、地面、顶棚等）限制了射流的扩散运动时，自由射流规律不再适用。散运动时，自由射流规律不再适用。一、有限空间射流结构一、有限空间射流结构 在有限空间，由于边壁的限制射流受阻，同时喷嘴出口处周围气体在有限空间，由于边壁的限制射流受阻，同时喷嘴出口处周围气体被带走，形成低压，促成气体折回，沿两侧边界回流，影响射流边界层被带走，形成低压，促成气体折回，沿两侧边界回流，影响射流边界层的发展扩散，使得射流半径及流量不是一直增加，而是增大到一定程度的发展扩散，使得射流半径及流量不是一直增加，而是增大到一定程度后反而逐渐减小，使其边界线呈橄
21、榄形。后反而逐渐减小，使其边界线呈橄榄形。 重要的特征重要的特征橄榄橄榄形的边界外部与固体形的边界外部与固体边壁形成与射流方向边壁形成与射流方向相反的回流区。相反的回流区。 28ppt课件C ：漩涡中心 -断面也称第一临界断面，断面也称第一临界断面，-断面也称第二临界断面断面也称第二临界断面 ， 橄榄形流场由三部分组成：橄榄形流场由三部分组成：射流出口至断面射流出口至断面-为为自由扩张段自由扩张段 -断面至断面至-断面为断面为有限扩张段有限扩张段 -断面至断面至-为为收缩区段收缩区段 一、有限空间射流结构一、有限空间射流结构 29ppt课件二、有限空间射流动力特征与半经验公式二、有限空间射流动
22、力特征与半经验公式 有限空间射流研究起来较自由射流困难得多。有限空间射流研究起来较自由射流困难得多。 有限空间射流不同于自由射流的重要特征是橄榄形边界有限空间射流不同于自由射流的重要特征是橄榄形边界外部与固体边壁形成与射流方向相反的回流区。而空调工程外部与固体边壁形成与射流方向相反的回流区。而空调工程中，工作区通常就设在回流区内，因此对其风速需要限制。中，工作区通常就设在回流区内，因此对其风速需要限制。 计算回流区速度计算回流区速度v 的半经验公式的半经验公式:)x(fex.dAvvxx.23771000)10(1770射流截面至极点的无射流截面至极点的无因次距离，因次距离，Axxa 垂直于射
23、流的垂直于射流的房间横截面积房间横截面积 喷嘴出喷嘴出口速度口速度 喷嘴直径喷嘴直径 30ppt课件 在在-断面上，回流速度为最大，用断面上，回流速度为最大，用vl 表示之。表示之。-断面至极点的无因次距离通过实验已得出断面至极点的无因次距离通过实验已得出 ，代入，代入上式，则最大回流速度为上式，则最大回流速度为 20.x 69. 000ldAvv若根据设计要求若根据设计要求, 在距离在距离L处，限定回流速度为处，限定回流速度为vh ，则，则 LL)f(dAvv00h lhvv.)L( f69031ppt课件三、末端涡流区三、末端涡流区 从喷嘴出口断面至收缩段终了从喷嘴出口断面至收缩段终了-断面的射程长度断面的射程长度 ，可用下列半经验公式计算：可用下列半经验公式计算： 4L)133. 0147. 0(a158. 34000dAdAdL 在房间长度在房间长度 大于大于 的情况下，在封闭末端产生涡流的情况下，在封闭末端产生涡流区，如下图所示。涡流区的出现是通风空调工程所不希望区，如下图所示。涡流区的出现是通风空调工程所不希望的，应当消除。的，应当消除。 l4L32ppt课件33ppt课件
