1、法拉第效应法拉第效应1845年8月，英国科学家法拉第发现原来没有旋光性的重玻璃在强磁场作用下产生旋光性，使偏振光的偏振面发生偏转。磁致旋光效应后来称为法拉第效应。法拉第效应有许多应用，特别是在激光技术中制造光调制器、光隔离器和光频环行器，在半导体物理中测量有效质量、迁移率等。一、实验目的1 了解法拉第效应的原理；2 观察线偏振光在磁场中偏振面旋转的现象，确定维尔德（Verdet）常数；3 验证偏振面旋转角度、光波波长和磁场强度间的关系。二、实验器材12v/100w卤素灯、法拉第效应实验仪、光电器件及平衡指示仪、三、实验原理 介质因外加磁场而改变其光学性质的现象称之为磁光效应。其中，光通过处于磁
2、场中的物质时偏振面发生旋转的效应较为重要，我们称这种偏振面的磁致旋转效应为法拉第效应（Faraday effect）。它与克尔效应一起揭示了光的电磁本质，是光的电磁理论的实验基础。法拉第在寻找磁与光现象的联系时首先发现了线偏振光在通过处于磁场当中的各向同性介质时其偏振面发生旋转的现象。在磁场不是非常强时，偏振面的旋转角度 与介质的厚度S及磁感应强度在光的传播方向上的分量B成正比 （1）比例系数V成为维尔德（Verdet）常数，它取决于光的波长和色散关系，一般物质的维尔德常数比较小，表1给出了几种材料的维尔德常数V。法拉第效应与自然旋光不同。在法拉第效应中对于给定的物质，光矢量的旋转方向只由磁场
3、的方向决定，而与光的传播方向无关，即当光线经样品物质往返一周时，旋光角将倍增。表1.几种材料的维尔德常数V物质波长（nm）维尔德V（弧分/特斯拉厘米）水CS2轻火石玻璃重火石玻璃铈磷酸玻璃YIG（YTb）IG589.3589.3589.3589.3500.0830.012701.311024.171023.171028101023.261032.041063.78103 线偏振光可看作两个相反偏振量+和 的圆偏振光的相干叠加，从原子物理知识可知，磁场将使原子中的振荡电荷产生旋进运动，旋进的频率等于拉莫尔频率，即L =,这里e和m分别为振荡粒子的电荷和质量，B为磁场强度。线偏振光的+和 分量有不
4、同的旋进频率，分别为 和，相应的折射率n+和n-，相速度v+和v- 都不同，而在光学行为中是等效的，偏振面旋转角由下述等式得到，旋转角由光通过的材料长度S决定,即 （2）上式中，c为光速，为入射光的频率，上式的推导较为简单，是建立在经典电磁理论的基础之上。 由量子理论知道，介质中原子的轨道电子磁矩= - （3） 式中，e为电子电荷，m为电子质量，L为轨道角动量，在磁场B中，一个电子磁矩具有势能: EP EP=-B=B= （4） 其中为电子的轨道角动量沿磁场方向的分量。 当平面偏振光在磁场B作用下通过样品介质时，光子与束缚电子发生相互作用，光子使束缚电子由基态激发到高能态，处于激发态的电子吸收了
5、光量子的角动量（）。因此电子的势能增加了 （5）其中正号对应于左旋圆偏振光量子，负号对应于右旋圆偏振光量子，在电子的势能增加同时，光子的能量减少了。由量子理论知道，光子具有的能量为，样品介质对光子的折射率n=n（）。当光子的能量减少了时，n=n（-），函数形式未发生改变。将n在n（）附近展开有n=n（-）n（） （6）将（5）式代入（6）式有nn（） （7）正号为介质对左旋光的折射率，负号为介质对右旋光的折射率。将上式代入（2）式 ，并用波长表示（），则有 （8）上式表明法拉第旋光角的大小与样品介质厚度S、磁场强度B正比，并且和入射光的波长及介质的色散有关。若用CGS单位制，则有， （9）将（
6、9）式代入（1）式有，V= (10)四、实验内容及步骤1 调整磁场B=f(I); I为线圈电流 移去火石玻璃（柱），按操作说明书，用O-1000MT/3000MT有源组件将切向场探测器（霍尔元件）连接到可交换标度计量仪，用定标磁场校准切向场探测器,在将切向场探测器放在极片之间，记录磁场强度B（B是励磁电流I的函数）。2 验证磁场强度B与偏振面旋转角度之间的正比关系。在遮光板架上插入波长为450nm的滤波片，在将火石玻璃放在极片之间，通过控制励磁电流I得到需要的磁场强度B。将检偏器调到00，旋转起偏器找到光强极小值。不改变励磁电流I大小，使磁场反向，旋转起偏器找到光强极小值，而后撤去磁场，从光路中移去滤波片，转动起偏器至光强极大处，读出十字叉丝线的位置。 改变励磁电流I的值，重复测量。3 维尔德（Verdet）常数随光波波长的变化。在光路中装上不同波长的滤波片，将交叉线调至零，磁场达到最大，步骤同2。五、思考题1法拉第旋光效应与蔗糖溶液的自然旋光性有何不同？2维尔德（Verdet）常数与哪些物理量有关？3如果有些样品同时具有自然旋光性或双折射性等，怎样消除它们对实验结果的影响。 3 / 3
