1、第二章 气体电介质的击穿特性第二章第二章 气体气体电介质的击穿特性电介质的击穿特性要求要求熟悉在不同电场中，不同电压性质下气体间隙的击穿特性，能正确运用各种提高气体间隙击穿电压的方法第二章 气体电介质的击穿特性知识点知识点 气体中带电质点的产生与消失形式气体中带电质点的产生与消失形式 汤逊理论、巴申定律、流注理论汤逊理论、巴申定律、流注理论 极不均匀电场中的电晕放电和极性效应极不均匀电场中的电晕放电和极性效应 冲击电压下间隙的放电时延和伏秒特性冲击电压下间隙的放电时延和伏秒特性 提高气体间隙击穿电压的方法提高气体间隙击穿电压的方法 绝缘子沿面放电的特点以及提高沿面闪络绝缘子沿面放电的特点以及提
2、高沿面闪络 电压的方法电压的方法第二章 气体电介质的击穿特性重点和难点重点和难点 提高气体间隙击穿电压的方法提高气体间隙击穿电压的方法 提高绝缘子沿面闪络电压的方法提高绝缘子沿面闪络电压的方法第二章 气体电介质的击穿特性 2.1 气隙中气隙中带电质点的产生与消失带电质点的产生与消失第二章 气体电介质的击穿特性 气体原子在外界因素（电场、高温等）的作用下，吸收外界能量使其内部能量增加，这时原子核外的电子从离原子核较近的轨道跳到离原子核较远的轨道上去，此过程称为原子激发原子激发，也称激励激励，被激发的原子称为激发原子，激发原子内部能量比正常原子大。一、气体中带电质点的产生一、气体中带电质点的产生第
3、二章 气体电介质的击穿特性如果中性原子从外界获得足够的能量，使原子中的一个或几个电子完全脱离原子核的束缚而成为自由电子和正离子（即带电质点），此过程称为原子的游离原子的游离。游离是激发的极限状态，气体分子或原子游离所需要的能量称为游离能游离能。第二章 气体电介质的击穿特性 分子或原子的游离可以一次完成，也可以分级完 成，即先经过激发阶段，然后发生游离，这种游离称为分级游离分级游离。分级游离时，一次需要获得的能量较小，但几次获得的总能量应大于或等于游离能。第二章 气体电介质的击穿特性按按照照能能量量来来源源的的不不同同碰撞游离碰撞游离在电场作用下，电子被加速获得动能。如果动能大于气体质点的游离能
4、，在和气体质点发生碰撞时，就可能使气体质点产生游离，分裂成正离子和自由电子。这种游离称为碰撞游离。是气体中带电质点数目增加的重要原因 由光辐射引起气体原子或分子产生的游离，称为光游离。热游离热游离 因气体分子热状态引起的游离称为热游离。实质是碰撞游离和光游离，只是直接的能量来源不同。表面游表面游离离 放在气体中的金属电极表面游离出自由电子的现象称为表面游离 光游离光游离第二章 气体电介质的击穿特性金属表面游离所需能量获得途径 使金属释放出电子也需要能量，使电子克服金属表面的束缚作用，这个能量通常称为逸出功逸出功。强场发射短波光照射正离子撞击阴极 正离子在电场中向阴极运动，碰撞阴极时将动能传递给
5、阴极中的电子可使其从金属中逸出。在逸出的电子中，一部分可能和撞击阴极的正离子结合成为分子，其余的则成为自由电子。在阴极附近加上很强的外电场时，电子从阴极表面拉出来，称为强场发射或冷发射。第二章 气体电介质的击穿特性带电质点受电场力的作用流入电极带电质点的扩散带电质点的复合 气体发生放电时，除了不断形成带电质点的游离过程外，还存在带电质点的消失过程。带电质点的扩散是指带电质点从浓度较大的区域转移到浓度较小的区域，从而使带电质点在空间各处的浓度趋于均匀的过程。扩散由热运动造成的。扩散使放电通道中的带电质点数减少，导致放电过程减弱或停止。带正、负电荷的质点相遇，发生电荷的传递、中和而还原成中性质点的
6、过程，称为复合。强烈的游离区通常强烈的复合区，同时伴随着强烈的光辐射，这个区的光亮度也就大。二、气体中带电质点的消失二、气体中带电质点的消失第二章 气体电介质的击穿特性 2.2 均匀电场均匀电场中气体的击穿过程中气体的击穿过程 汤逊理论与巴申定律汤逊理论与巴申定律 流注理论流注理论 内容第二章 气体电介质的击穿特性一、汤逊理论与巴申定律一、汤逊理论与巴申定律20世纪初英国物理学家汤逊在均匀电场、低气压、短间隙的条件下进行了放电实验，根据实验结果提出了解释气体放电过程的理论，称为汤逊理论（电子崩理论）。汤逊理论（电子崩理论）。第二章 气体电介质的击穿特性1均匀电场中气体的伏安特性第二章 气体电介
7、质的击穿特性在0UU1时，由于电压升高时，单位时间内进入电极的带电质点数增加，电流随电压升高而升高 在U1UU2时，电流趋于稳定，由外界游离因素产生的带电质点全部落入电极。因产生的带电质点数很少，所以电流极小，此时气体间隙处于良好绝缘状态。在U2UUb时电流随电压而增加，这说明出现了新的游离因素，这就是电子的碰撞游离。U=Ub时，间隙击穿。Ub是该平板间隙的击穿电压。均匀电场中空气间隙的击穿场强约为30kV(幅值)/cm。第二章 气体电介质的击穿特性2.汤逊理论UU2时，假设外界游离因素作用下先使阴极附近出现了一个自由电子。此电子在电场的作用下加速，造成碰撞游离，于是出现一个正离子，两个自由电
8、子。两个自由电子在电场中运动又造成新的碰撞游离。电子数目将以20、21、22、2n的规律，如雪崩状增加，这一现场现象称为电子崩电子崩。第二章 气体电介质的击穿特性当外施电压UUb时，若取消外界游离因素，电子崩会消失，电流也将消失，这类放电称为非自持放电非自持放电 第二章 气体电介质的击穿特性UUb时，由于场强足够大，正离子撞击阴极会发生表面游离，释放出的电子又会引起电子崩，这时气体中的游离过程可只靠电场的作用自行维持，而不再需要外界游离因素，这就是自持放电。第二章 气体电介质的击穿特性3.巴申定律巴申定律 0.10.10.5 15 1050 1005001031510500.5pd(133Pa
9、cm)图27 均匀电场中空气间隙的Ubf（pd）曲线Ub（峰 值，kV）Ub是pd的函数；是U性曲线，有极小值。对空气，Ub的极小值约为325V。此极小值出现在pd76Pacm时，即极小值出现在低气压下。若d增加时电压不变，则间隙中E下降，游离过程减弱，击穿电压增加。另外，若P增加，则电子自由行程缩短，电子不易积累能量，从而游离减弱，也需要更高的电压才能击穿。在U形曲线的左半支，pd的下降主要指气压下降，而不是间隙距离d的缩短。若p下降，则电子平均自由行程加长，电子在两次碰撞之间积累了足够高的能量。虽然电子动能很大，但由于空气密度太低，分子数量太少，碰撞次数太少，游离过程减弱，击穿电压升高。第
10、二章 气体电介质的击穿特性高气压或高真空都可提高击穿电压，工程上都已广泛使用。真空度高到一定程度，所有电子都不引起碰撞游离而直接进入阳极，击穿电压不会无限提高。这是因为电压上升到一定程度后，阴极表面的场强就足够高，高得足以产生强场发射，而且高能电子撞击阳极也可引起阳极表面材料的气化，使高真空下的击穿电压上升到一定程度后就很难再提高了。第二章 气体电介质的击穿特性二、流注理论二、流注理论pd较大时，放电过程及现象出现了新的变化，因而在大量实验研究的基础上，提出了流注放电理论。流注理论认为电子的碰撞游离和空间光游离是形成自持放电的主要因素，空间电荷对电场的畸变作用是产生光游离的重要原因。第二章 气
11、体电介质的击穿特性1空间电荷对电场的畸变作用在电场作用下电子在奔向阳极的过程中不断引起碰撞游离，电子崩不断发展。由于电子的运动速度快，故电子总是位于电子崩的头部。正离子的运动速度比电子慢的多，可看作静止不动。崩头前方附近的场强得到了加强 正、负电荷交界处 场强被削弱 崩尾部分的场强加强幅度小 第二章 气体电介质的击穿特性2流注的形成和发展由外界游形成电子崩 当电子崩走完整个间隙后，头部空间电荷密度大，加强了尾部的电场，向周围放射出光子 光子引起光游离，新形成的光电子在受到畸变而加强了的电场中，产生了新的电子崩，二次电子崩。二次电子崩向主电子崩汇合，头部的电子进入主电子崩头部的正空间电荷区，由于
12、电场强度较小，所以电子大多形成负离子。大量的正、负带电质点构成的混合通道，就是流注 流注头部游离过程蓬勃发展，放出大量光子，继续引起空光游离。在流注前方出现了新的二次电子崩，它们被吸引向流注头部，延长了流注通道。当流注一旦达到阴极，将间隙接通，就形成了主放电，强大的电子流通过流注，迅速向阳极运动，互相摩擦产生了高温，形成了热游离，主放电通道迅速由阴极向阳极发展，到达阳极时间隙被击穿 第二章 气体电介质的击穿特性流注的形成及发展过程 UUb起始电子主电子崩外界游离因素碰撞游离图210 流注形成及发展过程框图电场畸变二次电子崩光游离流注通道电弧通道间隙击穿汇合热游离光子第二章 气体电介质的击穿特性
13、 2.3 不均匀电场不均匀电场中气体的击穿过程中气体的击穿过程第二章 气体电介质的击穿特性一、稍不均匀电场和极不均匀电场中气体一、稍不均匀电场和极不均匀电场中气体 放电的特征放电的特征 稍不均匀电场稍不均匀电场中放电的特点与均匀电场中相似，在间隙击穿前看不到有什么放电的迹象。极不均匀电场极不均匀电场中放电则不同，间隙击穿前在高场强区（曲率半径较小的电极表面附近）会出现蓝紫色的晕光，并发出“咝咝”的响声，称为电晕放电。刚出现电晕时的电压称为电晕起始电压，随着外施电压的升高电晕层逐渐扩大，此时间隙中放电电流也会从微安级增大到毫安级，但从工程观点看间隙仍保持其绝缘性能。第二章 气体电介质的击穿特性d
14、UO4r8r112图211 球间隙的电晕电压、击穿电压与球间隙间距离的关系1击穿电压；2电晕起始电压任何电极形状随着极间距离的增大都会从稍不均匀电场变为极不均匀电场。当d4r时，放电具有稍不均匀场间隙的特点即击穿电压与电晕起始电压是相同的 当d8r时，放电具有极不均匀场间隙的特点，此时电晕起始电压明显低于击穿电压。4rd8r放电过程不稳定，击穿电压的分散性很大，属于由稍不均匀变为极不均匀的过渡区。第二章 气体电介质的击穿特性二、极不均匀电场中的电晕放电二、极不均匀电场中的电晕放电 极不均匀电场中，间隙中的最大场强与平均场强相差很大。距曲率半径小的电极越近，场强越大。当间隙上的电压升高时，平均场
15、强远未达到平均击穿场强的情况下，曲率半径小的电极附近空间的局部场强将首先达到足以引起强烈游离的数值，在这一局部区域内形成自持放电，产生薄薄的蓝紫色的电晕层，电晕层发光是由于伴随着游离而存在的复合以及由激发态回到正常态的反激发辐射光子造成的。第二章 气体电介质的击穿特性电晕放电的不利影响 气体放电过程中的光、声、热的效应以及化学反应等都要引起能量损耗 放电的脉冲现象会产生高频电磁波，对无线电通讯造成干扰 电晕放电使空气发生化学反应，生成臭氧、氮氧化物等产物，臭氧、氮氧化物等产物是强氧化剂和腐蚀剂，会对气体中的固体介质及金属电极造成损伤或腐蚀 在高压输电线路上应力求避免或限制电晕，特别是超高压系统
16、中，限制电晕引起的能量损耗和电磁波对无线电的干扰已成为必须加以解决的重要问题。电晕放电优势可降低输电线路上的雷电或操作冲击波的幅值和陡度 利用电晕原理来制造臭氧发生器、电除尘器等。第二章 气体电介质的击穿特性限制电晕最有效的方法限制电晕最有效的方法是改进电极的形状，增大电极的曲率半径，例如采用扩径导线；在某些载流量不大的场合，可采用空心薄壳的、扩大尺寸的球面或旋转椭圆面等形式的电极。对于输电线路，通常采用分裂导线法来防止电晕的产生，就是将每相输电导线分裂为几根导线组成，但总的截面积不变。分裂组合后的导线，相当于增大了输电导线的半径，这样可以使导线表面的电场强度减小，从而限制电晕的形成。第二章
17、气体电介质的击穿特性四分裂导线管形母线 212线路中的防晕措施（a）220kV管形母线；（b）500kV线路的四分裂导线(a)(b)第二章 气体电介质的击穿特性三、极不均匀电场中的极性效应三、极不均匀电场中的极性效应对于电极形状不对称的极不均匀电场间隙，如棒板间隙，棒的极性不同时，间隙的起晕电压和击穿电压各不相同，这种现象称为极性效应极性效应。极性效应是不对称的极不均匀电场所具有的特性之一。极性效应是由于棒的极性不同时间隙中的空间电荷对外电场的畸变作用不同引起的。给棒板间隙上加直流电压，无论棒的极性如何，间隙中的场强分布都是很不均匀的，棒极附近的场强很高，当外加电压达到一定值后，此强场区内的气
18、体将首先发生游离。第二章 气体电介质的击穿特性图213 正棒负板间隙中空间电荷对外电场的畸变作用1外电场Eex；2考虑空间电荷电场Esp后的电场分布(a)(b)(c)EspEspEexEOx21当棒极为正时，间隙中出现的电子向棒极运动，进入强场区后引起碰撞游离，形成电子崩 电子崩发展到棒极时，其电子进入棒极中和，留在棒极附近的为正空间电荷，它们以相对缓慢的速度向阴极运动 正空间电荷使紧贴棒极附近的电场减弱，棒极附近难以形成流注，从而使自持放电难以实现，故其起晕电压较高。而正空间电荷在间隙深处产生的场强与外加电压产生的场强方向一致，加强了朝向板极的电场，有利于流注向间隙深处发展，故其击穿电压较低
19、。第二章 气体电介质的击穿特性图214 负棒正板间隙中空间电荷对外电场的畸变作用1外电场Eex；2考虑空间电荷电场Esp后的电场分布(a)(b)(c)EspEspEexEOx21阴极附近的电子通过强场区形成电子崩 电子崩发展到强场区之外后，其电子不再引起碰撞游离，而以越来越慢的速度向阳极运动，并大多形成负离子。这样在棒极附近出现了比较集中的正空间电荷，间隙深处则是非常分散的负空间电荷 负空间电荷由于浓度小，对电场的影响不大，而正空间电荷却使外加电压产生的电场发生畸变，如图214(c)所示。棒极附近的场强得到了加强，容易形成自持放电，所以其起晕电压较低。间隙深处的电场被削弱，使流注不易向前发展，
20、因而其击穿电压较高。第二章 气体电介质的击穿特性极性效应使负棒正板间隙比正棒负板间隙更容易产生电晕；正棒负板间隙比负棒正板间隙更容易被击穿。结论结论第二章 气体电介质的击穿特性四、极不均匀电场中的放电发展过程四、极不均匀电场中的放电发展过程间隙距离较短时，当外加电压达到了间隙的击穿电压，棒极附近的强场区内形成电子崩，并转化为流注，当流注发展到对面电极时，两极间由流注所贯通，流注迅速转化为电弧或火花放电，间隙即被击穿。当间隙距离较长时，在流注不足以贯穿两极的电压下，仍可发展成击穿。此时将出现先导放电现象。具有热游离过程、不断伸长的通道称为先导。先导加强了前方电场，引起新的流注，使先导通道向前逐渐
21、伸长。当电压足够高，先导贯穿两极，导致主放电，间隙即被击穿。第二章 气体电介质的击穿特性 图215 正棒-负板间隙中先导通道的发展（a）先导通道和其头部的流注mk；（b）流注头部电子崩的形成；（c）mk由流注转变为先导和形成流注nm；（d）流注头部电子崩的形成(d)(c)(b)(a)kmkmkmnkmn第二章 气体电介质的击穿特性五、不均匀电场中空气间隙的击穿电压五、不均匀电场中空气间隙的击穿电压1稍不均匀电场中的击穿电压电场越均匀，同样间隙距离下的击穿电压就越高，其极限就是均匀电场中的击穿电压。“球球”间隙是典型的稍不均匀电场。两球间距离与球的半径比不大 第二章 气体电介质的击穿特性2极不均
22、匀电场中的击穿电压棒板和棒棒作为典型电极结构。（1）直流电压下的击穿电压150010005000123d（m）Ub（kV）负棒正板棒棒正棒负板因为棒棒间隙有一个棒极为正极性，放电容易由该棒极发展，所以其击穿电压比负棒正板的低。因为棒棒间隙有两个强场区，同等间隙距离下，电场均匀程度较棒板电极好，因此其击穿电压比正棒负板的高。第二章 气体电介质的击穿特性（2）工频电压下的击穿电压280012004000123d（m）Ub（kV）图217 空气间隙的工频击穿电压和间隙距离的关系1棒板；2棒棒；3导线杆塔；4导线导线12380016002000240045678 9 1012 1314411d2m,U
23、b 与 d出现明显的饱和趋向，特别是棒板间隙 第二章 气体电介质的击穿特性 2.4 雷电冲击雷电冲击电压下空气的击穿电压电压下空气的击穿电压 第二章 气体电介质的击穿特性 10.90.30.50T1T2t图218 标准雷电冲击电压波形视经过0.3Um和0.9Um两点的直线构成的斜角为波前 T1=（1.230%）s，muU半峰值时间T2=（5020%）s 一、标准雷电冲击电压波形一、标准雷电冲击电压波形冲击电压波形由波前时间T1及半峰值时间T2确定。还应指出不接地电极相对于地的极性 第二章 气体电介质的击穿特性uUmU0t0tstft1t0图219 冲击电压下空气间隙击穿时间静态击穿电压，长时间
24、作用在间隙上能使间隙击穿的最低电压 升压时间t0 放电形成时延：从形成第一个有效电子的时刻起到间隙完全被击穿的时间。统计时延：从电压升到U0的时刻起到间隙中形成第一个有效电子的时间；指该电子能发展一系列的游离过程，最后导致间隙完全击穿的那个电子。它的出现是一个随机事件，与电压的大小、间隙中光的照射强度等有关 放电时延 t1=ts+tf 二、放电时延二、放电时延第二章 气体电介质的击穿特性短间隙（1cm以下）中，特别是电场均匀时，tf远小于ts，放电时延实际上就等于统计时延。较长的间隙中，放电时延主要决定于放电形成时延 在电场比较均匀时，放电发展速度快，放电形成时延较短；在电场极不均匀时，放电发
25、展到弱电场区后速度较慢，放电形成时延较长。第二章 气体电介质的击穿特性uUmU0t0图220 Um超过U0的持续时间为T的冲击电压波形示意图T三、三、50%冲击击穿电压及冲击系数冲击击穿电压及冲击系数放电时延t1比电压超过U0所持续的时间T大时，间隙不击穿；若放电时延t1比T小时，间隙击穿。由于t1具有分散性，在间隙上多次施加同一电压，有时击穿，有时不击穿。冲击电压幅值越大，T越大，击穿概率越大。工程上采用了击穿概率为50%的冲击电压来表示绝缘耐受冲击电压的大小，用U50%表示。第二章 气体电介质的击穿特性2冲击系数冲击系数表示50%冲击击穿电压U50%与静态击穿电压U0的比值，即 5 0%0
26、UU 对于均匀电场和稍不均匀电场，由于放电时延短，冲击系数为1，即直流击穿电压、交流击穿电压峰值、50%冲击击穿电压三者相等。击穿通常发生在波形的峰值附近。对极不均匀电场，由于放电时延长，冲击系数大于1。击穿通常发生在波尾。第二章 气体电介质的击穿特性1 伏秒特性的概念伏秒特性的概念用同一波形下，间隙上出现的电压最大值和间隙击穿时间的关系来表示间隙的冲击绝缘特性，此曲线称为间隙的伏秒特性间隙的伏秒特性。四、伏秒特性四、伏秒特性第二章 气体电介质的击穿特性u0t321图221 伏秒特性绘制方法2 伏秒特性的制定电压较低时，击穿发生在波尾。在击穿前的瞬时，电压虽已从峰值下降到一定数值，但该电压峰值
27、仍是间隙击穿过程中的主要因素，因此以该电压峰值为纵坐标，以击穿时刻为横坐标，得点“1”、点“2”。电压再升高，击穿可能正好发生在波峰。电压进一步升高时，间隙可能在电压尚未升到波形的峰值时就已经被击穿，如图中的点“3”。这些相应点连成一条曲线就是该间隙的伏秒特性。第二章 气体电介质的击穿特性u0t图222 实际的伏秒特性上包线由于放电时间具有分散性，所以在每级电压下可得到一系列放电时间。实际上伏秒特性是以上、下包线为界的一个带状区域 下包线第二章 气体电介质的击穿特性3伏秒特性的应用 第二章 气体电介质的击穿特性u0t图223 极不均匀电场S1和均匀电场S2的伏秒特性S1S2u0t图224 两个
28、间隙的伏秒特性相交时的情况S1S2间隙S1的伏秒特性全面位于间隙S2的上方，在同一电压下，S2将先于S1击穿，S2就能可靠地保护S1不被击穿。间隙S1和间隙S2的伏秒特性相交，在冲击电压峰值较低时，S2先于S1击穿，对S1起保护作用；在高峰值冲击电压下，S1先于S2击穿，S2不起保护作用。第二章 气体电介质的击穿特性 2.5 操作冲击操作冲击电压下空气的击穿电压电压下空气的击穿电压 电力系统在操作或发生事故时，因状态发生突然变化引起电感和电容回路的振荡产生过电压，称为操作过电压操作过电压。(操作过电压峰值有时可高达相电压的33.5倍)。第二章 气体电介质的击穿特性10.50T1T2t图225
29、标准操作冲击电压波形muU波形的特征为：波前时间T1=250s，允许误差为20%；半峰值时间T2=2500s，允许误差为60%；峰值允许误3%。一、标准操作冲击电压的波形一、标准操作冲击电压的波形第二章 气体电介质的击穿特性二、操作冲击击穿电压的特点二、操作冲击击穿电压的特点 操作冲击电压的作用时间介于工频电压与雷电冲击电压之间，因此在均匀或稍不均匀的空气间隙中，操作冲击50%放电电压与雷电冲击50%放电电压、直流放电电压、工频放电电压等幅值几乎相同，分散性也较小，击穿发生在峰值附近。第二章 气体电介质的击穿特性1操作冲击电压下击穿的U形曲线形曲线2操作冲击电压下的极性效应更加显著3击穿电压具
30、有明显的饱和现象4击穿电压的分散性大极不均匀电场中，操作冲击电压的特点 第二章 气体电介质的击穿特性图226 棒板间隙的操作冲击击穿电压波前时间T1（s）04008001200400800120016002000240015.2m(间隙距离)8.35m7m3.95m2.98m1m U50%（kV）2m正棒负板空气间隙U形曲线中 50min345081UdmKV第二章 气体电介质的击穿特性图227 操作冲击电压（500/5000s）作用下棒板及棒棒空气间隙的50%击穿电压和间隙距离的关系0123456789100.51.01.52.0(+)棒-板()棒-板()棒-棒(+)棒-棒d（m）U50%（
31、MV）第二章 气体电介质的击穿特性 2.6 提高气体间隙击穿电压的方法一方面是改善电场分布，使之尽量均匀 另一方面是利用其他方法来削弱气体中的游离过程 第二章 气体电介质的击穿特性提高气体间隙击穿电压的方法 1一、改进电极形状一、改进电极形状2二、极不均匀电场中屏障的采用二、极不均匀电场中屏障的采用3三、高气压的采用三、高气压的采用四、高真空的采用四、高真空的采用4五、高电气强度气体五、高电气强度气体（SF6）的采用的采用5第二章 气体电介质的击穿特性图228 改进电极形状调整电场球形屏蔽罩第二章 气体电介质的击穿特性图229 直流电压下棒板空气间隙的击穿电压和屏障位置的关系0.1 0.2 0
32、.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.91d1/d（d=8cm）204060801001201401601800负棒正板无屏障正棒负板无屏障正棒负板有屏障负棒正板有屏障屏障的最佳位置约在d1/d0.2 Ub（kV）屏障的作用在于屏障表面积聚的空间电荷，使屏障与板电极之间形成比较均匀的电场，从而使整个间隙的击穿电压提高 第二章 气体电介质的击穿特性dd1屏障(a)Ex0无屏障有屏障(b)图230 正棒-负板间隙中屏障的作用示意图（a）击穿前屏障上电荷的积累；（b）屏障上电荷对间隙中电场分布的改善工频电压下，在棒板间隙中设置屏障可以显著地提高击穿电压。雷电击穿电压下，屏障也可提高正棒负
33、板间隙的击穿电压，但棒为负极时，屏障对击穿电压影响很小。第二章 气体电介质的击穿特性 2.7 绝缘子的绝缘子的沿面放电沿面放电第二章 气体电介质的击穿特性支柱绝缘子悬式绝缘子套管图231 生产中常见的几类绝缘子绝缘子绝缘子是将处于不同电位的导体在机械上固定，在电气上隔绝的一种使用数量极大的高压绝缘部件。主要有套管、支柱绝缘子、悬式绝缘子等。第二章 气体电介质的击穿特性当带电体电位超过一定值时，常常在固体介质和空气的交界面上出现放电现象，这种沿着固体介质表面的气体发生的放电，称为沿沿面放电面放电。当其发展为贯穿性空气击穿时，称为沿面闪沿面闪络络，简称闪络。沿面闪络电压通常要比与闪络路径等长的空气
34、间隙的击穿电压低，而且受绝缘子表面状况的影响很大。许多绝缘事故都是绝缘子的闪络引起的。第二章 气体电介质的击穿特性图232 均匀电场中的固体介质一、均匀电场中的沿面放电一、均匀电场中的沿面放电使固体介质表面的气体发生闪络时的电压称为固体介质的沿面闪络电压固体介质的沿面闪络电压。第二章 气体电介质的击穿特性实际上放电总是发生在固体介质表面，而且沿实际上放电总是发生在固体介质表面，而且沿固体表面的闪络电压比纯空气间隙的击穿电压固体表面的闪络电压比纯空气间隙的击穿电压要低得多。造成这种现象的主要原因如下：要低得多。造成这种现象的主要原因如下：l固体介质表面会吸附气体中的水分形成水膜.l介质表面电阻不
35、均匀和介质表面有伤痕裂纹，也会畸变电场的分布，使闪络电压降低。l固体介质与电极表面接触不良，在它们之间存在气隙，气隙处场强大，极易发生游离，产生的带电质点到达介质表面，会畸变原电场的分布，使闪络电压降低。第二章 气体电介质的击穿特性二、极不均匀电场中的沿面放电二、极不均匀电场中的沿面放电1套管的沿面放电（电场具有强垂直分量）随着外施电压的增高，在法兰的边缘先出现浅蓝色的电晕放电电晕放电 进一步升高电压，放电形成平行向前伸展的许多细光线，称为刷形放电刷形放电 当电压升到某临界值时，某些细线的长度迅速增长，并转变为较明亮的浅紫色的树枝状火花。这种放电很不稳定，迅速改变放电路径，并有爆裂声响，这种放
36、电称为滑闪放电滑闪放电出现滑闪后，电压只需要增加不多，放电火花就能延伸到另一电极，形成闪络。放电过程放电过程第二章 气体电介质的击穿特性固体介质（电工陶瓷）法兰（接地极）图233 220kV变压器出线套管(a)套管；(b)剖面简图导电杆固体介质法兰(a)(b)导电杆导电杆（电极）（电极）第二章 气体电介质的击穿特性图234 工频电压作用下沿面放电发展过程示意图(a)电晕放电；(b)细丝状辉光放电；(c)滑闪放电(a)(b)(c)第二章 气体电介质的击穿特性CCr2r2r1r1i1i2i3(a)(b)图235 套管的电场分布及等效电路(a)电场示意图；（b）套管等效电路电力线r1表示套管表面单位
37、面积的表面电阻 r2表示单位面积的体积电阻 C表示单位面积与导电杆间的电容 套管滑闪放电现象:出现电晕放电;引起热游离(是滑闪放电的特征);导致滑闪放电.第二章 气体电介质的击穿特性提高套管沿面闪络电压的方法提高套管沿面闪络电压的方法：（1）减小C值。如加大法兰处套管外径，或采用瓷-油组合绝缘结构。（2）减少法兰附近瓷表面的电阻率。在此处涂半导体漆或上半导体釉，以改善电位分布。第二章 气体电介质的击穿特性2、支柱绝缘子的沿面放电支柱绝缘子的沿面放电（电场具有弱垂直分量）（电场具有弱垂直分量）介质表面的电场分布极不均匀，介质表面电荷的堆积已不会再造成电场更大的改变。另外，支持绝缘子表面电场的垂直
38、分量小，沿固体介质表面没有较大的电容电流流过，放电过程中不会出现热游离现象，故没有明显的滑闪放电，因而垂直于放电发展方向的介质厚度对放电电压实际上没有影响。提高支柱绝缘子沿面闪络电压的方法：提高支柱绝缘子沿面闪络电压的方法：（1）增高支柱绝缘子，即加大极间距离。但因支柱绝缘子表面电压分布不均匀，闪络电压并不与高度成正比增加。（2）装设均压环。补偿部分对地电容电流，改善电压分布，以提高闪络电压。第二章 气体电介质的击穿特性母线（电极）固体介质（电工陶瓷）法兰（接地极）图236 35kV母线支柱绝缘子（a）35kV母线支柱绝缘子；（b）支柱绝缘子剖面简图电极电极固体介质(a)(b)电力线第二章 气
39、体电介质的击穿特性3悬式绝缘子串的沿面放电（电场具有弱垂直分量）悬式绝缘子串的表面电场的垂直分量也很小（与支柱绝缘子一样），沿固体介质表面也没有较大的电容电流流过，放电过程中不会出现热游离现象，故没有明显的滑闪放电，因而垂直于放电发展方向的介质厚度对放电电压实际上没有影响。第二章 气体电介质的击穿特性绝缘子串（钢化玻璃）均压环四分裂导线图237 500kV线路的绝缘子串第二章 气体电介质的击穿特性图238 绝缘子串的电位分布（a）单片绝缘子串的对地电容CE和对导线电容CL；（b）各绝缘子上承受的电压(a)(b)导线杆塔CECL1234567绝缘子序号 U绝缘子串两端承受的电压高，中间的电压低，
40、这是由于有杂散电容引起的。串中绝缘子数越多，电压分布越不均匀，所以用增加绝缘子数来减小导线处绝缘子的电压降并不是很有效。第二章 气体电介质的击穿特性三、淋雨时绝缘子的沿面放电三、淋雨时绝缘子的沿面放电绝缘子表面状态不同时，其闪络电压也不同。绝缘子表面处于干燥、洁净状态下的闪络电压称为干闪电压，表面洁净的绝缘子在淋雨时的闪络电压称为湿闪电压，一般湿闪电压要比干闪电压低。表面赃污的绝缘子在受潮情况下的闪络电压称为污闪电压。第二章 气体电介质的击穿特性四、污秽时绝缘子的沿面放电四、污秽时绝缘子的沿面放电干燥情况下，绝缘子表面污秽层的电阻很大，对绝缘子的闪络电压几乎没有什么影响，但在大气湿度较高或在毛
41、毛雨、雾、露、雪等不利的大气条件下，这些污秽层被湿润时，含在污秽层中的电解质成分会溶于水中，形成导电水膜，使绝缘子表面的泄漏电流显著增大，闪络电压显著降低。此同时干闪和湿闪在过电压下才能发生，而污闪一般在工作电压下就能发生，常造成长时间、大面积的停电，要待不利的气象条件消失后才能恢复供电，因此污闪事故对电力系统的危害特别大。第二章 气体电介质的击穿特性2提高绝缘子污闪电压的方法（2）加强清扫（3）绝缘子表面涂憎水性涂料（4）采用人工合成绝缘子（1）增加爬电距离第二章 气体电介质的击穿特性 2.8 大气条件对外大气条件对外绝缘放电电压的影响绝缘放电电压的影响第二章 气体电介质的击穿特性一、大气条
42、件对放电电压的影响大气条件对放电电压的影响我国国家标准规定的标准大气条件为：温度t020，压力p0101.3kPa，绝对湿度h011g/m3。当试验时的大气条件与标准大气条件不符时，应将实际大气条件下的击穿（闪络）电压换算到标准大气条件下，以便于比较。如进行耐压实验，则应将规定的标准大气条件下的试验电压换算到实际的大气条件下 t12KK K K1，K2分别为空气密度校正因数和湿度校正因数 Kt大气校正因数第二章 气体电介质的击穿特性1放电电压的校正放电电压的校正 2 湿度校正因数湿度校正因数K2 3空气密度校正因数空气密度校正因数K1 t0UU K010273273mmtpKptm的值与电极结
43、构形式和试验电压的种类及极性有关 2WKKK、W的值与绝对湿度、电压形式、电压极性、电场情况以及闪络距离等因素有关.第二章 气体电介质的击穿特性二、海拔高度对放电电压的影响二、海拔高度对放电电压的影响高海拔地区由于气压下降，空气相对密度下降，因此空气间隙的放电电压也随之下降。在海拔1000m4000m的范围内，海拔每升高100m，绝缘强度约降低1%。我国国家标准规定对拟用于海拔1000m4000m的外绝缘设备，在海拔1000m以下的非高海拔地区进行试验时，其试验电压U应为0a041.110UUKUHKa为海拔校正因数 H为设备使用处海拔高度，单位为m 第二章 气体电介质的击穿特性本本 章章 小
44、小 结结p气体原子按某种方式获得足够能量就会游离成正离子和自由电子。游离形式有碰撞游离、光游离、热游离、表面游离。与游离过程始终同时存在的是带电质点的消失，其形式有流入电极、扩散、复合。p汤逊理论用碰撞游离、电子崩、表面游离等解释了均匀电场中短间隙的击穿过程。巴申用实验方法发现了击穿电压不仅与间隙距离有关，也与气压有关。流注理论用主电子崩、光游离、二次电子崩、流注等解释了长间隙的击穿过程。均匀电场中，间隙的击穿场强约为30kV/cm。第二章 气体电介质的击穿特性p电晕放电是极不均匀电场中特有的放电现象。在空间电荷的作用下，棒板电极会出现极性效应。极不均匀电场下，间隙的平均击穿场强远低于均匀电场下的击穿场强。p冲击电压下应考虑放电时延的影响。由于放电时延的分散性，绝缘的冲击耐压能力通常用U50%表示。伏秒特性通常用于绝缘的配合。p提高气体间隙的击穿电压的方法有：改进电极形状；极不均匀电场中加屏障；采用高气压；采用高真空；采用高电气强度气体（SF6）等。第二章 气体电介质的击穿特性p套管的固体介质表面电场具有强垂直分量，会出现滑闪放电，减小介质等效电容C，减小法兰附近瓷表面的电阻率，就可提高套管的闪络电压。支柱绝缘子和悬式绝缘子由于其介质表面电场具有弱垂直分量，其闪络电压只与长度有关。绝缘子上污秽越多，闪络电压越低，应定期清扫。
