1、第第 3333 届全国中学生物理竞赛决赛理论考试试题届全国中学生物理竞赛决赛理论考试试题 可能用到的物理常量和公式： 真空中的光速 8 2.998 10/cm s； 地球表面重力加速度大小为g； 普朗克常量为h， 2 h ； 2 111 ln,1 121 x dxCx xx 。 1、 （15 分）山西大同某煤矿相对于秦皇岛的高度为 c h。质量为 t m的火车载有质量为 c m的 煤，从大同沿大秦铁路行驶路程l后到达秦皇岛，卸载后空车返回。吃泡面大同到秦皇岛的 过程中，火车和煤总势能的一部分克服铁轨和空气做功，其余部分由发电机转换成电能，平 均转换效率为 1 ，电能被全部存储于蓄电池中以用于返
2、程。空车在返程中由储存的电能驱 动电动机克服重力和阻力做功，储存的电能转化为对外做功的平均转换效率为 2 。假设大 秦线轨道上火车平均每运行单位距离克服阻力需要做的功与运行时 （火车或火车和煤） 总重 量成正比， （1）若空车返回大同时还有剩余的电能，求该电能E。 （2）问火车至少装载质量为多少的煤，才能在不另外提供能量的条件下刚好返回大同？ （3）已知火车在从大同到达秦皇岛的铁轨上运行的平均速率为v，请给出发电机的平均输 出功率P与题给的其它物理量的关系。 2、 （15 分）如图 a，AB 为一根均质细杆，质量为m，长度为 2 l；杆上端 B 通过一不可伸长 的软轻绳悬挂到固定点O，绳长为
3、1 l。开始时绳和杆均静止下垂，此后所有运动均在同一竖 直面内。 （1）现对杆上的 D 点沿水平方向施加一瞬时冲量I，若 在施加冲量后的瞬间，B 点绕悬点O转动的角速度和杆 绕其质心转动的角速度相同，求 D 点到 B 点的距离和 B 点绕悬点O转动的初始角速度 0 。 （2）设在某时候，绳和杆与竖直方向的夹角分别为 1 和 2 （如图 b 所示） ，绳绕固定点O 和杆绕其质心转动的角速度分别为 1 和 2 ， 求绳绕固定点O和杆绕其质心转动的角加速度 1 和 2 3、 （15 分）火星大气可视为仅由很稀薄的 2 CO组成，此大气的摩尔质量记为，且同一高 度的大气可视为处于平衡态的理想气体。火星
4、质量为 m M（远大于火星大气总质量） ，半径 为 m R。假设火星大气的质量密度与距离火星表面的高度h的关系为 1 0 ( )(1) n m h h R 其中 0 为常量，(4)n n 为常数。 （1）求火星大气温度( )T h随高度h变化的表达式。 （2） 为了对火星表面进行探测， 需将一质量为 t m、 质量密度较大的着陆器释放到火星表面。 在某一远小于 m R的高度处将该着陆器由静止开始释放， 经过时间 l t， 着陆器落到火星表面。 在着陆器下降过程中， 着陆器没有转动， 火星的重力加速度和大气密度均可视为与它们在火 星表面的值相等。 当着陆器下降速度大小为v时， 它受到的大气阻力正
5、比于大气密度和 2 v的 乘积，比例系数为常量k。求着陆器在着陆前瞬间速度的大小。 4、 （15 分）具有一定能量、动量的光子还具有角动量。圆偏振光的光子的角动量大小为。 光子被物体吸收后，光子的能量、动量和角动量就全部传给物体。物体吸收光子获得的角动 量可以使物体转动。科学家利用这一原理，在连续的圆偏振激光照射下，实现了纳米颗粒的 高速转动，获得了迄今为止液体环境中转速最高的微尺度 转子。 如图，一金纳米球颗粒放置在两片水平光滑玻璃平板 之间，并整体（包括玻璃平板）浸在水中。一束圆偏振激 光从上往下照射到金纳米颗粒上。已知该束入射激光在真 空中的波长830nm，经显微镜聚焦后（仍假设为平面
6、波， 每个光子具有沿传播方向的角动量） 光斑直径 6 1.20 10dm ， 功率20.0PmW。 金纳米球颗粒的半径100Rnm，金的密度 33 19.32 10/kg m。忽略光在介质界面上 的反射以及玻璃、 水对光的吸收等损失， 仅从金纳米颗粒吸收光子获得角动量驱动其转动的 角度分析下列问题（计算结果取 3 位有效数字） ； （1）求该束激光的频率和光强I（在传播方向上单位横截面积所传输的功率） 。 （2）给出金纳米球颗粒的质量m和它绕其对称轴的转动惯量J的值。 （3） 假设颗粒对光的吸收截面 （颗粒吸收的光功率与入射光强之比） 为 2 0.123 abs R， 求该束激光作用在颗粒上沿
7、旋转对称轴的力矩的大小M。 （4）已知一个以角速度旋转的球形颗粒（半径为r）在粘滞系数为的液体中收到的粘 滞摩擦力矩大小为 3 8 f Mr 。已知水的粘滞系数 4 8.00 10 a P s ，求金纳米球颗 粒在此光束照射下达到稳定旋转时的转速（转数/秒）f （5）取光开始照到处于静止状态的金纳米颗粒的瞬间为计时零点 0 0t ，求在任意时刻t (0)t 该颗粒转速的表达式( )f t。 （6）若把入射激光束换成方波脉冲激光束，脉冲宽度为 1 T（此期间内光强仍为I） ，脉冲之 间的间歇时间为 2 T。取第一个脉冲的光开始照到颗粒的时刻为计时零点 0 0t ，求第n个完 整脉冲周期 12 (
8、)TT后的瞬间颗粒的转速 n f的表达式，并给出转速极限 n f 的表达式。 5、 （20 分）许多赛车上都装有可调节的导流翼片， 可以为水平道路上的赛车提供竖直向上或向下的附 加压力。如果赛车速度的大小为v，则上述压力的大 小为 2 BB fc v， B c为一常量。当导流翼片的前方上 翘时，压力方向向上；当导流翼片的后方上翘时，压 力方向向下。 赛车在运动过程中受到迎面空气的阻力， 阻力大小为 2 AA fc v， A c为一常量。 已知赛车质量为m，轮胎与路面之间的静摩擦系数为 s (1) s 。 （1）赛车在水平直道上匀速行驶时，考虑到在运动过程中轮胎的形变，路面会对赛车形成 阻力，阻
9、力大小与车对路面的正压力大小成正比，比例系数为 R () Rs 。若导流翼片 被调至前方上翘， 当赛车速度大小为多大时， 赛车发动机输出功率最大？最大输出功率为多 少？ （2）不考虑赛车在运动过程中轮胎的形变所引起的地面阻力，求当赛车在水平地面内沿半 径为r的圆形道路上匀速行驶、 且不驶离路面发生滑动或者飞离地面时所允许的速率最大值 max v。在此情况下，导流翼片应被调至前方上翘还是后方上翘， max v可以更大？假设赛车发 动机的输出功率可以足够大。 6、 （20 分）Hyperloop 是一款利用胶囊状的运输车在水平管道中的 快速运动来实现超高速运输的系统（见图 a） 。它采用了“气垫”
10、 技术和“直线电动机”原理。 “气垫”技术是将内部高压气体从水平放置的运输车下半部 的细孔快速喷出 （见图 b） ， 以至于整个运输 车被托离管壁非常小的距离，从而可忽略摩 擦。运输车横截面是半径为R的圆，运输车 下半部壁上均匀分布有沿径向的大量细孔， 单位面积内细孔个数为(1)n n，单个细 孔面积为s。运输车长度为l，质量为M。气体的流动可认为遵从伯努利方程，且温度不 变，细孔出口处气体的压强为较低的环境压强 low P。 如图 c，在水平管道中固定有两条平行的水平光滑供电导轨（粗实线） ，运输车上固定 有与导轨垂直的两根导线（细实线） ；导轨横截面为圆形，半径为 d r，电阻率为 d ，
11、两导 轨轴线间距为2() d Dr；两根导线的粗细可忽略，间距为D；每根导线电阻是长度为D的 导轨电阻的 2 倍。两导线和导轨轴线均处于同一水平面内。导轨、导线电接触良好，且所有 接触电阻均可忽略。 （1）求内部高压气体压强P为多大时运输车才刚好能被托起？ （2）如图 d 所示，当运输车进站时，运输车以速度 0 v沿水平光滑导轨进匀强磁场区域，磁 场边界与导线平行，磁感应强度大小为B，方向垂直于导轨-导线平面向下。当两根导线全 都进入磁场后，求运输车滑动速度的大小。 （3）当运输车静止在水平光滑导轨上准备离站时，在导线 2 后间距为D处接通固定在导轨 上电动势为的恒压直流电源（见图 e） 。设
12、电源体积及其所连导线的电阻可以忽略，求刚 接通电源时运输车的加速度的大小。 已知某恒流闭合回路中的一圆柱型直导线段，电流沿横截面均匀分布，如图 f 所示，其 在空间中距导线轴线距离为 0 r的某点产生的磁感应强度方向垂直于此点和导线轴线构成的 平面，大小可用下式近似计算 0 12 0 (coscos) 4 I B r 其中I为电流， 12 、是此点与导线轴线两端连线与导线轴线的夹角。 可能用到的积分公式 22 2222 1 ln() b a cb cca dx xa xcccb ，其中abc、 、均为正数 7、（20 分） 爱因斯坦引力理论预言物质分布的变化会导致时空几何机构的波动引力波。 为
13、简明起见，考虑沿z轴传播的平面引力波。对于任意给定的z，在xy二维空间中两个 无限近邻点( , )x y和(,)xdx ydy之间的距离dr的表达式为 22 121 (1)()()(1)()drfdxf dxdydydxfdy 引力波体现为 1 f和 2 f的变化(波动)。 (1)假设一列平面引力波传来时， 1 f和 2 f可表示为 12 sin (),0; 01 z fAtfA c 式中，A和分别是波的振幅和频率，c是引力波的传播速度(其值等于光速)。 (i) 无引力波穿过时， 在xy平面上， 在原点O处和与O点距离为R、 与x轴夹角为 处各放置一个微探测器。求当所考虑的引力波穿过时，两个探
14、测器之间的距离相对 于R的偏离的近似表达式。 (ii) 设无引力波穿过时，在xy平面上，在以R为半径、原点O为圆心的圆周上放置 了一个微探测器阵列。当前述引力波存在时，可将空间坐标重新定义为(, )X Y，使 得XY二维空间中近邻两点(, )X Y和(,)XdX YdY距离为 22 ()()dXdY。 求对于给定的时刻t，微探测器阵列在新定义的坐标系中的分布形状。 (iii) 若一列平面引力波 12 sin (),0 z fAtf c 和另一列平面引力波 12 sin (),0,(02 ) z fAtf c 同时沿z轴正向传播，问、满足什么条件，可使引力波对原点O处和xy二维空间中 坐标为(c
15、os ,sin )RR的点处的两个微探测器之间的距离的扰动的振幅达到最大或者最 小？ (2)假定引力波的波源为双星系统。 设双星系统两星体质量均为M。 取双星系统的质心为坐 标原点 O ，双星系统在xy二维空间中旋转。已知在特定条件下， 1 f和 2 f可近似表示为 22 1122 4242 8282 (),() GdlGdl fI tfI t cl dtccl dtc 式中G为引力常量，l为在 z 轴上引力波探测点到 O 点的距离（远大于双星系统中两星体 之间的距离） ，而 22 112212 ( )( )( ),( )( )( )I txtxt MI tx t y t M 1122 ( (
16、 ),( ) ( ),( )x ty tx ty t、为两星体在其质心系中的坐标。已知该引力波的频率为，假 设引力波辐射对双星系统轨道运动的影响可忽略， 求 1 f和 2 f在探测点处的振幅。 （双星运动 轨道计算可应用牛顿力学） 8、（20 分） 电子偶素原子()Ps是由电子e与正电子e（电 子的反粒子，其质量与电子相同，电荷与电子大小相等、 符号相反）组成的量子束缚体系，其能级可类比氢原子能 级得出。根据波尔氢原子理论，电子绕质子的圆周运动轨 道角动量的取值是量子化的，即为的整数倍。考虑到质 子的质量是有限的， 氢原子量子化条件应修正为： 电子与质子质心系中相对其质心的总轨道 角动量取值为
17、的整数倍。 这一量子化条件可直接推广到其它两体束缚体系， 如电子偶素等。 以下计算结果均保留四位有效数字。 （1）写出电子偶素基态能量。 （2）电子偶素基态原子不稳定，可很快发生湮灭而生成两个光子： 12 Ps 当基态电子偶素原子相对于实验室参照系以远小于光速的某速度运动时发生湮灭， 在相对于 该速度方向的偏角为 1 的方向上观测到生成的一个光子 1 ，同时在相对于光子 1 速度反方 向的偏角为(1)的方向上观测到另一个光子 2 ，如图所示。 （i）求基态电子偶素原子速度 0 v的大小、两个光子 1 和 2 的能量 1 E和 2 E的表达式；并给 出当 1 3 、 3 3.464 10 时 0
18、 v、 1 E和 2 E的值。 （ii）求基态电子偶素原子静止时，求两个光子 1 、 2 各自的能量 1 E、 2 E与单个自由电 子静能之差。 （3）当基态电子偶素原子相对于实验室参照系以与光速可比拟的速度 0 v运动时湮灭生成两 个光子，求生成的两个光子 1 和 2 的能量 1 E和 2 E、以及光子 2 的运动方向相对于 0 v的方 向的偏角 2 （如图所示）与 1 之间的关系式；并给出当 0 2 c v 、 1 3 时 1 E、 2 E和 2 的 值。 已知：氢原子基态能量 1 13.6 H n EeV ，电子质量 2 0.5110/ e mMeV c，质子与电子质 量之比为 1836.
