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1、材料物理化学复习全册配套材料物理化学复习全册配套 最完整精品课件最完整精品课件3 第四章第四章 固体的表面与界面固体的表面与界面 生活中的表面现象生活中的表面现象 表面现象产生的原因表面现象产生的原因 固体的界面可一般可分为表面、界面和相界面：固体的界面可一般可分为表面、界面和相界面： 1）表面表面:表面是指固体与真空的界面。表面是指固体与真空的界面。 2）界面界面:相邻两个结晶空间的交界面称为相邻两个结晶空间的交界面称为“界面界面”。 3）相界面相界面:相邻相之间的交界面称为相界面。相邻相之间的交界面称为相界面。 相界面有三类相界面有三类: 固相与固相的相界面（固相与固相的相界面（SS）；）

2、； 固相与气相之间的相界面（固相与气相之间的相界面（SV）；）； 固相与液相之间的相界面（固相与液相之间的相界面（SL）。）。 本章主要从物理化学的角度对有关固体界面及其一些问题作简要介绍。本章主要从物理化学的角度对有关固体界面及其一些问题作简要介绍。 n2007年度诺贝尔化学奖获得者德国科学家格哈年度诺贝尔化学奖获得者德国科学家格哈 德德埃特尔，以表彰他在埃特尔，以表彰他在“固体表面化学过程固体表面化学过程” 研究中作出的贡献。研究中作出的贡献。 n进行了表面化学的开创性研究，建立了表面化进行了表面化学的开创性研究，建立了表面化 学的研究方法。学的研究方法。 n通过表面化学过程的研究，向人们

3、展示不同实通过表面化学过程的研究，向人们展示不同实 验过程产生表面反应的全貌，如铁为什么生锈、验过程产生表面反应的全貌，如铁为什么生锈、 燃料电池如何工作、汽车内催化剂如何工作等。燃料电池如何工作、汽车内催化剂如何工作等。 n表面化学反应对于许多工业生产起着重要作用，表面化学反应对于许多工业生产起着重要作用， 例如人工肥料的生产。表面化学甚至能解释臭例如人工肥料的生产。表面化学甚至能解释臭 气层破坏，半导体工业也是与表面化学相关联气层破坏，半导体工业也是与表面化学相关联 的领域。的领域。 n格哈德格哈德埃特尔的工作：氢在金属表面的吸附埃特尔的工作：氢在金属表面的吸附 作用、氨合成的分子机理和固

4、体表面的催化过作用、氨合成的分子机理和固体表面的催化过 程等程等 n4.1 固体的表面及其结构固体的表面及其结构 n4.2 润湿与粘附润湿与粘附 n4.3 粘土粘土-水系统性质水系统性质* 4.1 固体的表面及其结构固体的表面及其结构 n4.1.1 固体的表面固体的表面 n4.1.2 固体的表面结构固体的表面结构 4.1.1固体的表面固体的表面 n1.理想表面理想表面 n2.清洁表面清洁表面 q（1）台阶表面）台阶表面 q（2）弛豫表面）弛豫表面 q（3）重构表面）重构表面 n3.吸附表面吸附表面 n4. 固体的表面自由能和表面张力固体的表面自由能和表面张力 n5. 表面偏析表面偏析 n6.

5、表面力场表面力场 1、理想表面、理想表面 没有杂质的单晶，作为零级近似可将清洁表面理没有杂质的单晶，作为零级近似可将清洁表面理 想为一个理想表面。这是一种理论上的结构完整的二想为一个理想表面。这是一种理论上的结构完整的二 维点阵平面。维点阵平面。 忽略了晶体内部周期性势场在晶体表面中断的影忽略了晶体内部周期性势场在晶体表面中断的影 响，忽略了表面原子的热运动、热扩散和热缺陷等，响，忽略了表面原子的热运动、热扩散和热缺陷等， 忽略了外界对表面的物理化学作用等。忽略了外界对表面的物理化学作用等。 这种理想表面作为半无限的晶体，体内的原子的这种理想表面作为半无限的晶体，体内的原子的 位置及其结构的周

6、期性，与原来无限的晶体完全一样。位置及其结构的周期性，与原来无限的晶体完全一样。 (图图4.1.1 理想表面结构示意图理想表面结构示意图 ) 图图4.1.1 理想表面结构示意图理想表面结构示意图 d 2、清洁表面、清洁表面 清洁表面是指不存在任何吸附、催化反应、清洁表面是指不存在任何吸附、催化反应、 杂质扩散等物理化学效应的表面。这种清洁杂质扩散等物理化学效应的表面。这种清洁 表面的化学组成与体内相同，但周期结构可表面的化学组成与体内相同，但周期结构可 以不同于体内。根据表面原子的排列，清洁以不同于体内。根据表面原子的排列，清洁 表面又可分为台阶表面、弛豫表面、重构表表面又可分为台阶表面、弛豫

7、表面、重构表 面等。面等。 图图4.1.2 Pt（557）有序原子台阶表面示意图有序原子台阶表面示意图 （1）台阶表面）台阶表面 (图图4.1.2 ) 台阶表面不是一个平面，它是由有规则的或不台阶表面不是一个平面，它是由有规则的或不 规则的台阶的表面所组成规则的台阶的表面所组成 112 111 110 (001) 周期周期 图图4.1.3 弛豫表面示意图弛豫表面示意图 （2） 弛豫表面弛豫表面 (图图4.1.3，图，图4.1.4 ) 由于固相的三维周期性在固体表面处突然中由于固相的三维周期性在固体表面处突然中 断，表面上原子产生的相对于正常位置的上、下断，表面上原子产生的相对于正常位置的上、下

8、 位移，称为表面弛豫。位移，称为表面弛豫。 图图4.1.4 LiF(001)弛豫弛豫 表面示意图，表面示意图， Li F d0 d 图图4.1.5 重构表面示意图重构表面示意图 （3）重构表面）重构表面(图图4.1.5 ) 重构是指表面原子层在水平方向上的周期重构是指表面原子层在水平方向上的周期 性不同于体内，但垂直方向的层间距则与体性不同于体内，但垂直方向的层间距则与体 内相同。内相同。 d0d0 as a 3、吸附表面、吸附表面 吸附表面有时也称界面。它是在清洁吸附表面有时也称界面。它是在清洁 表面上有来自体内扩散到表面的杂质和来表面上有来自体内扩散到表面的杂质和来 自表面周围空间吸附在表

9、面上的质点所构自表面周围空间吸附在表面上的质点所构 成的表面。成的表面。 根据原子在基底上的吸附位置，一般根据原子在基底上的吸附位置，一般 可分为四种吸附情况，即顶吸附、桥吸附、可分为四种吸附情况，即顶吸附、桥吸附、 填充吸附和中心吸附等。填充吸附和中心吸附等。 4、固体的表面自由能和表面张力、固体的表面自由能和表面张力 与液体相比：与液体相比： 1）固体的表面自由能中包含了弹性能。表面张）固体的表面自由能中包含了弹性能。表面张 力在数值上不等于表面自由能；力在数值上不等于表面自由能； 2）固体的表面张力是各向异性的。）固体的表面张力是各向异性的。 3）实际固体的表面绝大多数处于非平衡状态，）

10、实际固体的表面绝大多数处于非平衡状态， 决定固体表面形态的主要是形成固体表面时的决定固体表面形态的主要是形成固体表面时的 条件以及它所经历的历史。条件以及它所经历的历史。 4）固体的表面自由能和表面张力的测定非常困）固体的表面自由能和表面张力的测定非常困 难。难。 为什么固体的表面张力在数值上不等于为什么固体的表面张力在数值上不等于 表面自由能？表面自由能？ 固体中质点间相互作用力相对液体来说要强固体中质点间相互作用力相对液体来说要强 很多，那么彼此间的相对运动要困难得多，在保很多，那么彼此间的相对运动要困难得多，在保 持固体表面原子总数不变的条件下，通过弹性形持固体表面原子总数不变的条件下，

11、通过弹性形 变可使表面积增加，即固体的表面自由能中包含变可使表面积增加，即固体的表面自由能中包含 了弹性能，因此，表面张力在数值上已不在等于了弹性能，因此，表面张力在数值上已不在等于 表面自由能。表面自由能。 5、表面偏析、表面偏析 不论表面进行多么严格的清洁处理，总不论表面进行多么严格的清洁处理，总 有一些杂质由体内偏析到表面上来，从而有一些杂质由体内偏析到表面上来，从而 使固体表面组成与体内不同，称为表面偏使固体表面组成与体内不同，称为表面偏 析。析。 6、表面力场、表面力场 固体表面上的吸引作用，是固体的表面力固体表面上的吸引作用，是固体的表面力 场和被吸引质点的力场相互作用所产生的，场

12、和被吸引质点的力场相互作用所产生的， 这种相互作用力称为固体表面力。这种相互作用力称为固体表面力。 依性质不同，表面力可分为：依性质不同，表面力可分为： 1）化学力）化学力 2）分子引力）分子引力 （1）化学力：本质上是静电力。）化学力：本质上是静电力。 当固体吸附剂利用表面质点的不饱和价键将吸附物吸附当固体吸附剂利用表面质点的不饱和价键将吸附物吸附 到表面之后，吸附剂可能把它的电子完全给予吸附物，使吸到表面之后，吸附剂可能把它的电子完全给予吸附物，使吸 附物变成负离子（如吸附于大多数金属表面上的氧气）；或，附物变成负离子（如吸附于大多数金属表面上的氧气）；或， 吸附物把其电子完全给予吸附剂，

13、而变成吸附在固体表面上吸附物把其电子完全给予吸附剂，而变成吸附在固体表面上 的正离子（如吸附在钨上的钠蒸气）。的正离子（如吸附在钨上的钠蒸气）。 多数情况下吸附是介于上述二者之间，即在固体吸附剂多数情况下吸附是介于上述二者之间，即在固体吸附剂 和吸附物之间共有电子，并且经常是不对称的。和吸附物之间共有电子，并且经常是不对称的。 对于离子晶体，表面主要取决于晶格能和极化作用。对于离子晶体，表面主要取决于晶格能和极化作用。 （2）分子引力，也称范德华）分子引力，也称范德华(van der Walls)力，一般是力，一般是 指固体表面与被吸附质点（例如气体分子）之间相互作指固体表面与被吸附质点（例如

14、气体分子）之间相互作 用力用力。主要来源于三种不同效应：。主要来源于三种不同效应： 1）定向作用定向作用。主要发生在极性分子（离子）之间。主要发生在极性分子（离子）之间。 2）诱导作用诱导作用。主要发生在极性分子与非极性分子之。主要发生在极性分子与非极性分子之 间。间。 3）分散作用分散作用。主要发生在非极性分子之间。主要发生在非极性分子之间。 对不同物质，上述三种作用并非均等的。例如对于非极对不同物质，上述三种作用并非均等的。例如对于非极 性分子，定向作用和诱导作用很小，可以忽略，主要是性分子，定向作用和诱导作用很小，可以忽略，主要是 分散作用。分散作用。 4.1.2 固体的表面结构固体的表

15、面结构 n 1、晶体表面结构（单晶）、晶体表面结构（单晶） n 2、粉体表面结构、粉体表面结构 n 3、玻璃表面结构、玻璃表面结构 n 4、固体表面的几何结构、固体表面的几何结构 1、晶体表面结构、晶体表面结构 表面力的存在使固体表面处于较高能量状态。但系统总会通表面力的存在使固体表面处于较高能量状态。但系统总会通 过各种途径来降低这部分过剩的能量，这就导致表面质点的极化、过各种途径来降低这部分过剩的能量，这就导致表面质点的极化、 变形、重排并引起原来晶格的畸变。对于不同结构的物质，其表变形、重排并引起原来晶格的畸变。对于不同结构的物质，其表 面力的大小和影响不同，因而表面结构状态也会不同。面

16、力的大小和影响不同，因而表面结构状态也会不同。 液体总是通过形成球形表面来降低系统的总能量；固体质液体总是通过形成球形表面来降低系统的总能量；固体质 点不能自由移动，是如何降低系统的表面能的？点不能自由移动，是如何降低系统的表面能的？ 清洁表面：通过表面质点的极化、变形、重排来降低系统清洁表面：通过表面质点的极化、变形、重排来降低系统 的表面能，结果导致了晶体表面附近晶格畸变，使表面结的表面能，结果导致了晶体表面附近晶格畸变，使表面结 构与晶体内部有所不同。构与晶体内部有所不同。 若是一般的固体表面，除了上述方式外，还通过吸附、表面偏析若是一般的固体表面，除了上述方式外，还通过吸附、表面偏析

17、来降低表面能。来降低表面能。 n威尔（威尔（Weyl）等人基于结晶化学原理，研究了晶等人基于结晶化学原理，研究了晶 体表面结构，认为晶体质点间的相互作用，键强体表面结构，认为晶体质点间的相互作用，键强 是影响表面结构的重要因素，提出了晶体的表面是影响表面结构的重要因素，提出了晶体的表面 双电层模型，如双电层模型，如图图4.1.6、4.1.7所示。所示。 表面能减少表面能减少 NaCl晶体 晶体 图图4.1.6 离子晶体表面的电子云变形和离子重排离子晶体表面的电子云变形和离子重排 表面离子受内部表面离子受内部 离子作用电子云离子作用电子云 变形变形 离子重排离子重排 图图4.1.7 NaCl表面

18、层中表面层中Na+向里；向里； Cl-向外移动并形成双电层向外移动并形成双电层 晶体内部晶体内部 晶体表面晶体表面 0.281nm0.266nm 0.020nm 2.86nm n表面双电层建立过程中，负离子向外侧移动，正离子向表面双电层建立过程中，负离子向外侧移动，正离子向 内侧移动，这种位移是否仅仅局限在最外层与此外层面内侧移动，这种位移是否仅仅局限在最外层与此外层面 网间？网间？ nNo。 负离子总是向外移动；正离子向内负离子总是向外移动；正离子向内-向外交替位移。向外交替位移。 结果正、负离子间的键强从外向内，交替增强和减弱，结果正、负离子间的键强从外向内，交替增强和减弱， 离子间距离离

19、子间距离 也是交替缩短和增长，即表面键强数值比较也是交替缩短和增长，即表面键强数值比较 分散。分散。 实验依据：真空中分解实验依据：真空中分解MgCO3后得到的后得到的MgO颗粒互相排斥。颗粒互相排斥。 可以预期，对于其它由半径大的负离子与半径小的正离子组成的化合物，特可以预期，对于其它由半径大的负离子与半径小的正离子组成的化合物，特 别是金属氧化物如别是金属氧化物如Al2O3、SiO2等也会有相应效应。而产生这种变化的程度主等也会有相应效应。而产生这种变化的程度主 要取决于离子极化性能。要取决于离子极化性能。 例子：例子：PbI2表面能最小（表面能最小（130尔格厘米尔格厘米2），），PbF

20、2次之（次之（900尔格厘米尔格厘米2），）， CaF2最大（最大（2500尔格厘米尔格厘米2）。为什么？）。为什么？ 这正因为这正因为Pb+与与I-都具有大的极化性能所致。当用极化性能较小的都具有大的极化性能所致。当用极化性能较小的Ca2+和和F-依依 次置换次置换PbI2中的中的Pb+和和I-离子时，相应的表面能和硬度迅速增加。极化性能大，离子时，相应的表面能和硬度迅速增加。极化性能大， 表面能小，相应的表面双电层厚度将变大。表面能小，相应的表面双电层厚度将变大。 2、粉体表面结构、粉体表面结构 粉体在制备过程中，由于反复地破碎，不断形成新的粉体在制备过程中，由于反复地破碎，不断形成新的

21、表面。表面层离子的极化变形和重排使表面晶格畸变，有表面。表面层离子的极化变形和重排使表面晶格畸变，有 序性降低。因此，随着粒子的微细化，比表面增大，表面序性降低。因此，随着粒子的微细化，比表面增大，表面 结构的有序程度受到愈来愈强烈的扰乱并不断向颗粒深部结构的有序程度受到愈来愈强烈的扰乱并不断向颗粒深部 扩展，最后使份体表面结构趋于无定形化。扩展，最后使份体表面结构趋于无定形化。 基于基于X射线、热分析和其它物理化学方法对粉体表射线、热分析和其它物理化学方法对粉体表 面结构所作的研究测定，提出两种不同的模型。面结构所作的研究测定，提出两种不同的模型。 一种认为粉体表面层是无定形结构；一种认为粉

22、体表面层是无定形结构； 另一种认为粉体表面层是粒度极小的微晶结构。另一种认为粉体表面层是粒度极小的微晶结构。 粉体表面层是无定形结构粉体表面层是无定形结构 的实验验证的实验验证 石英的相变吸热峰面积随石英的相变吸热峰面积随SiO2粒度的变化：粒度的变化： 石英密度值随粒度的变化：石英密度值随粒度的变化： 当当0.5mm时，密度为时，密度为2.65，与块体石英一致；，与块体石英一致； 0.5mm时，粒径减小，密度迅速减少，逐渐接近无定形石英的时，粒径减小，密度迅速减少，逐渐接近无定形石英的 密度密度2.2203。 粒度粒度/微米微米相变吸热峰面积相变吸热峰面积 相对大颗粒石英的相转变量相对大颗粒

23、石英的相转变量 粒度减少到粒度减少到5-10 明显减小明显减小发生相转变的石英量显著减少发生相转变的石英量显著减少 约约1.3继续减小继续减小仅仅50%石英发生相转变石英发生相转变 HF处理上述石英处理上述石英 粉末，重复上述实验粉末，重复上述实验 增加增加100%石英发生相转变石英发生相转变 粉体表面层是微晶结构的实验验证：粉体表面层是微晶结构的实验验证： 对粉体进行更精确的对粉体进行更精确的X射线和电子衍射研究发现，其 射线和电子衍射研究发现，其X 射线谱线不仅强度减弱而且宽度明显变宽。因此认为粉体射线谱线不仅强度减弱而且宽度明显变宽。因此认为粉体 表面并非无定形态，而是覆盖了一层尺寸极小

24、的微晶体，表面并非无定形态，而是覆盖了一层尺寸极小的微晶体， 即表面是呈微晶化状态。由于微晶体的晶格是严重畸变的，即表面是呈微晶化状态。由于微晶体的晶格是严重畸变的， 晶格常数不同于正常值而且十分分散，这才使其晶格常数不同于正常值而且十分分散，这才使其X射线谱射线谱 线明显变宽。线明显变宽。 对鳞石英粉体表面的易溶层进行的对鳞石英粉体表面的易溶层进行的X射线测定表明，射线测定表明， 它并不是无定形质；从润湿热测定中也发现其表面层存在它并不是无定形质；从润湿热测定中也发现其表面层存在 有硅醇基团。有硅醇基团。 这两种观点是不是截然对立的？这两种观点是不是截然对立的？ 3、玻璃表面结构、玻璃表面结

25、构 表面张力的存在，使玻璃表面组成与内部显著不同表面张力的存在，使玻璃表面组成与内部显著不同 在熔体转变为玻璃体的过程中，为了保持最小表面在熔体转变为玻璃体的过程中，为了保持最小表面 能，各成分将按其对表面自由能的贡献能力自发地转移能，各成分将按其对表面自由能的贡献能力自发地转移 和扩散。和扩散。 在玻璃成型和退火过程中，碱、氟等易挥发组分自在玻璃成型和退火过程中，碱、氟等易挥发组分自 表面挥发损失。表面挥发损失。 因此，即使是新鲜的玻璃表面，其化学成分、结构因此，即使是新鲜的玻璃表面，其化学成分、结构 也会不同于内部。这种差异可以从表面折射率、化学稳也会不同于内部。这种差异可以从表面折射率、

26、化学稳 定性、结晶倾向以及强度等性质的观测结果得到证实。定性、结晶倾向以及强度等性质的观测结果得到证实。 玻璃中的极化离子会对表面结构和性质产生影响。玻璃中的极化离子会对表面结构和性质产生影响。 对于含有较高极化性能的离子如对于含有较高极化性能的离子如Pb2+、Sn2+、Sb3+、 Cd2+等的玻璃，其表面结构和性质会明显受到这些离子在等的玻璃，其表面结构和性质会明显受到这些离子在 表面的排列取向状况的影响。这种作用本质上也是极化问表面的排列取向状况的影响。这种作用本质上也是极化问 题。题。 例如铅玻璃，由于铅原子最外层有例如铅玻璃，由于铅原子最外层有4个价电子个价电子 （6S26P2），当形

27、成，当形成Pb2+时，因最外层尚有两个电子，对时，因最外层尚有两个电子，对 接近于它的接近于它的O2-产生斥力，致使产生斥力，致使Pb2+的作用电场不对称，的作用电场不对称， Pb2+以以2Pb2+ Pb4+ + Pb0方式被极化变形。 方式被极化变形。 在常温时，表面极化离子的电矩通常是朝内部在常温时，表面极化离子的电矩通常是朝内部 取向以降低其表面能。因此常温下铅玻璃具有特别取向以降低其表面能。因此常温下铅玻璃具有特别 低的吸湿性。但随温度升高，热运动破坏了表面极低的吸湿性。但随温度升高，热运动破坏了表面极 化离子的定向排列，故铅玻璃呈现正的表面张力温化离子的定向排列，故铅玻璃呈现正的表面

28、张力温 度系数。度系数。 不同极化性能的离子进入玻璃表面层后，对表不同极化性能的离子进入玻璃表面层后，对表 面结构和性质会产生不同的影响。面结构和性质会产生不同的影响。 4、固体表面的几何结构、固体表面的几何结构 实验观测表明，固体实际表面是不规则实验观测表明，固体实际表面是不规则 而粗糙的，存在着无数台阶、裂缝和凹凸不而粗糙的，存在着无数台阶、裂缝和凹凸不 平的峰谷。这些不同的几何状态同样会对表平的峰谷。这些不同的几何状态同样会对表 面性质产生影响，其中最重要的是表面粗糙面性质产生影响，其中最重要的是表面粗糙 度和微裂纹。度和微裂纹。 表面粗糙度表面粗糙度会引起表面力场变化，进而影响其表面性

29、质。会引起表面力场变化，进而影响其表面性质。 从从色散力色散力的本质可见，位于凹谷深处的质点，其色散力的本质可见，位于凹谷深处的质点，其色散力 最大，凹谷面上和平面上次之，位于峰顶处则最小；反之，最大，凹谷面上和平面上次之，位于峰顶处则最小；反之， 对于对于静电力静电力，则位于孤立峰顶处应最大，而凹谷深处最小。，则位于孤立峰顶处应最大，而凹谷深处最小。 由于固体表面的不平坦结构，使表面力场变得不均匀，由于固体表面的不平坦结构，使表面力场变得不均匀， 其活性和其它表面性质也随之发生变化。其次，粗糙度还直其活性和其它表面性质也随之发生变化。其次，粗糙度还直 接影响到固体比表面积、内、外表面积比值以

30、及与之相关的接影响到固体比表面积、内、外表面积比值以及与之相关的 属性，如强度、密度、润湿、孔隙率和孔隙结构、透气性和属性，如强度、密度、润湿、孔隙率和孔隙结构、透气性和 浸透性等。此外，粗糙度还关系到两种材料间的封接和结合浸透性等。此外，粗糙度还关系到两种材料间的封接和结合 界面间的吻合和结合强度。界面间的吻合和结合强度。 表面微裂纹表面微裂纹是由于缺陷或外力作用而产生。微裂纹同样会强是由于缺陷或外力作用而产生。微裂纹同样会强 烈地影响表面性质，对于脆性材料的强度这种影响尤为重要。烈地影响表面性质，对于脆性材料的强度这种影响尤为重要。 脆性材料的理论强度约为实际强度的几百倍，正是因为存在脆性

31、材料的理论强度约为实际强度的几百倍，正是因为存在 于固体表面的微裂纹起着应力倍增器的作用，使位于裂缝尖端的于固体表面的微裂纹起着应力倍增器的作用，使位于裂缝尖端的 实际应力远远大于所施加的应力。实际应力远远大于所施加的应力。 葛里菲斯（葛里菲斯（Griffith）建立了著名的玻璃断裂理论，并导出了建立了著名的玻璃断裂理论，并导出了 材料实际断裂强度与微裂纹长度的关系材料实际断裂强度与微裂纹长度的关系 式中，式中， R为断裂强度，为断裂强度，C为微裂纹长度，为微裂纹长度， E为弹性模量，为弹性模量，是表面是表面 自由能。自由能。 C E R 2 4.2 润湿与粘附润湿与粘附 n4.2.1 润湿的

32、类型润湿的类型 q 1、沾湿、沾湿 q 2、浸湿、浸湿 q 3、铺展、铺展 n4.2.2 接触角和接触角和 Young方程方程 n4.2.3 非理想固体表面上的接触角非理想固体表面上的接触角 q 1、表面粗糙度的影响、表面粗糙度的影响 q 2、组合表面、组合表面 q 3、 吸附膜吸附膜 n4.2.4 测定固体表面张力的方法测定固体表面张力的方法 n4.2.5 粘附及其化学条件粘附及其化学条件 4.2.1 润湿的类型润湿的类型 润湿是一种流体从固体表面置换另一种流润湿是一种流体从固体表面置换另一种流 体的过程。最常见的润湿现象是一种液体从固体的过程。最常见的润湿现象是一种液体从固 体表面置换空气

33、，如水在玻璃表面置换空气而体表面置换空气，如水在玻璃表面置换空气而 展开。展开。 1930年年Osterhof和和Bartell把润湿现象分成把润湿现象分成 沾湿、浸湿和铺展三种类型。沾湿、浸湿和铺展三种类型。 与润湿过程有关的现象与润湿过程有关的现象 外墙涂料外墙涂料 景德镇青花瓷景德镇青花瓷 金属和陶瓷的封接金属和陶瓷的封接 荷叶上的水珠荷叶上的水珠 S L v 图图4.2.1沾湿过程沾湿过程 1、沾湿、沾湿（图图4.2.1） (4.2.1) LVSVSL LVSVSL G G0，沾湿过程可自发进行。沾湿过程可自发进行。 不管对什么液体和固不管对什么液体和固 体沾湿过程总是可自体沾湿过程总

34、是可自 发进行的。发进行的。 沾湿的实质沾湿的实质是液体在固体表面上的粘附，沾是液体在固体表面上的粘附，沾 湿的粘附功湿的粘附功Wa为为 (4.2.2) 从式（从式（4.4.2）知）知SL越小，则越小，则Wa越大，液体越易越大，液体越易 沾湿固体。若沾湿固体。若Wa0， 则（则（G）TP0，沾湿过沾湿过 程可自发进行。固一液界面张力总是小于它们程可自发进行。固一液界面张力总是小于它们 各自的表面张力之和，这说明固一液接触时，各自的表面张力之和，这说明固一液接触时， 其粘附功总是大于零。因此，不管对什么液体其粘附功总是大于零。因此，不管对什么液体 和固体沾湿过程总是可自发进行的。和固体沾湿过程总

35、是可自发进行的。 S V L 图图4.2.2浸湿过程浸湿过程 2、浸湿（、浸湿（图图4.2.2） SVSL G 浸湿过程引起的体系自由能的变化为浸湿过程引起的体系自由能的变化为 (4.2.3) 如果用浸润功如果用浸润功Wi来表示，则是来表示，则是 (4.2.4) 是浸润功，若是浸润功，若Wi0，则则G0，过程可自发进行。过程可自发进行。 浸湿过程与粘湿过程不同，不是所有液体和固体浸湿过程与粘湿过程不同，不是所有液体和固体 均可自发发生浸湿，而只有固体的表面自由能比均可自发发生浸湿，而只有固体的表面自由能比 固一液的界面自由能大时浸湿过程才能自发进行。固一液的界面自由能大时浸湿过程才能自发进行。

36、 SVSL G SLSVi GW 置一液滴于一固体表面。恒温恒压下，置一液滴于一固体表面。恒温恒压下， 若此液滴在固体表面上自动展开形成若此液滴在固体表面上自动展开形成 液膜，则称此过程为铺展润湿。液膜，则称此过程为铺展润湿。 S V L 图图4.2.3液体在固体表面的铺展液体在固体表面的铺展 3、铺展（、铺展（图图4.2.3） SVLVSL G(4.2.5) 对于铺展润湿，常用铺展系数对于铺展润湿，常用铺展系数SL/S来表示体系自由能的来表示体系自由能的 变化，如变化，如 (4.2.6) 若若S0，则则G0，液体可在固体表面自动展开。液体可在固体表面自动展开。 铺展系数也可用下式表示铺展系数

37、也可用下式表示 (4.2.7) Wc是液体的内聚功。是液体的内聚功。 Wa为粘附功为粘附功, 从上式可以看出，只要液体对固体的粘附功大于液体从上式可以看出，只要液体对固体的粘附功大于液体 的内聚功，液体即可在固体表面自发展开。的内聚功，液体即可在固体表面自发展开。 LVSLSVSL GS / caLVSLLVSV WWS2 注意注意:上述条件均是指在无外力作用下液体自动润湿固体上述条件均是指在无外力作用下液体自动润湿固体 表面的条件。有了这些热力学条件，即可从理论上判断一表面的条件。有了这些热力学条件，即可从理论上判断一 个润湿过程是否能够自发进行。但实际上却远非那么容易，个润湿过程是否能够自

38、发进行。但实际上却远非那么容易， 上面所讨论的判断条件，均需固体的表面自由能和固一液上面所讨论的判断条件，均需固体的表面自由能和固一液 界面自由能，而这些参数目前尚无合适的测定方法，因而界面自由能，而这些参数目前尚无合适的测定方法，因而 定量地运用上面的判断条件是有困难的。尽管如此，这些定量地运用上面的判断条件是有困难的。尽管如此，这些 判断条件仍为我们解决润湿问题提供了正确的思路。判断条件仍为我们解决润湿问题提供了正确的思路。 4.2.2 接触角和接触角和 Young方程方程 将液滴（将液滴（L）放在一理想平面（放在一理想平面（S）上（上（如图如图4.2.4），）， 如果有一相是气体，则接触

39、角是气一液界面通过液体而与固如果有一相是气体，则接触角是气一液界面通过液体而与固 一液界面所交的角。一液界面所交的角。1805年，年，Young指出，接触角的问题指出，接触角的问题 可当作平面固体上液滴受三个界由张力的作用来处理。当三可当作平面固体上液滴受三个界由张力的作用来处理。当三 个作用力达到平衡时，应有下面关系个作用力达到平衡时，应有下面关系 或或 (4.2.8) 这就是著名的这就是著名的Young方程方程。式中。式中SV和和LV是与液体的饱和蒸是与液体的饱和蒸 气成平衡时的固体和液体的表面张力（或表面自由能）。气成平衡时的固体和液体的表面张力（或表面自由能）。 cos LVSLSV

40、LV SLSV cos S V L SV LV SL 图图4.2.4液滴在固体表面的接触角液滴在固体表面的接触角 LV SLSV cos 接触角是实验上可测定的一个量。有了接触角的数值，代接触角是实验上可测定的一个量。有了接触角的数值，代 入润湿过程的判断条件式，即可得：入润湿过程的判断条件式，即可得： 粘湿：粘湿： （4.2.10） 浸湿：浸湿： （4.2.11） 0)cos1 ( LVa GW 0 180 0Wa 0cos LVi GW 0 900W i 铺展：铺展： (4.2.12) 其中，其中，=0或不存在，或不存在，S0 。 根据上面三式，通过液体在固体表面上的接触根据上面三式，通过

41、液体在固体表面上的接触 角即可判断一种液体对一种固体的润湿性能。角即可判断一种液体对一种固体的润湿性能。 ) 1(cos LV GS 从上面的讨论可以看出，对同一对液体和固体，在不同从上面的讨论可以看出，对同一对液体和固体，在不同 的润湿过程中，其润湿条件是不同的。对于浸湿过程，的润湿过程中，其润湿条件是不同的。对于浸湿过程， =90完全可作为润湿和不润湿的界限；完全可作为润湿和不润湿的界限；90，则不润湿。则不润湿。但对于铺展，则这个界限不适用。但对于铺展，则这个界限不适用。 在解决实际的润湿问题时，应首先分清它是哪一类型，在解决实际的润湿问题时，应首先分清它是哪一类型， 然后才可对其进行正

42、确的判断。如然后才可对其进行正确的判断。如图图4.2.5所示的润湿过程，所示的润湿过程， 从整个过程看，它是一浸湿过程。但实际上它却经历了三个从整个过程看，它是一浸湿过程。但实际上它却经历了三个 过程：（过程：（a）到（到（b）为沾湿，（为沾湿，（b）到（到（c）为浸湿，（为浸湿，（c） 到（到（d）为铺展。为铺展。 S V L S 沾湿沾湿浸湿浸湿铺展铺展 图图4.2.5固体进入液体过程固体进入液体过程 4.2.3 非理想固体表面上的接触角非理想固体表面上的接触角 一般固体表面，由于：一般固体表面，由于： （l）固体表面本身或由于表面污染（特别是高能表面），固体表面本身或由于表面污染（特别是

43、高能表面）， 固体表面在化学组成上往往是不均一的；固体表面在化学组成上往往是不均一的； （2）因原子或离子排列的紧密程度不同，不同晶面具有）因原子或离子排列的紧密程度不同，不同晶面具有 不同的表面自由能；即使同一晶面，因表面的扭变或缺不同的表面自由能；即使同一晶面，因表面的扭变或缺 陷，其表面自由能亦可能不同；陷，其表面自由能亦可能不同； （3）表面粗糙不平等原因，一般实际表面均不是理想表）表面粗糙不平等原因，一般实际表面均不是理想表 面，给接触角的测定带来极大的困难。面，给接触角的测定带来极大的困难。 本节主要讨论表面粗糙度和表面化学组成不均匀对本节主要讨论表面粗糙度和表面化学组成不均匀对

44、接触角的影响。接触角的影响。 图图4-2-6 表面粗糙度的影响表面粗糙度的影响 AB S L V C D s.cos s S L V C D s.cosn ns n BA (a) (b) 1、表面粗糙度的影响、表面粗糙度的影响 三相相交点沿固体表三相相交点沿固体表 面由面由A到到B，相界面面，相界面面 积会发生变化，进而积会发生变化，进而 界面能变化。根据热界面能变化。根据热 力学原理，当系统处力学原理，当系统处 于平衡时，界面位置于平衡时，界面位置 的少许移动引起的界的少许移动引起的界 面能变化为零。面能变化为零。 n为表面粗糙度，为表面粗糙度，n1 将一液滴置于一粗糙表面，将一液滴置于一粗

45、糙表面， 有有 (4.2.15) 或或 (4.2.16) 此即此即Wenzel方程，是方程，是Wenzel于于1936年提出来的。式中年提出来的。式中n被称被称 为粗糙因子，也就是真实面积与表观面积之比。为粗糙因子，也就是真实面积与表观面积之比。 nn LVSLSV cos)( LV SLSV n n )( cos 如果将如果将式（式（4.4.16）与（）与（4.4.8）比较，可得）比较，可得 对于粗糙表面，对于粗糙表面，n总是大于总是大于1。 cos cos n n (4.2.17) 因此：因此： （1）90时，时，n，即在润湿的前提下，表面粗糙化后即在润湿的前提下，表面粗糙化后n变小，变小

46、， 更易为液体所润湿。更易为液体所润湿。 （2）90时，时，n，即在不润湿的前提下，表面粗糙化后即在不润湿的前提下，表面粗糙化后n变变 大，更不易为液体所润湿。大，更不易为液体所润湿。 大多数有机液体在抛光的金属表面上的接触角小于大多数有机液体在抛光的金属表面上的接触角小于90，因而，因而 在粗糙金属表面上的表观接触角更小。纯水在光滑石蜡表面上接触在粗糙金属表面上的表观接触角更小。纯水在光滑石蜡表面上接触 角在角在105110之间，但在粗糙的石蜡表面上，实验发现之间，但在粗糙的石蜡表面上，实验发现n可高达可高达 140。 注意：注意：Wenzel方程只适用于热力学稳定平衡状态。方程只适用于热力

47、学稳定平衡状态。 cos cos n n a是荷叶的表面，有是荷叶的表面，有 很多突起；很多突起； b是每个突起的放是每个突起的放 大；大； c是荷叶的第二层；是荷叶的第二层； d是拟合的，横坐是拟合的，横坐 标是突起的直径，标是突起的直径， 纵坐标是接触角。纵坐标是接触角。 2、组合表面、组合表面 假设由两种不同化学组成的表面组合而成的理想光滑平假设由两种不同化学组成的表面组合而成的理想光滑平 面，是以极小块的形式均匀分布在表面上的，又设当液滴在面，是以极小块的形式均匀分布在表面上的，又设当液滴在 表面展开时两种表面所占的分数不变。在平衡条件下，液滴表面展开时两种表面所占的分数不变。在平衡条

48、件下，液滴 在固体表面扩展一无限小量在固体表面扩展一无限小量dASL，固一气和固一液两界面自固一气和固一液两界面自 由能的变化为由能的变化为 x1，x2分别为两种表面所占面积的分数。分别为两种表面所占面积的分数。 用用dASL除上式即得除上式即得 SLLSVSLSVSSLSLSV dAxxdA)()()( 2211 21 )()( 2211 21LSVSLSVSSLSV xx (4.2.19) 根据根据Young方程，式（方程，式（4.4.19）可转化为）可转化为 (4.2.20) 此即此即Cassie方程方程。c为液体在组合表面上的接触角，为液体在组合表面上的接触角， 1和和2为液体在纯为液

49、体在纯1和纯和纯2表面上的接触角。如果表面上的接触角。如果 组合小块面积变大，而且分布不均匀，则出现接组合小块面积变大，而且分布不均匀，则出现接 触角滞后现象。触角滞后现象。 2211 coscoscosxx c 3、 吸附膜吸附膜 上述各式中的上述各式中的SV是固体露置于蒸气中的表面张是固体露置于蒸气中的表面张 力，因而表面带有吸附膜，它与除气后的固体在真力，因而表面带有吸附膜，它与除气后的固体在真 空中的表面张力空中的表面张力SO不同，通常要低得多。就是说。不同，通常要低得多。就是说。 吸附膜将会降低固体表面能，其数值等于吸附膜的吸附膜将会降低固体表面能，其数值等于吸附膜的 表面压表面压，

50、即即 代入代入Young方程方程 得：得： SVSO LV SLSO )( cos LV SLSV cos 该式表明，吸附膜的存在使接触角增大，起着该式表明，吸附膜的存在使接触角增大，起着 阻碍液体铺展的作用。阻碍液体铺展的作用。 4.2.4 测定固体表面张力的方法测定固体表面张力的方法 几种常用的测定方法：几种常用的测定方法： 1、 临界表面张力测定法临界表面张力测定法 2、利用高聚物液体或熔体的表面张力、利用高聚物液体或熔体的表面张力 与温度的关系求固体的表面张力与温度的关系求固体的表面张力 3、估算法、估算法 4.3.5 粘附及其化学条件粘附及其化学条件 固体表面的剩余力场不仅可与气体分