1、第第9章章 面天线面天线 与线天线不同的另一类是面天线（又称口径天与线天线不同的另一类是面天线（又称口径天线），它们所载的电流是沿天线体的金属表面分布，线），它们所载的电流是沿天线体的金属表面分布，且面天线的口径尺寸远大于工作波长。面天线长用在且面天线的口径尺寸远大于工作波长。面天线长用在无线电频谱的高频段，特别是微波波段。无线电频谱的高频段，特别是微波波段。 求解面天线问题，通常采用口径场方法，即先由求解面天线问题，通常采用口径场方法，即先由场源求得口径面上的场分布，再求出天线的辐射场。场源求得口径面上的场分布，再求出天线的辐射场。分析的依据是惠更斯分析的依据是惠更斯-菲涅尔原理，即在空间任
2、意一点菲涅尔原理，即在空间任意一点的场，是包围天线的闭封曲面上各点的电磁扰动产生的场，是包围天线的闭封曲面上各点的电磁扰动产生的次级辐射在该点叠加的结果。的次级辐射在该点叠加的结果。第第9章章 面天线面天线第第 9章章 面天线面天线9.1 惠更斯元的辐射惠更斯元的辐射 面天线的结构包括金属导体面面天线的结构包括金属导体面S、金属导体面的开口径、金属导体面的开口径S（即口径面）及由（即口径面）及由S0=S+S所构成的封闭曲面内的辐射源，所构成的封闭曲面内的辐射源，如图如图 9 - 1 所示。所示。 由于在封闭面上有一部分是导体面由于在封闭面上有一部分是导体面S，所以其上的场为，所以其上的场为零，
3、零， 这样使得面天线的辐射问题简化为口径面这样使得面天线的辐射问题简化为口径面S的辐射，即的辐射，即S0=S+SS， 设口径上的场分布设口径上的场分布ES，根据惠更斯，根据惠更斯-菲涅尔原菲涅尔原理理, 把口径面分割为许多面元把口径面分割为许多面元dS，称为惠更斯元。，称为惠更斯元。 第第9章章 面天线面天线图图 9 1 面天线的原理面天线的原理源SS第第9章章 面天线面天线图图 9 2 惠更斯元惠更斯元zrdSyxnOdydxHxEy第第9章章 面天线面天线惠更斯元的方向函数为惠更斯元的方向函数为)cos1 (21)(F图图 9 3 惠更斯元的方向图惠更斯元的方向图0.20.40.60.81
4、1203303060150240210090180270300第第9章章 面天线面天线9.2 平面口径的辐射平面口径的辐射 微波波段的无线电设备微波波段的无线电设备, 如抛物面天线及喇叭照射器如抛物面天线及喇叭照射器, 它它们的口径面们的口径面S都是平面都是平面, 所以讨论平面口径的辐射有普遍的实所以讨论平面口径的辐射有普遍的实用意义。设平面口径面位于用意义。设平面口径面位于xOy平面上平面上, 坐标原点到观察点坐标原点到观察点M的距离为的距离为R, 面元面元dS到观察点到观察点M的距离为的距离为r, 如图如图 9 -4 所示。所示。 任意口径面在远处辐射场的一般表达式为任意口径面在远处辐射场
5、的一般表达式为dSeERejEsyxjkyjkRMss)cossincossin(2cos1第第9章章 面天线面天线图图 9 4 平面口径的辐射平面口径的辐射yMxzrMRdSSO第第9章章 面天线面天线 1. S为矩形口径时辐射场的特性为矩形口径时辐射场的特性 设矩形口径的尺寸为设矩形口径的尺寸为D1D2, 如图如图 9 -5 所示。下面讨论两所示。下面讨论两种不同口径分布情形下的辐射特性。种不同口径分布情形下的辐射特性。 1) 口径场沿口径场沿y轴线极化且均匀分布轴线极化且均匀分布 yxzrMdSD1ORD2 图图9-5 矩形口径的辐射矩形口径的辐射第第9章章 面天线面天线图图 9 6 矩
6、形口径场均匀分布时的方向图矩形口径场均匀分布时的方向图(D1=3, D2=2)16012015030 330240210180903002700.20.40.60.80第第9章章 面天线面天线 由图由图 9 -6 可见可见: 最大辐射方向在最大辐射方向在=0方向上方向上, 且当且当D1/和和D2/都较大时都较大时, 辐射场的能量主要集中在辐射场的能量主要集中在z轴附近较小的轴附近较小的角范围角范围内。内。 因此在分析主瓣特性时可认为因此在分析主瓣特性时可认为(1+cos)/21。 （1） 主瓣宽度和旁瓣电平主瓣宽度和旁瓣电平 设设0.5表示半功率波瓣宽度表示半功率波瓣宽度, 即即21sin5
7、. 05 . 0由由MATLAB计算或查图计算或查图 9 -7可得可得0.5=1.39, 或或 2sin0.5E=0.89 2 sin0.5H=0.89 2D1D第第9章章 面天线面天线0123456789100.10.20.30.40.50.60.70.80.91*矩形口径非均匀分布矩形口径均匀分布圆形口径均匀分布图图9-7 口径辐射方向函数曲线口径辐射方向函数曲线第第9章章 面天线面天线 E面和面和H面最邻近主瓣的第一个峰值均为面最邻近主瓣的第一个峰值均为0.214, 所以第一所以第一旁瓣电平为旁瓣电平为 20log10 0.214=-13.2 dB(2) 方向系数方向系数 根据第根据第6
8、章中方向系数的定义，章中方向系数的定义， 有有PERD602max2将将|Emax|= RSE0和和240212020SEdSEPS代入上式即得代入上式即得口径场均匀分布的矩形口径的方向系数为口径场均匀分布的矩形口径的方向系数为第第9章章 面天线面天线24SD 2) 口径场沿口径场沿y轴线极化且振幅沿轴线极化且振幅沿x轴余弦分布轴余弦分布（1） 主瓣宽度和旁瓣电平主瓣宽度和旁瓣电平 20.5E=51 , 20.5H=68 2D1D E平面第一旁瓣电平为平面第一旁瓣电平为 20log10 0.214=-13.2dB H平面第一旁瓣电平为平面第一旁瓣电平为 20log10 0.071=-23dB
9、(2) 方向系数方向系数第第9章章 面天线面天线 口径场余弦分布的矩形口径的方向系数为口径场余弦分布的矩形口径的方向系数为222424SSD 式中式中, 为口径利用因数为口径利用因数, 此时此时 =0.81, 而均匀分布时而均匀分布时=1。 第第9章章 面天线面天线9.3 旋转抛物面天线旋转抛物面天线 旋转抛物面天线是在通信、旋转抛物面天线是在通信、 雷达和射电天文等系统中广雷达和射电天文等系统中广泛使用的一种天线泛使用的一种天线, 它是由两部分组成的它是由两部分组成的, 其一是抛物线绕其其一是抛物线绕其焦轴旋转而成的抛物反射面焦轴旋转而成的抛物反射面, 反射面一般采用导电性能良好的反射面一般
10、采用导电性能良好的金属或在其它材料上敷以金属层制成金属或在其它材料上敷以金属层制成; 其二是置于抛物面焦点其二是置于抛物面焦点处的馈源（也称照射器）。馈源把高频导波能量转变成电磁处的馈源（也称照射器）。馈源把高频导波能量转变成电磁波能量并投向抛物反射面波能量并投向抛物反射面, 而抛物反射面将馈源投射过来的球而抛物反射面将馈源投射过来的球面波沿抛物面的轴向反射出去面波沿抛物面的轴向反射出去, 从而获得很强的方向性。从而获得很强的方向性。 1. 抛物面天线的工作原理及分析方法抛物面天线的工作原理及分析方法 (1) 抛物面天线的工作原理抛物面天线的工作原理第第9章章 面天线面天线 1. 抛物面天线的
11、工作原理及分析方法抛物面天线的工作原理及分析方法 (1) 抛物面天线的工作原理抛物面天线的工作原理 抛物面天线的结构如图抛物面天线的结构如图 9 -10 所示所示, 首先来介绍一下旋转首先来介绍一下旋转抛物面天线的几何特性。在抛物面天线的几何特性。在yz平面上平面上,焦点焦点F在在z轴且其顶点通轴且其顶点通过原点的抛物线方程为过原点的抛物线方程为 y2=4fz (9 -3 -1)其中其中, f为焦距。为焦距。 由此抛物线绕由此抛物线绕OF轴旋转而形成的抛物面方程为轴旋转而形成的抛物面方程为: x2+y2=4fz 为了分析方便为了分析方便, 抛物线方程也经常用原点与焦点抛物线方程也经常用原点与焦
12、点F重合的重合的极坐标（极坐标（, ）来表示）来表示, 即即第第9章章 面天线面天线图图 9 10 抛物面几何关系图抛物面几何关系图OD0 xfKMyzMKOF210第第9章章 面天线面天线 (2) 分析方法分析方法 通常采用两种方法通常采用两种方法: 口径场法口径场法根据上节提及的惠更斯原理根据上节提及的惠更斯原理, 抛物面天线的抛物面天线的辐射场可以用包围源的任意封闭曲面（辐射场可以用包围源的任意封闭曲面（S+S）上各次级波源产）上各次级波源产生的辐射场的叠加。对于具体的抛物面天线生的辐射场的叠加。对于具体的抛物面天线, S为抛物面的外为抛物面的外表面表面, S为抛物面的开口径。为抛物面的
13、开口径。 这样这样, 在在S上的场为零上的场为零, 在口径在口径S上上各点场的相位相同。所以只要求出口径面上的场分布各点场的相位相同。所以只要求出口径面上的场分布, 就可以就可以利用圆口径同相场的辐射公式来计算天线的辐射场。利用圆口径同相场的辐射公式来计算天线的辐射场。 面电流法面电流法先求出馈源所辐射的电磁场在反射面上激励先求出馈源所辐射的电磁场在反射面上激励的面电流密度分布的面电流密度分布, 然后由面电流密度分布再求抛物面天线的然后由面电流密度分布再求抛物面天线的辐射场。辐射场。 第第9章章 面天线面天线 2. 抛物面天线的辐射特性抛物面天线的辐射特性 1) 口径场分布口径场分布 计算口径
14、场分布时计算口径场分布时, 要依据两个基本定律要依据两个基本定律几何光学反射几何光学反射定律和能量守恒定律定律和能量守恒定律, 而且必须满足以下几个条件而且必须满足以下几个条件: 馈源辐射理想的球面波馈源辐射理想的球面波, 即它有一个确定的相位中心并即它有一个确定的相位中心并与抛物面的焦点重合与抛物面的焦点重合; 馈源的后向辐射为零馈源的后向辐射为零; 抛物面位于馈源辐射场的远区抛物面位于馈源辐射场的远区, 即不考虑抛物面与馈源即不考虑抛物面与馈源之间的耦合。之间的耦合。 第第9章章 面天线面天线 2) 方向函数方向函数 抛物面天线的辐射场如图抛物面天线的辐射场如图 9 -12所示所示图图 9
15、 12 抛物面天线的辐射特性抛物面天线的辐射特性yzFRrxdSS远区场OS第第9章章 面天线面天线 因为抛物面是旋转对称的因为抛物面是旋转对称的, 馈源的方向函数也是旋转对称馈源的方向函数也是旋转对称的的, 所以抛物面天线的所以抛物面天线的E面和面和H面方向函数相同并表示为面方向函数相同并表示为dkaJDFf)sin2tan2cot(2tan)()(0000 如果给定抛物面的张角如果给定抛物面的张角0及馈源方向函数及馈源方向函数Df(), 即可由即可由MATLAB画出天线方向图。画出天线方向图。 一般情况下一般情况下, 馈源的方向图越宽及口径张角越小馈源的方向图越宽及口径张角越小, 则口径场
16、则口径场越均匀越均匀, 因而抛物面方向图的主瓣越窄、旁瓣电平越高。因而抛物面方向图的主瓣越窄、旁瓣电平越高。 另外另外, 旁瓣电平除了直接与口径场分布的均匀程度有关外旁瓣电平除了直接与口径场分布的均匀程度有关外, 馈源在馈源在0以外的漏辐射也是旁瓣的部分以外的漏辐射也是旁瓣的部分, 漏辐射越强漏辐射越强, 则旁瓣电平越高。则旁瓣电平越高。此外此外, 反射面边缘电流的绕射、馈源的反射、交叉极化等都会反射面边缘电流的绕射、馈源的反射、交叉极化等都会影响旁瓣电平。影响旁瓣电平。 第第9章章 面天线面天线 对于大多数抛物面天线对于大多数抛物面天线, 主瓣宽度在如下范围内主瓣宽度在如下范围内: 20.5
17、= 如果口径场分布较均匀如果口径场分布较均匀, 系数系数K应取少一些应取少一些, 反之取大反之取大一些。一些。 aK2K=65 80 当口径边缘场比中心场约低当口径边缘场比中心场约低11dB时时, 系数系数K可取为可取为70。第第9章章 面天线面天线 3) 方向系数与最佳照射方向系数与最佳照射 2max260PERD（1） 口径利用系数口径利用系数抛物面天线的方向系数抛物面天线的方向系数: 0002002sin)(212tan)(2cotdDdDff口径利用系数为口径利用系数为第第9章章 面天线面天线 如果给定抛物面的张角如果给定抛物面的张角0及馈源方向函数及馈源方向函数Df(), 即可借即可
18、借助助MATLAB得到口径利用因数得到口径利用因数。与张角与张角0及馈源方向函数及馈源方向函数Df()的关系可以描述如下的关系可以描述如下: 张角张角0一定时一定时, 馈源方向函数馈源方向函数Df()变化越快变化越快, 方向图越方向图越窄窄, 则口径场分布越不均匀则口径场分布越不均匀, 口径利用因数越低。口径利用因数越低。 馈源方向函数馈源方向函数Df()一定时一定时, 张角张角0越大越大, 则口径场分布则口径场分布越不均匀越不均匀, 口径利用因数越低。口径利用因数越低。 第第9章章 面天线面天线 2） 口径截获系数口径截获系数 馈源辐射的功率馈源辐射的功率, 除除20角的范围内被反射面截获外
19、角的范围内被反射面截获外, 其余其余的功率都溢失在自由空间。的功率都溢失在自由空间。 设馈源辐射的功率为设馈源辐射的功率为P, 投射到反射面上的功率为投射到反射面上的功率为P, 则则截获系数为截获系数为PP1因为因为dDPPfsin)(200所以所以dDfsin)(21001第第9章章 面天线面天线 如果给定抛物面的张角如果给定抛物面的张角0及馈源方向函数及馈源方向函数Df(), 即可借即可借助助MATLAB得到口径截获因数得到口径截获因数1。1与张角与张角0及馈源方向函及馈源方向函数数Df()的关系可以描述如下的关系可以描述如下: 张角张角0一定时一定时, 馈源方向函数馈源方向函数Df()变
20、化越快变化越快, 方向图越方向图越窄窄, 则口径截获因数越高。则口径截获因数越高。 馈源方向函数馈源方向函数Df()一定时一定时, 张角张角0越大越大, 则口径截获因则口径截获因数越高。数越高。 显然与口径利用因数是相反的。显然与口径利用因数是相反的。 （3）方向系数）方向系数 方向系数方向系数: 第第9章章 面天线面天线gSPERPERD212max22max246060式中式中, g=11, 称为方向系数因数称为方向系数因数, 它是用来判断抛物面它是用来判断抛物面天线性能优劣的重要参数之一。天线性能优劣的重要参数之一。 200202tan)(2cotdDgf 可见可见g为抛物面天线张角的函
21、数。为抛物面天线张角的函数。 但由于（但由于（g=1）口径利）口径利用因数用因数和口径截获因数和口径截获因数1是两个相互矛盾的因素，因此是两个相互矛盾的因素，因此, 对于对于一定的馈源方向函数一定的馈源方向函数, 必对应着一个最佳张角必对应着一个最佳张角opt, 此时此时g最大最大, 即方向系数最大。即方向系数最大。opt称为最佳张角称为最佳张角, 此时馈源对抛物面的照射此时馈源对抛物面的照射称为最佳照射。一般最佳照射时称为最佳照射。一般最佳照射时g0.83, 且抛物面口径边缘处且抛物面口径边缘处的场强比中心处低的场强比中心处低11 dB。 第第9章章 面天线面天线 上述的结论是在假定馈源辐射
22、球面波、方向图旋转对称且上述的结论是在假定馈源辐射球面波、方向图旋转对称且无后向辐射等理想情况下得到的。无后向辐射等理想情况下得到的。 但实际上但实际上: 馈源方向图一般不完全对称馈源方向图一般不完全对称, 它的后向辐射也不为零它的后向辐射也不为零; 馈源和它的支杆对口径有一定的遮挡作用馈源和它的支杆对口径有一定的遮挡作用; 反射面表面由于机械误差呈非理想抛物面反射面表面由于机械误差呈非理想抛物面; 馈源不能准确地安装在焦点上馈源不能准确地安装在焦点上, 使口径场不完全同相使口径场不完全同相; 等等。等等。 考虑上述诸多因素考虑上述诸多因素, 应对应对g进行修正进行修正, 通常取通常取 0.3
23、50.5。 另外另外, 由于抛物面几乎不存在热损耗由于抛物面几乎不存在热损耗, 即即1, 所以所以GD。 这是抛物面天线一个很大的优点。这是抛物面天线一个很大的优点。 第第9章章 面天线面天线 3. 馈源馈源 (1) 对馈源的基本要求对馈源的基本要求 抛物面天线的方向性很大程度上依赖于馈源。也就是说抛物面天线的方向性很大程度上依赖于馈源。也就是说, 馈源的好坏决定着抛物面天线性能的优劣馈源的好坏决定着抛物面天线性能的优劣, 通常对馈源提出如通常对馈源提出如下基本要求下基本要求: 馈源方向图与抛物面张角配合馈源方向图与抛物面张角配合, 使天线方向系数最大使天线方向系数最大; 尽可能减少绕过抛物面
24、边缘的能量漏失尽可能减少绕过抛物面边缘的能量漏失; 方向图接近圆对称方向图接近圆对称, 最好没有旁瓣和后瓣。最好没有旁瓣和后瓣。 具有确定的相位中心具有确定的相位中心, 这样才能保证相位中心与焦点这样才能保证相位中心与焦点重合时重合时, 抛物面口径为同相场。抛物面口径为同相场。 第第9章章 面天线面天线 因为馈源置于抛物面的前方因为馈源置于抛物面的前方, 所以尺寸应尽可能地小所以尺寸应尽可能地小, 以减少对口径的遮挡。以减少对口径的遮挡。 应具有一定的带宽应具有一定的带宽, 因为天线带宽主要取决于馈源系统因为天线带宽主要取决于馈源系统的带宽。的带宽。 (2) 馈源的选择馈源的选择 馈源的类型很
25、多馈源的类型很多, 如何选择馈源应根据天线的工作波段和如何选择馈源应根据天线的工作波段和特定用途而定。特定用途而定。 抛物面天线多用于微波波段抛物面天线多用于微波波段, 馈源多采用波导馈源多采用波导辐射器和喇叭辐射器和喇叭, 也有用振子、也有用振子、 螺旋天线等作馈源的。螺旋天线等作馈源的。 波导辐射器由于传输波型的限制波导辐射器由于传输波型的限制, 口径不大口径不大, 方向图波方向图波瓣较宽瓣较宽, 适用于短焦距抛物面天线。适用于短焦距抛物面天线。 第第9章章 面天线面天线 长焦距抛物面天线的口径张角较小长焦距抛物面天线的口径张角较小, 为了获得最佳照射为了获得最佳照射, 馈源方向图应较窄馈
26、源方向图应较窄, 即要求馈源口径较大即要求馈源口径较大, 一般采用小张角口一般采用小张角口径喇叭。径喇叭。 在某些情况下在某些情况下, 要求天线辐射或接收圆极化电磁波（如要求天线辐射或接收圆极化电磁波（如雷达搜索或跟踪目标）雷达搜索或跟踪目标）, 这就要求馈源为圆极化的这就要求馈源为圆极化的, 像螺旋天像螺旋天线等。线等。 有时要求天线是宽频带的有时要求天线是宽频带的, 这就应采用宽频带馈源这就应采用宽频带馈源, 如如平面螺旋天线、平面螺旋天线、 对数周期天线等。对数周期天线等。 总之总之, 应根据不同的情况应根据不同的情况, 选择不同的馈源。选择不同的馈源。 4. 抛物面天线的偏焦特性及其应
27、用抛物面天线的偏焦特性及其应用 在实际应用中在实际应用中, 有时需要波瓣偏离抛物面轴向作上、下或有时需要波瓣偏离抛物面轴向作上、下或左右摆动左右摆动, 或者使波瓣绕抛物面轴线作圆锥运动或者使波瓣绕抛物面轴线作圆锥运动, 也就是使波也就是使波瓣在小角度范围内扫描瓣在小角度范围内扫描, 以达到搜索目标的目的。以达到搜索目标的目的。 第第9章章 面天线面天线 利用一种传动装置利用一种传动装置, 使馈源沿垂直于抛物面轴线方向连续使馈源沿垂直于抛物面轴线方向连续运动运动, 即可实现波瓣扫描。在抛物面天线的焦点附近放置多个即可实现波瓣扫描。在抛物面天线的焦点附近放置多个馈源馈源, 可形成多波束，可形成多波
28、束， 用来发现和跟踪多个目标。用来发现和跟踪多个目标。 使馈源沿垂直于抛物面轴线的方向运动使馈源沿垂直于抛物面轴线的方向运动, 即产生横向偏焦即产生横向偏焦; 使馈源沿抛物面轴线方向往返运动使馈源沿抛物面轴线方向往返运动, 即产生纵向偏焦。无论是即产生纵向偏焦。无论是横向偏焦还是纵向偏焦横向偏焦还是纵向偏焦, 它们都导致抛物面口径场相位偏焦。它们都导致抛物面口径场相位偏焦。 如果横向偏焦不大时如果横向偏焦不大时, 抛物面口径场相位偏焦接近于线性相位抛物面口径场相位偏焦接近于线性相位偏焦偏焦, 正像前面介绍的正像前面介绍的, 线性相位偏焦仅导致主瓣最大值偏离轴线性相位偏焦仅导致主瓣最大值偏离轴向
29、向, 而方向图形状几乎不变而方向图形状几乎不变; 纵向偏焦引起口径场相位偏差是纵向偏焦引起口径场相位偏差是对称的对称的, 因此方向图也是对称的。因此方向图也是对称的。 纵向偏焦较大时纵向偏焦较大时, 方向图波方向图波瓣变得很宽瓣变得很宽, 这样这样, 在雷达中一部天线可以兼作搜索和跟踪之用。在雷达中一部天线可以兼作搜索和跟踪之用。 大尺寸偏焦时用作搜索大尺寸偏焦时用作搜索, 正焦时用作跟踪。正焦时用作跟踪。第第9章章 面天线面天线9.4 卡塞格伦天线卡塞格伦天线 卡塞格伦天线是双反射面天线（旋转抛物面作主反射面卡塞格伦天线是双反射面天线（旋转抛物面作主反射面, 旋转双曲面作副反射面）旋转双曲面
30、作副反射面）, 它已在卫星地面站、它已在卫星地面站、 单脉冲雷达和单脉冲雷达和射电天文等系统中广泛应用。射电天文等系统中广泛应用。 与单反射面天线相比与单反射面天线相比, 它具有下它具有下列优点列优点: 由于天线有两个反射面由于天线有两个反射面, 几何参数增多几何参数增多, 便于按照各种便于按照各种需要灵活地进行设计需要灵活地进行设计; 可以采用短焦距抛物面天线作主反射面可以采用短焦距抛物面天线作主反射面, 减小了天线的减小了天线的纵向尺寸纵向尺寸; 由于采用了副反射面由于采用了副反射面, 馈源可以安装在抛物面顶点附近馈源可以安装在抛物面顶点附近, 使馈源和接收机之间的传输线缩短使馈源和接收机
31、之间的传输线缩短, 减小了传输线损耗所造成减小了传输线损耗所造成的噪声。的噪声。 第第9章章 面天线面天线 卡塞格伦天线是由主反射面、副反射面和馈源三部分组卡塞格伦天线是由主反射面、副反射面和馈源三部分组成的。主反射面是由焦点在成的。主反射面是由焦点在F焦距的焦距的f抛物线绕其焦轴旋转而抛物线绕其焦轴旋转而成成; 副反射面是由一个焦点在副反射面是由一个焦点在F1（称为虚焦点（称为虚焦点, 与抛物面的焦与抛物面的焦点点F重合）重合）, 另一个焦点在另一个焦点在F2（称为实焦点（称为实焦点, 在抛物面的顶点在抛物面的顶点附近）的双曲线绕其焦轴旋转而成附近）的双曲线绕其焦轴旋转而成, 主、主、 副面
32、的焦轴重合副面的焦轴重合; 馈源通常采用喇叭馈源通常采用喇叭, 它的相位中心位于双曲面的实焦点它的相位中心位于双曲面的实焦点F2上上, 如图如图 9 -13 所示。所示。 卡塞格伦天线可以用一个口径尺寸与原抛物面相同卡塞格伦天线可以用一个口径尺寸与原抛物面相同, 但焦但焦距放大了距放大了M倍的旋转抛物面天线来等效倍的旋转抛物面天线来等效, 且具有相同的场分布。且具有相同的场分布。 这样这样, 就可以用前面介绍的旋转抛物面天线的理论来分析卡就可以用前面介绍的旋转抛物面天线的理论来分析卡塞格伦天线的辐射特性及各种电参数。塞格伦天线的辐射特性及各种电参数。 第第9章章 面天线面天线精品课件精品课件！第第9章章 面天线面天线精品课件精品课件！第第9章章 面天线面天线
